Метод яркостной температуры

Метод яркостной температуры [c.422]

Нйя й поэтому МОЖНО ввести поправку [43]. Долговременный дрейф яркостных температур ниже 1500 °С незначителен, но он возрастает примерно до 0,02 °С за 100 ч при 1600 °С, 0,08 °С при 1700 °С и 0,15°С при 1770 °С. Эти величины типичны для вольфрамовых ленточных ламп, так что температура выражается как функция только величины постоянного тока. Это вполне адекватный метод. Он устраняет трудности проведения точных измерений напряжения на вводах при наличии температурных градиентов. Для конструкции лампы, показанной на рис. 7.19, соотношение ток/температура может быть выражено полиномом четвертой степени для вакуумных ламп в области от 1064 до 1700 °С, а для газонаполненных ламп — в области от 1300 до 2200 °С. Для ламп конкретной конструкции коэффициенты полиномов варьируются слабо, что обеспечивает удобный контроль в процессе градуировки [1,26]. [c.359]

При измерении температуры методом обращения следует вводить некоторые поправки. Одна из них связана с тем, что ленточная лампа обычно градуируется по оптическому пирометру в красном свете (1 = 665 нм), а наблюдаемые линии имеют другую длину волны. Для пересчета яркостной температуры, измеренной при 1 = 665 нм, к яркостной температуре при другой длине волны необходимо воспользоваться соотношением, легко получаемым из формулы Вина (5.26) и закона Кирхгофа. [c.259]

Ввиду того что энергия, излучаемая реальными телами, меньше энергии излучения абсолютно черного тела, при измерении действительной температуры тела Тд пирометры, основанные на яркостном методе, покажут более низкую яркостную температуру (рис. 9.8). Под яркостной температурой Тд понимается такая условная температура, при которой абсолютно черное тело имеет такую же спектральную интенсивность излучения Д или яркость Вх , что и реальное тело при его действительной температуре Тд, т. е. [c.184]

Яркостная температура Т искрового канала определяется методом сравнения с учетом сплошного спектра канала, исходя из соотношения [c.45]

Температура канала разряда. Непрерывный спектр излучения искрового канала пробоя в конденсированных диэлектриках в совокупности с непрозрачностью канала в видимом диапазоне длин волн ограничивают экспериментальные возможности определения температуры. Практически эксперимент позволяет определить либо яркостную, либо цветовую эффективную температуру канала как неравномерно нагретого тела. Наиболее корректным для измерений яркостной температуры представляется метод сравнения с определением температуры по (1.14) для к, равного коэффициенту поглощения оптического слоя исследуемого источника к = для АЧТ). [c.46]

Среди оптических методов определения температуры поверхности наиболее распространенными являются яркостный и цветовой методы. Эти методы хорошо разработаны [Л. 11-15—11-19] и успешно применяются для измерений температуры образцов теплозащитных материалов в электродуговых установках [Л. 11-13]. [c.330]

Яркостный метод основан на измерении яркостной температуры поверхности образца Та в монохроматическом свете с длиной волны Я. [c.330]

При проведении испытаний теплозащитных материалов применяются как фотографический, так и фотоэлектрический варианты яркостного и цветового методов определения температуры поверхности, которые дополняют друг друга. [c.333]

Поэтому для правильного расчета излучения светящихся пламен по методу Хоттеля и Брайтона следовало бы, помимо измерения двух яркостных температур д и Tj.,. п> измерять также [c.229]

В промышленной и лабораторной практике наибольшее распространение получили методы измерения температуры тел с помош,ью оптических яркостных и цветовых пирометров, а также метод обраш,ения спектральных линий. Использование этих методов для определения истинной температуры светящегося пламени было рассмотрено в главе пятой. Там же были изложены основные определения яркостной и цветовой температур, а также температуры обращения. [c.259]

Метод лучеиспускания и поглощения с выравниванием яркостей [Л. 114] сводится к такой регулировке нагрева вспомогательного источника излучения, при которой его яркостная температура получается одной И той же 278 [c.278]

Контактные методы измерения температуры применительно к факелу не пригодны, потому что чувствительный элемент прибора (например, спай термопары) будет испытывать влияние не только всех слоев пламени, но и окружающей среды. Оптические методы измерения температуры как яркостной, так и цветовой позволяют установить среднюю оптическую температуру, не совпадающую ни со средней массовой, ни тем более с максимальной температурой пламени. Связь между истинной температурой Т и оптическими температурами яркостной и цветовой Тс, как известно, выражается приводимыми ниже уравнениями [c.128]

Экспонирование температурной лампы должно производиться в тех же условиях, что и съемка образца в рабочем опыте. В частности, при градуировке между лампой и пирометром следует устанавливать оптическое стекло, совпадающее по параметрам со смотровым стеклом И вакуумной камеры на рис. 3-18. Рассмотренный метод позволяет наряду с температуропроводностью одновременно исследовать спектральную степень черноты e j, образцов. Для этого на рабочем участке лицевой грани образца достаточно высверлить глухое отверстие диаметром й = 0,5 0,8 мм с lld 3, излучение которого близко к черному. По плотности почернения изображения отверстия и соседних с ним участков поверхности образца удается сопоставить истинную и яркостную температуры общего участка поверхности (Т и Т ) и с помощью формулы (3-43) найти искомую степень черноты е ,. [c.93]

При точном измерении действительных температур раскаленных объектов методами яркостной пирометрии вводимая в показания оптического пирометра поправка не отличается высокой достоверностью. Поэтому в случае промышленных измерений температуры объектов с относительной погрешностью менее 0,1 необходимо знать коэффициенты излучательной способности объектов. [c.324]

Измерение стационарных температур пламени методом лучеиспускания и поглощения может быть осуществлено более простыми измерительными средствами, например обычным оптическим пирометром с исчезающей нитью. В этом случае пирометром поочередно измеряются три яркостные температуры источника (температурной лампы) пламени источника, визируемого через пламя. Температура пламени рассчитывается по формуле (12.4), в левую часть которой подставляются яркости черного тела, соответствующие трем измеренным яркостным температурам. Точность измерения стационарных температур пламен [c.418]

Метод лучеиспускания и поглощения дает возможность осуществить оптическое измерение температур светящегося пламени с одновременным введением поправки на коэфициент черноты излучения. По этому методу вспомогательный источник света, например вольфрамовая ленточная лампа, визируется оптическим монохроматическим пирометром сквозь исследуемое пламя. Накал ленточной лампы регулируется таким образом, чтобы ее яркостная температура, измеренная непосредственно, без пламени, была равна яркостной температуре этой же лампы, измеренной сквозь пламя. Оба измерения производятся одним оптическим пирометром, т. е. в лучах одной и той же длины волны. Можно показать, что если пламя удовлетворяет зако-1 у Кирхгофа, го полученная яркостная температура равна истинной температуре пламени. [c.361]

Применение метода лучеиспускания и поглощения возможно операции выравнивания яркостей [55]. По этой методике расположение аппаратуры сохраняется таким же, как указано на рис. 137. Включается накал ленты лампы, приблизительно соответствующий ожидаемой температуре пламени в пределах + 200—300°. Яркостная температура лампы Гг определяется, как и прежде, по силе тока. Оптическим пирометром производится измерение яркостной температуры пламени Т (рядом с изображением нити лампы), а также этим же пирометром — яркостной температуры ленты лампы сквозь пламя — Тг. Легко показать, что по трем измеренным температурам 7 , Т г и Гз можно определить температуру пламени Т.- по формуле [c.363]

Очевидно, чТо при такой форме зависимости излучения от длины волны цветовая температура пламени несколько выше его истинной температуры. Введение поправки на уменьшение коэфициента черноты пламени с ростом длины волны непосредственно к цветовой температуре невозможно, так как с увеличением плотности и толщины пламени коэфициент черноты приближается к единице и цветовая температура приближается к истинной Температуре. Осуществить введение поправки на изменение возможно при измерении не цветовой температуры непосредственно, а двух яркостных температур в лучах двух длин волн, что позволяет рассчитать температуру пламени при условии отдельного определения (приближенного) константы а в уравнении для степени черноты. Однако внесение поправок методом измерения двух яркостных температур не представляется надежным и может дать существенную остаточную погрешность, не говоря о зна чительном усложнении измерения. [c.368]

Метод цветовой температуры обладает некоторыми преимуществами, свойственными относительным измерениям. Например, изменение в процессе измерения величины поглощения в оптических деталях (загрязнение кварцевых окон) и в некоторых случаях колебания коэфициента усиления при применении фотоэлементов в известных пределах не вносят существенных погрешностей в результаты измерения. Однако необходимо принимать во внимание инструментальные погрешности установок для измерения цветовой температуры, так как точность существующих цветовых пирометров обычно значительно ниже точности пирометра для измерения яркостных темпера-гур. [c.368]

Для измерения температуры несветящегося пламени широко распространен метод обращения спектральных линий. По этому методу в пламя обычно вводится небольшое количество соли щелочного металла, чаще всего натрия или лития, резонансные линии которых расположены в видимой области спектра. Для этого щелочные металлы должны быть в виде порошкообразной соли или раствора примешаны к горючему или воздуху (окислителю). Если ва пламенем расположить, как по методу лучеиспускания и поглощения, регулируемый вспомогательный источник света, излучающий сплошной спектр, то резонансные линии в поле зрения спектроскопа (рис. 139) будут видны, как линии испускания или как линии поглощения, сливаясь с фоном при равенстве яркостной температуры источника и температуры пламени. Таким образом, по яркостной температуре вспомогательного источника, соответствующей момен- [c.369]

Проведение опытов. Наружный диаметр капилляра и расстояние между потенциальными контактами определяли при помощи оптических компараторов ИЗА-2 и ИЗВ-2 с ценой деления 0,001 мм. Внутренний диаметр капилляра рассчитывали по весу отрезков капилляра и удельному весу, который был определен методом гидростатического взвешивания и оказался равным 7 = 8,676+0,012 г/сж Были проведены специальные опыты по определению степени черноты капилляра. Для измерения истинной температуры в капилляр вставляли платина-платинородиевую термопару, в кварцевой соломке яркостную температуру измеряли оптическим пирометром. После двухчасового отжига при Г 1500° С в вакууме - 10 мм рт. ст. степень черноты оставалась неизменной при многократном снижении и повышении температуры. Ниже приведена зависимость степени черноты сплава ВН-2 от температуры (при % = = 6510 А). [c.63]

Этот метод сводится к использованию обычного оптического пирометра, измеряющего яркостную температуру жидкостей или твердых тел. Температура раскаленного газа не может быть определена, если неизвестна его лучеиспускательная способность она требует, кроме того, специальной калибровки пирометра. Однако, если лучеиспускательная способность газа изменяется с температурой не слишком быстро, этот метод благодаря экспоненциальной зависимости излучаемой энергии от температуры можно использовать для относительных измерений. Температура определяется из уравнения (И) или (12) после градуировки пирометра по источнику с известными температурой и лучеиспускательной способностью. Для определения температуры выхлопных газов реактивного двигателя [68, 69] использовалось абсолютное значение интенсивности в центре натриевых D-линий, излучаемых раскаленными газами, насыщенными парами натрия. [c.359]

Основное внимание в работе уделялось измерению температуры импульсного источника. Для этого был выбран метод сравнения яркости эталонного излучателя с яркостью исследуемого источника, ослабленной поглощающим светофильтром, т. е. метод яркостной пирометрии. В оптической пирометрии зависимость между яркостью источника и его температурой базируется обычно на законе Вина. При измерении температур, превышающих 5000° К, необходимо использовать закон Планка. [c.5]

Схема экспериментальной установки представлена на рис. 1. Вся установка состоит из двух отдельных частей установки для определения истинной температуры образца методом отражений в видимой области, состоящей из монохроматора 2, фотоумножителя 1, микроамперметра 16, ртутной лампы 15 и оптических систем монохроматора и ртутной лампы, и установки для определения яркостной температуры в инфракрасной области методом сравнения с излучением черного тела, состоящей из инфракрасного спектрографа 11, черного тела 4 и эталонного пирометра 14. [c.61]

Предложена методика определения ех в инфракрасной области, основанная на одновременном определении истинной температуры образца методом отражения и яркостной температуры в инфракрасной области методом сравнения с излучением черного тела. [c.68]

Для измерения температуры твердых и жидких тел, излучающих сплошной спектр, в оптической иирометрии применяют метод суммарной радиации, яркостный и цветовой методы. Определение температуры этими. методами обычно проводится с помощью оптических приборов, называемых пирометрами. Рассмотрим коротко эти методы. [c.147]

Для нахождения температуры пламени по (5.32) нужно измерить интенсивность линии при просвечивании /пл+спл, интенсивность линии непосредственно-от пламени /дп, интенсивность непрерывного спектра /спл при той же длине волны или в непосредственной близости от нее и, кроме того, знать яркостную-температуру Гспл источника сплошного спектра. Обобщенный метод обращения-спектральных линий позволяет определять температуру пламени, превосходящую яркостную температуру имеющегося источника сплошного спектра. Он применим и для коптящих пламен, излучающих сплошной спектр. При ширине линии, меньшей спектральной ширины щели, величина ЬХ1АХ< . Если ширина линии превышает спектральную ширину щели, линию можно рассматривать как часть сплошного спектра, из которого входная щель вырезает участок, равный спектральной ширине щели. В этом случае ЬХ=АХ и 6Х/ДХ=1. [c.255]

Излучение канала разряда. Спектроскопические методы исследования искрового канала дают наибольшую информацию о термодинамических процессах, протекающих в фазе его расширения. Для измерений спектральной плотности излучения из зоны канала использовалась фотоэлектрическая запись сигнала. Источником сравнения в измерениях служил эталонный источник сплошного спектра с яркостной температурой Т 39000К. [c.44]

Применение цветоразделительной фотокамеры позволяет вести фотографирование образца одновременно в двух или даже в трех четко ограниченных интервалах длин волн, т. е. позволяет осуществить цветовой вариант фотографического метода. Последний вариант является наиболее подходящим для стендовых испытаний, так как из одного фотокадра получают обширную информацию две-три яркостные температуры образца для разных участков поверхности и одну-две цветовые температуры. [c.334]

В одних случаях сторонний источник света используется для того, чтобы восполнить существующий недостаток черноты излучения поверхности и тем самым искусственно имитировать на поверхности условия, соответствующие излучению черного тела (метод обращения для самоизлучающей поверхности [Л. 11-16]). Яркостная температура, измеренная в момент обращения, соответствует истинной температуре. [c.335]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Погрешность пирометрических измерений связана с неточностью определения коэффициентов черноты тела. Абсолютно черное тело воспроизводится [18] с некоторой степенью приближения с помощью изотермичной полости со скошенной задней стенкой, внутри которой поглощается вся энергия, излучаемая отдельными частями. Метод определения яркостных температур с выделением сравнительно нешироких рабочих спектральных участков надежнее методов измерения температур тел по их суммарному излучению. Однако измерение температур тел по инфракрасному излучению характеризуется рядом особенностей, которые необходимо учитывать. По мере уменьшения температуры тел максимум кривых распределения [c.67]

Диапазон температур, с которыми приходится встречаться в научных исследованиях, очень широк — включает тысячные доли градуса вблизи абсолютного нуля, получаемые в экспериментах по глубокому охлаждению, и температуры 10 К, характеризующие состояние внутрнзвездного вещества. Наиболее изученной и освоенной областью измерений является интервал от 10 до 10 000 К. Основными практическими методами в области МПТШ являются термоэлектрический метод и методы, использующие изменение электрического сопротивления и объема рабочего вещества датчика температуры. Выше точки плавления золота помимо термопар используются (оптические) бесконтактные методы измерения температур. На их основе работают группа яркостных, цветовых и радиационных пирометров [3, 4, [c.249]

В квазимонохромати-ческнх пирометрах используют лампы с вольфрамовой нитью, обладающей значительным температурным коэффициентом сопротивления. Таким образом, сила тока через лампу, напряжение на ее зажимах либо электрическое сопротивление нити лампы могут служить мерой ее яркостной температуры. В соответствии с этим в квазимонохроматических пирометрах в качестве показывающего прибора используют амперметр, включенный последовательно с лампой вольтметр, измеряющий падение напряжения на зажимах лампы логометр или мост, показания которых зависят от сопротивления лампы. В лабораторных и образцовых пирометрах силу тока в лампе обычно измеряют компенсационным методом. На нижнем пределе измерения сила тока в пирометрической лампе равна примерно половине величины, соответствующей верхнему пределу измерения ( 400 С). В связи с этим в пирометрах применяют амперметры с подавленным нулем или дифференциальные амперметры. Аналогичный принцип осуществляется при использовании вольтметров неиспользованной остается первая треть шкалы. Применение логометра или уравновешенного моста позволяет использовать всю шкалу показывающего при-бора. Точность отсчета и измерения значительно повышается при использовании уравновешенного моста. [c.337]

При использовании фотоэлектрической измерительной системы с линейной характеристикой левая часть равенства (12.4) определяется непосредственно как разность отношений ординат записей соответствующих сигналов. Поэтому, зная яркостную температуру источника и эффективную. длину волны пропускания светофильтров с даниы.м фотоэлементом, с помощью формулы (12.4) легко определить температуру пламени. В отличие от метода обращения спектральных линий здесь в процессе измерений нет необходимости изменять температуру источника. Яркостная температура источника может быть даже ниже измеряемой температуры пламени, что практически очень важно из-за трудностей создания стабильных высокотемпературных источников. Однако, чем больше разность тем больше погрешность из- [c.418]

Для светящихся иламен с высоким коэффициентом черноты излучения применяется простой в аппаратурной реализации метод измерения яркостной температуры пламени. Во многих случаях используется обычный оптический пирометр с исчезающей нитью. Отождествление измеренной яркостной температуры пламени с его действительной температурой возможно только для пламени с настолько большой концентрацией взвешенных частиц, что коэффициент черноты его излучения практически равен 1. Поэтому измерение яркостной [c.422]

Во всех случаях применения метода лучеиспускания и поглощения необходимо вводить поправку на поглощение светя оптическими деталями таким образом, чтобы яркостную температуру изображения ленты лггмпы на пламени сравнивать с яркостной температурой этого же изображения при отсутстви пламени. [c.364]

В качестве источника сплошного спектра для метода обращения применяются те же источники овета, что и для метода лучеиспускания и поглощения. При применении дуговых источников следует убедиться в отсутствии в их спектре линии излучения или поглощения той же длины волны, что у линии, используемой для измерения. Яркостная температура источника чзмеряется оптическим пирометром в лучах длины волны используемой линии. Если измерения производятся пирометром в лучах другой длины волны, то соответствующая поправка должна быть рассчитана на основании спектральных характеристик используемого источника сплошного спектра. [c.371]

Для измерения температур пламени в камерах сгорания двигателей камера сгорания, как и при применении метода лу чеиспускаиия, и поглощения,, снабжается с противоположных сторон двумя окошками, закрытыми кварцем. Против одного окошка устанавливается источник сплошного спектра. Этот источник должен быть проградуирован в яркостных температурах по силе тока или по положению поглощающего оптического клина или другого регулируемого поглощающего устройства, с учетом поглощения света в оптических деталях, расположенных на пути луча до пламени. Излучение от источника фокусируется на пламени или пропускается сквозь него параллельным пучком, а после выхода из камеры сгорания через [c.371]

Предложена методика определения испускательной способности силицированиого графита в инфракрасной области спектра, основанная на одновременном определении истинной температуры образца методом отражения и яркостной температуры в инфракрасной области методом сравнения с излучением черного тела. При помощи этой методики исследованы три типа силицированиого графита — ПГ-50, [c.479]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...