Звуки времени

Время реверберации. Основная характеристика помещения — время реверберации, т. е. время затухания звука. Поскольку средние уровни сигналов в помещении значительно выше уровней шумов в них и, конечно, значительно выше порога слышимости, то условились оценивать процесс затухания звука временем уменьшения плотности энергии и интенсивности звука в 10 раз, а в соответствии с (1.21) по звуковому давлению в 10 раз. Это время называют временем стандартной реверберации. В литературе очень часто его [c.174]

Помимо наблюдения за измерительными приборами, машинист прислушивается к звукам, издаваемым отдельными агрегатами и узлами электровоза. Так, стук вспомогательных машин говорит о том, что, возможно, повреждены подшипники, произошел отрыв машины от фундамента или сорваны балансировочные грузы на вентиляторе. Сильный стук в компрессоре может возникнуть в результате повреждения его клапанов, поршней, шатунов и цилиндров такой компрессор до выяснения причин появления ненормальных звуков временно отключают. [c.99]

К прочим устройствам относятся акустические и резистивные устройства. Принцип работы акустических устройств основан на измерении времени распространения звука от источника (рабочего органа) до приемника. Недостатки акустических устройств — низкие помехоустойчивость н точность. В резистивных устройствах используется планшет из проводящего материала с равномерной проводимостью. Стороны планшета последовательно подключаются к стабильному источнику питания. Носитель информации прокалывается зондом до касания с резистивным слоем. При этом напряжение на зонде пропорционально соответствующей координате. Из-за низкой точности н необходимости прокалывать чертеж такие устройства не нашли широкого применения. [c.54]

Погрешность, указанная в инструкциях по эксплуат<ш ии УЗ-толщиномеров, соответствует лишь приборной погрешности, характеризующей возможность данного прибора при измерении временного интервала t прохождения ультразвукового импульса в изделии. При реальном процессе измерения к приборной добавляются случайные ошибки, связанные с неточностью установки преобразователя в точку измерения, с толщиной слоя контактной жидкости (машинного масла) между искателем и поверхностью металла, а также систематические ошибки, обусловленные точностью установки нуля и скорости звука С. Сумма всех этих погрешностей и определяет погрешность измерения, которая, как правило, больше приборной. [c.203]

Искомое время от выхода звука из А до возвращения его в Ах равно сумме времен tx w U [c.314]

Скорость распространения малых возмущений называется скоростью звука в покоящемся газе. В движущемся газе скоростью звука называют величину а = l/dp/dp. Она в общем случае величина переменная, зависящая и от координат точки пространства, и от времени. Как показывают более детальные исследования, со скоростью звука распространяются любые малые возмущения. Конечные возмущения распространяются со скоростями, большими скорости звука. Такие возмущения обычно называют ударными волнами. [c.567]

Скорость точки ( тела, полюса, света, звука, некоторых движений, механизма, деформации, прямолинейного движения, вылета (падения) снаряда, распространения возмущений, течения жидкости.. ). Скорость в данный момент ( за промежуток времени, в системе координат, в координатах, до удара, после удара...). [c.83]

К настоящему времени накоплено множество данных по проявлению золотого сечения в физических и биологических системах. Установлены ранее неизвестные связи золотого сечения со свойствами различных объектов, проявляющихся в физических свойствах воды, громкости и частоты звука, спектре видимого света, физико-механических свойствах твердых тел, физиологических функциях организма и т.п. [53-56]. [c.74]

Это значит, что если в некоторый момент / = О в некоторой точке жидкости ее плотность имеет определенное значение, то через промежуток времени t то же самое значение плотность имеет на расстоянии t вдоль оси х от первоначального места (и то же самое относится ко всем остальным величинам в волне). Мы можем сказать, что картина движения распространяется в среде вдоль оси X со скоростью с, называемой скоростью звука. [c.352]

Частота остается, разумеется, постоянной вдоль лучей вообще всегда, когда распространение звука происходит в стационарных условиях, т. е. свойства среды в каждой точке пространства не меняются со временем. Действительно, полная производная от частоты по времени, определяющая ее изменение вдоль распространяющегося луча, равна [c.366]

Предположим, что это имеет место, и определим полную интенсивность излучаемого звука. Объем Ала жидкости, протекающей через замкнутую поверхность, должен быть равен изменению объема V тела в единицу времени, т. е. производной dV/dt (объем V является заданной функцией времени) [c.396]

Наконец, остановимся на вопросе об излучении звука из открытого конца трубки. Разность давлений между газом в конце трубки и газом в окружающем трубку пространстве мала по сравнению с разностями давлений внутри трубки. Поэтому в качестве граничного условия на открытом конце трубки надо с достаточной точностью потребовать обращения давления р в нуль. Скорость же газа v у конца трубки при этом оказывается отличной от нуля пусть uq есть ее значение здесь. Произведение Svo есть количество (объем) газа, выходящего в единицу времени из конца трубки. [c.415]

Мы можем теперь рассматривать открытый конец трубки как некоторый источник газа с производительностью Svq. Задача об излучении из трубки делается эквивалентной задаче об излучении пульсирующего тела, определяющемся формулой (74,10). Вместо производной V от объема тела по времени мы должны теперь писать величину 5уо. Таким образом, полная интенсив-ность излучаемого звука есть [c.415]

Для монохроматической падающей волны среднее значение квадрата второй производной от скорости но времени пропорционально четвертой степени частоты. Таким образом, сечение рассеяния звука телом, размеры которого малы по сравнению с длиной волны, пропорционально четвертой степени частоты. [c.419]

Введенный в 25 коэффициент затухания волны определяет закон уменьшения интенсивности со временем. Для звука, однако, обычно приходится иметь дело с несколько иной постановкой задачи, в которой звуковая волна распространяется вдоль жидкости и ее интенсивность падает с увеличением пройденного расстояния X. Очевидно, что это уменьшение будет происходить по закону а для амплитуды — как где коэффициент поглощения у определяется посредством [c.424]

Прежде всего отметим, что по истечении достаточно долгого времени в звуковой волне на протяжении каждого ее периода должен возникнуть разрыв. Этот эффект приведет затем к весьма сильному затуханию волны, как это было объяснено в 101. Фактически это может относиться, разумеется, лишь к достаточно сильному звуку в противном случае звуковая волна успеет поглотиться благодаря обычному эффекту вязкости и теплопроводности газа раньше, чем в ней успеют развиться эффекты высших порядков по амплитуде. [c.535]

Первый член представляет собой обычную скорость звука и соответствует перемещению волны без изменения формы профиля (отвлекаясь от общего уменьшения амплитуды как т. е. понимая под профилем распределение величины v Второй же член приводит к искажению профиля. Величина 6л этого дополнительного смещения точек профиля в течение времени (г — Г])/с получится интегрированием по dr/ [c.539]

Уравнение (123,1) формально совпадает с двухмерным волновым уравнением, причем x/v играет роль времени, а v / — роль скорости распространения волн. Это обстоятельство не случайно и имеет глубокий физический смысл, так как движение газа вдали от тела представляет собой, как уже указано, именно излучаемые телом расходящиеся звуковые волны. Если представить себе газ на бесконечности покоящимся, а тело движущимся, то площадь поперечного сечения тела в заданном месте пространства будет меняться со временем, причем расстояние, до которого к моменту t распространятся возмущения (т. е. расстояние до конуса Маха), будет расти как таким образом, мы будем иметь дело с двухмерным излучением звука (распространяющегося со скоростью t>i/P) пульсирующим контуром. [c.643]

Обычная температуропроводность газа—-порядка величины произведения длины свободного пробега молекул на их тепловую скорость, или, что то же, произведения времени свободного пробега Tea на квадрат скорости. Имея в виду, что тепловая скорость молекул совпадает по порядку величины со скоростью звука, найдем [c.664]

Чтобы выяснить характер импульса, представим себе, что пуля движется не непрерывно, а равными скачками каждый из этих скачков вызывает возникновение импульса сжатия, который распространяется во все стороны в виде шарового импульса так как он быстро ослабевает с расстоянием, то на некотором расстоянии от места возникновения скорость его распространения приближается к скорости звука с . На рис. 374 цифрами отмечены последовательные положения пули через равные промежутки времени. Пользуясь указанным представлением, мы должны рассматривать точки 1, 2, 3,. .. как источники, шаровых импульсов сжатия, возникающих в момент появления пули в данной точке. Так как эти моменты отделены от момента, соответствующего положению 8, разными промежутками времени, то импульсы от отдельных точек успевают распространиться на разные расстояния. Расположение таких отдельных импульсов для момента времени, когда пуля находится в точке 8, отмечено на рисунке соответствующими кругами. [c.584]

Поток звуковой энергии, который падает за единицу времени на единицу площади, нормальной к направлению распространения волны, характеризует интенсивность звуковой волны. За единицу времени на эту площадь упадет вся энергия, заключенная в столбе с основанием, равным единице, и высотой, равной с. Следовательно, интенсивность звука [c.725]

Воспроизведение формы волны комплексного периодического колебания в периодограмме возможно лишь на основе достаточно жесткой привязки каждого импульса, возникающего в слуховых волокнах, к определенной фазе сигнала. В этой связи важно отметить, что точность привязки зависит от частоты звука. С увеличением частоты звука временная дисперсия импульсов уменьшается по своей абсолютной величине (рис. 122), однако по относительной величине (по отношению к периоду звукового колебания) возрастает. Это явление может быть существенным при организации тех или иных нейронных процессов в микроинтервалах времени при восприятии звуков. [c.277]

Для измерения скорости ультразвука используется толщиномер, такой как 36DL PLUS ФИРМЫ Panametri s , измеряющий толщины стенок деталей. В толщиномере производится автоматическое измерение времени прохождения между противоположными поверхностями стенки детали. Это время прямо пропорционально скорости звука в материале. При этом предполагается, что материал является однородным и скорость звука в нем известна. Измеренное значение времени пробега t умножается на половину скорости звука с (т.к. волна проходит расстояние, равное двойной толщине) [c.341]

Пои измерении скорости можно использовать любые единицы длины L (метр, сантиметр, километр, микрон, световой год и др.) и единицы времени Т (минута, секунда, час, год и др.). Скорость света выражают мегаметрами в секунду, скорость звука — метрами в секунду, а скорость осадки здания — миллиметрами в год. Модуль истинной скорости Чтобы пройти путь As, точке потре-точки, Т. е. ее числовое зна- бовалось бы некоторое время А/. От-чение, равен первой произ- ношение пройденного пути к затрачен-водной от пути по времени времени называют численным зна- [c.24]

Еслн уравнение (67,3) решено и эйконал ij) как функция координат и времени известен, то можно найти также и распре-деленне интенсивности звука в пространстве. В стационарных условиях оно определяется уравнением divq = 0 (q — плотность потока звуковой энергии), которое должно выполняться во всем пространстве вне источников звука. Написав q = сЕп, где Е — плотность звуковой энергии (см. (65,6)), и пмея в виду, что п есть единичный вектор в направлении к = У115, получим следующее уравнение [c.367]

Это — полная иитенсивность излучаемого звука. Мы видим, что она определяется квадратом второй производной по времени от объема тела. [c.397]

Наличие вязкости и теплопроводности приводит к диссипации энергии звуковых волн, в связи с чем звук поглощается, т. е. его интенсивность постепенно уменьшается. Для вычисления дис-сипируемой в единицу времени энергии Ёыек воспользуемся следующими общими соображениями. Механическая энергия представляет собой не что иное, как максимальную работу, которую можно получить при переходе из данного неравновесного состояния в состояние термодинамического равновесия. Как известно из термодинамики, максимальная работа совершается, если переход происходит обратимым образом (т. е. без изменения энтропии), и равна соответственно этому [c.422]

Рассмотрим теперь вопрос о том, каким образом влияет наличие процессов с большим временем релаксации (для определенности будем говорить о химическр.х реакциях) на распространение звука в жидкости. Для этого можно было бы исходить из уравнения движения вязкой жидкости с определяемым фор.мулой (81,6). Проще, однако, рассматривать движенно формально как не вязкое, по с давлением р, определяющимся не уравнением состояния, а полученными здесь формула . . Тогда все известные нам уже из 64 общие соотношения остаются формально применимыми. В частности, связь волнового век- [c.437]

Воспользуемся указанной в 123 звуковой аналогией трёхмерная задача о стационарном обтекании тонкого тела с переменным сечением S x) эквивалентна нестационарной двухмерной задаче об излучении звуковых волн коитуром, площадь которого меняется со временем по закону S(ji ) роль скорости звука играет при этом величина ui(M —1) нли при больших М просто l. Подчеркнем, что единственное условие, обеспечивающее эквивалентность обеих задач, заключается в малости отношения 8/1, что дает возможность рассматривать небольшие вдоль длины тела кольцевые участки его поверхности как цилиндрические. При больших Мь однако, скорость распространения излучаемых волн сравнима по величине со скоростью частиц газа в них (ср. конец 123), и потому задача должна решаться на основе точных, нелинеаризованных уравнений. [c.658]

Но поводу зарождения трещин в теории прочности существуют два подхода механический и кинетический (термофлуктуационный). Согласно механическому подходу разрыв межатомной связи происходит в том случае, если сила F, действующая на нее, больше некоторой критической силы I m. Тепловое движение атомов при этом не учитывается. При F < F , разрыва не происходит вообще, а при F > F m ои происходит мгновенно (за время, равное примерно времени атомного колебания 10 с). Сила со скоростью порядка скорости звука переходит на соседнюю связь. При термофлуктуационном подходе разрыв межатомной связи происходит и при F< Fn за счет воздействия на нес тепловой флуктуации. Сила F< F m играет при этом двоякую роль а) понижает энергетический барьер, который необходимо преодолеть для раз- [c.41]

В обоих экспериментах излучатель и приемник состояли из пленочных угольных сопротивлений. Де-Клерк, Хадсон и Пеллам иснользовали прямоугольные импульсы с несущей частотой 22,5 кгц. Ежесекундно генерировалось 88 импульсов длительностью 80—100 мксек каждый. С целью уменьшения подвода тепла Крамере и др. пользовались одиночными импульсами длительностью 20 мксек. Приемник в обоих случаях был присоединен к осциллографу. На экране наблюдались одновременно и передаваемый, и принимаемый импульсы. Скорость второго звука могла быть определена по сдвигу этих импульсов во времени. Картина регистрировалась фотографически. [c.570]

Спустя десять лет со времени проведения этой работы, появилось огромное количество как экспериментальных, так и теоретических работ по жидкому гелию. Был выяснен ряд спорных вопросов, и к нашим знаниям об этом явлении было добавлено множество новых подробностей. Глубже исследовался вопрос о критических скоростях и о возникновении трения, кроме того, изучались явления, связанные с вязкостью и со вторым звуком. Создается, однако, впечатление, что никаких новых открытий, которые можно было бы поставить в один ряд с перечисленными выше, сделано не было. Здесь, возможно, следует упомянуть о точных измерениях теплоемкости гелия ниже 1° К, которые проводили в 1952 г. Крамере, Васшери Гортер [52]. Они [c.810]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...