Коэффициенты кинетической энергии и количества движения

В формулы расчета выравнивающего действия решеток и коэффициента сопротивления участка с решеткой вхо.дят коэффициенты кинетической энергии и количества движения [c.161]

Коэффициенты кинетической энергии и количества движения. [c.269]

Коэффициенты кинетической энергии (коэффициент Кориолиса) а и количества движения (коэффициент Буссинеска) а для турбулентного движения. Из выражений соответственно (5.16) и (5.28). [c.159]

Происхождение сил вязкости и возникновение процесса теплопроводности в газе связано с молекулярным строением вещества. Перемещение молекул приводит к переносу массы, энергии и количества движения. При этом изменение количества движения вызывает появление силы вязкости, а перенос энергии обусловливает теплопроводность. Отсюда следует, что с ростом температуры увеличиваются коэффициенты теплопроводности и динамической вязкости в газе (рис. 3.1.11,а и б). При возникновении диссоциации происходит изменение химического состава воздуха вследствие нарушения внутримолекулярных связей. На это расходуется часть тепла и коэффициент теплопроводности уменьшается (см. рис. 3.1.11, а). Однако дальнейшее повышение степени диссоциации приводит к росту числа частиц, участвующих в процессах переноса и, как следствие, к увеличению кинетических коэффициентов Я и А. [c.422]

Коэффициенты кинетической энергии а и количества движения о во многих работах, посвященных неустановившемуся движению в открытых руслах, принимают равными а = а = 1. Строго говоря, при принятых допущениях об одномерности движения эти коэффициенты равны единице. Имея в виду общность выводимых дифференциальных уравнений, оставим эти коэффициенты при дальнейших выкладках. [c.80]

Как и коэффициент количества движения о, коэффициент кинетической энергии а зависит от неравномерности распределения скоростей по живому сечению потока. [c.54]

ТИК эпюр, как коэффициентов = Ым/у, равных отношению максимальных скоростей к средним по сечению струи скоростям V, а также коэффициентов кинетической энергии а и количества движения Оо. [c.97]

Коэффициент теплопроводности газов. Согласно кинетической теории газов, которая достаточно хорошо объясняет их овойства при обычном давлении и температуре, передача тепла теплопроводностью происходит путем переноса энергии при соударениях. В силу хаотичности молекулярного движения молекулы перемещаются во всех направлениях. Перемещаясь из мест с более (высокой температурой к местам с более низкой температурой, молекулы благодаря парным соударениям передают кинетическую энергию движения. Таким образом, в результате молекулярного движения происходит постепенное выравнивание температуры в неравномерно нагретом газе передача тепла есть перенос определенного количества кинетической энергии при беспорядочном движении молекул. [c.268]

Пользуясь формулой (12-8), можно определить коэффициент кинетической энергии а и коэффициент количества движения р для равномерного ламинарного потока [c.184]

Как начальный участок свободной затопленной струи, так и основной (особенно) отличаются большой неравномерностью распределения скоростей по сечению. При этом вследствие подобия профилей скоростей основного участка относительная неравномерность остается постоянной, тля всех сечений, т. е. коэффициенты количества движения Л4з и кинетической энергии Ns одинаковы для всех сечений. На начальном участке относительная неравномерность но сечению меняется вдоль струи, соответственно изменяются и коэффициенты Ли Л, ,. Значения этих коэффициентов приведены в [63]. В табл. 1.1 [c.50]

Таким образом, возможны два способа исключения импульсов из уравнений (103) первый, когда эти уравнения просто складываются, приводит к теореме сохранения количества движения (105) второй — к соотношению (107), которое после алгебраических преобразований дает выражение, определяющее потерю кинетической энергии при ударе. Отметим, что соотношение (107), в противоположность теореме сохранения количества движения, содержит коэффициент восстановления при ударе и, следовательно, зависит от предположения о физических свойствах соударяющихся тел. [c.238]

Последняя формула (2.25) устанавливает связь между эквивалентными параметрами п, и распределением этих же параметров и. При 1 =- 1 эта формула соответствует распределению массового расхода, при 1 = 1-распределению количества движения и при I = Ъ - распределению кинетической энергии потока вязкой среды. При известной величине и. из (2.23) приу =0, м = о следует коэффициент связи между распределением скоростей и(у) и масштабом скорости (Ц-и [c.44]

В табл. 2.2 приведены коэффициенты интегральных параметров ламинарных движений Пуазейля и Куэтта, рассчитанные по формулам (2.23) - (2.31). Следует отметить, что в общем случае параметры, выраженные через потерянную скорость и через текущую скорость, не однозначны, т.е. U - j м и поэтому Хт X. этой причине коэффициенты Буссинеска и Кориолиса а ф а aj . Совпадение числовых результатов для этих коэффициентов, например, для движения Пуазейля в трубе, является не закономерностью, а объясняется только частным свойством потока (так как АМ = МП). Во-вторых, масштабом скорости выступает опять же потерянная скорость (U - и,), где скорость u соответствует расходу (v) или количеству движения или кинетической энергии (uj потока. Коэффициенты х -Хы-Х., определяются исходя из массового расхода (х М), количества движения (Хкд К) и кинетической энергии (Хэ Ю потока. В-третьих, коэффициенты и а для текущей скорости выражаются только через коэффициенты j, п, i и Xv дая соответствующих движений. [c.46]

Внутреннее трение (вязкость) в газе и теплопроводность представляют собой две стороны одного и того же процесса молекулярного переноса. Трение обусловлено переносом количества движения, теплопроводность — кинетической энергии молекул. Приняв в настоящей главе схему идеального, т. е. лишенного внутреннего трения, газа, естественно отвлечься и от теплопроводности. Пренебрегая также лучеиспусканием, примем, что движущийся газ изолирован от притока тепла извне. Такое движение называется адиабатическим ). Кроме того, заметим, что удельная внутренняя энергия совершенного газа пропорциональна его абсолютной температуре и равна Л = — с Т, где с — коэффициент теплоемкости газа при постоянном объеме. [c.96]

ТО легко убедиться, что при присоединении кинетической энергии возмущенной телом жидкости Г к энергии самого движущегося тела Т коэффициенты так же, как и в случае векторов количеств и моментов количеств движения, присоединятся к соответствующим инерционным коэффициентам в выражении Т массе, статическим моментам, моментам инерции и центробежным моментам. Это еще раз поясняет смысл коэффициентов и происхождение их названия присоединенных масс . Конечно, термин масса здесь следует понимать в обобщенном смысле как величину, характеризующую инерционность вообще. [c.445]

В связи с эти.м приобретают большое значение приближенные методы решения задач пограничного слоя, среди которых распространенными являются методы, основанные на использовании уравнений пограничного слоя в интегральной форме. К таким уравнениям относятся уравнение количества движения, уравнение кинетической энергии, уравнение энергии. Приближенность этих методов заключается в отказе от удовлетворения дифференциальных уравнений пограничного слоя для каждой отдельной частицы жидкости. Уравнения пограничного слоя удовлетворяются только в среднем по толщине пограничного слоя ери выполнении граничных условий и контурных связей на стенке и при переходе к внешнему потоку. С точки зрения инженерной практики такой подход оправдывается тем, что часто прп проектировании различных технических устройств нет необходимости в детальном знании профилей скорости и температуры достаточно иметь данные о распределении коэффициентов трения и теплообмена по обтекаемой поверхности или о распределении толщины пограничного слоя и интегральных его характеристик. [c.52]

Аналогичным способом из элементарной кинетики можно получить выражение для другой феноменологической функции — коэффициента теплопроводности X- Поскольку мигрирующие из одного изотермического слоя в соседний слой молекулы переносят не только количество движения, но и среднестатистическую кинетическую энергию молекул, пропорциональную количеству тепла (по определению), то общее количество тепла, переносимое в единицу времени через единицу площади контактного слоя, равно (с точностью до слагаемых порядка / ) [c.369]

Коррективы для расчетов по уравнениям количества движения и энергии. Аналитическое решение задачи учета неравномерности распределения скоростей по живому сечению представляет значительные трудности. Поэтому в гидравлике обычно все расчеты ведутся по средним скоростям. Для приведения результатов расчетов по средней скорости в соответствие с расчетами по действительным скоростям необходимо ввести поправочные коэффициенты. В гидравлике при решении отдельных вопросов наиболее часто употребляются законы количества движения и кинетической энергии, применительно к которым и следует рассмотреть эти коэффициенты. [c.77]

Динамика системы, состоящей из двух сталкивающихся масс молота в условиях так называемого жесткого удара лишь с определенной степенью приближения, может быть охарактеризована скоростными соотношениями (15.1)-(15.4). В нормальных условиях эксплуатации между сталкивающимися массами закладывают металл и развивающиеся ударные силы вызывают в нем пластическое течение. Это уже не соударение твердых упругих тел, а упругопластический удар со своими закономерностями. Однако можно полагать, что система замкнута, так как силы, действующие на металл, уравновешены реакцией связи основания (шабота), встречных подвижных частей или рамы. Следовательно, количество движения осталось без изменения, произошло только его перераспределение между столкнувшимися массами. Однако после удара общий уровень кинетической энергии в системе уменьшается вследствие необратимых потерь, обусловленных пластической деформацией (не учитывая рассеяния энергии на колебания и т. п.). Поэтому для реального удара вводят эмпирический коэффициент восстановления (отскока), устанавливающий соотношение между проекциями скоростей на линию центров до и после удара [c.365]

При расширении пара скорость его значительно увеличивается, достигая в ряде случаев 1000 м/сек. что-больше критической скорости. Вследствие столкновений частиц острого пара с частицами вторичного пара, имеющими сравнительно небольшую скорость, а также благодаря трению этих частиц часть кинетической энергии острого пара передается вторичному пару при этом образующаяся смесь в камере смешения имеет скорость движения большую, чем скорость вторичного пара, и меньшую, чем скорость острого-пара. Однако давление смешанного пара равно давлению вторичного. Количество килограммов вторичного пара, инжектируемого 1 кг острого пара, называют коэффициентом инжекции и обозначают буквой U. Смешанный пар проходит через камеру сжатия, представляющую собой два усеченных конуса, соединенных меньшими основаниями при этом скорость пара умень- [c.536]

Для плоской струи, образованной щелью шириной 2Ьо, средняя скорость в сечении пограничного слоя и = 0,448 макс, коэффициент количества движения (Буссннеска) о =1,56 и коэффициент кинетической энергии (Кориолиса) а=2,86. Переходное сечение находится от начального сечения на расстоянии д пер=14,5 бо. Скорость на оси основного участка изменяется по закону [c.169]

Уменьшение мощности М больше, чем уменьшение мощности Л п.в, так как коэффициент кинетической энергии а больше, чем коэффициент количества движения Р кроме того, мощность N уменьшается также из-за наличия меридионального движения в выходном сечении канала и большего значения рпых в уравнении (135), чем в уравнении (137). Поэтому уравнение (138) дает заниженное значение Ло.кЛр-п- Так как окружная составляющая скорости жидкости в канале у вихревой турбины значительно больше, чем у вихревого иасоса, то неточность уравнения (138) больше, чем уравнения (в). [c.175]

На рис. 1.1, 6 и б показаны поля скоростей при да,,шх 3, но зоны повышенных скоростей очень малы и составляют около 1/20 площади сечения. Если для этих нолей скоростей подсчитать коэффициенты количества движения и кинетической энергии, то получим 1,13 и 1,4, т. е. значения, практически мало отличающиеся от единицы. Это и понятно несмотря на большие местные отклонения скоростей в большей части се-чшгия скорость близка к среднему значению. На рис. 1.1, в величина да, ,х 2, но так как в одной половине сечения находится зона повышенных [c.18]

Коэффициенты о и а удобно именовать Oq - коррективом количества движения потока и а — коррективом кинетической энергии потока. Иногда их называют о - коэффициентом Буссинеска и а - коэффициентом Кориолйса. [c.109]

Коэффициент количества движения аи (также как и ко эфф ициент кинетической энергии На) является коррективом к двум членам, которые вычитаются. Очевидно, что они могут сильно влиять на малую разность между двумя большими членами, даже если и иостоянно или меняется незначительно от сечения к сечению. Если же форма профиля скорости и аи меняются заметна от сечения к сечению, то роль этого коэффициента может оказаться еще большей. [c.98]

Необходимо, однако, принять во внимание, что наличие вязкости среды существенно связано с наличием теплопроводности, поскольку молекулярный перенос количества движения сопровождается соответствующим переносом кинетической энергии молекул из одних слоёв газа в другие. Связь между вязкостью и теплопроводностью среды макрофизически выражается в соотношении между коэффициентами её вязкости 11- и теплопроводности х как показывает кинетическая теория газов, [c.441]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...