Веса уравнений

Уравнение (с) является некоторым обобщением уравнения малых колебаний физического маятника в консервативном поле силы веса. Уравнение малых колебаний маятника можно вывести из уравнения (1.84), положив в последнем sin ф ф. [c.281]

Таким образом, получили две характеристики, которые могут оказаться полезными при выявлении влияния различных факторов на изнашивание. Если износ выражен как потеря объема или веса, уравнение для определения о,01 соответственно изменится. При переходе к оценке износа не по времени, а по пути трения, уравнением (19) будет определяться не время <0,01 > путь к моменту установления (условно) постоянной интенсивности изнашивания. [c.9]

Для определения вязкости органических и кремний-органических теплоносителей наибольшее применение нашли капиллярные вискозиметры типа вискозиметра Освальда [Л. 28, 62, 63, 79]. Типичный, несколько модифицированный вискозиметр Освальда, использованный в работах МЭИ, был приведен ранее (рис. 3-1). В вискозиметрах этого типа истечение жидкости через капилляр осуществляется под действием разности уровней ее в коленах вискозиметра. При этом давление, вызывающ истечение, производится средним столбом жидкости Н, постоянство которого будет иметь место в том случае, если объем жидкости в вискозиметре одинаков при различных температурах опыта. В случае истечения жидкости через капилляр под действием собственного веса уравнение (3-44) может быть записано в виде [c.157]

Условные уравнения могут быть неравноточными, т. е. ошибки в величинах / могут иметь разные веса gj. Умножением каждого из уравнений на корень квадратный из соответственного веса уравнения приводятся к одинаковым весам. [c.310]

Из этого уравнения следует, что теплопроводность жидкостей увеличивается с увеличением плотности, удельной теплоемкости и уменьшается с увеличением молекулярного веса. Уравнение 1-5 Предводителева — Варгафтика хорошо согласуется с опытными данными как для однородных жидкостей, так и для жидкостей сложного химического состава и нефтепродуктов, имеющих молекулярный вес Л1<200. Для тяжелых нефтепродуктов, молекулярный вес которых имеет значение 450—600, указанное уравнение приводит к значительным погрешностям. Однако если постоянную В определять не по уравнению (1-6), а по опытным значениям коэффициента теплопроводности и плотности из соотношения [c.13]

При установившемся движении и неизменном объемном весе уравнение расхода (рис- 1) имеет вид [c.13]

На груз действуют две силы сила тяжести mg и реакция К (рис. 5.13) со стороны чашки весов. Уравнение движения груза имеет вид [c.145]

Анализ показывает, что все известные расчеты по плотности жидкого калия имеют примерно одинаковую величину погрешности экспериментальных данных. Поэтому при составлении интерполяционного уравнения всем данным был придан одинаковый вес. Уравнение получило вид (для интервала температур от /пл до 1400°С) [c.149]

Сила и вес. Уравнение между величинами [c.32]

Веса уравнений. Каждое условное уравнение может быть результатом единственного наблюдения в этом случае, если несколько наблюдений [c.192]

Однако часто случается так, что вероятная ошибка наблюдения заранее неизвестна, но должна быть выведена из самих уравнений. В таких случаях может оказаться удобным приписать каждому наблюдению вес в единицу, и тогда вес уравнения равен числу наблюдений, от которых оно зависит. [c.193]

На рис. 137 показаны кривые зависимости этого отношения от жесткости трубопровода С и передаточного отношения коромысловых весов г. При этом видно, что с уменьшением величины передаточного отношения значительно уменьшается влияние трубопровода на чувствительность весов. Уравнение движения весов с присоединенными трубопроводом и диафрагмой можно записать аналогично уравнению (71), учитывая рассеянную энергию как сумму потерь в диафрагме и трубопроводе. [c.188]

Прямая пропорциональность между объемным расходом Q и падением давления Ар, предсказываемая уравнением (2-1.1), подтверждается экспериментально при ламинарном режиме течения для широкого класса обычных жидкостей с низким молекулярным весом. В то же время многие реальные материалы не подчиняются такой закономерности, и экспериментально наблюдаемая зависимость Q от Ар нелинейна. Концентрированные суспензии, краски, расплавы полимеров и растворы представляют собой типичные примеры материалов, обнаруживающих неньютоновское поведение. [c.55]

Поступательную составляющую при 298 °К можно вычислить по уравнению (4-45). Для молекулярного веса, равного 28, [c.141]

Вращательная составляющая энтропии при 298 °К для двухатомной молекулы выражена уравнением (4-51). Для двух атомов с атомным весом 12 и 16 момент инерции вычисляется согласно уравнению (4-57) [c.141]

Поступательную составляющую энтропии следует вычислить по уравнению (4-45). Для молекулярного веса 18 [c.141]

Поступательная составляющая при 298 К вычисляется по уравнению (4-45) для молекулярного веса, равного 64,5 [c.143]

Сопоставление уравнений (9-9) и (9-15) показывает, что постоянная интегрирования в уравнении (9-9) может быть представлена в функции атомной массы и известных универсальных физических постоянных. Если энергия выражена в кал/моль, температура в °К, давление в атм и масса в единицах атомного веса, то последний член уравнения (9-15) равен —3,66. Следовательно, [c.267]

Чтобы статически уравновесить деталь, нужно высверлить металл на расстоянии I. Вес металла можно определить из уравнения (рис. 309,б) [c.511]

Если используются преобразованные переменные, что обычно помогает линеаризовать соотношение между Я к Т [например, уравнения (5.36) и (5.37)], то следует обратить внимание на то, чтобы экспериментальные точки располагались равномерно по отношению к новой переменной иначе в отдельных участках диапазона могут возникнуть неожиданные осцилляции. Другими словами, если германиевый термометр градуируется в диапазоне от 1 до 20 К, то между 1 и 2 К должно быть столько же экспериментальных точек, сколько их между 10 и 20 К, и в качестве аналитического выражения должен использоваться указанный полином. По возможности следует также брать несколько точек за пределами аппроксимируемого интервала, чтобы среднеквадратичное отклонение на краях интервала было не хуже, чем внутри его. Если это невозможно, то у краев интервала следует брать больше точек, чем в середине. Для хорошей подгонки полинома методом наименьших квадратов требуется, чтобы дисперсия новой зависимой переменной была постоянной по всему интервалу. На практике осуществить это удается обычно лишь в том случае, когда интервал аппроксимирования очень узок. Поэтому для обеспечения постоянства дисперсии приходится придавать экспериментальным данным статистические веса. Поскольку в случае германиевого термометра как Я, так и Т имеют дисперсию, которая непостоянна в пределах интервала аппроксимации, весовой множитель зависимой переменной должен быть обратно пропорционален полной дисперсии которая дается выражением [c.241]

Груз М веса 10 Н подвешен к тросу длины 1=2 м п совершает вместе с тросом колебания согласно уравнению ф = [c.200]

Составить дифференциальное уравнение малых колебаний точки А и определить частоту затухающих колебаний. Вес точки А равен Р, коэффициент жесткости пружины с, расстояние ОА = Ь, ОВ — I. Сила сопротивления среды пропорциональна первой степени скорости, коэффициент пропорциональности равен [c.251]

Аэростат весом Q поднимается вертикально и увлекает за собой сложенный на земле канат. На аэростат действует подъемная сила Р, сила тяжести и сила сопротивления, пропорциональная квадрату скорости R = — х . Вес единицы длины каната у. Составить уравнение движения аэростата. [c.338]

Стержень ОА маятника при помощи шатуна соединен с маленькой стальной рессорой ЕВ жесткости с. В напряженном состоянии рессора занимает положение ЕВ вестно, что к рессоре нужно приложить силу Fo, направленную по ОВ, чтобы привести ее в положение ЕВа, соответствующее равновесию маятника ОА=АВ = а массой стержней пренебрегаем расстояние центра масс маятника от оси вращения ОС — / вес маятника Q. С целью достижения наилучшего изохронизма (независимость периода колебаний от угла первоначального отклонения) система отрегулирована так, чтобы в уравнении движения маятника [c.409]

Площадь поперечного сечения на расстоянии х от верхнего конца стержня обозначим через F (х), а вес части стержня длиной х — через Q (х). По условию напряжение в этом сечении должно равняться допускаемому. Уравнение равновесия части стержня длиной X запишется так [c.132]

Теперь воспользуемся уравнением (17.9). Величина Q равна весу жидкости в объеме шарового сегмента АСВ [c.473]

Подставляя в уравнение (17.9) выражения для р, г, а и пренебрегая весом резервуара Qp, получаем [c.473]

При любом изменении сил трения изменяется добротность измерительной системы. Увеличение трения ухудшает условия иолучения малых плавных перемещений на направляющих скольжения с сухим и полусухим трением. Скачкообразное движение измерительного механизма легко наблюдать при определении измерительного усилия на весах. Уравнение движения такой системы, расчетная схема которой приведена на рис. 60, можно приближенно записать в виде [c.158]

Необходимость употребления понятий типа кажущегося молекулярного веса смеси вызывается тем, что некоторые физические законы дают возможность непосредственно переходить от величин микрофизической природы к величинам макрофизической природы. При этом естественно возникает потребность находить соответствующие аналогии величин в обеих системах знаний. К таким физическим законам относятся, например, закон Авогадро, определяющий зависимость между молекулярным и удельным весами уравнение [c.78]

Сопоставляя выражения сил гидростатического давления [уравнения (1.2)] с выражениями компонентов силы собственного веса [уравнения (1.3)], видим, что проекции сил давления являются бесконечно малыми величинами второго порядка, а проекции массэвой силы — третьего порядка. Поэтому при составлении уравнений равновесия сил, действующих на тетраэдр, проекциями массовой силы можно пренебречь ввиду пх малости по сравнению с проекциями сил давления. Тогда уравнения равновесия будут иметь следующий вид [c.21]

Из уравнений (13.51) и (13.52) также следует, что если задать одно из трех расстояний Oj, а-2 или Аз на оси звена между шарнирами, остальные два расстояния до центров тяжести получатся за крайними шарнирами звена, и, считая, что расположение центра масс за шарнирами соответстпует как бы установке противовеса (дополнительной массы), можно сказать, что уравновешивание результирующей силы инерции звеньев механизма шарнирного четырехзвенника может быть достигнуто путем установки противовесов на двух его звеньях. Например, при > /, и при установке противовеса Е на звене D за точкой D (рис. 13.32) из уравнения (13.52) следует, что >0, т. е. центр масс Sj звена ВС должен быть расположен отточки вправо. Если при этом с., < 4, то из уравнения (13.51) имеем t <0 и центр масс звена ЛВ должен быть расположен вне звена, за точкой А. Следовательно, противо- весы F и Е необходимо расположить на звеньях 1 и 3 так, как показано на рис. 13.32. Если > L, то > О, и следовательно, звенья 2 и 5 имеют центры масс вне этих звеньев, то противовесы должны быть расположены на звеньях 2 и 3 так, как показано на рис. 13.33. [c.287]

Переносим все заданные силы, деГ1ствующне в рассматриваемый момент времени на звенья механизма, в том числе и силы инерции, в одноименные точки повернутого плана скоростей, не изменяя при этом величины и направления этих сил, и составляем далее уравнение моментов (17.15) всех перенесенных сил относительно полюса плана скоростей, т. е. рассматриваем план скоростей как некоторый рычаг с опорой в полюсе плана скоростей, находящийся под действием всех рассматриваемых сил в рав1ю-весии. Подобная геометрическая интерпретация принципа возможных перемещений представляет значительные удобства для решения многих задач динамики механизмов. Метод этот получил название метода Жуковского по имени ученого, которым он был предложен, а рычаг, которым пользуются в этом методе, назван рычагом Жуковского. [c.329]

Последи[1Й член уравнения представляет собой вес жидкости в указанном объеме. Силы давления по боковой поверхности цилиндра в уравнонпо не входят, так как они нормальны к вертикали. Сократив выражеине на dS и перегруппировав члены, найдем [c.17]

Существует несколько способов измерения количества газа ЫЯ. Один из них заключается во взвешивании опорного объема до и после того, как он был соединен с предварительно откачанной колбой газового термометра разница в весе и будет равна тому количеству газа, которое перешло в колбу. Однако, этот метод не получил распространения при точных газтермометри-ческих исследованиях из-за экспериментальных трудностей, возникающих при взвешивании газов с низкими плотностями. При использовании другого метода необходимо знать вириальные коэффициенты газа при температуре опорного объема. Для гелия при реперной температуре То (273,15 К) достаточно учитывать лишь второй вириальный коэффициент, поскольку суммарный вклад от третьего и других вириальных коэффициентов при давлении 1 атм составляет менее 10 относительных единиц. Вириальное уравнение состояния для гелия при этой температуре может быть записано в виде [c.86]

Из уравнения (I—23) можно найти максимальный вес колоко га Спшх. при котором он целиком погрузится в воду. Принимая к Н, получаем [c.14]

К одной и той же пружине подвесили сначала груз веса р, а во второй раз груз веса Зр. Определить, во сколько раз изменится период колебаний. Зная коэффициент жесткости пружины с, а также начальные условия (грузы подвешивались к концу церастянутой пружины и отпускались без начальной скорости), найти уравнения движения грузов. [c.236]

Репшя систему линейных уравнений (а) и (б) относитслыю проекций неизвестных сил, можно определить вес неизвестные силы. [c.86]

Топологические уравнения выралгают условия равпо-весия сил, законы сохранения, условия неразрывности и т. п. Их примером могут с.зужнть уравнения законов Кирхгофа. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...