Волна порядка

Формально такой же результат получается при описании совершенно иного явления — распространения радиоволн в ионосфере. Хотя в этом случае рассматриваются весьма низкочастотные колебания (длина волны порядка десятков метров), исходное положение со о>о оказывается приемлемым. Действительно, ионосфера представляет полностью ионизованный газ (плазму), в котором излучающие электроны не связаны внутриатомными силами. Отсюда следует, что в рамках развиваемой теории нужно положить = f/m = 0. Для таких свободных электронов условие й>о будет удовлетворяться даже в области столь низких частот. [c.146]

Пусть на такую молекулу, диаметр витка которой равен а, падает линейно поляризованная волна Е == Ех (рис.4, 14). Она вызовет движение зарядов, направленное вдоль оси X. Но если заряды будут двигаться вдоль спирали, то неизбежно возникнет их движение и вдоль оси У. Следовательно, можно говорить об У-компоненте волны в веществе, наличие которой должно привести к отклонению плоскости колебаний от направления Е Е -Расчет неизбежно должен быть связан с изменением фазы волны в пределах одной молекулы (вместо mt нужно взять at — ka), а его результат покажет, будет ли такое изменение существенно. На первый взгляд этот эффект кажется пренебрежимо малым, так как для оптической области отношение размера молекулы к длине волны порядка 10 , но возможность выявления в эксперимен- [c.158]

Сказанное относится к элементарной плоской волне, которая на рис. 11.3, б обозначена как волна порядка т = —1. Помимо нее, элементарная дифракционная решетка формирует по крайней мере еще две совокупности волн — нулевого и первого порядков. Волны т = О распространяются в направлении опорной волны и не попадают в глаз при надлежащем его расположении (см. рис. 11.5, б). Волны порядка т= 1 образуют, как будет видно, второе, действительное изображение объекта. [c.244]

Опыт показывает, что при достаточно большой толщине голограммы при ее просвечивании наблюдаются только волны порядков щ = О и —1 (волновые векторы ко и к), а волна первого порядка не образуется, что согласуется с изложенным выше (см. гл. X). [c.262]

Напомним, что двойному лучепреломлению, связанному с первым членом в выражении (149.5), отвечает различие показателей преломления обыкновенной и необыкновенной волн порядка 10" . Таким образом, эффекты пространственной дисперсии сравнительно слабы, и при рассмотрении многих вопросов ими можно пре- [c.523]

Ответ Отношение интенсивностей волн порядков m = 1 и —1 равно f sin (2k/t sin Уа9) Y [c.916]

Исследования показали, что средний глаз по-разному реагирует на разные участки спектра. Чувствительность глаза растет, начиная от самых коротких волн (порядка 400 нм), достигает максимума при длине волны около 555 нм и затем снова убывает. Эту зависимость характеризуют световой эффективностью (световой отдачей) или, как раньше называли, видностью. При этом под абсолютной световой эффективностью (или, просто, световой эффективностью) понимают отношение светового потока (т.е. оцениваемой нашим глазом мощности) к полному потоку излучения (т.е. к полной мощности лучистой энергии) [c.299]

Видимый спектр является небольшой специфической областью электромагнитного спектра излучения и ограничен, с одной стороны, коротковолновым ультрафиолетовым излучением, а с другой — длинноволновым инфракрасным излучением. Излучения большинства нагретых тел имеют длины волн порядка нескольких микрометров. Излучение земной поверхности имеет длину волны около 10 мкм. Существенное различие между радиоволнами и волнами инфракрасного излучения то, что радиоволны можно генерировать электрическим путем, как группы волн с четко определенной фазой. Наиболее короткая волна, при которой это возможно, приближается к 1 мм. Ближнее инфракрасное излучение обладает почти всеми физическими свойствами видимого света, за исключением того, что оно невидимо для глаза. Поэтому для его обнаружения и измерения применяют большей частью те же методы, которые используют для обнаружения и измерения видимого света. [c.378]

В качестве материала пары трения, прозрачного для теплового излучения, выбран поликристаллический фтористый кальций. Этот материал негигроскопичен, обладает достаточной твердостью и высоким коэффициентом пропускания излучения с длиной волны порядка 5 мк. Поликристаллический фтористый кальций имеет удовлетворительную прозрачность для лучей видимой части спектра и, что очень важно, высокую стойкость к тепловому удару. [c.22]

Для подобных исследований применяют электромагнитные волны и элементарные частицы (электроны, нейтроны) с длинами волн порядка межатомных расстояний. [c.154]

Как будет показано в гл. VII, большую часть материалов лучше всего обрабатывать излучениями с длиной волны порядка 10 000— [c.42]

Укажем сразу же на то, что для решения определенной проблемы нет необходимости использовать весь спектр, заключенный между видимой областью и длиной волн порядка 20 мкм. Достаточно выбрать в этой обширной области наиболее подходящую часть. Если речь идет об определении химических свойств, то следует обращаться к спектральному участку, расположенному в области длины волн меньше 8 мкм. Чтобы выявлять весьма малые различия между соседними соединениями, лучше всего выбирать часть спектра, заключенную между 8 и 15 мкм или, возможно, между 8 и 20 мкм . [c.155]

Волна порядка п. Если все производные порядка п— 1 непрерывны, а производные порядка п разрывны, то зависимости [c.117]

Поскольку все коэффициенты при Na ,. .., должны равняться нулю, то в произвольной системе координат условие распространения волны порядка п будет следующим (заменяем 6ik на gik) [c.117]

На рис. 35 приведено изменение толщины волны (отнесенной к длине пробега молекул до фронта) по числам Маха как для бимодального распределения, так и для распределения (4.4) при различном выборе Q( ). Согласно обеим теориям толщина волны порядка длины пробега. При увеличении чисел Маха толщина волны сначала падает, а затем растет пропорционально числу Маха. [c.298]

Предположение L I оправдано, как увидим ниже, тем, что вследствие малого значения длины световой волны (порядка 10 см) интерференция будет наблюдаться именно при I < L. При выполне- [c.74]

Так, в двухатомных газах при температурах позади ударной волны порядка 1000—3000 К медленным релаксационным процессом является возбуждение внутримолекулярных колебаний. При более высоких температурах роль такого процесса переходит к термической днссоцнацин молекул на составляющие их атомы. [c.496]

Наконец, несколько слов об области применимости полученной формулы. К этому вопросу можно подойти следующим образом. Амплитуда колебаний газовых частиц в излучаемых телом звуковых волнах — порядка величины толщины тела, которую мы обозначим посредством S. Скорость же колебаний — соответственно порядка величины отношения St i// амплитуды б к периоду волны //О]. Но линейное приблил< ение для распространения звуковых волн (т. е. линеаризованное уравнение для потенциала) во всяком случае требует малости скорости движения газа в волне по сравнению со скоростью звука, т. е. должно быть i/p Vib/l, или, что фактически то же [c.646]

Опыт, выполненный по схеме рис. 11.4, в, позволяет сделать два интересных вывода. Во-первых, можно было вообиге не экспонировать участок голограммы, закрытый впоследствии диафрагмой. Но это означает, что голограмму можно изготавливать и при наклонном падении сферической волны на экран Н и фотопластинку, т. е. на первом этапе голографирования работать по схеме, аналогичной рис. 11.4, в. Восстановленная волна порядка т = —1 все равно будет иметь центром схождения точку 5, совпадающую с положением источника 5 во время экспонирования. Во-вторых, в схеме с наклонным падением (в отличие от рис. 11.4, а, б) происходит пространственное разделение пучков, образующих действительное и мнимое изображения источника. Это обстоятельство представляет несомненное практическое преимущество, вследствие чего в большинстве голографических приборов осуществляется наклонное падение опорных световых пучков. [c.241]

Выяснить условие ннтер( )еренцио11ного погашения дифрагировавшей волны порядка т= 1 в случае объемной голограммы плоской волны (см. рис. 11.10). Опорная и просвечивающая волны падают на голограмму перпендикулярно к ее поверхности. [c.916]

Метод интерференции микроволн. Развтие техники сверхвысоких частот в военные и послевоенные годы пoзвoлиJЮ значительно расширить возможности эксперимента и сделать резкий рывок в увеличении точности измерений скорости распространения электромагнитных волн. Именно в СВЧ-диапазоне (длины волн порядка i см) возможны очень точные и, главное, независимые измерения частоты излучения v и его длины волны А. Скорость распространения излучения =Xv, таким образом, также определяется с высокой точностью. [c.125]

Чрезвычайно чувствительным приемником звуковых колебаний является человеческое ухо. Как уже указывалось выше, нормальное человеческое ухо начинает воспринимать звуки при давлении звуковой волны порядка 10" бар. Этой наиболь. шей чувствительностью ухо человека обладает при частотах около 3500 гц. К звукам большей и меныпей частоты ухо оказывается менее чувствительным. В сторону низких частот чувствительность человеческого уха быстро уменьшается, и самый низкий топ, соответствующий частоте около 20 гц, ухо начинает различать, только когда давление звуковой волны достигает примерно 1 бара в сторону высоких частот чувствительность уха медленно падает вплоть до частот порядка 15000—20 ОООгг . В этой области лежит предел, выше которого человеческое ухо вообще перестает воспринимать звуки (для разных людей этот предел несколько различен). Очень большие звуковые давления вызывают в ухе человека болезненные ощущения. Для очень низких частот (порядка 50 гц) эти болезненные ощущения наступают при звуковых давлениях в несколько сот бар. На частотах порядка 3500 гц болезненные ощущения возникают только при давлениях порядка 1000 бар. Таким образом, ухо человека может приспосабливаться к изменениям амплитуды звуковых волн в 10 раз при этом количество звуковой энергии, попадающей в ухо, изменяется в 0 раз, [c.727]

Одной из важнейших задач радиотехники середины 20-х годов было освоение коротких волн. Нижегородская радиолаборатория внесла свой существенный вклад и в это дело. В январе 1925 г. в лаборатории В. В. Та-таринова был изготовлен первый макет коротковолнового генератора, собранного по двухтактной схеме на лампах ГИ-150 и работавшего на волнах порядка 20 В феврале того ше года был создан второй макет подобного [c.296]

С марта 1925 г. начались регулярные опыты по коротковолновой связи с Ташкентом, Томском и Иркутском на волне порядка 76 м при мощности в антенне около 100 вт. После того, как М. А. Бонч-Бруевичем в том же месяце была изготовлена генераторная лампа для коротких волн мощностью 25 кет, ранее созданный генератор на двух лампах ГО-500 был использован для нового передатчика в качестве возбудителя. Новый мощный коротковолновый передатчик был установлен в Москве на территории радиостанции Коминтерн и стал работать с позывными РДВ на волне порядка 83 м, имея мощность в вертикальной антенне высотой около 100 м — кет. В то время станция РДВ была самой мощной коротковолновой станцией в Европе. [c.297]

В 1861—1864 гг. Дж. Максвеллом была разработана теория электромагнитных волн. Электромагнитная природа инфракрасного излучения была подтверждена опытом, поставленным в 1889 г. Г. Герцем, которому удалось создать электрическим способом инфракрасное излучение с очень большой длиной волны (порядка нескольких миллиметров). Было доказано, что не существует разницы между электромагнитными волнами, созданными электрическим или термическим путем. Более того, эксперименты с инфракрасным излучением во многом подтвердили электромагнитную теорию Максвелла. С1896 г. начинаются встречные поиски по генерированию все более и более коротких волн Герца. [c.377]

Работы П. Н. Лебедева были продолжены русской ученой А. А. Гла-голевой-Аркадьевой [73]. В 1922—1924 гг. она показала, что ИК-излуче-ние с длиной волны 90 мкм можно генерировать возбуждением маленьких осцилляторов Герца в виде латунных опилок, погруженных в масло, [74]. В 1923 г. Э. Ф. Никольс и И. Д. Тир, используя дифракционную решетку для измерения длин волн, показали, что можно генерировать волны Герца короче 220 мкм. В последующие годы стало возможным генерирование когерентных волн порядка нескольких миллиметров и стало ясно, что разрыв между длинноволновым ИК-излучением и радиоволнами был ликвидирован. [c.378]

ОПТИЧЕСКИЙ КОНТАКТ — контактное соединение двух поверхностей твёрдых тел, тщательно отполированных и сближенных на расстояние, намного меньшее длины световой волны (порядка н.ч). О. к. в нормальных условиях (на воздухе) приводит к высокопрочному соединению твёрдых тел, обусловленному гл. обр. силами межмолекуляриого взаимодействия (водородная связь), возникающими между адсорбированными из воздуха на поверхности контактирующих тел молекулами воды и углеводородов. [c.453]

Э. с. в. адронного и вакуумного типа. С ростом давления адронное (ядерное, нейтронное) вещество уплотняется и при плотности, несколько превышающей плотность атомного ядра ( 3 10 г/см ), теряет устойчивость относительно образования пионного конденсата—когерентной волны пионов (длина волны порядка 10 см), к-рыс в результате становятся самостоят. компонентой вещества. При ббльших сжатиях в адронном веществе могут появиться также макроскопич. кол-ва мюонов, гиперонов, резонансов, причём все эти частицы будут абсолютно стабильными. Их распаду препятствует Паули принцип уровни энергии для продуктов распада уже заполнены частицами, имеющимися в адронном веществе. При нек-рых [c.506]

Повышение напора при прямом ударе в трубопроводе гидростанции, где максимальная скорость бывает порядка 5 — 7 Mj eK, а скорость распространения ударной волны порядка 700— 1000 м сек, может достигать очень значительной и опасной для прочности трубопровода и турбины величины. Например, при Vq = 5 Mj eu и (2=100 Q Mj eu [c.33]

Наличие встречного или попутного газового потока, взаимодействующего с поверхностью жидкости, еще более усложняет картину течения, поскольку в этих условиях характер и интенсивность волнообразования, помимо Re j , зависят также от Re (рис. 3). Согласно данным [55], при вынужденном движении пленки наблюдается шесть разновидностей состояния волновой поверхности. Нместе с тем имеющийся в литературе материал показывает, что в качественном плане вид волновой поверхности, возмущенной газовым потоком, близок к тому, который имеет место при свободном стекании пленки. По-видимому, в этом случае, так же как и при рассмотрении свободного движения [31], можно ограничиться в первом приближении двухслойной моделью волнового течения, выделив два основных типа возмущений [56, 62, 75, 93, 97, 133] мелкомасштабную рябь с длиной волны порядка десяти толщин пленки и длинноволновые возмущения с большой высотой волны. [c.193]

Первое видоизменение (дифракционные эффекты) существенно, когда дебройлевская длина волны порядка размеров молекул. [c.149]

Второе видоизменение (эффекты симметрии) существенно, когда дебройлевская длина волны порядка среднего расстояния между молекулами в газе. [c.149]

В данном разделе изложена теория волоконно-решеточного компрессора,, а гакже приведен обзор экспериментальных результатов по сжатию сверхкоротких импульсов в видимой и ближней инфракрасной областях спектра. Так как обычные кварцевые световоды имеют положительную дисперсию только при длинах волн 1,3 мкм, такие компрессоры используются до длин волн порядка 1,32 мкм. На рис. 6.2 показана схема волоконно-решеточного компрессора в двухпроходной конфигурации [21]. Исходный импульс вводится в одномодовый, сохраняющий поляризацию волоконный световод через микрообъектив здесь импульс спектрально уширяется и приобретает положительную частотную модуляцию по всей своей длине. Выходной импульс попадает на пару решеток, где он сжимается благодаря ее отрицательной дисперсии. Проходя пару решеток в противоположном направлении, импульс восстанавливает свое первоначальное поперечное сечение. Зеркало М[ слегка наклонено для того," чтобы разделить входной и выходной пучки. Зеркало Mj выводит сжатый импульс из компрессора без внесения каких-либо дополнительных потерь. [c.153]

Т. е. приблизительно в 30 раз меньше теоретического верхнего предела (8.108). Очевидно, что основная причина нестабильности длины волны лазера — колебания температуры окружающей среды. В лабораторных условиях это приводит к нестабильностям длины волны порядка при временах усреднения порядка минут. Предусмотрев теплоизоляцию, можно легко уменьшить колебания температуры до 0,01 град1минЛоглг. мы получим нестабильность длины волны, равную 10" , т. е. выше предельной точности измерительной аппаратуры. С одночастотными лазерами без автоматических регуляторов длины резонатора достигнута точность, равная точности суш.ествуюш,их эталонов длины волны [59 [c.449]

Радиационное давление — квадратичная величина. Отношение радиационного давления к амплитуде звукового давления в волне — порядка числа Маха. Поэтому экспериментальное определение радиационного давления связано с измерением относительно малых давлений. Метод абсолютного измерения звукового поля радиометром, как правило, применяется в жидкостях аа частотах мегагерцевого диапазона. В настоящее время разработан целый ряд конструкций радиометров (краткий обзор можно найти в [25]), которые различаются как по возможности работать в вертикальном или горизонтальном звуковом пучке, так и, [c.200]

Имеются в виду коротковолновые фононы с длиной волны порядка лериода решетки— Прим. перее. [c.136]

Интенсивное освещение тормозит деятельность палочек, и зрение осуществляется главным образом при помощи колбочек. Максимальная чувствительность палочек приходится иа длину световых волн порядка 510 нм, а колбочек — на длину 550 нм. Это сказывается в том, что синеватые цвета начинают казаться при слабой освещенности более светлыми по сравнению с желтыми и красными, в то время как при сильном освещении они были одинаковыми по яркости (явление Пуркинье). [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...