Метод Файлона

Метод Файлона [2, 22]. Уравнения равновесия (17 ) для выполнения вычисления записываются в форме [c.273]

Суш,ествует несколько методов разделения нормальных напряжений [7, 9, 13, 14, 15], из которых в практике наиболее часто применяют метод разности касательных напряжений, метод Файлона и метод конечных разностей. [c.51]

Для разделения главных напряжений применяют также метод Файлона — интегрирование уравнений равновесия Ляме — Максвелла вдоль изостатической линии [9]. [c.60]

Формулы для изгиба с касательными напряжениями (тип изгиба Сен-Венана, разбиравшийся в 5.04) подвергались поверке при помощи оптического метода Файлоном, который изучал напряжения в стеклянной балке с высотой 2Ь, равной 3,60 см. Средние из целого ряда определений даны в таблице 5.06, где проводится [c.369]

Здесь обнаруживается, таким образом, новый источник ошибок, возникающих при испытаниях материалов при помощи экстензометра ошибки эти отражаются здесь не только на величине напряжений, но и на измеряемых действительных удлинениях. Метод Файлона, описываемый в упомянутой нами статье, из-за того, что он рассматривал длину цилиндра конечной, приводит к результатам, выраженным рядами с отдельными членами вычисления по этим формулам были громоздки. [c.488]

В качестве примера в работе рассмотрена задача о нестационарном взаимодействии трансверсально-изотропной слоистой полосы с массивным штампом, на который действуют известные во времени силы и моменты. Интегральные уравнения задачи в пространстве изображений могут быть получены путем пренебрежения пьезоэффектом и формальной заменой параметра частоты и на гр), где р—параметр преобразования по Лапласу. Используя метод Файлона для численного обращения преобразования Лапласа, авторы представили результаты расчетов вертикального смещения штампа для изотропной и трансверсально-изотропной полосы, скрепленной с основанием, и для некоторых других условий. [c.602]

После построения матрицы-функции Грина для решения интегрального уравнения применяется метод фиктивного поглощения. Для перехода из пространства изображений в пространство оригиналов авторы используют численный метод Файлона. Развитый трехмерный формализм решения задачи применяется затем к анализу нестационарного нагружения слоистой полосы при плоской деформации, когда на электрод-штамп в центре его массы действует перпендикулярная к границе сила в форме ступеньки, а электрические условия соответствуют случаям 1) или 2). Авторами представлены численные расчеты для различных случаев соотношения жесткостей слоев, коэффициентов электромеханической связи и различных электрических условий подключения электрода. [c.603]

Об одном видоизменении метода Файлона ) [c.174]

ОВ одном ВИДОИЗМЕНЕНИИ МЕТОДА ФАЙЛОНА [c.177]

Существует много конструкций приборов для замера изменения толщины в плоских моделях (образцах) при действии нагрузки. Описание одного из таких приборов, применяющихся для получения дополнительных данных при исследованиях поляризационно-оптическим методом, можно найти в книге Кокера и Файлона. [c.194]

Поправки для многосвязных пластин. Если влиянием коэффициента Пуассона v на распределение напряжений в многосвязной пластине пренебречь нельзя, то можно воспользоваться методом, описанным в книге Кокера и Файлона [8]. [c.230]

Позже бьши разработаны другие эффективные методы расчета складчатых систем. Отметим метод перемеш,ений, основанный на решениях М. Леви (изгиб) и Л. Файлона (плоская задача) для прямоугольных пластин [4] и различные модификации метода перемещений и смешанного метода [186, 344]. Метод перемещений устраняет многие недостатки метода В.З. Власова в части реализации алгоритма расчета на ЭВМ. Однако, он привносит в методику расчета недостатки, связанные с природой метода перемещений. В частности, формирование матрицы реакций требует привлечения матричных операций. Обязательное формирование основной системы привносит недостатки, связанные с ее использованием. Необходимы промежуточные вычисления для перехода от перемещений узлов к напряженно-деформированному состоянию во внутренних точках элементов системы. Метод разработан только для шарнирного опирания торцов конструкции. Сходные недостатки можно обнаружить и в смешанном методе. Следует отметить, что последний недостаток метода перемещений устраним, поскольку решения М. Леви и Л. Файлона являются частными случаями вариационного метода В.З. Власова. Поэтому можно разработать метод перемещений для произвольного опирания торцов складчатой системы. Если пренебречь влиянием побочных коэффициентов системы дифференциальных уравнений В.З. Власова, то алгоритм формирования матриц реакций и нагрузки останется прежним, а изменяется лишь фундаментальные функции. Можно дальше модифицировать метод перемещений. В I разделе отмечалось, что на базе соотношений МГЭ [c.479]

Рио. 14, Схема к прео бразоиании уравнений Ляме — Максвелла но методу Файлона [c.62]

Метод Файлона может дать результаты, независимые от первоначальных напряжений, только в том случае, когда можно наблюдать полосы по крайней мере двух различных йЬрядков для какого-либо данного цвета, а это возможно, только когда оптический коэффициент напряжения достаточно велик. [c.197]

Метод, использованный для разделения главных напряжений, представляет собой процедуру численного интегрирования, основанную на преобразовании Файлона уравнений равновесия Ламе — Максвелла для оси симметрии [27]. Этот метод успешно применялся Сэмпсоном [59] для аналогичного двумерного образца. Если в данной точке с координатой Xq или уо известно главное напряжение Ох или Оу, то напряжение в любой точке вдоль оси симметрии определяется по следующим формулам [c.529]

Книга Кокера и Файлона Оптический метод исследования напряжений (А Treatise on Photo-Elasti ity) представляет весьма большой научный и практический интерес. Авторы этой книги, видные специалисты в области теории упругости и оптического метода, собрали и привели в систему весьма обширный и разнообразный материал, полученный как ими, так и другими исследователями. [c.5]

К основному тексту Кокера и Файлона добавлена статья, написанная Д. К. Кноллем, освещающая некоторые новые вопросы этого метода. [c.5]

Столь полный ряд боросиликатных стекол, как выше приведенный ряд свинцовых стекол, не был исследован, так как коммерчески гораздо труднее получить расположенную в последовательном порядке без больших пропусков серию боросиликатных стекол без примеси других составных частей, нарушающих непрерывность. Тем не менее в дополнение к стеклам S.205, 0.428 и 0.658, исследованных Покельсом, ряд боросиликатных иенских стекол был исследован Файловом в 1907 г. Величины, приведенные здесь Файлоном для абсолютного оптического коэффициента напряжения, вызывают значительное сомнение, так как его метод предназначался для другой цели, а именно исследования изменения относительного оптического коэффициента С в зависимости от длины волны. Помимо этих данных, они дают некоторое представление о свойствах боросиликатных стекол. [c.191]

Однако, в своих более поздних опытах Файлон применял другой метод, позволивший ему исследовать весь видимый спектр со значительной точностью. Принцип этого метода был повидимому впервые предложен Махом затем он был применен Масэ-де-Лепинэ з при исследовании дисперсии двойного лучепреломления и позднее Кундтом при опытах по наблюдению оптических явлений при натяжениях в вязких жидкостях. Хотя по времени эти исследователи работали раньше Файлона, примененный ими метод призмы имел некоторые добавочные осложнения удобнее их установку приборов объяснить после того, ыак мы рассмотрим работы Файлона. [c.192]

Файлон спроектировал другой метод преодоления влияния неравномерности напряжения. При этом методе параллельный свет проп) Скался сквозь два пробных бруска стекла, расположенных один за другим, причем к брус. ам были приложены противоположные изгибающие моменты, так что верхняя половина одного бруска была растянута, а верхняя половина другого — сжата. Тогда, если бруски находятся на одном уровне, лучи, пересе.<аю дие их горизонтально, не б дут подвержены какому-либо влиянию. Но Ka.i только будет введена разница в уровне уежду двумя брусками, все лучи, пересекающие их в горизонтальном направлении, претерпевают одинаковое относительное отставание, поскольку вертикальные градиенты напряжения для обоих брусков равны и противоположны. [c.194]

Су-цествование подобных же местных аномалий абсолютных оптических коэффициентов напряжений и было впоследствии наблюдаемо Файлоном (Ргос. Roy. So . А, том 83, стр. 572—579), применившим совершенно иной метод в стекле, номинально идентичным со стеклом 0.935 (химический состав которого дан в таблице 3.18) и в стекле увиоль Иенского каталога под № U.V.3199. [c.203]

Влияние высоких температур на оптические коэффициенты напряжения стекла было изучено Харрисом, з в 1924 г. Уже опыты Файлона в 1912 году указали на имеющееся с возрастанием температуры повышение — g и в среднем падение — j, ведущие к возрастанию относительного оптического коэффициента напряжения сповы-шением температуры, для стекла увиоль. Однако, Файлон, применяя метод эквивалентной призмы" (см. 3.23) к пластинкам под действием изгиба, должен был заключить весь прибор в паровой кожух и не мог получить устойчивой температуры, значительно превышающей 90 С. [c.209]

Однако в 2.30 был детально описан метод, которым можно получить графически оба напряжения непосредственно из изохроматических и изоклинических линий. Файлон и Харрис применяли этот метод к кускам флинтгласа, подвергавшимся нагреванию до 400° С, а затем охлаждению при действии значительного сжатия в продольном направлении. Было найдено, что результаты, полученные оптическим путем, указывали на наличие явного напряжения по некоторому поперечному сечению это напряжение по своей природе являлось сжатием по всему этому сечению, и поэтому невозможно, чтобы оно могло вестись к системе сил, находящихся в состоянии равновесия, поскольку поверхность образца была свободна от напряжения. [c.225]

Во всяком случае вопрос о возникновении начальных" внутренних напряжений в прозрачном теле стал значительно более сложным, чем раньше, и даже смысл, связываемый с термином начальное напряжение", стал сомнительным. Действительно, топерь нет причины для того, чтобы кажущиеся начальные напряжеия удовлетворяли бы уравнениям (3.331) и (3.332) таким образом метод, примененный Файлоном и Харрисом для доказательства того, что кажущиеся первоначальные напряжения не следуют законам статики, этим отрицательным результатом сам себя опровергает и не может быть применен для распознавания действительно существующих напряжений в отдельных фазах. [c.226]

Весьма важная серия опытов была проведена Росси в 1910 г.- . Росси изучал пластинки резины, желатина, целлюлоида и стекла — первые три под действием простого растяжения и четвертое—под действием простого сжатия. В случае резины и стекла он нашел строгую пропорциональность между напряжением и оптическим явлением, двойное лучепреломление исчезло, как только нагрузка была удалена. Деформация (несомненно для резины и весьма вероятно для стекла) обнаруживала значительное отклонение от закона Гука. Этот результат для стекла подтверждается старым одиночным наблюдением Файлона, который, наблюдая своим методом спектроскопа стержни под действием изгиба (см. 3.19), заметил, что при очень больших нагрузках некоторое определенное стекло давало заметную кривизну полосы, пересекающей спектр, причем эта полоса принимала почти V-образную форму непосредственно перед разрывом, происходившим действительно внезапно. Так как известно, что под действием изгиба без сдвига деформация изменяется линейно, при любых взаимоотношениях между напряжением и деформацией в материале, то это наблюдение показывает, что оптическое отставание лучей, конечно, не могло быть строго пропорциональным деформации, и Файлон доказал, что наблюдаемая кривая была в качественном отношении такой, какую следует ожидать, предполагая, что оптическое явление зависит только от напряжения. [c.227]

Однако он придерживается взгляда, что это обратное явление действительно существует и, таким образом, он рассматривает свои опыты как подтверждающие заключение Вехтлера. Если эта точка зрения правильна, то следует предположить, что целлюлоид, применявшийся этими германскими исследователями, является материалом, существенно отличным от ксилонита, обычно нами применяемого для исследований по оптическому методу. Такому ксилониту обычно перед употреблением дается возможность созревать в течение нескольких лет и камфара в течение этого времени может в значительной степени улетучиться. Файлон и Джессоп [c.229]

Суммирование ведется в направлении положительных Sj. Формула (И) и является формулой (2.301) и впервые была получена Файлоном в его методе интегрирования по изостатам. i Таким образом и подтверждается сказанное ранее, что формула (2.301) получается как частный случай из более общей теории. [c.582]

А. Тимпе ), рассмотрев несколько частных случаев, пришел к решениям X. С. Головина для изгиба части кольца парами и силами, приложенными по концам. Круглое кольцо представляет собой простейший случай многосвязной области, и общее решение для него содержит многозначные члены. Тимпе дает физическое истолкование факту многозначности решений, принимая во внимание остаточные напряжения, возникающие в результате разрезания кольца, смещения одного конца в месте разреза относительно другого и последующего соединения их тем или иным способом. Как мы уже упоминали выше (см. стр. 421), общее исследование решений двумерных задач для многосвязных контуров было проведено Дж. Мичеллом ), показавшим, что распределение напряжений в этом случае не зависит от упругих постоянных материала, если объемные силы отсутствуют, а поверхностные силы таковы, что их равнодействующая обращается в нуль на каждом контуре. Это заключение представляет большую практическую важность в тех случаях, когда исследование напряжений производится поляризационно-оптическим методом. Случай кругового диска, нагруженного в произвольной точке сосредоточенными силами, был исследован Р. Миндлином ). Автор настоящей книги изучил частный случай напряженного кругового кольца, именно сжатие его двумя равными противоположно действующими по диаметру силами ). При этом было показано, что в сечении, расположенном на некотором расстоянии от точек приложения нагрузок, достаточно точным для практических целей является даваемое элементарной теорией Винклера гиперболическое распределение напряжений. Другие примеры деформации круговых колец были изучены Л. Файлоном ) и Г. Рейсснером ). К. В. Нельсон ) в связи с задачей [c.486]

Дальнейшее развитие метод получил в работах Л. Файлона [358, 359], П.Ф. Папковича [241-243], Д. Фадле [357], в которых рассматривалась задача о полуполосе и прямоугольнике. [c.8]

Курса математической теории упругости (Mathemati al Theory of Elasti ity), последнее из прижизненных изданий которого вышло в Англии в 1927 г. Видными представителями английской науки второго периода были Л. Файлон (теория упругости), Дж. Тейлор (его многогранная деятельность в механике охватывает также теорию пластичности), Р. Саусвелл — один из основоположников построения численных методов решения задач теории упругости и пластичности, А. Гриффитс — создатель теории хрупкого разрушения (теории трещин), Ю. К. Бингам —один из основоположников линейной теории вязкопластичности и реологии. [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...