Влияние щелей

Каково влияние щелей между поворотным крылом и корпусом на аэродинамическую интерференцию Каким образом можно уменьшить это влияние [c.596]

Влияние щелей,образующихся в производственных и эксплуатационных условиях, на изменение э ективности рулей можно учесть введением поправочного [c.274]

Рис. 3.4.1. Влияние щелей на распределение нормальной силы V (без учета вязкости)

Разрезы, исходящие из круглого отверстия. В работе было изучено влияние щели на концентрацию напряжений в точке О круглого отверстия (рис. П26). Приведем результаты вычислений напряжения оо в точке О [c.535]

При больших углах атаки можно избежать потери скорости и получить большую подъемную силу при помощи так называемых разрезных крыльев. Такие крылья знакомы пассажирам самолетов и могут быть получены при помощи предкрылка и.закрылка. К сожалению, разрезные крылья увеличивают лобовое сопротивление, поэтому их используют лишь на взлете и при посадке, когда в первую очередь важно получить большую подъемную силу при уменьшенной скорости. Хотя трудно предсказать математически, как работают разрезные крылья, характер влияния щелей на течения вдоль верхней стороны крыльев, очевидно, подобен действию струй, которые снижают тенденцию к отрыву потока посредством ускорения пограничного слоя. Изобретательные техники пробовали также использовать струи для тех же целей. [c.65]

Фиг. 4. Влияние щели на подъемную силу типичного крыла [22].

Изучим влияние щели на движение скачка, которое вызывается возмущениями потока. В принятой схеме щель в стенке канала заменяется поверхностью разрыва, которую назовем поверхностью разрыва потока массы. Поэтому задача сводится к изучению взаимодействия движущегося скачка с неподвижной поверхностью разрыва потока массы. [c.605]

Влияние щелей в коробе и раме двери площадью 2 м-на акустическую изоляцию показано на рис. 3-17. [c.85]

Рис. 3-17. Влияние щелей ма звукоизоляцию двери площадью 2 м .

Влияние щели на подъемные качества крыла рассмотрено в главе Разрезные крылья . Здесь мы отметим, что в некоторых современных [c.256]

Вследствие когерентности возмущений от всех полосок нахождение результирующей амплитуды в произвольной точке В,, сводится к решению задачи интерференции, т. е. сложению влияний всех полосок с учетом амплитуды и фазы. Поэтому проинтегрируем выражение (6.16а) по всей ширине щели, т. е. от нуля до [c.138]

При разборе задачи о дифракции на щели мы допускали, что по всей ширине щели амплитуда и фаза вторичных волн одинаковы. Другими словами, мы пренебрегали искажающим влиянием краев щели, что допустимо, если ширина щели Ь значительно больше длины волны Ь X). Таким образом, мы оставались в области применимости принципа Френеля — Кирхгофа, и наше решение имеет силу именно при этих условиях. Однако на практике нередко приходится иметь дело с дифракцией на щелях, ширина которых сравнима с длиной волны. В частности, современные дифракционные решетки (см. 45) представляют совокупность щелей шириной в 1—2 мкм, т. е. сравнимых с длиной волны. Возникает вопрос, в какой мере метод Френеля—Кирхгофа пригоден в этих случаях Для предельного случая ширины щели, малой по сравнению с длиной волны (6 X), удалось дать строгое решение задачи, не поль- [c.178]

Влияние ширины щели на дифракционную картину [c.179]

Рис. 9.4. Дифракция на щели влияние ширины щели на распределение интенсивности.

Рис. 9.5. Дифракция на щели влияние размеров источника.

Рассмотрим сначала влияние способа освещения щели на распределение освещенности в поперечном сечении изображения спектральной линии. [c.21]

Рассмотрим теперь зависимость освещенности вдоль изображения щели от способа ее освещения. Соответствие между распределением освещенности вдоль щели и по высоте изображения спектральной линии может искажаться влиянием эффекта виньетирования. Сущность этого эффекта состоит в следующем. Если щель велика по высоте, световые пучки, выходящие из нецентральных участков щели и источника, распространяясь внутри спектрографа под углом к оптической оси, не полностью используются оптической системой прибора. Часть света теряется на оправах объективов и на краях призменной системы (рис. 8, а). [c.21]

Прежде всего следует по возможности уменьшить влияние астигматизма призмы. Это достигается установкой, во-первых, щели спектрографа в фокусе коллиматорного объектива и, во-вторых, призмы на минимум угла отклонения. С помощью зрительной трубы с ахроматическим объективом, сфокусированной предварительно на очень далекий предмет (установка трубы на бесконечность), рассматривают через коллиматорный объектив щель освещаемую каким-либо источником света. Перемещая щель относительно объектива, добиваются наибольшей резкости ее изображения. Коллиматор при таком способе фокусировки должен быть, предварительно снят со спектрографа. Если это невозможно, то камера спектрографа заменяется зрительной трубой, а щель освещается от источника линейчатого спектра. Рассматривая изображение в спектре и передвигая щель коллиматора, добиваются максимально резкого изображения спектральных линий, расположенных в средней части спектра. По окончании фокусировки коллиматора камера устанавливается на прежнее место. [c.26]

Почернения линий на фотопластинке измеряют с помощью микрофотометра МФ-2, с устройством которого следует ознакомиться по литературе и его описанию. Следует обратить особое внимание на тщательность фокусировки микрофотометра по всей площади фотопластинки. Ширина измерительной щели микрофотометра не должна превышать /з ширины изображения линии на его экране. Ширина осветительной щели не должна заметно превышать полную ширину изображения линии. В противном случае измеренные значения почернений (особенно для больших почернений) окажутся заниженными вследствие влияния рассеянного света. [c.48]

При измерениях интенсивностей и ширин ИК-полос поглощения необходимо учитывать искажающее влияние спектрального прибора, связанное с конечной шириной щели. Дифракцией на диафрагмах оптических деталей, неточностями юстировки, аберрациями и др. Влияние прибора на форму полосы поглощения описывается интегральным уравнением [c.163]

Если причина, вызвавшая срабатывание предохранительного клапана, к тому времени не исчезла, то повышенное давление вновь приведет к кратковременному открыванию клапана и т. д. В гидравлической системе возникнут незатухающие колебания, которые будут неблагоприятно сказываться не только на самом клапане, но и на всех ее составных элементах. Амплитуда колебаний будет тем больше, чем больше жесткость пружины и давление жидкости, чем меньше коэффициент сопротивления запорного элемента и чем больше длина щели между седлом и запорным элементом. Причем влияние последних двух факторов является довольно I сильным. Так, у тарельчатых клапанов (см. рис. 12.5, в) из-за значительного коэффициента сопротивления запорного элемента и некоторого увеличения его миделевого сечения после открывания клапана сила, действующая со стороны жидкости на элемент, как правило, не уменьшается, и колебания быстро затухают. У шариковых и конических клапанов (см. рис. 12.5, а, б), несмотря на некоторое увеличение миделевого сечения запорного элемента, сила, действующая на него со стороны жидкости, как правило, уменьшается из-за малого коэффи- [c.191]

Полученные результаты теории тонкого тела позволяют оценить лишь порядок величины производной, так как не учитывают целого ряда факторов, влияющих на аэродинамические характеристики реального органа управления. Учет влияния таких факторов, как торможение потока, наличие щелей и стреловидности оси вращения рулей, можно осуществить, написав вместо (3.3.5) формулу [c.264]

Влияние на этот коэффициент интерференции с корпусом, а также щелей можно учесть введением соответствующих поправочных множителей Ар + Ат.р и Ащ. Причем коэффициенты Ар и Ат.р вычисляются по параметрам для руля аналогично соответствующим расчетам для крыла. [c.267]

Для повышения суммарной эффективности отвода пленок с поверхностей лопаток несомненный интерес представляет отсос влаги через несколько щелей. Отсутствие взаимного влияния щелей из-за критического режима течения жидких пленок на лопатке (отрыва влаги) приводит к тому, что одновременный отсос влаги через несколько щелей, расположенных в разных частях профиля, оказывается весьма эффективным. Поэтому огранизация удаления влаги через несколько щелей с одинаковым статическим давлением в месте отбора влаги, несмотря на конструктивные сложности, заслуживает пристального внимания.- [c.326]

Представляет вероятность преодоления барьера потенциала (2.99). Согласно (2.105), при С < д поток з имеет значение удваивающееся при С = д . Такое поведение легко понять, если представить влияние щели по аналогии с зеркалом, отражающим диффундирующие частицы в точке д = С при С д частица, преодолевающая барьер, может двигаться в обоих направлениях, тогда как при С = д зеркало располагается в точке, отвечающей вершине барьера, и все частицы перемещаются только в сторону неофаниченного возрастания д. [c.216]

Однако это не все трудности транспирационного охлаждения. При испытаниях некоторых решеток в МА8А исследовалось влияние конфигурации щелей в выходных кромках и пористых покрытий на газодинамику охлаждаемых турбин. На рис. 9.8 показано влияние способа охлаждения на газодинамический КПД решетки. Результаты исследования показывают, что влияние щели в выходной кромке на газодинамику течения ограничивается областью закромочного следа, тогда как пористое покрытие на поверхности лопаток существенно изменяет структуру потока через решетку. Вредное влияние на газодинамику потока выпуска охлаждающего воздуха через поры лопаток было подтверждено также испытаниями турбинной ступени [9.42]. [c.272]

Во-вторых, частицы металла, выходящие на поверхность, обладая только односторонними металлическими связями с нижележащим металлом, имеют повышенную активность и легко вступают в связи с частицами окружающей среды. На поверхности металла образуются прочные, неуда-лимые обычными механическими и химическими способами адсорбированные пленки пара, газа, влаги, масел и т. д. Проникая через микротрещины в глубь металла, адсорбированные пленки нарушают сплошность. металла и вызывают ослабление приповерхностного слоя. Большое влияние оказывает расклиниваюшее действие частиц поверхностно-активных веществ (например, активизированных смазочных масел), проникающих в микрощели на поверхности металла (эффект Ребиндера). При ширине щелей порядка сотых долей микрона развиваются давления в несколько сот и тысяч атмосфер, способствующие разрушению металла. [c.292]

Образование пузырьков в щелевом отверстпп было исследовано в работе [748]. С помощью высокоскоростной киносъе.мкп изучался механизм образования пузырьков в одиночных щелях, погруженных в воду (измерялись размеры, скорость роста и частота отрыва пузырьков). Из.менение формы щели, а также физических свойств газа и жидкости оказывало сравнительно слабое влияние на порядок величины размера пузырьков при различных условиях. [c.120]

Влияние немонохроматичности света. Падающий на щель свет мы предполагали монохроматическим. Следовательно, рис. 6.19 списывает распределение амплитуды и интенсивности при условии монохроматического освещения. Однако, как уже неоднократно [c.139]

Влияние ширины щели. Рассмотрим теперь влияние ширины щели на дифракционную картину. Как следует из рис. 6.20, с увеличением ширины щели происходит сближение максимумов и минимумов относительно центра. Поскольку с увеличением ширины щели увеличивается общий световой поток, то интенсивность при сравнительно больших отверстиях должна быть больше. На рис. 6.20 представлен график распределения интенсивности для щелей разной ширины. Как видно из рисунка, с уменьшением ширины щели центральный максимум расплывается. При Ь Я (что соответствует sin ф 1, т. е. ф = л/2) [[.еитральный максимум расплывается в бесконечность, что приводит к равномерному освещению экрана. Дальнейшее уменьшение ишрины щели (Ь < i) приводит к отклонению от теории Френеля — Кирхгофа. Этот случай не имеет смысла с практической точки зрения, так как при этом наблюдается монотонное уменьшение интенсивности прошедшего света. [c.140]

В случае спектрографов с несколькими призмами из одного материала (6п/8Х одинаково) Ь равно сумме основании всех призм. Так, небольшой трехпризменный спектрограф ИСП-51, каждая из призм которого имеет основание около 7 см, в фиолетовой части спектра, где дисперсия бд/бА, = 0,0001 нм имеет теоретическую разрешающую силу = 20 000, т. е. па приборе нельзя разрешить две фиолетовые линии, различающиеся меньше чем на 0,02 нм. Реальная разрешающая сила несколько ниже из-за влияния конечной ширины щели, а также вследствие несовершенства опт]1ки спектрографа и зернистой структуры фотоэмульсий. [c.369]

Ширина энергетической щели уменьшается с повышением температуры. Действительно, для разрыва куперозской пары и создания двух элементарных возбуждений необходимо затратить энергию 2Д (обозначение До относится к случаю 7=0 К). Если температура сверхпроводника отлична от нуля и такова, что k T— 2Д, то многие куперовские пары разорвутся под влиянием теплового воздействия. При этом в к-пространстве много состояний заполнено одиночными электронами (или, как мы их назвали, элементарными возбуждениями). Эти заполненные состояния уже не участвуют в создании пары, следовательно, не дают понижения энергии системы. Энергия сверхпроводника повышается. Эти же состояния не участвуют теперь в формировании энергетической щели. Следовательно, чем больше разорванных пар, тем больше элементар- [c.270]

Вторая работа Капицы [42], опубликованная на семь месяцев позже, касалась течения Не II через узкую щель под влиянием разности температур (фиг. 22). Она была количественным исследованием механокалориче-ского эффекта в адиабатических условиях. Измерялось количество переносимого тепла Q и разность термомеханических давлений А/, соответствующая разности температур А Т (фиг. 23). Эта работа, явившаяся, таким образом, проверкой уравнений Г. Лондона, показала, что со значительной точностью разность энтропий равна полной энтропии жидкого Не II. Из своих экспериментов Капица заключил, что энтропия жидкого гелия, протекающего через узкую щель, равна нулю, причем он отметил, что это предположение было высказано Тисса и Г. Лондоном. Вместе с тем он считал, что правильное объяснение этим явлениям дает новая теория жидкого гелия, развитая Ландау [43] и опубликованная одновременно с его работой. Принимая во внимание новую двухжидкостную модель Ландау, Капица изменил свои предположения о механизме поверхностного течения. [c.806]

В частности, площадь узкого сечения диффузора (горла) с учетом влияния пограничного слоя приходится увеличить на 5—15 % по сравнению с определенной без поправкп на его влияние. Чтобы обеспечить безотрывное течение газа в расширяющейся дозвуковой части канала, следующей за горлом диффузора, ее сопряжение с концом сверхзвуковой части осуществляют с помощью специального переходного канала, имеющего весьма плавные очертания с участком постоянного сечения (в зоне горла). Иногда для улучшения характеристик диффузора применяют слив или отсос пограничного слоя через специальные отверстия или щели в стенках диффузора. [c.476]

Если необходимо записать контур линии комбинационного рассеяния без заметных искажений, то щирину входной и выходной щелей 5 берут не больще половины щирины наблюдаемого контура линии б. В этих условиях щирина линии б и интенсивность в максимуме /о искажаются мало. Однако они отличаются от истинных параметров линии. Наблюдаемый контур линии комбинационного рассеяния искажается не только за счет влияния ширины щелей спектрометра, но также за счет спектральногс распределения в пучке возбуждающего света и различных аппаратурных влияний спектрометра (дифракция света, аберрация и др.). [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...