Критическое поведение вблизи

КРИТИЧЕСКОЕ ПОВЕДЕНИЕ ВБЛИЗИ Т = О [c.44]

Поскольку лежащая в основе обеих классических теорий модель, в которой силы взаимодействия имеют бесконечный радиус действия, как мы знаем, не является реалистической, можно ожидать, что законы (9.5.2)—(9.5.5) и (9.5.8)—(9.5.10) не будут точными. Более реалистические теории должны предсказывать другое поведение вблизи критической точки. К тому же эксперименты, как будет показано в разд. 10.1, дают другие типы степенных законов для реальных систем. Очень удобно проверять любую теорию по предсказываемым ею асимптотическим законам, справедливым вблизи критической точки. Поэтому мы определим шесть критических показателей, обозначаемых буквами а, а, Р, 7, у и б, которые стали сейчас общепринятыми. [c.346]

Разрез представляет собой линию фазовых переходов. Ее конечная точка (Г , 0) называется критической точкой. Ясно, что функция М(Я, Т) должна быть сингулярной в этой точке изучение этого сингулярного поведения вблизи критической точки представляет собой одно из наиболее увлекательных направлений статистической механики. [c.10]

С другой стороны, если достаточно дальнодействующие взаимодействия включены в Е(з), то они, очевидно, могут влиять на характер неограниченного роста радиуса корреляций вблизи и мы не должны удивляться, если критические показатели при этом изменятся. Таким образом, принцип универсальности применим только к системам с одинаковым радиусом взаимодействия. Чтобы получить правильное критическое поведение, не следует вводить в модель реальной системы нефизические дальнодействующие взаимодействия. [c.19]

ПОВЕДЕНИЕ ВБЛИЗИ КРИТИЧЕСКОЙ ТОЧКИ [c.254]

Поведение вблизи критической точки [c.194]

Поведение вблизи критической точки 194-196 [c.454]

Согласно работе [21] вблизи критического состояния наблюдаются следующие особенности поведения систем [c.42]

Одна из особенностей кристаллического состояния — это невозможность сколько-нибудь заметного перегрева. Если жидкость подвержена заметному переохлаждению (на десятки градусов), то кристаллы практически всегда плавятся сразу же по достижении температуры плавления. Следовательно, можно говорить, что температура плавления — истинно верхняя граница существования кристаллического твердого тела. Для жидкости нижняя граница ее существования условна (вследствие склонности к переохлаждению), а верхняя (критическая температура) будет истинной. Эти особенности поведения твердого тела и жидкости вблизи температуры плавления связаны с исчезновением (при плавлении) или возникновением (при кристаллизации) межфазной границы. [c.12]

Общие особенности поведения веществ вблизи критической точки. [c.257]

Поведение чистого вещества в околокритической области обладает рядом физических и термодинамических особенностей. В первую очередь следует остановиться на гравитационном гидростатическом эффекте, приводящем к неоднородности вещества, если последнее находится вблизи критического состояния. Если взять, например, ампулу высотой 6—8 см и заполнить ее веществом, находящимся в однофазном состоянии (жидкостью или паром), то по высоте ампулы плотность вещества будет практически постоянной. Если же вещество будет находиться в критическом состоянии или близком к нему, то по высоте ампулы плотность будет существенно различной, уменьшаясь по высоте при переходе от слоя к слою. [c.92]

ПОВЕДЕНИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ВБЛИЗИ КРИТИЧЕСКОЙ ТОЧКИ [c.95]

Кроме того, имеется определенная аналогия между поведением жидкости и других физических систем вблизи своих критических точек. [c.98]

Существуют различные модельные теории, с помощью которых можно описать особенности поведения различных физических величин вблизи критических точек . [c.100]

Предположения, принятые при выводе (1.11), справедливы только для области низких давлений, а теплота парообразования существенно зависит от температуры. Характер этой зависимости для всех веществ одинаков и для воды показан на рис. 1.7. Однако, несмотря на это, обработка экспериментальных данных для многих веществ показывает, что прямолинейность кривой насыщения в координатах 1др=1/Г, вытекающая из (1.11), сохраняется в широком интервале давлений и отклонения наблюдаются лишь вблизи критической точки (рис. 1.8). Объясняется это тем, что погрешности, вызываемые несоответствием допущений, принятых при выводе (1.11), поведению реальных веществ, примерно компенсируют друг друга. Поэтому при обработке экспериментальных данных, полученных при исследовании кривых насыщения различных веществ, часто используют графики в координатах gp— /T, где кривая насыщения изображается прямой линией в широком интервале давлений, а при аналитическом описании кривой насыщения часто используют (1.11), коэффициенты А и В в котором определяются по экспериментальным данным. [c.15]

Установление квазистатического однородного напряженного и деформационного состояния в образце достигается в результате интерференции упруго-пластических волн [373]. Время и степень выравнивания напряжений по длине образца определяются частотой взаимодействия волн, обратно пропорциональной длине образца. Поэтому с повышением скорости деформации обеспечение необходимой равномерности возможно только при сокращении длины образца [136]. При высокоскоростных испытаниях выравнивание напряжений по длине рабочей части образца требует определенного времени, сравнимого с временем испытания. С повышением скорости деформирования это время составляет все большую часть времени испытания при неизменной длине образца. По этой причине для высокоскоростных испытаний неприемлемы пропорциональные образцы, принятые для статических испытаний. Их применение приводит к локализации деформации и разрушения вблизи нагружаемого конца при достижении так называемой критической скорости удара [81, 129], а также к появлению ряда других аномальных эффектов, не характеризующих действительное механическое поведение материала. [c.90]

Поведение значительно более сложных упругих систем аналогично поведению рассмотренных простейших систем с начальными несовершенствами. Так, если предельно идеализированная система без начальных несовершенств имеет критическую точку бифуркации первого типа, то поведение реальной системы с начальными несовершенствами вблизи этой точки бифуркации аналогично поведению первой из рассмотренных простейших систем (см. рис. 1.12). Если предельно идеализированная система без начальных несовершенств имеет критическую точку бифуркации второго типа, то поведение реальной системы вблизи этой точки бифуркации аналогично поведению второй из рассмотренных простейших систем (рис. 1.13), [c.21]

Вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек фазовых переходов наблюдается аномальный рост Ф. нек-рых физ. величин (параметров порядка) и их взаимодействие. Для чистых жидкостей параметрами порядка являются плотности массы и энергии, для растворов—концентрации компонент, для ферромагнетиков в окрестности Кюри точки—намагниченность и т. д. Рост Ф, приводит к ряду аномалий в поведении термодинамич. величин и в реакции системы на внеш. воздействие (критические явления). [c.326]

Следует отметить, что уравнение (2-1) не учитывает аномального поведения вязкости вблизи критической точки. Область проявления аномалии согласно экспериментальным данным [30, 31] невелика и составляет по температуре от 367 до 380° С и по давлению от 21,5 до 23 МПа, причем максимальное отклонение аномальных значений вязкости от соответствующих нормальному ходу не превышает 15%. [c.15]

Распределение скоростей в пристеночной области ламинарного пограничного слоя в данном сечении потока определяется посредством условий на стенке [1], действие которых благодаря изменению давления распространяется на соседние с этим местом участки. В противоположность этому асимптотическое поведение на внешней границе пограничного слоя не зависит от условий вблизи рассматриваемого места, а зависит от всей предыстории внешней скорости и главным образом от условий вблизи начала пограничного слоя, т. е. вблизи передней критической точки. Поэтому пограничный слой при его расчете мысленно разбивается на внутреннюю и внешнюю части, как это впервые предложил Карман [2 и 3]. [c.65]

Изложенное выше исследование плоского потока с критической точкой допускает лишь качественные выводы относительно интересующего нас поведения реального потока вблизи передней критической точки цилиндра. Ниже приводятся требования, предъявляемые к поставленной задаче. [c.265]

В равновесной термодинамике гетерогенных систем обычно поведение каждой из фаз рассматривается порознь. Метод раздельного анализа однородных составляющих системы позволяет выяснить многие важные свойства однокомпонентных систем, в частности условие взаимного равновесия соприкасающихся фаз, связь между термодинамическими параметрами равновесных фаз и видом агрегатного превращения, изменения внутренней энергии, энтропии и энтальпии при агрегатных переходах, некоторые свойства веществ вблизи критического состояния и т. д. Этот же прием используется в технической термодинамике парожидкостных систем, в частности для табличных расчетов процессов во влажном паре. [c.9]

Коэффициент динамической вязкости воды с учетом аномальногб поведения вблизи критической точки описывается уравнением [32] [c.15]

СВЯЗЬ функции распределения частот и спектра поглощения. Таким образом мы пытаемся экспериментально определить детальную частотную зависимость функции распределения многофононных состояний, в частности разрывы производной и другие особенности, и установить корреляцию с рассчитанными особенностями, стремясь добиться детального соответствия в предположении, что известные критические точки ответственны за все особенности. При другом подходе предполагается, что поведение вблизи любой критической точки проявляется как ступенька или даже как б-образная особенность затем делается попытка скоррелировать пики, изменения наклона и другие особенности (включая резкие провалы интенсивности поглощения или рассеяния) с положением критических точек, не особенно заботясь о детальном количественном согласии (или игнорируя отсутствие согласия) для относительных интенсивностей. [c.161]

Удивительно, тождества Роджерса — Рамануяна появились в рассматриваемой задаче с их помощью очень удобно приводить результаты к более простому виду. В частности, они полезны при рассмотрении критического поведения при 1x1 — 1 при этом G(x), Н(х) и Р(х) связаны с эллиптическими функциями, и их поведение вблизи I л I = 1 можно получить из тождеств сопряженного модуля , таких, как (15.7.2). Я не знаю других прямых методов для изучения исходных выражений (14.5.6). [c.433]

Не претендуя на всестороннее описание критического поведения всех систем, претерпевающих А-переходы, в число которых помимо упомянутых выше дискретных систем входят и отнюдь не дискретные квантовые жидкости Не и Не , офаничимся рассмотрением аналогии критических особенностей при исчезновении двухг фазного состояния в системе газ—жидкость с особенностями ферромагнитной системы вблизи точки исчезновения спонтанной намагниченности (вблизи точки Кюри). [c.127]

Рассмотрены обладающие свойством универсальности принципы макротермодинамики, синергетики и фрактальной физики. На базе этих принципов развита междисциплинарная методология анализа механического поведения материалов в критических точках, позволившая установить универсальные связи параметров, контролирующих эти точки, с фрактальной размерностью структуры среды вблизи неравновесных фазовых переходов. [c.2]

Выполнение этого условия требует наложения определенных ограничений (например, требование положительности температуры или других ограничений). Анализ соотношения (1.11) позволяет выявить различие в поведении линейных и нелинейных систем. В нелинейных системах небольшое увеличение Л может привести к сильным эффектам, несоизмеримым по амплитуде с исходным воздействием. Это приводит к скачкам параметров системы при изменении к вблизи критических значений. В случае линейного поведения системы сохраняется принцип суперпозиции, т.е. результатом совместного действия, например, двух различных факторов, являе1 ся простая суперпозиция. Это различие в линейно.м и нелинейном поведении системы иллюстрирует рисунок 1.4. [c.16]

Однако наблюдаемое поведение не соответствует этим предсказаниям. Непосредственно вблизи критической температуры Г , так что g = (777 кр.) в противоположность (25.9). При более низких температурах не обнаруживает плавного уменьшения при падении температуры, а сначала несколько растет и затем вновь уменьшается при температуре, где сравнид1а [c.299]

Эта геометрическая особенность оболочек приводит, Гво-пер-вых, к тому, что формулы для критических нагрузок оболочек имеют более сложную структуру по сравнению с формулами для критических нагрузок стержней и пластин в них входят из-гибная жесткость оболочки и жесткость на растяжение-сжатие. Во-вторых, в результате этой особенности закритическое поведение оболочек качественно отличается от закритического поведения стержней и пластин вблизи критических точек бифуркации. [c.239]

Используя отмеченную связь между поведением термодинамических свойств вещества и особенностями теплообмена, окрестность критической точки на Р—и-диа-грамме можно разделить на четыре характерные (применительно к теплообмену) зоны (рис. 5.1) [5.6]. Естественной границей между зонами II и III является левая ветвь квазиспинодали Г При переходе через эту границу появляется особенность поведения вещества вблизи критической точки, заключающаяся в том, что термодинамические и теплофизические свойства Ср, р, р и др.) значительно изменяются, причем некоторые из них имеют ярко выраженные аномальные пики. На рис. 5.2 показано изменение свойств N2O4 с температурой вдоль закритической изобары 150 бар. Вблизи температуры, со- [c.177]

Существ, отклонения от теории Ландау возникают также в системах с Сг <к 1 в непосредств. окрестности точки перехода ( t характеристики системы испытывают аномалии, к-рые обычно описывают степенными законами с нецелыми показателями (см. Критические показатели). Критич. показатели (КП) обладают свойством универсальности, т. е. не зависят от физ. природы вещества и даже от физ. природы Ф, п., а определяются типом спонтанного нарушения симметрии (так, КП сверхтекучего Ф. п. совпадают с КП ферромагн. Ф. п. в магнетике с анизотропией типа лёгкая плоскость ). Вычисление этих КП, крк и выяснение общих закономерностей Ф, п, 2-го рода вне области применимости теории Ландау, является предметом флуктуационной теории Ф, п. 2-го рода, В этой теории (основанной, как и теория Ландау, на понятии спонтанного нарушения симметрии) аномальное поведение физ, величин вблизи Тс связывается с сильным взаимодействием флуктуаций параметра порядка. Радиус корреляции if , этих флуктуаций растёт с приближением к точке Ф. п. и обращается в бесконечность при Т=Т . Поэтому оказывается невозможным разделить систему на статистически независимые подсистемы, в силу чего флуктуации на всех пространств, масштабах оказываются существенно негауссовыми. [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...