Вместо заключения

Таким образом, вместо заключенного в квадратные скобки выражения в (4.20) получаем [c.92]

При выполнении числового подсчета вместо заключенного в круглые скобки числа следует вставить результат числового подсчета в соответствующей позиции. [c.245]

ВМЕСТО ЗАКЛЮЧЕНИЯ. 11. Набор тестов для идентификации моделей фильтрации и интерпретации результатов исследований пластов методом ФВД. [c.63]

Для того чтобы выполнялось это условие, коэффициент А должен быть равен нулю. Используя это заключение вместе с первым граничным условием, получим [c.85]

Если н качестве фигуры Ф будет задана прямая а, а вместо фигуры Ф 2 — прямая Ь (пересечение прямых а и Ь — точка К), то мы придем к заключению, которое требовалось доказать [c.26]

Соответственно знак появится и в (11.6), а так как по (11.9) 60<О (нулевое значение вариации нас не устраивает, поскольку при этом условия равновесия не проверяются), то выражение, заключенное в (11.6) в скобки, должно быть 0 и вместо [c.106]

Повысится ли комфортность автомобиля, если вместо стальных рессор использовать титановые тех же размеров Обоснуйте ваше заключение. [c.209]

Если в передаче, составленной из двух механизмов Л, у одного из этих механизмов подвижны все три основных звена, то такую передачу называют замкнутой- В этом случае имеется только одно неподвижное звено и один из выходных валов вращается вместе с двумя основными звеньями, принадлежащими двум механизмам А- Условное обозначение такой передачи состоит из заключенных в скобки двух букв А вверху ставится индекс, соответствующий обозначению неподвижного основного звена, а внизу индексы, соответствующие обозначениями звеньев, связанных с выходными валами- При этом два основных звена, связанных с одним из выходных валов, заключены в скобки (см. вариант 6 в табл. 18). [c.634]

Закон Колмогорова — Обухова можно представить в эквивалентной спектральной (по пространству) форме. Вве, 1ем вместо масштабов Я соответствующие волновые числа пульсаций k /X, и пусть E k)dk есть кинетическая энергия (единицы массы жидкости), заключенная в пульсациях со значениями k в заданном интервале dk. Функция E(k) имеет размерность см /с составляя комбинацию этой размерности из е и k, получим [c.191]

В заключение этого параграфа необходимо сделать замечание, аналогичное замечанию в конце 82. Там было отмечено, что среди различных возмущений состояния движущегося газа исключительными по своим свойствам являются возмущения энтропии (при постоянном давлении) и ротора скорости. Эти возмущения покоятся относительно газа, а не распространяются со скоростью звука. Поэтому поверхности, на которых испытывают какой-либо слабый разрыв непрерывности энтропия и ротор скорости ), покоятся относительно газа, а относительно неподвижной системы координат переносятся вместе с самим газом. Такие разрывы мы будем называть тангенциальными слабыми разрывами-, они проходят через линии тока и в этом отношении вполне аналогичны сильным тангенциальным разрывам. [c.502]

В этом легко убедиться, например, вычислив интеграл jih V по произвольной части объема тела с помощью выражения (29,10) как сумму по всем заключенным в этом объеме дислокационным петлям. Отметим, что выражение -(29,14) вместе с (29,12) автоматически удовлетворяют условию (29,7). [c.168]

Тепловое излучение занимает более или менее широкую спектральную область, и так как испускательная способность тела зависит от длины волны (частоты), то для характеристики ее мы должны оговорить, к какому спектральному участку относится наше определение. Положим, что спектральный участок заключен между частотами V и V + (iv. Чем меньше dv, тем детальнее будет охарактеризована испускательная способность тела (рис. 36.3, а). Вместе с тем, количество энергии, относящееся к узкому спектраль- [c.687]

Таким образом, можно утверждать, что энергия возбуждения делящегося ядра в процессе деления в основном переходит в энергию возбуждения осколков, которая растет вместе с ростом энергии возбуждения ядра. Это заключение подтверждается независимостью величины кинетической энергии осколков от энергии возбуждения ядра. [c.404]

Заформовывают оболочку вместе с заключенной в ней выплавляемой моделью, после чего модель выплавляют из формы и прокаливают последнюю. [c.202]

В заключение отметим, что если плоская электромагнитная волна распространяется не в вакууме, а в некоторой непроводящей среде, то вместо (1.3.7)—(1.3.10) следует использовать такие соотношения [c.32]

В заключение приведем цитату и ) работы Бардина [171], которая может быть в известном смысле противопоставлена высказываниям Вильсона, с которых мы начали эту главу ... измерения сопротивления вместе с более глубоким пониманием основных причин, вызывающих появление сопротивления в металлах и сплавах, обещают играть псе возрастающую роль в изучении других физических проблем . [c.219]

В заключение рассмотрим вопрос о влиянии сил трения на устойчивость состояний равновесия. Прежде всего, силы жидкого трения, направленные навстречу скорости тела, всегда препятствуют удалению тела от положения равновесия однако, поскольку эти силы стремятся к нулю вместе со скоростью, они не могут изменить направления движения тела, смещенного из положения равновесия. Поэтому в присутствии сил жидкого трения устойчивость состояния равновесия по-прежнему определяется условием, что потенциальная энергия должна иметь минимум. [c.204]

Выделим в стационарном потоке участок трубки тока, ограниченный сечениями / и 2 (рис. 299). Обозначим для этих сечений через Si и площади, и Uj — скорости, и р. — давления жидкости и, наконец, через и — высоты, на которых находятся центры сечений. К элементу жидкости, заключенному между сечениями, мы могли бы применить второй закон Ньютона. Но, поскольку силы трения отсутствуют, вместо законов Ньютона можно сразу применить закон сохранения энергии. Изменение энергии рассматриваемого элемента жидкости должно быть равно работе внешних сил. Внешними силами для рассматриваемого элемента являются, во-первых, сила тяжести и, во-вторых, силы давления, действующие на объем через [c.523]

Если волны от точечного источника распространяются во все стороны только в тонком слое, ограниченном двумя параллельными плоскостями, то в этом слое поверхностями равной фазы будут служить цилиндры малой высоты, центры которых совпадают с источником. Вдали от источника можно считать, что энергия волны, заключенная между двумя поверхностями равной фазы (двумя коаксиальными цилиндрами), будет двигаться вместе с этими поверхностями. Объем, заключенный между ними, будет расти как / следовательно, плотность энергии будет убывать как Цг, а амплитуда волны будет убывать как j r. Уравнение волны вдали от источника будет иметь вид [c.706]

В заключение отметим, что если на покоящуюся относительно сосуда жидкость кроме силы тяжести действуют еще и другие внешние силы, то давление в жидкости в точках, расположенных на одном уровне, может быть и неодинаковым, как, например, в жидкости, вращающейся вместе с сосудом. [c.134]

Из всего сказанного видно, что как строгое выполнение правила зеркальной симметрии спектров, так и отступления от него дают ценную информацию об оптических свойствах сложных молекул. Эти данные позволяют судить о строении колебательных уровней невозбужденного и возбужденного состояний молекул, делать заключение о их относительной заселенности и относительных значениях вероятностей поглощательных и излучательных переходов, а также определить значения частот электронных переходов в молекулах. Вместе с тем установление правила зеркальной симметрии и изучение условий его выполнимости заложили основы для создания общей теории связи между спектрами поглощения и люминесценции в молекулярных системах. [c.202]

Рассмотрим теоретический рабочий цикл компрессора в целях получения формулы для определения работы компрессора. При всасывании и нагнетании объем газа, заключенного в цилиндре, изменяется вместе с его массовым количеством, но его удельные объемы Uj и V-2 остаются постоянными. Поэтому цикл компрессора, изображенный в координатах V—р, не может быть представлен в координатах и—р. [c.57]

Если кольцо по геометрии и нагрузке симметрично относительно двух осей (рис. 194, а), в сечениях, проходящих через оси симметрии, поперечные силы равны нулю, а продольные усилия можно определить из условия статики как суммы проекций сил и усилий, приложенных к полукольцу, на соответствующую ось симметрии. В этом случае лишним неизвестным будет только изгибающий момент (X, или А"/). Вместо всего кольца можно рассматривать одну его четверть, заключенную между осями симметрии (рис. 194, б или в) [c.329]

В заключение заметим, что в частных случаях, когда речь будет идти о нормальных или касательных напряжениях (в первом случае при циклическом растяжении — сжатии или изгибе, во втором — при циклическом кручении), буква р в принятых выше обозначениях должна быть заменена соответственно на о или на т при сохранении соответствующих индексов. Так, например, при циклическом растяжении — сжатии или изгибе вместо р [c.657]

Уравнения равновесия (18) или (19) вместе с граничными условиями (20) и уравнением совместности (в одной из приведенных выше форм) дают нам систему уравнений, которая обычно достаточна для полного определения распределения напряжений в двумерной задаче ). Частные случаи, в которых понадобятся некоторые дополнительные соображения, будут рассмотрены позже (см. стр. 146). Интересно отметить, что в случае постоянных объемных сил. уравнения, определяющие распределение напряжений, не содержат упругих констант материала. Следовательно, распределение напряжений в этом случае будет одним и тем же для всех изотропных материалов, если эти уравнения достаточны для полного определения напряжений. Данное заключение обладает практической важностью позднее мы увидим, что для прозрачных материалов, таких, как стекло или целлулоид, можно определять напряжения оптическим методом, используя поляризованный свет (стр. 162). Из вышеприведенных соображений ясно, что экспериментальные результаты, полученные для какого-либо прозрачного материала, в большинстве случаев можно непосредственно применять и к любым другим материалам, например к стали. [c.49]

Заметим в заключение, что данное уравнение мы получили, пользуясь началом Даламбера, поскольку для вывода его было применено уравнение Эйлера. Ранее, рассматривая установившееся движение (см. 3-12), мы выводили уравнение Бернулли, исходя из теоремы изменения кинетической энергии. Вместе с тем уравнение Бернулли для установившегося движения легко может быть получено и из уравнения (9-15), если в него подставим Ц = 0. [c.343]

В случае замедляющегося во времени движения получаем иную картину. Кинетическая энергия в некотором количестве (измеряемом величиной hi), высвобождается из объема Vq жидкости (см. ниже) заключенного между сечениями 1 — 1 и 2 — 2 (так как кинетическая энергия этого отсека жидкости в данном случае со временем уменьшается). При этом высвобождающаяся удельная энергия Н, вместе с напором в первом сечении, т, е. величина (Hjj -I- hi) затрачивается [c.349]

Вместо заключения. В книге о решениях мы решили отказаться от заключения, поскольку эта область науки развивается настолько бурно, что любое подведение итогов и любые общие прогнозы могут устареть, не успев появиться на свет. Одно представляется очевидным ни безудержный полет фантазии, ни всеразъедающий скепсис здесь путеводителем быть не способен. Хорошие решения, какими бы методами они ни принимались, всегда останутся сплавом творчества и трезвого расчета. [c.315]

При нроектпровапии кулачковых механизмов можно вместо О задаться углом передачи движения = 90-- . Это острый угол, заключенный между касательной к профилю кулачка в точке касания и линией движения толкателя. [c.57]

В заключение несколько слов о так называемом п а-радоксе часов , или парадоксе близнецов . Пусть имеются двое одинаковых часов Л и В, из которых часы А неподвил<ны в некоторой инерциальной системе отсчета, а часы В сначала удаляются от часов А и затем возвращаются к ним. Предполагается, что в начальный момент, когда часы находились вместе, они показывали одно и то же время. [c.187]

Используя эти соотношения, можно, в частности, найти уравнения геодезических кривых в пространстве, арифметизированном координатами х Все сказанное приводит к заключению, что величины вместе с метри- [c.174]

Поэтому, возвращаясь к соотнощениям (с), приходим к заключению, что возможными перемещениями могут быть величины бУг и б г, умнонсенные на соответствующие размерные единицы. Подставляя бVi и 6 Уг вместо бг< в равенство (II. 7Ь), [c.186]

Обобщенное заключение вместе с переводом его на английский или французский язык направляется в Госстандарт для представления комитету-члену, ведущему секретариату соответствующего технического комитета, подкомитета или рабочей группьг. [c.249]

Фэрбенк II Уилкс [120] для исследования этого граничного сопротивления использовали прибор, изображенный на фиг. 65. Они добавили третий термометр Т. , который вместе с нагревателем был заключен внутри блока из очень чистой меди и находился с ним н хорошем тепловом контакте. При подводе большого количества тепла от нагревателя было обнаружено, что разность температур между Т. и становится много больше, чем между Тп и 7. Это означало, что большая часть теплового сопротивлеиня сосредоточена на границе раздела между медью и жидким гелием. Измеряя тепловой ноток через эту границу при данной разности температур А , они получили зависимость, приведенную на фиг. 67. Перепад температур в этих экспериментах менялся на порядок величины, причем ноток тепла оказывался ему пропорциональным. Величина потока тепла через границу оказалась пропорциональной 7 , причем никаких изменений этого закона при 0,6° К не было замечено. Поэтому Фэрбенк и Уилкс пришли к выводу, что процесс, рассмотренный Халатниковым, скорее ответствен за появление граничного сопротивления, чем переход сверхтекучей компоненты в нормальную. [c.849]

Но когда при колебаниях тела достаточно большое число атомов, заключенных в малом элементе объема, движется одинаково, можно рассматривать движение такого элемента объема как целого, не учитывая того, что он состоит из атомов. Вместе с тем и свойства тела — его плотность и упругость (которые вследствие атомной структуры должны резко изменяться от точки к точке) — внутри малого элемента объема следует считать постоянными, имеющими некоторые средние по элементу объема значения (койечно, если тело неоднородно, то от элемента к элементу свойства его могут постепенно изменяться). Так от дискретной системы с большим, но конечным числом степеней свободы мы переходим к сплошной колебательной системе с бесконечно большим числом степеней свободы. [c.693]

Выберем какие-либо две близкие поверхности равной фазы, отстоящие на определенном расстоянии друг от друга, и будем следить за энергией волны, заключенной между этими поверхностями. Эта энергия будет двигаться вместе с волной и, следовательно, будет все время занимать объем шарового слоя неизменной толщины, заключенного между поверхностями равной фазы. Этот объем при распространении волны растет как г, и значит, плотность энергии волны убывает как Цг . А так как энергия пропорциональна квадрату амплитуды волны, то амплитуда волны будет убывать как 1/г. Стедовательно, если амплитуда волны на расстоянии от источника, равном единице, есть Х , то на расстоянии г от источника она будет равна X lr, т. е. колебания на расстоянии г будут происходить по закону [c.706]

Гриффитс и Тейлор сделали из своих эксперимеитов заключение, что при исследовании распределения напря5кений в полых валах вместо пленок под постоянным давлением удобнее использовать пленки под нулевым давлением (см. стр. 312). Подробное изложение способа определения коэффиниентов /щ, пц,. .. дается в их статье, упомянутой выше. [c.337]

Если левая часть (2-17) является полным дифференциалом некоторой функции, зависящей от координат, то, следовательно, и правая часть (2-17) должна являться полным дифференциалом некоторой функции, зависящей от координат. Учитывая, что плотность жидкости р = onst, можно на основании сказанного утверждать, что выражение, входящее в (2-17) и заключенное в скобки, является также полным дифференциалом некоторой функции, зависящей от координат. Обозначим эту последнюю функцию через U, причем U =f(x, у, z). Тогда вместо (2-17) можем написать [c.38]

Для измерения температуры в сосуде устанавливается хро-мель-алюмелевая термопара 5, заключенная в чехол, вваренный в штуцер. Пьезометры обогреваются снаружи с помощью электрического нагревателя 6 из нихромовой проволоки сопротивлением 48,5 Ом и номинальной мощностью 1000 Вт. Нагреватели изолированы от стенок сосудов слоем слюды 7. Пьезометрические сосуды вместе с электронагревателями для уменьшения потерь теплоты снаружи покрыты слоем асбестовой изоляции 8 и заключены в металлические кожухи 9. Заправка пьезометров производится с помощью вакуум-насоса ВН-461М. [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...