Поправки моментов

Далее с имеющимися значениями рь ро, рг уточняем поправки моментов ь о. 2 за аберрационное время Используя полученное второе приближение для гелиоцентрических положений на эти моменты, вычисляем величины Т11, т]о, т]2 — отношения площадей соответствующих секторов и треугольников по формулам [c.258]

После вычисления р р и Рз можно вычислить поправку моментов за аберрационное время. Метод был объяснен в 126. [c.212]

Табл. 8.16, Поправка ДТ,. на передаточное число к моменту на быстроходном валу

Поправка к моменту на передаточное число ATi, И м [c.157]

Поправка к моменту на передаточное число по табл. 8.16 А7" =5,4 Н - м. [c.167]

Д/И — поправка к моменту на быстроходном валу, дана в табл. 35 в зависимости от передаточного числа i и сечения ремня Пб — частота вращения быстроходного вала, об/мин. [c.529]

Поправка к моменту иа передаточное число по табл. 35 [c.547]

Обратимся к изучению явлений, возникающих при дальнейшем увеличении числа Рейнольдса, после достижения им критического значения и установления рассматривавшегося в 26 периодического течения. По мере увеличения R наступает в конце концов момент, когда становится неустойчивым и это периодическое движение. Исследование этой неустойчивости должно, в принципе, производиться аналогично изложенному в 26 способу определения неустойчивости исходного стационарного движения. Роль невозмущенного движения играет теперь периодическое движение vo(r, ) (с частотой oi), а в уравнения движения подставляется v = Vo + V2, где V2 —малая поправка. Для 2 получается снова линейное уравнение, но его коэффициенты являются теперь функциями не только координат, но и времени, причем по времени эти коэффициенты представляют собой периодические функции с периодом Т = 2n/ oi. Решение такого уравнения должно разыскиваться в виде [c.156]

О поправках к величине магнитного момента электрона см. 10, п. 3. [c.95]

Это значение полностью совпало с экспериментальным значением которое было уже известно к моменту, когда Дирак получил свой результат (см. 10, п. 2). Впоследствии было учтено взаимодействие электрона с собственным электромагнитным полем, которое дает небольшую поправку к формуле (11.26). Правильность учета радиационных поправок была также подтверждена экспериментально (см. 10, п. 3). [c.120]

В теории относительности была впервые отчетливо выяснена та особая роль, которую в физике вообще и в механике, в частности, играет скорость света. Как уже указывалось ( 7), поскольку в механике возникает необходимость отсчитывать момент времени, когда где-то произошло определенное событие, мы должны пользоваться теми или иными сигналами, которые дали бы нам знать, когда там это событие произошло. Если бы мы располагали сигналами, которые распространяются мгновенно, то мы могли бы отсчитывать момент, когда там произошло событие, непосредственно по часам, находящимся здесь . Однако такими сигналами мы не располагаем. Наиболее быстрые сигналы, которые мь[ можем использовать для указанной цели, —это световые сигналы, которые распространяются хотя и с большой (с точки зрения наших обычных масштабов), но все же конечной скоростью. Поэтому в показания часов мы должны вносить поправку на время распространения светового сигнала оттуда — сюда (эта поправка зависит от скорости сигналов). Таким образом, скорость световых сигналов играет существенную роль, если для отсчета времени в разных местах мы пользуемся одними и теми же часами. [c.241]

Диамагнитный момент атома Ар атом значительно меньше орбитального магнитного момента и спинового момента электрона, поэтому его присутствие обычно дает лишь малую поправку. Но в тех случаях, когда сумма всех орбитальных и спиновых моментов атомной оболочки равна нулю (инертные газы, ионы щелочных металлов), он выступает на первый план, так как диамагнитные моменты всех электронов имеют одно направление и суммируются (см. формулу (4.43)). [c.145]

Пример 41.2. Пространственный ротатор с моментом инерции J и электрическим дипольным моментом р помещен в однородное электрическое поле Рассматривая электрическое поле 6" как возмущение, вычислить первую неисчезающую поправку к основному энергетическому уровню ротатора. [c.238]

Можно видеть, что кривизна не пропорциональна в точности изгибающему моменту q (1 —х )/2. Добавочный член в скобках представляет собой необходимую поправку к обычной элементарной формуле. Более общее исследование кривизны балки показывает ), что поправочный член, содержащийся в выражении (35), может также использоваться для любого случая непрерывно изменяющейся интенсивности нагрузки. Влияние поперечной силы на прогибы в случае сосредоточенной нагрузки будет рассмотрено ниже (стр. 136). [c.67]

Задача об изгибе решена также для некоторых видов распределенной нагрузки ). Показано, что в таких случаях ось балки обычно удлиняется или укорачивается так же, как и в рассмотренном ранее случае узкого прямоугольного поперечного сечения (см. 22). Кривизна оси в этих случаях уже не пропорциональна изгибающему моменту, однако требуемые поправки малы и в практических задачах ими можно пренебречь. Например, в случае круглой балки, изгибаемой нагрузкой от собственного веса"), кривизна на заделанном конце определяется формулой [c.382]

Кривая ), помеченная на рис. 222 символом W, получена из элементарной теории путем внесения поправок для кривизны 1// ,) и сдвигающего усилия Р (по элементарной теории напряжение определяется только кру -ящим моментом PJ q). При расчете винтовых пружин может оказаться значительной также поправка, учитывающая шаг пружины ). [c.433]

Эксперименты по проверке квантовой электродинамики четко разделяются на две группы. В первую группу входят радиоспектроскопические измерения с высокой (до 2-10 %) точностью низкоэнергетических эффектов. Важнейшими из этих эффектов являются рассмотренные в 6, п. 8 поправки к магнитным моментам электрона и мюона, а также лэмбовский сдвиг уровней в атоме водорода. Во вторую группу входят опыты при высоких энергиях и больших [c.394]

Здесь, как и ранее, k и т—коэффициенты соответственно неоднородности материала и условий работы поправка за счет естественной неоднородности, выявляемой статистическими методами, требует того, чтобы коэффициент k был меньше 1 что касается коэффициента т, то по-прежнему, в нем учитываются явления концентрации напряжений (если это требуется по условиям работы балки) и прочие обстоятельства, ухудшающие работоспособность балки. В формуле (а) R и W — соответственно нормативное сопротивление материала при работе на изгиб и момент сопротивления площади поперечного сечения балки. [c.245]

Второй и третий члены, стоящие в квадратных скобках, малы по сравнению с 1 и выражают собой поправки первая из них характеризует зависимость массы электрона от скорости согласно принципу относительности, вторая — наличие у электрона магнитного момента (спина), В первом приближении энергия выражается членом [c.125]

Формула (10) позволяет по экспериментальному значению величины найти g (/). Если, кроме того, известен момент ядра /, то по формуле (46) находится отношение магнитного момента ядра к ядерному магнетону В табл. 113 приведены экспериментальные значения расщеплений 8v термов для ряда атомов и ионов. Там же даны поправки, входящие в формулу (10), и значения вычисленные по наблюдаемому оптически сверхтонкому расщеплению термов и измеренные достаточно надежным радиочастотным методом ( 96). [c.545]

Формула может быть дополнена соответствующими релятивистскими и другими поправками. Надо, однако, отметить, что значения ядерного момента, вычисленные по расщеплению разных термов, иногда значительно расходятся между собой. Так, из табл. 113 видно, что для цезия вычисленное [c.546]

Из рассмотрения реальной геометрии траектории трещины в пространстве, которая отражает многообразие процессов взаимодействия структурных элементов у кончика распространяющейся трещины с пересекающей их зоной пластической деформации, следует, что уменьшать величину Ki на некоторый безразмерный коэффициент, если различия в локальных ориентировках направления роста трещины вдоль ее фронта статистически неизменны в разные моменты времени. В том случае, когда различия ориентировок локальных направлений роста трещины нарастают по ее длине, в качестве множителя следует использовать безразмерную функцию. Корректировка подразумевает уточнение реализуемых затрат энергии на рост трещины в связи с ее более развитой в пространстве геометрией излома, чем в предполагаемом случае формирования идеально плоской поверхности. Определение плотности энергии разрушения (dW/dV)f через уровень одноосного напряжения при растяжении образца при формировании излома с разной высотой скосов от пластической деформации и при различной шероховатости излома в срединных слоях образца также связано с введением поправки на используемую в расчете величину действующего напряжения (см. главу 4). Прежде чем определить структуру указанных поправок, рассмотрим вид управляющих параметров в уравнениях роста усталостных трещин. [c.235]

Были сопоставлены значения относительной живучести, долговечности и периода роста трещин (по фрактографическим оценкам) для разных углов скручивания. Оказалось, что все эти данные мало зависят от углов. Следовательно, влияние постоянного скручивающего момента на рост трещин и на период их зарождения одинаково. Это позволило описать все поправки для разной асимметрии цикла следующим уравнением [c.654]

Поправка на деформацию в плоскости датчика равна нулю в момент прохождения фронта волны и возрастает за ним. При [c.193]

В классическом решении внутренний изгибающий момент в стержне определяется зависимостью М = EJv", основанной на гипотезе плоских сечений. Если построить решение, свободное от гипотезы плоских сечений, то полученная в результате такого решения дополнительная поправка для будет тоже иметь порядок 8кр, но знак этой поправки будет другой. Освобождение стержня от гипотезы плоских сечений делает его менее жестким и тем самым уменьшает критическую нагрузку (см. 16). [c.37]

Гироскопический момент L совпадает с гироскопическим моментом, полученным по приближенной теории. Гироскопический MOMejn L" является поправкой к гироскопическому моменту L в случае точного вычисления кинетического момента при регулярной прецессии. Момент L" равен пулю, если Л = Л ( эллипсоид инерции является шаром), и при 0 = 90, т. е. когда ось гироскопа перпендикулярна оси прецессии. [c.520]

Полученное соотношение составляет содержание теоремы о кинетическом моменте системы в неинерцнальной или подвижной системе координат. Два последних члена равенства (72.41) являются поправками на неинерцпальносгь координат. [c.109]

Поправка на передаточное числ к моменту на быстроходном валу [c.528]

Гироскопический момент V совпадает с гироскопическим моментом, полученным по приближенной теории. Гироскоп ический момент L"- является поправкой к гироскопическому моменту U в случае точ- [c.501]

В свободном состоянии ион хрома находится в состоянии, однако вследствие полного замораживания орбитальных уровней (см. п. 30 и 4) его эффективным состоянием в квасцах является Четырехкратно вырожденный основной уровень под действием тригональной компоненты электрического ноля расш енляется на два крамерсовских дублета с расстоянием между ними kfj. Поскольку о имеет порядок 0,25° К (см. ниже), магнитный момент и энтропия при 1° К могут быть представлены функцией Бриллюэна с J=S = и g=2 [см. (29.1) и (29.2)]. Для магнитного момента этот вывод был подтвержден экспериментально [122, 123]. Хадсон [106], а также Даниэле и Кюрти [75] вычислили небольшую поправку к энтропии, обусловленную расщеплением. [c.469]

Парамагнитными могут быть и химические соединения с ионами, не обладающими магнитным моментом в основном состоянии. В этих соединениях парамагнетизм связан с квантовомеханическими поправками, обусловленными примесью возбужденных состояний с магнитным моментом. Такой парамагнетизм (поляризационный или парамагнетизм Ван Флека) не зависит от температуры. [c.593]

В начале этого параграфа мы говорили, что в квантовую электродинамику можно наряду с электронами и позитронами включить еще положительный и отрицательный мюоны. Удивительным свойством мюона является его полное сходство с электроном во всех свойствах, кроме массы. Обе частицы электрически заряжены и имеют спин половина. Обе частицы не подвержены сильным взаимодействиям. Электромагнитное взаимодействие для обеих частиц совершенно одинаково вплоть до таких тонких деталей, как, скажем, поправка (7.95) к магнитному моменту (но, конечно, в выражение для магнетона Бора у каждой частицы входит своя масса). Забегая вперед, скажем, что и в отношении слабых взаимодействий электрон и мюон ведут себя совершенно одинаково. И то, что в слабых взаимодействиях мюон распадается на электрон (см. (7.50)), а не наоборот, получается только потому, что мюон тяжелее электрона. Почему в природе существуют две частицы, так сильно различающиеся по массе и столь сходные во всех остальных отношениях Это, пожалуй, один из самых загадочных вопросов физики элементарных частиц. Что же касается практического участия мюонов в квантовоэлектродинамических процессах, то оно в общем-то невелико из-за большой массы мюона. Если явления с виртуальными электронами разыгрываются в области HIm , то явления с виртуальными мезонами ограничиваются областью, размеры которой в двести раз меньше. Поэтому сечение процессов с участием виртуальных мюонов (комптон-эффект, рождение пар и т. д.) на 4—5 порядков меньше соответствующих электронных сечений. Например, сечение комптон-эффекта уменьшается в 200 = 4-10 раз из-за того, что в знаменателе формулы для г1 (см. (7.85)) стоит квадрат массы. Кроме того, про- [c.341]

Для медного цилиндра до температур опыта порядка 500°С поправка составляет 2—3%, а для стального она значительно выше. Поправка вводится в расчетное уравнение (3-22) в виде сомножителя т 11Р,м8( — < Ирасч-Темп охлаждения Н7 зм определяется из уравнения (3-10). В нем 1 и Оз — соответственно избыгочнРз1С температуры ядра (отсчитани ле от температуры на границе двухсоставного тела) для моментов времени Т] и То. Поправка ег определяется из специально построенных графиков. [c.120]

Положение сильфона контролируется магнитным датчиком, который позволяет без труда заметить смещение штока 4 на 0,5 j/.m. Поправка на растяжение сильфона меньше, чем погрешность обзразцового прул< инного мано-мера для измерения давления на газовой стороне системы. Платиновые проволочки включаются в разные плечи рабочей мостовой схемы. Сопротивление платиновой проволоки находится из условия разбаланса моста, а температура проволоки в момент бурного вскипания лсидкости определяется по градуировочной кривой, построенной по данным предварительных опытов. [c.304]

Представленные выше соотношения (2.21)-(2.23) включают в себя аналогичные поправки на геометрические факторы, комбинированное (многоосное) нафужение и др. Фактически предельное состояние материала с трещиной может быть изменено в широких пределах за счет изменения условий нагружения при одной и той же величине вязкости разрушения, 1соторая определена в стандартных условиях опыта. Это означает, что одна и та же критическая длина в момент страгивания трещины может быть реализована при разном уровне критического напряжения Сс, раскрывающего берега трещины. [c.117]

Полученный результат подтвердил правомерность описания единой кинетической кривой процесса раснространения усталостных трещин при многопараметрическом воздействии переменной нагрузки на материал. Подобие в процессе распространения трещины позволяет учитывать роль скручивания и растяжения материала, по отношению к одноосному растяжению, через безразмерную поправку в расчете эквивалентного коэффициента интенсивности напряжения по соотношению (12.4). Все это позволило осуществить единый подход в оценке роли скручивающего момента в закономерности роста усталостных трещин. [c.653]

Поскольку до сих пор отсутствует единая методика определения тонкой кристаллической структуры закаленной и отпущенной стали II1X-15 в чистом виде, для получения достаточно надежных данных о напряжениях II рода и размерах блоков когерентного рассеяния были применены различные методики, в том числе метод моментов второго порядка [7] и метод аппроксимации формы интерференционных линий от кристаллографических плоскостей (011) (101) — (НО) — (121) (211) — (112) мартенсита с учетом поправки ширины инструментальной ширины интерференционной линии на тетра-гональность решетки мартенсита, немонохроматичность рентгеновского излучения и геометрические условия рентгенографирования [6]. [c.177]

К моменту получения гамма-дефектоскопической аппаратуры и радиоактивных источников администрация предприятий долж на выделить необходимое количество лиц, ответственных за эксплуатацию дефектоскопов, обеспечить их обучение и инструктаж. Повторный инструктаж должен проводиться систематически не реже одного раза в шесть месяцев. Одновременно администрация предприятий должна обеспечить и утвердить детальные инструкции, в которых излагаются порядок проведения работ, учета, Х ранения и выдачи дефектоскопов, реЖ ИМ содержания помещений, меры личной профилактики, система организации, объем и порядок проведения радиационного контроля. На период пусконаладочных работ должны быть разработаны специальные инструкции. При любом изменении условий работ в утвержденные инструкции должны вноситься необходимые поправки, дополнения и проводиться внеочередной инструктаж персонала, проверка им знаний правил безопасной работы и личной гигиены. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...