Поглощающие частицы и частицы

Поглощающие частицы и частицы с т<С.1 [c.107]

Таковы основные выводы теории Рэлея. Теория рассеяния света крупными частицами гораздо сложнее. Явления рассеяния диэлектрическими, совершенно прозрачными частицами и частицами, обладающими свойствами металлов, сильно различаются. Наиболее сложным случаем является рассеяние диэлектрическими поглощающими частицами. [c.117]

Ситуация радикально меняется, как только начинают проявляться столкновения поглощающих частиц с частицами буферного газа. Порождённые излучением встречные потоки уц и y j испытывают торможение в буферном газе. Силы торможения (внутр. трения) Fj, направлены против потоков и пропорциональны им [c.468]

Разд. 6.13 был посвящен главным образом ослаблению. Если рассматривается среда, состоящая из малых рассеивающих и поглощающих частиц, и если в соответствии с теорией, изложен- [c.83]

Если погруженная в слой поверхность обладает высоким коэффициентом отражения, влияние теплопроводности и свойств частиц более существенно. При радиационном обмене функция еэ сильно зависит в этом случае от излучательных свойств частиц (при переходе от сильно отражающих к сильно поглощающим частицам величина еэ изменяется почти в 2 раза при Тст = 0). Сложный теплообмен приводит к ослаблению влияния параметра ер. Кроме того, функция ез практически не отличается от аналогичной зависимости для черной поверхности (гст = 0,1) (рис. 4.14, а). [c.178]

Из-за релятивистских кинематических эффектов все продукты распада летят в основном вперед, образуя пучок. Частицы и можно отделить от остальных, поставив на пути пучка достаточно толстую бетонную или железную стенку, поглощающую все остальные частицы, но практически не действующую на и [c.491]

При наличии внутри сферы S поглощающей частицы разница между вошедшим в эту сферу и вышедшим из нее потоками энергии определяет количество энергии, поглощенное данной частицей. Сама частица может рассматриваться при этом как своего рода сток для электромагнитного поля. [c.13]

Фотографическое действие у-лучей целиком определяется возникновением вторичных электронов в поглощающей среде. Эффективность процесса мала. Поток у-квантов вызывает малое почернение фотографической эмульсии, существенно меньшее, чем эквивалентный поток а- и -частиц, что затрудняет исполь-зование у-эмиттеров в авторадиографии. [c.458]

Перейдём теперь к рассмотрению упругого рассеяния частиц поглощающими ядрами. Соотношения, полученные в 17, показывают, что поглощение вызывает дополнительное возмущение падающей волны и, следовательно, приводит к дополнительному упругому рассеянию частиц, которое не связано с образованием составного ядра и последующим испусканием частиц. Это упругое рассеяние, обусловленное наличием поглощающего рассеивателя, в случае малых. длин волн частиц / —радиус ядра) аналогично диффракции света от абсолютно чёрного шара и может быть поэтому названо диффракционным рассеянием Чтобы сделать более ясной эту аналогию, напомним, что диффракционные явления в оптике наблюдаются в том случае, если на пути распространения света стоит непрозрачный, поглощающий свет экран. Диффракционные явления, характеризующиеся отсутствием резкой границы между областями света и тени, представляют собой отклонения от геометрической оптики и непосредственно связаны с, волновой природой света они проявляются тем сильнее, чем меньше размеры непрозрачных тел по сравнению с длиной волны света. Так как ядра в определённой области энергии поглощают падающие на них частицы, т. е. ведут себя по отношению к ним как непрозрачные, поглощающие экраны, то, наблюдая в таких условиях упругое рассеяние частиц, мы должны получить диффракционную картину. [c.186]

Феноменологическая трактовка ядра как непрозрачного, поглощающего частицы экрана возможна в тех случаях, когда энергия частиц не превосходит нескольких десятков MeV для лёгких ядер и нескольких сотен MeV для тяжёлых. Если мы имеем дело с нейтронами, т. е. электрически нейтральными частицами, причём длина волны их значительно меньше радиуса ядра, то следует ожидать полной аналогии между упругим рассеянием таких частиц и диффракцией света от непрозрачного тела, имеющего форму и размеры ядра. [c.186]

Абсорбционная спектрофотометрия. Это метод количественного молекулярного спектрального анализа, который основан на законе Бугера — Ламберта — Вера, устанавливающем связь между интенсивностями падающего и прошедшего через вещество света в зависимости от толщины поглощающего слоя и концентрации вещества. Он позволяет определять концентрацию частиц изнашивания в работавшем масле. Для анализа работавших масел обычно измеряют оптическую плотность. По измеренной плотности (в ограниченной области оптического спектра) раствора работавшего масла и эталонного раствора определяют концентрацию нерастворимых примесей в масле. Этот метод позволяет оценить эффективность масляных фильтров и качество рабочего процесса двигателя. Однако необходимость дополнительного приготовления пробы 186 [c.186]

Молекулярное взаимодействие без учета поглощающих свойств жидкости. Молекулярное взаимодействие обусловливает адгезию частиц в жидкой среде. Взаимодействие двух тел частицы и твердой поверхности (1 и 2) происходит через слой жидкости (0), находящейся между этими телами. Определение молекулярного взаимодействия может быть проведено с учетом и без учета поглощающих свойств жидкой среды. Так же как и на воздухе, в жидкой среде молекулярное взаимодействие можно оценивать при помощи констант А м В. Причем при наличии жидкой среды трудно разграничить влияние электромагнитного запаздывания. Ниже (см. с. 65) будет показано, что ири адгезии частиц в жидкости значения показателя степени величины зазора Н [см. формулы (11,52) и (11,53)] лежат в пределах от 2 до 3. В связи с этими особенностями адгезионного взаимодействия в жидкой среде принято оценивать молекулярную компоненту при помощи константы А с размерностью в эрг, имея все же в виду возможность электромагнитного запаздывания при взаимодействии контактирующих тел. [c.61]

Взрыв поглощающей капли является процессом интегрального проявления кинетических и динамических эффектов, сопровождающих стимулированные лазерным нагревом фазовые переходы жидкости внутри объема частицы. Существование режимов взрыва следует из факта многообразия процессов, протекающих в жидкости при ее быстром нагреве. Режим взрыва также зависит и от однородности осуществления фазового перехода внутри капли. Последнее обстоятельство определяется поглощательной способностью частицы и пространственным распределением зон тепловыделения внутри ее объема. За интегральный критерий, характеризующий режим взрыва капли, целесообразно принять степень ее испарения в момент взрыва [c.110]

Расчеты показывают, что сечение нелинейного ослабления света на тепловых ореолах, возникающих вокруг тугоплавких поглощающих частиц, может в несколько раз превысить сечение невозмущенной частицы для / 10 4-10" Вт см и 10 с. [c.138]

Под действием излучения происходит селективное по скорости изменение заселённостей основного (ро) и возбуждённого (pi) состояний поглощающих частиц. На рис. показано характерное распределение заселённостей р,)(Гж) и Pl(l7j ) по проекции Vx скорости на волновой вектор (ось х) без учёта столкновений п в предположении, что при поглощении фотона скорость частицы не меняется (последнее означает пренебрежение эффектом светового давления, что заведомо оправдано в специфич. для С. д. условиях). В первоначально равновесном (максвелловском) распределении Рв(гзс) излучение создаёт провал в окрестности резонансной скорости Vx = iJ/fe, образуя неравновесное распределение pi(y ) возбуждённых частиц при тех же значениях Vx-Неравновесным распределениям piir ) и Po(f ) соответствуют отличные от нуля встречные парциальные потоки частиц [c.468]

Формальное решение задачи рассеяния электромагнитных волн сферическими поглощающими частицами, окруженными концентрическими слоями из различных материалов, получено Аденом и Керкером [25]. Большинство выполненных к настоящему времени численных исследований рассеивающих объектов, которые можно трактовать как концентрически неоднородные, относятся к мезо-сферным аэрозольным частицам [8]. В последние годы увеличивается количество работ, связанных с ролью нерастворимых ядер конденсации в оптике тропосферных гидрометеоров. [c.116]

В связи с обсуждением опытов Вавилова м ы обращали внимание на изменение числа поглощающих частиц под влиянием мощного падающего излучения. Однако это не единственный эффект, имеющий место при больших интенсивностях света. В 156 подчеркивалась тесная связь законов поглощения и дисперсии с представлением об атоме как о гармоническом осцилляторе, заряды которого возвращаются в положение равновесия квазиупругой силой. Если интенсивность света, а следовательно, и амплитуда колебаний зарядов достаточно велика, то возвращающая сила уже не будет иметь квазиупругий характер, и атом можно представить себе как ангармонический осциллятор. Из курса механики известно, что при раскачивании такого осциллятора синусоидальной внешней силой (частота ш) в его движении появляются составляющие, изменяющиеся с частотами, кратными со, — двойными, тройными и т. д. Пусть теперь собственная частота осциллятора соо. подсчитанная в гармоническом приближении, совпадает, например, с частотой 2ш. Энергия колебаний зарядов в этом случае особенно велика, она передается окружающей среде, т. е. возникает селективное поглощение света с частотой, равной со = /2 0o. Таким образом, спектр поглощения вещества, помимо линии с частотой о),,, должен содержать линии с частотами, равными /гСОо, а также /зй)(, и т. д. Коэффициент поглощения для этих линий, как легко понять, будет увеличиваться с ростом интенсивности света. [c.570]

Поглощающие (адсорбирующие),в которых используют природные отбеливающие глины и искусственные вещества силикагель, гидрированные бокситы, активизированный уголь, химически активизированные бумажные концы. Поглощающие фильтры полностью освобождают масло от грязи, абразивов, коксообразных частиц, смолистых и асфальтовых вяжущих частиц и воды. Они отличаются большим сопротивлением, не восстанавливаются, а заменяются новыми. [c.187]

Полезно здесь отметить по [Л. 59], что поглощение падающего излучения системами слабо поглощающих частиц, имеющих малый показатель поглощения х, может быть очень велико. Здесь слова слабо поглощающих берутся в кавычки, чтобы подчеркнуть, что этот термин указывает лишь на малую величину %, а не самого эффекта поглощения. Как известно, малое х подчеркивает лишь большую глубину проникновения излучения в данный материал, которое может либо пройти сквозь него, либо почти полностью поглотиться (при достаточной толщине слоя), а отражение (и рас-геяние) таким материалом невелико. [c.85]

П р и ш и в а л к о А, П., Ч е к а л и н с к а я Ю. И., Исследование рассеяния света крупными поглощающими частицами сферической формы в приближении геометрической оптики, сб. Спектроскопия светорассеивающих сред , Изд-во АН БССР, Минск, 1963. [c.287]

Понятие Д. с. п. удобно для качеств, рассмотрения явлений переноса в газах, оно обобщено на случай систем слабовааимодействующих частиц электронный газ в металлах и полупроводниках, нейтроны в слабо-поглощающих средах и т. и. [c.704]

Применение когерентных источников излучения позволяет наблюдать методами М. с. весьма узкие спектральные линии, т. е. достигать высокого спектрального разрешения. Типичные ширины линий, обусловленные столкновениями частиц в газе,— от 10 МГц до 1 МГц при давлениях от 1 до 10 Па. При разрежении газа ширины линий определяются Доплера эффектом при движении частиц и соударениями со стенками поглощающей ячейки, они составляют в микроволновом диапазоне от 1 МГц до 0,1 МГц. Для дальнейшего сужения линий применяют ряд способов устранения доплеровского уширения. Ширины линий в таких субдоплеровских спектрометрах определяются временем взаимодействия частиц с полем излучения (см. Неопределенностей соотношения). В молекулярных и атомных перпен- [c.133]

Для получения изображения объекта мон ет также использоваться излучение самого образца, возникающее в нём за счёт ядерных реакций, индуцируемых нейтронами (авторадиография). При этом детектором, находящимся в контакте с образцом, регистрируются либо продукты ядерных реакций (а-частицы, осколка деления ядер), либо продукты распада образовавшихся в образце радионуклидов. В этом случае более тёмные места на детекторе соответствуют участкам новерхностн образца, содер кащим ядра, сильно поглощающие нейтроны и соответственно интенсивнее испускающие вторичное излучение. [c.275]

СВЕТОИНДУЦЙРОВАННЫЙ ДРЕЙФ газов и газоподобных сред — относит. движение (дрейф) компонентов газовой смеси, возникающее при резонансном взаимодействии излучения с одним из компонентов смеси. С, д. обусловлен селективным по скоростям возбуждением резонансно поглощающих па-лучение частиц и различием транспортных характеристик возбуждённых и невозбуждённых частиц при их столкновениях с др. компонентами смеси [1 . [c.468]

Т. о., излучение способно индуцировать встречные парциальные потоки возбуждённых и невозбуждённых частиц. В отсутствие столкновений с буферным газом суммарное распределение по скоростям Р(,(Уж) + Pi(e ) остаётся максвелловским. При этом потоки и /д полностью компенсируют друг друга, так что газ поглощающих частиц как целое покоится. [c.468]

Яркой особенностью С. д., отличающей его от др. эффектов воздействия излучения на движение частиц газа, является то, что для возникновения направленного движения газовых компонентов не обязателен прямой или косвенный обмен импульсом и энергией между излучением и внеш. степенями свободы частиц газа. Особенно отчётливо это видно на примере сугубо радиационной релаксации возбуждённого состояния поглощающих частиц (что характерно для электронных переходов атомов) поглощённый частицей фотон в результате спонтанного испускания снова возвращается в поле излучения практически без изменения энергии. Т. о., энергия поступат. движения газовых компонентов черпается из тепловой анергии, а действие излучения, выступающего в роли своеобразного демона Максвелла, состоит в преобразовании хаотич. (теплового) движения частиц газа в упорядоченное (направленное) движение компонентов смеси. Неизбежное при этом уменьшение энтропии газовой подсистемы компенсируется увеличением энтропии второй подсистемы — излучения из упорядоченного (направленного) оно [c.469]

УШИРЁНИЕ СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ—физ. процессы, приводящие к немонохроматичности спектральных линий и определяющие их контуры. Любое воздействие на излучающую или поглощающую квантовую систему (атом, молекулу) влияет на контур спектральной лилии (ширину и сдвиг). Радиац. затухание ответственно за естественную ширину спектральной линии. Тепловое движение в газе приводит к доплеровскому уширению. Взаимодействие атома или молекулы с окружающими частицами вызывает уширение, сдвиг и асимметрию контура спектральной линии, зависящие от сорта возмущающих частиц и характеристик их движения. [c.262]

Другой пример — в ракетных двигателях, работающих на алюминизированном твердом топливе, продукты сгорания содержат значительное количество твердых частиц микронного размера, которые рассеивают излучение. Поэтому проблема теплообмена в высокоскоростном турбулентном потоке высокотемпературного газа, содержащего рассеивающие частицы, представляет собой, по существу, проблему переноса излучения в поглощающей, излучающей и рассеивающей среде. [c.425]

Чем тоньше коллодиевая пленка, чем более прозрачна она для электронного пучка, тем более контрастным будет изображение отдельных частиц порошка в электронном микроскопе. Однако, с другой стороны, чем тоньше пленка, тем легче она мол-сет порваться при сушке препарата. Оптимальная толщина пленки, зависящая, как было сказано выше, от диаметра сосуда и концентрации коллодия в растворе, подбирается опытным путем, исходя из требований достаточной прочности и контрастности. Очевидно, эта оптимальная толщина зависит от природы исследуемого порошка и размеров частиц чем больше размеры частиц и чем большей поглощающей способностью по отношению к электронам они обладают, тем более толстой должна быть пленка. [c.31]

Марковские цепи с поглощением. Состояние марковской цепи назы вается поглощающим, если из него невозможно перейти ни в какое другое состояйие. В соответствия с этим определением марковская цепь называется цепью с поглощением, если, во-первьгх, она имеет, по крайней мере, одно поглощающее состояние и, во-вторых, из каждого состояния возмо жен переход в поглощающее состояние (возможно, не за один шаг) [85]. В качестве примера марковского процесса с поглощением можно привести процесс случайного дискретного перемещения частицы по пря.мой, соединяющей два поглощающих барьера. [c.256]

Излучение низкой интенсивности на длине волны создаваемое внешним капиллярным источником, пронизывает среду, в которой по поглощению излучения необходимо определить Пу Поскольку излучающие и поглощающие частицы идентичны, из-лучательную способность источника можно представить в виде [c.284]

В работах [14, 40] обнаружен и исследован механизм коллективного низкопорогового пробоя, который реализуется при повышенных концентрациях грубодисперсного поглощающего аэрозоля и лазерных импульсах миллисекундной длительности. Измерения проводились с лазером на Nd-стекле в режиме свободной генерации. При интенсивностях излучения около 1 МВт-см 2 и концентрации частиц размером 5—10 мкм, превышающей 10 см , развивалась температурная неустойчивость с Гс= (5-f-15) 10 К, обусловливающая изотермическую ионизацию парогазовой среды. Причем фронт плазмы распространялся с дозвуковой скоростью (режим медленного горения разряда). [c.39]

При больших значениях самонаведенных в среде набегов фазы S>1, наоборот, в пучке развиваются параметрические неустойчивости. Пучок приобретает случайную мелкомасштабную структуру, теряя свои когерентные свойства [15, 26]. Наиболее наглядно указанный эффект проявляется в средах с дискретными центрами тепловыделения, роль которых выполняют поглощающие частицы аэрозолей и макронеоднородности их концентрации [18, 21]. [c.48]

Простейшую классификацию эффектов теплового самовоздействия, в энергетическом диапазоне, в котором не происходит изменения агрегатного состояния и химического состава частиц, можно провести путем сравнения характерных времен процессов теплопе-реноса [33]. При этом, помимо характерных времен термогидродинамики среды в масштабе сечения пучка (ts, tv, ty) введенных в п. 1.6, следует принимать во внимание характерное время установления квазистационарного теплового потока в среду молекулярной теплопроводностью через поверхность радиационно нагретой частицы /i —а74хт, где а — приведенный радиус частицы, — коэффициент молекулярной температуропроводности воздуха время нагрева частицы до максимальной температуры /2 — (а /Зхг) Сара/Срра)у где Са, ра, Ср, роо — теплоемкости и плотность материала частицы и воздуха характерные времена усреднения акустических и температурных возмущений среды в пространстве между поглощающими центрами и [c.133]

Времена t и U определяют задержку теплоперепоса в среду от поглощающих частиц. [c.134]

Оценки изменения сечений ослабления света крупными поглощающими частицами кака 1, а>1) за счет температурной нелинейности диэлектрической проницаемости непосредственно материала частиц с использованием результатов [31] показали, что влияние указанной нелинейности будет заметным для импульсов короче, чем /i, когда тепловые возмущения среды не успевают сформироваться. Нетепловые механизмы нелинейности (керровская и стрикционная) вносят добавки к диэлектрической проницаемости частицы в третьей и последующих значащих цифрах и поэтому практического интереса не представляют. [c.139]

Экспериментально эффект самоуширения интенсивных пучков импульсного излучения при распространении в газовой среде, содержащей твердую фракцию поглощающих частиц (цементная пыль, взвеси частиц талька и закиси никеля, древесный дым), был обнаружен в [33]. [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...