Экспериментальная установка и методы измерений

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА И МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЙ [c.219]

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА И МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИИ [c.405]

Экспериментальная установка и методы измерений [c.112]

В работах Института теплофизики СО АН СССР [2.8, 2.9, 3.7], выполненных под руководством В. А. Груздева, применен стационарный метод коаксиальных цилиндров и измерена теплопроводность жидкого и газообразного фреона-12 в интервале Т=313—468 К при давлении до 5,4 МПа. Полная информация об экспериментальной установке и результатах измерений содержится в статье [2.9]. [c.117]

Н. Бор (1935) Между существенно различными экспериментальными установками и процессами измерения, из которых одни допускают однозначное применение понятия пространственной локализации, а другие — законное применение теоремы о сохранении количества движения, существует отношение дополнительности с каждой постановкой опыта связан отказ от одной из двух сторон описания физических явлений эти две стороны будут здесь как бы дополнительными одна к другой, тогда как их сочетание характеризует методы классической физики. [c.93]

Для замыкания системы уравнений, описывающих турбулентное течение в пучках витых труб, в книге предлагается использовать экспериментально определенные коэффициенты тепломассопереноса (турбулентной диффузии и теплоотдачи). Для их определения были разработаны методы экспериментального исследования и созданы специальные экспериментальные установки, учитывающие специфику измерения быстро-меняющихся параметров. На этих же установках были экспериментально обоснованы модель течения и методы расчета процессов стационарного и нестационарного тепломассопереноса. [c.5]

Для того чтобы выяснить характер влияния всех перечисленных факторов на точность измерения )-2, по предложению акад. А. Ф. Иоффе нами были проведены теоретический анализ и оценка погрешностей метода с учетом реальных условий, имеющих место в экспериментальной установке, и в соответствии с полученными выводами этого анализа разработаны приборы для скоростных измерений коэффициента теплопроводности полупроводниковых материалов. [c.22]

Для изучения изменения теплопроводности некоторых металлов и сплавов при плавлении нами собрана экспериментальная установка, основанная на компенсационном методе Амирханова [1]. Ниже приведено краткое описание установки и результаты измерения на ней. Прин- [c.126]

В [1.15, 3.3, 3.4, 3.5] для определения теплопроводности фреона-12 в однофазной области применяли метод нагретой нити, а измерения выполняли на трех отличаюш,ихся экспериментальных установках и охватывали как жидкую, так и газовую фазу М интервале Г=116—437 К при давлении до 60 МПа. В перекрывающейся области параметров результаты трех серий измерений достаточно хорошо согласуются, а расхождения с наиболее надежными опытными данными других авторов, как правило, не превышает 3—4 %. [c.118]

Калибруют метод путем экспериментального определения температурной зависимости того параметра, который предстоит измерять для нахождения температуры. Зависимость Х[Т) является индивидуальной характеристикой материала. При калибровке температура измеряется, как правило, с помощью термопар. Это вносит в результат систематическую погрешность, зависящую от свойств конкретной установки и методики измерений. [c.203]

Основными методами измерения теплоемкости жидкостей и газов являются метод нагревания отдельной порции вещества и метод протока, подробно описанные в гл. 6. При этом для измерения теплоемкости при высоких давлениях и температурах наиболее часто применяется метод протока. Экспериментальная установка в этом случае должна иметь устройства (насос, парогенератор и т. д.), обеспечивающие стабильный поток проходящего через калориметр иссЛедуе-мого вещества при высоких параметрах, и устройства для точного измерения расхода вещества. Создание этих и дру- [c.115]

В этом разделе описаны экспериментальные установки полученный диапазон параметров ударного слоя, опытные модели и методика эксперимента, основные измерения конвективного теплообмена и скорости абляции и, наконец, в обш их чертах описан метод определения влияния массообмена на конвективный теплообмен на основании полученных данных. [c.371]

Экспериментальная установка. Экспериментальная установка, применявшаяся в описанных ранее экспериментах с постоянным электрическим полем, была использована и для первых опытов с переменным электрическим полем, хотя, разумеется, подводимое напряжение было переменным. Подводимая электрическая мощность определялась путем численного интегрирования наложенных графиков тока и напряжения по одному периоду. Сравнение, аналогичное тому, которое было сделано для опытов с постоянным электрическим полем, между подводимой электрической мощностью и увеличением степени подогрева газа, позволило бы количественно определить увеличение коэффициента теплоотдачи. Однако измерение электрической мощности оказалось сложной проблемой, так как сдвиг фазы между током и напряжением зависит не только от частоты, но п от амплитуды. Поэтому решено было использовать эти измерения лишь в качественном плане, т. е. чтобы определить, может ли вообще быть достигнуто заметное изменение теплоотдачи. Считалось, что интенсивная разработка методов измерения электрической мощности была бы оправдана, если бы результаты указывали на то, что значительное изменение теплоотдачи действительно имеет место. [c.445]

Поэтому при исследовании конвективной теплоотдачи в тесных пучках обычно переходят к методу полного теплового моделирования, хотя экспериментальные установки при этом получаются сложнее. Количественные измерения как в случае полного, так и в случае локального теплового моделирования ведутся на отдельной трубке-калориметре. [c.186]

Анализ вопроса показывает, что подобное требование удается удовлетворить. Более того, при определенной организации опыта удается освободиться от другого ограничивающего метод условия, заключающегося в возможности определения указанных теплофизических характеристик лишь для материалов, обладающих ярко выраженными термоэлектрическими свойствами, поскольку именно этот принцип кладется в основу создания тепловых волн в образце. При этом можно рассчитать и построить экспериментальную установку, использующую в качестве тепловых волн эффект Пельтье в полупроводниках, но пригодную для измерения теплофизических характеристик любых полупроводниковых материалов и даже диэлектрических кристаллов. [c.14]

В заключение отметим, что упоминаемая некоторыми авторами магнитная аналогия [78] в настоящее время не может иметь практического значения в задачах гидродинамики ввиду недостаточной однородности магнитных полей и невысокой точности их измерений в экспериментальных установках. В инженерной практике, как раз наоборот, именно для изучения магнитных полей используется метод аналогий (обычно электрическое моделирование). [c.272]

Мы считаем уместным привести здесь авторитетное мнение В. В. Алтунина, который в многочисленных исследованиях двуокиси углерода измерял как изотермический, так и адиабатный дроссель-эффект. В работе [1], где описаны методики, экспериментальные установки, проанализированы полученные данные и источники погрешностей, В. В. Алтунин подробно освещает трудности, возникающие при проведении калорических экспериментов, указывает, что практическая реализация метода изотермического дросселирования сложнее, чем адиабатного... , и отмечает лишь принципиальную возможность достижения более высокой точности опытных данных при измерении изотермического дроссель-эффекта. [c.15]

В разд. 7 рассматриваются методы экспериментального определения важнейших теплофизических свойств веществ при различных параметрах состояния. Материал раздела в сжатом виде отражает современный уровень науки об измерениях теплофизических свойств веществ. Наибольшее внимание уделено методам и установкам для экспресс-измерений различных теплофизических свойств в условиях заводской лаборатории. Приведенные данные позволяют инженеру-теплотехнику обоснованно выбрать необходимую методику экспериментального определения свойства вещества. [c.9]

ПО показателям преломления электропроводных и неэлектропроводных материалов обширные табличные данные приводятся в справочнике [45] и таблицах [46]. Почти все опубликованные экспериментальные данные по показателям преломления относятся к воздуху, поскольку для большинства оптических систем окружающей средой служит воздух. Тщательное изучение экспериментальных данных для металлов и частично проводящих материалов показывает, что в некоторых случаях имеется несогласие между значениями показателей преломления, рекомендуемыми для одного и того же вещества различными исследователями. Эти различия обусловлены сильной зависимостью результатов оптических измерений от чистоты образца, метода изготовления и экспериментальной установки. Оптические. постоянные изменяются с изменением химического состава вещества и длины волны падающего излучения. [c.101]

Измерения теплового эффекта изотермического смешения ДЯ и температурного эффекта адиабатного смешения ДГ выполнены но методу проточного адиабатного калориметра на экспериментальной установке, описанной ранее в [8]. [c.28]

Исследование диффузии в многокомпонентных парогазовых системах. Вычисление коэффициентов многокомпонентной диффузии по результатам измерений предусматривает знание плотностей молекулярных потоков и градиентов концентраций компонентов смеси. Определение плотностей молекулярных потоков производилось стандартным методом Стефана. Экспериментальная установка подробно описана в [1]. Одним из граничных условий метода Стефана является требование постоянства концентрации насыщенных паров над поверхностью испаряющейся жидкости. Следовательно, в диффузионную ячейку необходимо заливать смеси, составы которых при испарении в какой-либо газ практически не меняются. [c.46]

I Для того чтобы проверить, насколько существенны отклонения от уравнения (1) в случае узких цилиндрических зазоров, нами проведено специальное экспериментальное исследование на установках по методу нити с разными толщинами зазоров. Ранее были опубликованы [51 результаты опытов, полученные на трех измерительных ячейках с зазорами 0,361 0,555 и 0,984 мм. В последнее время нами выполнены дополнительные измерения на двух установках по методу нагретой нити. [c.50]

Рис. 6.34. Схема экспериментальной установки для измерения временного поведения фазы пикосекундных импульсов методом динамической интерферометрии 1 — волоконный световод, 2 — дифракционная решетка, 3 — призма решеточного компрессора, 4 — линия регулируемой оптической задержки, 5 — интерферометр Маха — Цандера, 6 — эталон Фабри — Перо, 7 — коррелятор для измерения кросс-корреляционной функции динамической интерферограммы и сжатого импульса [М]

Ф и г. 5.2. Схема экспериментальной установки для измерения усиления в импульсных ионных лазерах методом максимальных потерь. [c.243]

Наиболее точные методы измерения скорости распространения и коэффициента поглощения звука в веш естве основаны на предположении, что в экспериментальной установке создается плоская волна. Однако излучатели конечных размеров создают в ближней области плоское поле, искаженное дифракционными эффектами на краях излучателя даже в случае, если излучатель вставлен в бесконечный жесткий экран. Обычно в измерениях скорости распространения и коэффициента поглощения звука в веществе используют пьезоэлектрические пластины. В эхо-методах и в методе акустического интерферометра излучающая и приемная пластины могут быть совмещены. [c.280]

Экспериментальная аппаратура, применяемая для измерения давлений и расходов воздуха при неустановившихся режимах работы элементов. Изучение переходных процессов в элементах пневмоники методом киносъемки визуализированной картины течений. Для измерения быстро меняющихся по времени давлений используются при испытании элементов пневмоники пневмо-электрические датчики. Выходные сигналы датчика, отражающие изменение давления, передаются через усилители к осциллографической установке. Элементом, воспринимающим в датчике изменение давления, является обычно мембрана. Применяются тензометрические датчики сопротивления [4, 15, 17, 23], а также емкостные и индуктивные датчики [4, 11 ]. [c.430]

Научный и технический персонал, выполняющий работы на ускорителе, обязан иметь при себе приборы индивидуального дозиметрического контроля, обеспечивающие измерения суммарной дозы облучения. Рекомендуется использовать приборы с визуальным отсчетом показаний. При эксплуатации ускорителя, в том числе и при пусковых и наладочных работах, рекомендуется по возможности уменьшать время нахождения персонала в помещениях ускорителя и экспериментальном зале, широко используя телевизионные установки и методы дистанционного наблюдания. [c.146]

Измерения проводились абсолютным стационарным методом нагретой нити. Подробное описание конструкции измерительных ячеек, экспериментальной установки и методики проведе1Сия опытов приведено в работах [10, И]. [c.93]

D/dr. Взаимодействие частиц со стенками канала призван отражать коэффициент Кф, определенный косвенно (по кинетике нагрева зерна) и зависящий лишь от диаметра канала. В исследовании Б. М. Максимчука Л. 207 использована экспериментальная установка высотой 18,5 м, замкнутая по частицам (зернопродукты), оборудованная 14 отсчетными задвижками электромагнитного типа и устройством для определения скорости методом меченой частицы, В качестве модели зерна использован пластмассовый контейнер с изотопом Со-60 активностью 0,25 мкюри. Обнаружено, что увеличение скорости частиц происходит не только на начальном, разгонном участке, но и наблюдается за ним, но при меньшем ускорении. При сравнении измеренной скорости частиц Ут.л и скорости, подсчитанной по разности v—Ув, необходимо учитывать увеличение скорости газа по длине за счет падения давления и загроможденности сечения. Учет этих поправок по [Л. 207] должен дать закономерное неравенство [c.85]

Экспериментальная установка. для исследования Ср веществ при высоких температурах и давлениях. В течение ряда лет в ВТИ им. Ф. Э. Дзержинского проводятся- исследования теплое.мкости веществ при высоких давлениях и температурах. Измерения теплоемкости проводятся методом адиабатного проточного калориметра в замкнутой схеме циркуляции с йлориметрическим измерением расхода вещества. На втановках, выполненных по этому методу, была исследована теплоемкость воды и водяного пара, тяжелой воды, этилового спирта, углекислого газа [43—46]. [c.105]

В МЭИ была создана экспериментальная установка, позволяющая проводить исследования в широком интервале температур и давлений, которая была использована при исследовании вязкости МИПД [Л. 73, 74, 103]. За основу конструкции вискозиметра принята измененная схема Ренкина с капилляром в замкнутом контуре течения (рис. 3-31). Перепад давления, необходимый для перемещения жидкости по замкнутому контуру, создается падающим столбиком ртути 3. При этом используется относительный метод измерения, поскольку постоянная вискозиметра определяется тарировочными опытами на воде и бензоле. Рассматриваемый вискозиметр имеет следующие характерные особенности [c.163]

Экспериментальная установка Ю. Л. Расторгуева и В. Г. Немзера [Л. 58] может быть рекомендована для измерений коэффициента теплопроводности органических и кремнийорганических теплоносителей по абсолютному методу коаксиальных цилиндров. Конструкция этой установки приведена на рис. 3-35. Измерительная ячейка состоит из двух коаксиально расположенных медных цилиндров — внутреннего 1 и наружного 3, поверхности которых хромированы и отшлифованы. Коаксиальность цилиндров обеспечивается при помощи семи фарфоровых распорок диаметром 1 мм. Проверка равномерности зазора осуществлялась с помощью специального набора калиброванных круглых щупов, при этом эксцентриситет цилиндров не превышал 0,01 мм. [c.196]

Экспериментальная установка для исследования теплоемкости Ср веществ при высоких температурах и давлениях. В течение ряда лет во ВТИ имени Дзержинского проводятся исследования теплоемкости Ср веществ при высоких давлениях и температурах. Измерения теплоемкости проводились методом адиабатного проточного калориметра в замкнутой схеме циркуляции с калориметрическим измерением расхода вещества. На установках, 1ВЫ1Полненных по этому методу, была исследована теплоемкость воды и водяного пара, тяжелой воды, этилового спирта (Л. 8-3, 8-4 и 8-5]. Схема экспериментальной установки для измерения теплоем кости этилового спирта (Л. в-5] представлена а рис. 8-4. [c.238]

Концентрация пыли в потоке потухших газов (экспериментальная установка I) определялась по данным о расходах светильного газа и воздуха, подаваемого для горения, и по весу пыли, израсходованной из бункера питателя. Применение этого метода измерения копценграции явилось возможным вследствие принятых мер для равномерного распределения пыли по сечению камеры. Выпадение небольшого количества пыли из потока учитывалось введением экспериментально установленной поправки. При этом оказалось, что количество пыли, выпадавшей из потока, зависит от коэффициента избытка воздуха, который при постоянном расходе топлива однозначно определял скорость потока продуктов сгорания в экспериментальной камере. Наличие такой связи позволило построить простые поправочные кривые. [c.194]

В качестве первого примера мы приводим описание разработанной О. И. Раушем экспериментальной установки для измерений температуропроводности по методу двух точек при высоких температурах и изложение приемов обращения с нею [52]. В качестве второго примера мы приводим результаты некоторых из наших опытов, поставленных специально с целью выяснить возможность применения на практике приема расчета, изложенного в 3 и основанного на критерии . Другие авторы вели расчеты а с помощью простого приема, изложенного в 2. [c.308]

Вязкость сжатого газа и жидкости изучена экспери1ленталь-ко в интервале Г=(89—443) К, р бО МПа (см. табл. 41). Основная часть опытных данных получена в ОТИПП [1.18, 4.11, 4.32] . Результаты измерений, выполненных одинаковым методом, но на отличающихся экспериментальных установках, согласуются в пределах погрешности данных (1,5—2)% и приняты [c.165]

В работе Ромберга [96] использован известный метод Барнетта, позволяющий определить сжимаемость без непосредственного измерения объема пьезометра и массы заполняющего его газа. В экспериментальной установке [96], несмотря на сравнительно малые рабочие давления, применены разгруженные от давления измерительные сосуды. Автор отмечает также, что объем соединительных трубок практически не изменяется под влиянием давления. Термостатирование осуществляется в криостате, заполненном жидким азотом, находящимся под повышенным давлением. Для улучшения равномерности температурного поля применены медные толстостенные корпуса и мешалка. В установке исключены вредные объемы, находящиеся при температуре, отличной от температуры опыта. Это достигнуто с помощью мембранного дифманомет-ра, смонтированного в днище одного из сосудов. Давление от пресса поршневого манометра к мембране, расположенной в зоне низких рабочих температур, передается через гелий. [c.9]

В одиннадцатом разделе изложены экспериментальные методы исследования динамики и прочности конструкций, главным образом при-менительуЮ к условиям работы механизмов и машин в экстремальных условиях. Представлены испытательные стенды и установки, методы и средства измерений при испытаниях на прочность, ползучесть, усталость, удар, определение демпфирующих свойств, трещиностойкость при нормальных и особенно высоких и низких температурах. моделирование и испытание конструктивно подобных моделей. [c.16]

В работе представлены и обсуждаются результаты комплексного исследования термодинамических свойств системы Не — СО3 в интервале 303— 373 К при давлениях 20—250 бар. Измерения коэффициента сжимаемости Z и мольных объемов смеси г см выполнены по методу Барнетта на экспериментальной установке, описанной ранее в [1]. Получено около 400 значений г см на изотермах 303, 313, 323, 343 и 373 К в интервале х = = 0,20 0,86 х — мольная доля второго компонента в смеси Не — Oj). По нашей оценке, вероятная погрешность измеренных значений г см равна 0,15-0,25%. [c.27]

Метод измерения времени затухания люминесценции в твердых и жидких лазерных средах в принципе несложен. Типичная схема экспериментальной установки [72] представлена на фиг. 5.14. Для возбуждения берется небольшая лампа-вспышка (FX-12) с постоянной времени, составляюш,ей несколько микросекунд. Она снабжена фильтром-кожухом, отсекаюш.им спектр люминесценции. Приемником служит фотоумножитель с интерференционным фильтром, который пропускает только нужный свет люминесценции. Для уменьшения рассеянного света предусматривают соответствующую линзу и диафрагму. Кривую затухания, развернутую на экране осциллографа, снимают фотоприставкой фирмы Polaroid. [c.291]

Для наблюдения за развивающейся трещиной были освоены и развиты [334—336] два достаточно простых и надежных метода, которые могут быть рекомендованы для широкого практического использования лабораториями, занимающимися систематическими ис-следованиями усталостной прочности. Эти методы не нашли достаточно широкого применения, хотя, на наш взгляд, обладают существенными преимуществами перед остальными. Они на пфвом этапе позволяют автоматизировать процесс измерения, а в Дальнейшем — обработку р ультатов испытаний на ЭВМ, постоянно связанной с экспериментальной установкой. [c.214]

Типы приборов, применяемых для термического анализа, очень разнообразны, и простое их перечисление мало что дает, поскольку принцип действия этих приборов во всех случаях одинаков. В качестве измерительного устройства при температурах ниже 1500° С обычно используют термопары типичная экспериментальная установка для исследования таких сплавов, как сплавы серебра, описана Юм-Розери и Рейнольдсом [14]. Описание методов измерения температур, превышающих 1500° С, можно найти в работе Карлайла, Кристиана и Юм-Розери [4] по изучению хромомарганцевых сплавов. [c.75]

Если препятствием для термометрии полупроводниковых кристаллов ранее могли быть значительная непараллельность поверхностей (при этом резонансы Фабри-Перо не наблюдаются) и необходимость зондировать кристаллы инфракрасным светом, то причины, по которым ЛИТ не применялась в 70-80-е годы для термометрии стеклянных пластин, в настоящее время понять трудно. В первой статье 6.1] представлены не только обстоятельное описание метода, но и оптическая схема измерений в вакуумной установке, экспериментальная интерферограмма и полученный с ее помощью график нестационарной температуры пластинки в диапазоне 25-ь320 °С. Впоследствии метод неоднократно (1973, 1979, 1981) применяли разные исследовательские группы [6.9-6.11], для его использования был необходим лишь наиболее распространенный He-Ne лазер с длиной волны 633 нм. В [6.9, 6.10] при интерпретации интерферограмм было принято во внимание не только термическое расширение материала пластинки, но и температурная [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...