Метод времени пробега

МЕТОД ВРЕМЕНИ ПРОБЕГА [c.214]

Рис. 173. Принципиальная схема метода времени пробега.

Временной теневой метод основан на измерении времени пробега импульса через объект. Путь ультразвукового луча SDR, огибающего дефект (рис. 2.13), больше прямого пути SOR. По запаздыванию прихода сквозного сигнала на приемник с помощью низкочастотных волн удается определить наличие крупных дефектов в материалах с большим рассеянием ультразвука, например аустенитной стали с крупнозернистой структурой, чугуне и ряде неметаллов. Контроль подобных материалов другими акустическими методами оказывается вообще невозможным. [c.119]

При контроле тонких изделий методом прохождения или комбинированными методами сквозной или донный сигнал осциллирует в результате интерференции прямого сигнала и сигнала, дважды отраженного в изделии и играющего вследствие этого роль ложного сигнала. Эти сигналы не будут интерферировать, если длительность импульса т меньше времени пробега ультразвука в объекте контроля в прямом и обратном направлениях т < 2Я с. При выполнении этого условия импульсы, прошедшие непосредственно через объект и многократно отраженные в нем, приходят к приемнику в разные интервалы времени и не интерферируют между собой. Чтобы исключить интерференцию в промежуточных слоях, для них также необходимо выполнение подобных условий. Длительность импульса обычно сокращают повышением частоты колебаний. [c.284]

Для временного теневого метода вместо параметров ку к 1 вводится параметр точности измерения времени пробега импульса аг = Д/ / . [c.249]

Проектирование и постройка, бассейна. Длину лотка следует определять, исходя иа времени пробега (15—20 ск, постоянной скорости) и скорости последняя зависит от скорости исследуемых судов и предполагаемого масштаба моделей. Обычные длины моделей— в пределах от 3 до 8 л. В случае исследования гидросамолетов и глиссеров нужно иметь наибольшую скорость тележки не менее 20 м/ск. Надежность результатов, получаемых путем испытания в бассейне при пересчете их на натуру, не всегда является достаточной известны резкие отклонения, получаемые в отдельных случаях при испытаниях судов от тех результатов, к-рые были получены путем пересчета данных испытаний модели. Тем не менее метод испытаний в бассейне следует все же признать значительно более точным для предварительного определения мопщости механизмов судна, чем всякий другой. Что же касается подбора наивыгоднейшего варианта обводов, т. е. сравнительной оценки различных образований корпуса судна, то испытания в бассейне являются [c.209]

Метод Гейгера. Вначале определяют приближенное положение эпицентра по разности времени вступления Р- и S-фаз на нескольких станциях с помощью годографов или соответствующих таблиц времени пробега. Это приближенное положение эпицентра наносят на крупномасштабный глобус и определяют его широту ф и долготу X. Из этого приближения по расстоянию и Р-скорости находят время пробега и, вычитая его из времени вступления Р-фазы, получают время землетрясения по данным этой станции. Среднее из этих моментов, вычисленных по данным всех станций, дает — предполагаемое время землетрясения в очаге. [c.384]

Порог чувствительности этого метода определяет точность измерения времени пробега импульса X. Рассмотрим отношение Ал/л, где г=30Я — толщина объекта контроля, а Аг= [c.157]

Первая методика, основанная на инверсии скоростей суммирования, быстрая и простая в обращении, использует результаты работы (обработки и интерпретации), выполненной в области времен. Кроме того, она может учитывать данные об анизотропии и скважинную информацию. Тем не менее, первая методика требует образования пар осей синфазности РР- и PS-волн и надежных скоростей суммирования. Она может обеспечить первую оценку для других методов. Томографическая инверсия времен пробега перед суммированием [c.38]

Расчет координат луча и времени пробега вдоль него ведется с за данным временным шагом методом численного интегрирования сП стемы дифференциальных уравнений луча. Указанная операция требуе непрерывного задания функций v(x, у), t i, Vy в каждой точке массива, чт [c.106]

В последние годы метод определения времени пробега широко использовался для определения скорости упругих волн в образцах горных пород и особенно в пробах из буровых скважин. Значения скорости существенны в сейсмологии для решения вопросов о давлении горных пород при подземных работах и т. д. Хьюз и Кросс [4777], а также Хьюз и Джонс [4778] применили импульсный метод для определения скорости продольных и поперечных упругих волн в осадочных горных породах при давлениях О—500 атж и температурах 25—300° С. [c.391]

Наиболее высокая разрешающая способность диэлектрического датчика давления имеет место при регистрации давления в волне, распространяющейся по материалу, акустическая жесткость которого соответствует акустической жесткости диэлектрической пленки. В этом случае сигнал с диэлектрического датчика давления нарастает до максимальной величины, соответствующей давлению в волне с вертикальным фронтом за время одного пробега волны по толщине диэлектрика, т. е. составляет время порядка 0,05 мкс для лавсановой пленки толщиной 0,06 мм, что соответствует частотным ограничениям, связанным со схемой измерения. Используя анализ распада волны на границе исследуемый материал — материал меньшей акустической жесткости (равной жесткости диэлектрика в датчике давления), можно определить волну нагрузки в материале по давлению на этой границе, регистрируемому диэлектрическим датчиком с высокой разрешающей способностью по времени. Такой метод регистрации имеет ряд преимуществ по сравнению с аналогичным методом регистрации скорости свободной поверхности емкостным датчиком [258]. [c.184]

Вероятностные оценки долговечности (ресурса) представляются как функции совершаемого пробега, а ремонтопригодности, сохраняемости - как функции времени. Пока нет разработанных методов согласования этих оценок, что затрудняет применение некоторых положений ГОСТ 27.002-89 для вычисления параметров по отчетной документации АТП. [c.523]

Основная принципиальная схема метода времени пробега показана на рис. 178. Импульсный генератор Г связан с радиопередатчиком S. Импульс тока, с одной стороны, через электроды посылается в землю и, с другой стороны, в тот же момент радиопередат- [c.214]

Как уже упоминалось, лабораторные методы определения скорости света представляют собой, по существу, усовершенствования метода Галилея. Удачными оказались два приема способ Физо, автоматизирующий моменты пуска и регистрации возвращающегося сигнала (прерывания), и метод Aparo — Фуко, основанный на точном измерении времени пробега светового сигнала (вращающееся [c.422]

Для временного теневого метода вместо параметров ky а т вводится парамеэр точности измерения времени пробега импульса х = Ai/i, Основными измеряемыми характеристиками дефектов, выявленных теневым и зеркально-теневым методами, являются коэффициент выявляемости дефекта k , [c.250]

Чувствительность поиска дефектов при контроле этим методом определяется точностью измерения времени пробега импульса. Охарактеризуем предельную точность определения времени прохождения импульса величиной и = .х/х, где х = SOR —толщина объекта контроля, а Aj = SDR—SOR. Тогда минимальный размер дефекта 2Ь т а, выявляемого временным теневым методом, в наиболее неблагоприятном случае, когда дефект расположен посредине между преобразователями, определяют из равенства [2 ]/(0,5л ) (ЬтшУ —л ]/дг = и [c.119]

Такой прием моделирования разрушения имеет определенное методологическое сходство с методом корректировки напряжений — приведением их на поверхность текучести, предложенным в [176] для расчета упрутопластических течений, и существенно связан с реализацией решений по явным схемам, когда шаг Af согласован с условием Куранта, т. е. Ai меньше характерного времени пробега упругих возмущений между двумя ближайшими узлами дискретных элементов. [c.32]

Транспортные машины (автомобили, тракторы и т, п.) испытывают только обкаткой. На ряде заводов применяется метод обкатки пробегом в течение 1,5—2 ч на специальном треке. Во время обкатки мащина работает по 15—20 мин на различных передачах. В это время проверяется работа всех механизмов и приборов. Од-. нако такюй метод обкатки весьма трудоемкий, так как каждую машину должен испытывать механик-контролер. Более экономична обкатка на стендах, оснащенных роликами или барабанами. При обкатке на -стендах один, механик- контролер одновременно ведет наблюдения за несколькими машинами. На некоторых заводах применяется комбинированный метод обкатки, при котором, вначале машина испытывается на стенде, а затем в течение короткого времени пробегом. Во время обкатки на стенде производятся все необходимые регулировки, чего нельзя делать на ходу автомобиля. [c.218]

Метод основан на измерении времени пробега импульса через объект. Путь ультразвукового луча ЗОН, огибающего дефект (рис. 2.35) больше, чем прямой путь ЗОЯ. По запазды ванию прихода сквозного сигнала на приемник с помощью низкочастотных волн удается определить наличие крупных дефектов в материалах с большим рассеянием ультразвука, например, в огнеупорных блоках, бетонных изделиях и т. д. [c.157]

Специфический вид помех при теневом методе связан с возникновением стоячих волн и других резонансных явлений в объекте контроля или в промежуточных слоях, резко изменяющих прохождение ультразвука через различные контролируемые участки, немного отличающиеся по толщине. Наиболее эффективным способом устранения помех от резонансных явлений — использование импульсного режима излучения. Длительность импульса т должна быть меньше времени пробега ультразвука в объекте контроля в прямом и обратном направлениях х<2х1с, где X — толщина объекта контроля. При выполнении этого условия импульсы, прошедшие непосредственно через объект и испытавшие в нем многократные отражения, приходят к приемнику в разные интервалы времени и не интерферируют между собой. Чтобы исключить возникновение резонансных явлений в промежуточных слоях, для них также необходимо выполнить подобные условия. [c.199]

После обзора стандартного подхода во временной области (DMO, биннинг общих точек преобразования или ССР, суммирование после поправки за нормальное приращение и обработка после суммирования), мы рассмотрим более утонченные подходы. Начнем с методов, которые наблюдения в области немигрированного времени, инверсию скоростей суммирования и инверсию пикированного времени пробега перед суммированием. Обзор заканчивается методами, которые используют наблюдения в мигрированной области, анализ скорости миграции с применением миграции времен перед суммированием и анализ скорости с применением миграции глубин перед суммированием. [c.27]

Томографическая инверсия времен пробега перед суммированием. Томография времен пробега перед суммированием является мощным средством построения скоростной модели, и позволяет нам последовательным образом учитывать классические данные РР-волн и данные обменных волн. Она отличается от инверсии скоростей суммирования томография времен пробега перед суммированием не предполагает гиперболическое приращение, которое характеризуется временем пробега и скоростью суммирования при нормальном падении, а оперирует точным, вероятно, сложным приращением интерпретированных годографов. В данном полевом примере мы используем программные средства томографии отраженных волн Jerry, которые разработаны проектом консорциума KIM в IFP. Это средство использует блоковую модель разреза, где пластовые скорости Р- и S-волн и геометрия границ раздела параметризуются В-сплайнами. Построение лучей представляет собой легко адаптируемый метод изгибания. [c.30]

Времена пробега перед суммированием пикируются при интерпретации в области времен перед суммированием. Согласно реализации, совместная инверсия времен пробега РР- и PS-волн предполагает, что отражение РР-волн и образование обменных PS-волн происходят на одной и той же границе раздела (образование пары осей синфазности). Как следствие, пикинг времен пробега должен выполняться на осях синфазности, которые четко идентифицируются на обоих типах данных. В зависимости от качества данных, идентификация, образование пар и пикинг осей синфазности РР- и PS-волн могут оказаться весьма сложными в области немигрированных времен. В такой ситуации, мы используем метод SMART, разработанный в IFP, чтобы построить или завершить базу данных времен пробега кружным путем через область глубин. [c.30]

Мы применили эту методологию к набору данных Mahogany. В верхней части, пикинг и образование пар были легко выполнены во временной области. Напротив, кровлю соляных отложений сложно интерпретировать в этой области (это относится к данным РР- и PS-волн). Из-за сложности геометрии кровли соляных отложений, в данных присутствуют многочисленные утроения. Здесь качество данных, особенно данных PS-волн, низкое. Следовательно, для обращения к временам пробега РР- и PS-волн от кровли соляных отложений, мы используем метод SMART, т.е. двигаемся кружным путем через область глубин. [c.31]

Чтобы сравнить возможность исследования азимутальной анизотропии полей скоростей Р- и 5 -волн, необходимо исследовать также данные метода Р-волн. В случае ЗВ работ, глубинная точка в методе Р-волн видится при различных азимутах. Эффект азимутальной анизотронии исследуется путем сопоставления времен пробега до одной и той же глубинной точки при одном угле наклона, но при различных азимутах. [c.122]

На рис. 14 показаны кривые АК методом Р- волн (слева) и S-волп (справа), перед калибровкой (черный цвет) и носле калибровки (розовый цвет) временами пробега Р- и S-волп. Кривая смещения (времена, интегрированные но АК методом Р-волн минус времена ВСП) имеет максимальные значения 18 мс, тогда как смещение, связанное со временами пробега S-волп, достигает 70 мс. Синтетические данные PS-волн, рассчитанные по пекалиброваппым диаграммам АК, должны показывать временной сдвиг по отношению к реальным данным до 90 мс Следовательно, трудно найти удовлетворительную корреляцию. [c.176]

Лучевой метод, нашедший наибольшее практическое применение й связанный с использованием ЭВМ, заключается в прямом расчете Времен пробега и Т2 вдоль пересекающихся пар лучей и проверке Выполнения приводимого ниже равенства (41). Идея метода была Предложена еще в 1938 г. Г. А. Гамбурцевым, но лишь с внедрением ЭВМ ее смог реализовать В. М. Гурьянов (1965 г.). [c.77]

Контроль прочности бетона производят, иапример, теневым методом с помощью импульсных приборов УФ-90ПЦ, ИСУ-БЕ-ТОН (СССР). 01иЗ (ЧССР), работающих на частотах 20— 200 кГц. Путем измерения корреляционной зависимости скорость— прочность на нескольких десятках образцов (подвергающихся затем разрушающим испытаниям) строят градуировочную кривую для бетона данной марки, которую затем используют для оценки прочности изделий по времени пробега ультразвукового импульса заданного расстояния (база) между излучателем н ирнемником. [c.231]

В работе Ригга [3865] измерение времени пробега ультразвуковых волн было использовано аналогичным способом для определения температуры горячих газов. Обычные методы измерений здесь затруднены ввиду необходимости внесения ряда поправок для получения усредненной температуры газа. В качестве ис точника звука Ригг применил искровой проме- жуток. Пьезоэлектрический приемник настроен [c.316]

Для крупномасштабных гидродинамич. Ф. в газах и жидкостях применимо понятие локального (частичного) равновесия в малых объёмах при фиксиров. значениях флуктуирующих термодинамич. параметров. Поэтому в гидродинамич. пределе, когда длина волны Ф. велика по сравнению с микроскопич. размерами (межатомным расстоянием в жидкости и длиной пробега в газе), вычисление временных корреляц. ф-ций Ф. плотности, темп-ры, скорости и т. д. сводится к решению гидродинамич. ур-ний с дополнительными ланжевеновскими источниками, описывающими тепловой шум. Метод вычисления корреляц. ф-ций крупномасштабных Ф. в равновесном состоянии, основанный на линейных ур-ниях гидродинамики со случайными источниками, был предложен Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшицем в 1957. В случае однокомпонентной классич. жидкости тензор вязких напряжений и вектор потока тепла q записываются в виде [c.327]

Е.С. Кузнецовым разрабатывались методы учета поглогцения атмосферными газами (подробнее см. п. 2). Для этой цели можно воспользоваться функцией распределения фотонов по пробегам, которая эквивалентна функции, описываюгцей эасплывание во времени импульса от мгновенного источника. Некоторые решения соответствуюгцего нестационарного уравнения переноса содержатся в [33. [c.774]

Мы видим, что производная (ЗА.28) нронорциональна градиентам гидродинамических неременных. Поэтому уравнение (ЗА.22) можно решать методом последовательных приближений, раскладывая Sf в ряд по градиентам ). Малость градиентов означает, что процессы переноса происходят медленно. С другой стороны, благодаря столкновениям, неравновесная функция распределения релаксирует к локальному распределению Максвелла, т. е. поправка 6f стремится к нулю. Характерным временем релаксации для Sf является среднее время свободного пробега г >, так как оператор (ЗА.25) является не чем иным как линеаризованным оператором столкновений Больцмана. Если гидродинамические переменные мало изменяются за время порядка г >, то в уравнении (ЗА.22) можно пренебречь производной по времени, т. е. его можно решать в стационарном приближении. Мы ограничимся этим приближением и найдем Sf в первом порядке по градиентам гидродинамическим переменных ). Заметим, что в этом случае функционалом A[Sf] в уравнении (ЗА.22) также можно пренебречь, так как он соответствует членам более высокого порядка по градиентам [см. выражение (ЗА.24)]. [c.238]

Два процесса ведут к изменению интеграла столкновений. С одной стороны, в данную точку пространства приходят молекулы из других областей течения. Если L — характерный размер течения и —характерная скорость молекул, характерным временем этого процесса будет 1 = 1Ц. С другой стороны, если бы даже функция распределения была однородной по пространству, то она изменялась бы в результате столкновений молекул. Характерным временем этого процесса является время релаксации, или время между столкновениями молекул, где Л—характерная длина пробега молекул. Поэтому At должно быть меньше минимального из времен , и 02, и вычислительный процесс, определяемый формулой (14.3), практически применим лишь при не слишком малых числах Кнудсена. Процесс (14.3) аналогичен простейшему методу Эйлера численного интегрирования обыкновенных дифференциальных уравнений. Используя более сложные аппроксимации интеграла столкновений, легко построить аналоги более точных методов, типа, скажем, Рунге—Кутта. [c.222]

В методе Энскога — Чепмена правая часть кинетического уравнения считается наибольшей. Сравнивая выраж(шие (19.16) со слагаемым левой части кинетического уравнения, содср5кащим производную функции распределения по времени, можем сказать, что для применимости метода Энскога —Чепмена необходимо, чтобы характерное для макроскопических (гидродинамических) процессов время Гдбыло значительно больше времени свободного пробега [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...