Течение жидких и газообразных тел

ТЕЧЕНИЕ ЖИДКИХ И ГАЗООБРАЗНЫХ ТЕЛ [c.346]

ТЕЧЕНИЕ жидких И ГАЗООБРАЗНЫХ ТЕЛ [ГЛ. XII [c.348]

Течение жидких и газообразных тел [гл. хп [c.360]

ТЕЧЕНИЕ ЖИДКИХ и ГАЗООБРАЗНЫХ ТЕЛ [c.364]

УПРУГИЕ ВОЛНЫ — упругие возмущения, распространяющиеся в твёрдой, жидкой и газообразной средах. Напр., волны, возникающие в земной коре прп землетрясениях, звуковые п УЗ-вые волны в жидкостях, газах и твёрдых телах. При распространении У. в. в среде возникают механич. деформации сжатия и сдвига, к-рые переносятся волной из одной точки среды в другую. При этом имеет место перенос энергии упругой деформации в отсутствии потока вещества (последний возникает только в особых случаях — см. Акустические течения). Всякая гармонич. У. в. характеризуется амплитудой колебательного смещения частиц среды и его направлением, частотой колебаний, длиной волны, фазовой и групповой скоростями, а также законом распределения смещений и напряжений по фронту волны. [c.351]

Конвективный теплообмен — в общем случае процесс переноса тенла в жидкой или газообразной среде с неоднородным распределением скорости, температуры и концентрации, осуществляемый совместным действием двух механизмов перемещением макроскопических частей среды и тепловым движением микрочастиц. Первый из этих механизмов называется конвективным переносом, тогда как второй — молекулярным. В свою очередь применительно к теплообмену последний механизм подразделяется на теплопроводность и диффузию. Влияние конвективного переноса на теплообмен проявляется в зависимости от величины и направления скорости течения среды, от профиля скорости в потоке и от режима течения (ламинарного или турбулентного). Влияние молекулярного переноса на теплообмен проявляется в зависимости от состава и термодинамических и переносных свойств компонент газового потока. В технических приложениях иногда производят дальнейшее дифференцирование терминов и используют понятия теплоотдача и теплопередача . Под теплоотдачей подразумевают теплообмен между твердым телом и омывающей его жидкой или газообразной средой, теплопередачей — теплообмен между жидкими или газообразными средами, разделенными твердой стенкой. [c.370]

Разрешающая способность оптических методов достаточно велика, они позволяют получать качественные и количественные данные о стационарных и нестационарных процессах теплообмена и массообмена в оптически прозрачных средах, где показатель преломления света по каким-либо причинам меняется. Поэтому область возможных приложений интерференционных и теневых методов весьма разнообразна они применяются при контроле и регулировании течения прозрачных однофазных газообразных и жидких сред, многофазных сред, смесей газов, жидкостей и твердых тел на основе пространственно-временных изменений полей плотности среды. [c.276]

Все твердые тела находятся в контакте с жидкой или газообразной средой, как правило, содержащей активные компоненты, вступающие в химическую реакцию с активными компонентами твердого тела. С течением времени тело покрывается пленкой, состоящей из твердых продуктов реакции Физические и химические свойства этой пленки существенно отличны от свойств тела (в частности, прочность ее обычно мала по сравнению с прочностью металла). В результате равномерного нарастания коррозионной пленки фактическое рабочее сечение метал- [c.398]

Явление теплопередачи между твердым телом и жидкой или газообразной текущей средой представляет собой проблему механики потоков. В этом явлении на механическое течение налагается тепловой поток, и в общем случае оба эти потока влияют один на другой Для того чтобы найти распределение температуры, необходимо связать гидродинамические уравнения движения с уравнением теплопроводности. Из чисто наглядных соображений понятно, что распределение температуры около нагретого тела, обтекаемого жидкостью, часто должно обладать особенностями, характерными для пограничного слоя. В самом деле, вообразим тело, помещенное в поток жидкости и нагреваемое так, что его температура остается все время выше температуры жидкости. Если скорость течения более или менее велика, то очевидно, что повышением температуры, вызываемое нагретым телом, будет распространяться только на тонкий слой в непосредственной близости от тела и на узкий след позади тела (см. рис. 4.2). Преобладающая часть процесса выравнивания температур между нагретым телом и более холодной окружающей средой будет происходить в тонком слое в непосредственной близости от тела. Этот слой, по аналогии с пограничным слоем течения, называется температурным или тепловым пограничным слоем. Очевидно, что в процессе такого выравнивания температур гидродинамические явления и явления теплопроводности оказывают друг на друга сильное влияние. [c.254]

Зная структуру изолированных молекул (из спектров в газовой фазе) и исследуя изменения в спектре, происходящие при переходе из газообразного состояния в жидкое и твердое, можно сделать важные заключения о природе жидкого и твердого состояний и о междумолекулярных силах ). Эта область исследования быстро развивалась в течение последних лет. Мы не имеем возможности дать здесь достаточно полного обзора и ограничимся обсуждением нескольких существенных вопросов. Для случая твердых тел мы будем рассматривать только молекулярные решетки, а не металлические, атомные или ионные решетки, в которых отдельные молекулы теряют свою индивидуальность. [c.561]

Тепло к рабочему телу, находящемуся в рабочем контуре и циркулирующему по нагревательным трубкам, под- водится газообразным или жидким теплоносителем, обтекающим трубки нагревателя снаружи. В районе регенератора, где скорость течения теплоносителя замедляется, теплопередача обычно усиливается за счет использования оребрения трубок нагревателя. На рис. 59< приведен чертеж головки цилиндра Стирлинга с нагревателем 2, регенератором 4 и охладителем 5, в котором в качестве теплоносителя используется жидкий металл (NaK). [c.106]

УПРОЧНЕНИЕ металлов, повышение сопротивляемости металлов и сплавов лластич. деформации или разрушению в результате затруднения движения дислокаций и их размножения. У. явл. лроцессом повышения предела текучести при пластич. деформации. УПРУГАЯ ДЕФОРМАЦИЯ, см. Деформация механическая. УПРУГИЕ ВОЛНЫ, упругие возмущения, распространяющиеся в твёрдой, жидкой и газообразной средах, напр, волны, возникающие в земной коре при землетрясениях, звук, и ультразвук, волны в жидкостях, газах и ТВ. телах. При распространении У. в. в среде возникают механич. деформации сжатия и сдвига, к-рые переносятся волной из одной точки среды в другую. При этом имеет место перенос энергии упругой деформацид в отсутствие потока в-ва (исключая особые случаи, напр, акустические течения). Всякая гармонич. У. в. характеризуется амплитудой колебательного смещения частиц среды и его направлением, колебательной скоростью частиц, переменным механич. напряжением и деформацией (к-рые в общем случае явл. тензорными величинами), частотой колебаний ч-ц среды, длиной волны, фазовой и групповой скоростями, а также законом распределения смещений и напряжений по фронту волны. [c.787]

Предположим, что излучающее тело окружено идеально отражающей, непроницаемой для излучения оболочкой. Тогда излучение, испускаемое телом, не рассеивается по всему пространству, а, отражаясь спота стенками, сохраняется в пределах полости, падая вновь на излучающее тело и в большей или меньшей степени вновь им поглощаясь. В таких условиях никакой потери энергии наша система — излучающее тело и излучение — не испытывают. Однако это еще не значит, что испускающее тело и излучение находятся в равновесии между собой. Энергия нашей системы содержится частично в виде энергии излучения (электромагнитных волн), частично в виде внутренней энергии излучающего тела. Состояние системы будет равновесным, если с течением времени раепределение энергии между телом и излучением не меняется. Поместим внутрь полости нагретое тело (твердое, жидкое или газообразное — безразлично). Если в единицу времени тело больше испускает, чем поглощает (или наоборот), то температура его будет понижаться (или повышаться). При этом будет ослабляться или [c.683]

Допустим, что в полость, окруженную оболочкой с идеально отражающими стенками, помещено тело. Излучение, иепускаемое телом, не рассеивается по всему пространству, а, отражаясь от стенок, сохраняется в полости, падая вновь на тело и частично поглощаясь в нем. В таких условиях никакой потери энергии в системе тело — излучение не происходит. Однако это еще не означает, что тело и излучение находятся в равновесии между собой. Энергия такой системы содержится частично в виде энергии излучения, т. е. электромагнитных волн, а частично — в виде внутренней энергии тела. Состояние системы будет равновесным, если с течением времени распределение энергии между телом и излучением не меняется. Поместим внутрь полости нагретое тело (твердое, жидкое или газообразное). Если в единицу времени тело испускает больше, чем поглощает (или наоборот), то температура его понижается (или повышается). При этом испускание [c.130]

Линии и поверхности токов. Теорема Клебша и ее ирилоасения. Мы назовем течением окидкости движение жидкой массы в данный момент времени, определенное для каждой точки рассматриваемого пространства величиной и направлением скорости V, т. е. ее компонентами и, V, ю на некоторых прямоугольных осях. Мы будем считать , V, ю непрерывными функциями координат если же внутри жидкой массы существует поверхность раздела, при переходе через которую скорость V изменяется скачком, то мы будем в отдельности рассматривать ту и другую часть жидкой массы, прилегающую к поверхности раздела. Понятно, что при этом в случае несжимаемой жидкости необходимо, чтобы нормальные составляющие скорости с обеих сторон поверхности раздела были одинаковы, в случае же газообразного тела эти скорости должны быть обратно пропорциональны плотностям соприкоснувшихся масс. Семейство линий, каср- [c.341]

И при М==10 превосходит температуру набегаюьцего потока более чем в двадцать раз (при 7=1,4). Появление области с очень высокой температурой при гиперзвуковом обтекании тел воздухом и другими газами приводит ко второй особенности таких течений (первая выражена неравенством (23.1), а именно — к проявлению эффектов, связанных с поведением реальных газов при высокой температуре. Для учета этих эффектов вместо модели совершенного газа для воздуха или других смесей газов вводятся более сложные модели модели термодинамически равновесного газа с учетом протекания в нем физико-химических процессов — возбуждения внутренних степеней свободы молекул и атомов, диссоциации молекул, химических реакций между компонентами смеси, ионизации атомов и молекул модели, в которых учитывается конечная скорость протекания названных физико-химических процессов (модели термодинамически неравновесного или релаксируюихего газа) модели с учетом процессов молекулярного переноса в газе—вязкости, теплопроводности, диффузии, а также с учетом излучения. В последних моделях нужно принимать во внимание и то, что при высокой температуре обтекающего тела газа поверхностный слой тела может разрушаться, в результате чего поток вблизи тела будет содержать газообразные (а иногда — и испаряющиеся твердые и жидкие) продукты разрушения тела. [c.400]

Отметим, что омываемое жидкой или газообразной средой тело может иметь повышенную температуру не только из-за прохождения тепла сквозь поверхность тела в сторону среды. При очень больших скоростях омывания происходит саморазогрев тела вследствие торможения частиц жидкости в непосредственной близости от поверхности. Если обтекаемое тело не может обмениваться теплом ни с какими третьими физическими областями и если к тому же режим стационарен, то тепловыделение в каждой точке поля течения компенсируется теплоотводом в направлении менее заторможенных слоев, передачи же тепла сквозь поверхность тела нет. Таким образом, возможны случаи, когда поверхность обтекаемого тела теплонепроницаема и тем не менее она имеет более высокую температуру, чем среда. В таких случаях отпадает вопрос о величине потока тепла, пронизывающего поверхность тела, и искомой величиной становится величина саморазогрева поверхности. Такого рода задачи возникают при установлении теплового барьера для сверхзвуковых самолетов или при обсуждении процессов сгорания метеори- [c.9]

Нагрев в жидких средах п.меет много преимуществ. Во-первых, нагрев происходит значительно быстрее, потому что естественное пере.мешнвание жидкости (конвекционные токи) происходит гораздо интенсивнее, чем в газообразной среде, а также потому, что передача тепла СТ жидкости к твердым телам происходит интенсивнее, чем от газообразной среды к твердому телу. Во-вторых, окисление, неизбежное при нагреве в воздухе, становится незначительным при нагреве в жидкой среде. В частности, как об этом говорилось в параграфе 45, применение соляных и щелочных ванн позволило осуществить светлую закалку, что не удавалось термистам в течение многих столетий. [c.219]

Режим течения в динамич. П. с. за-вутсит от Рейнольдса числа Не и может быть ламинарным или турбулентным. При ламинарном режиме отд. ч-цы жидкости (газа) движутся по траекториям, форма к-рых близка к форме обтекаемого тела или условной границы раздела между двумя жидкими (газообразными) средами. При турбулентном режиме в П. с. на нек-рое осред-нённое движение ч-ц жидкости в направлении осн. потока налагается хаотическое, пульсационное движение отд. жидких конгломератов. В результате интенсивность переноса кол-ва движения, а также процессов тепло- и массопереноса резко увеличивается, что приводит к возрастанию коэфф. поверхностного трения, тепло- и мас-сообмена. Значение критич. числа Рейнольдса, при к-ром в П. с. происходит переход ламинарного течения в турбулентное, зависит от степени шероховатости обтекаемой поверхности, уровня турбулентности внеш. потока, Маха числа М и нек-рых др. факторов. При этом переход ламинарного режима течения в турбулентный с возрастанием Ее происходит в П. с. не внезапне, а имеется переходная область, где попеременно чередуются ламинарный и турбулентный режимы. [c.556]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...