Частота вращающихся дисков

Для определения частоты вращающегося диска необходимо учесть потенциальную энергию сил, создаваемых вращением (см. 4). Для подсчета энергии, возникающей в лопатках и связях, воспользуемся формулой (71) [c.47]

Из формулы (24.24) следует, что вращение звена не будет сопровождаться поперечными колебаниями, если оно будет вращаться с частотой, как меньшей критической, так и большей. Если связать ось ординат у с вращающимся диском так, чтобы она проходила через его центр масс, то получим [c.308]

Резонанс. Рассмотрим теперь вынужденные колебания. Их амплитуда, согласно формуле (8.16), зависит от отношения частот q и р, как это видно из графика рис. 8.17, который похож на изображенный на рис. 8.14. Сходство это не случайно. Вектор центробежной силы вращающегося диска (рис. 8.18) можно разложить по координатам л и на два [c.224]

В США изучали трение и износ металлов при скорости скольжения 330 м/с. Для вращающегося диска использовали ружейную сталь, а для неподвижного стержня — черные и цветные металлы. При высоких частотах вращения зарегистрировано плавление поверхности с последующим отделением части расплавленного слоя. [c.19]

Генератор с дискретным спектром частот. Основным элементом (рис. 6), генерирующим звуковые колебания, является вращающийся диск 2 с отверстиями, установленный в струе воздуха, истекающего из сопл форкамеры I. Число сопл в форкамере и шаг распределения по окружности соответственно равны числу и шагу распределения аналогичных отверстий в рабочем колесе (диске 2). При вращении диска площадь сечения струи воздуха, истекающего из сопл, периодически изменяется от минимальной (когда отверстия полностью закрыты) до максимальной (когда они полностью открыты). Попеременное открывание и закрывание отверстий приводит к резкому изменению газодинамических параметров струи и, следовательно, к возникновению пульсаций давления в горле рупора, которые возмущают звуковые колебания воздушной среды. [c.451]

В п. 4 было показано, что маятник, подвешенный к вращающемуся диску, имеет собственную частоту, пропорциональную угловой скорости вращения [c.261]

Измерение 381 ---вращающихся дисков собственные — Частота 377 [c.544]

Если обозначить через ц частоту колебаний идеально гибкой лопатки, не обладающей силами упругости, но находящейся под воздействием центробежной силы, то истинная частота колебаний лопатки на вращающемся диске, или так называемая динамическая частота колебаний, может быть определена по формуле [c.119]

Если тем или иным способом во вращающемся диске возбудить колебания, то частота их подчинится формуле (337). Эти колебания также обусловливаются наложением двух цепей, бегущих по диску в противоположных направлениях с угловой скоростью (по отнощению к диску) [c.268]

Колебания вращающегося диска исследуют на сложной мощной установке, в которой испытуемый диск приводится во вращение рядом с ним помещается другой диск значительной толщины, и следовательно, жесткости, на котором помещается индукционная катушка, служащая датчиком для записи колебаний. Так как относительно испытуемого диска эта катушка неподвижна, она может записать только частоту собственных колебаний диска тэ- [c.269]

Частота собственных колебаний вращающегося диска [c.272]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЧАСТОТЫ КОЛЕБАНИИ ВРАЩАЮЩЕГОСЯ ДИСКА. ДИАГРАММА КОЛЕБАНИЙ [c.291]

Как известно ( 62), частота колебаний va вращающегося диска определяется формулой [c.291]

Зная статическую частоту колебаний и коэффициент В, нетрудно определить по формуле (337) частоту колебаний вращающегося диска для любого числа к узловых диаметров и для любого числа оборотов. [c.291]

Точное разделение угломерного магнитного масштаба достигается записью постоянной частоты электрического тока на равномерно вращающемся диске. [c.193]

Поэтому, утверждает Кэмпбелл, для возбуждения и поддержания резонансных колебаний вращающегося диска в виде назад бегущей волны достаточно приложить к нему неподвижную, например сосредоточенную, силу, величина которой во времени не изменяется. Так Кэмпбеллом разъясняется понятие критической частоты вращения диска. Вперед бегущая волна в соответствии с (2.42) при критической Частоте вращения диска Q = p/m вращается [c.39]

Расчет колебаний вращающихся дисков постоянной толщины при отсутствии на их периферии дополнительных масс показал, что использование как уравнений (6.4), так и уравнений (4.21) дает практически один и тот же результат. Однако размещение на наружном радиусе диска дополнительных масс (лопаток) приводит к существенному различию в результатах расчетной оценки влияния вращения на собственные частоты. На рис. 6.35 представлены результаты расчетов, выполненных для диска постоянной толшины с жесткими лопатками, которые имитировали недеформируемыми стержнями с сосредоточенными массами на свободных концах. Как видно, использование уравнений (4.21) приводит к более высоким значениям частот, особенно при малых т. [c.118]

Во всех известных нам как отечественных, так и зарубежных работах, где составлялись дифференциальные уравнения изгибных колебаний вращающихся дисков, использованы уравнения равновесия в виде (6.4). Это приводит к занижению расчетных собственных частот дисков, несущих лопатки, в большей степени для дисковых и в меиьшей для лопаточных форм их колебаний. [c.119]

Таким образом, вращающийся диск в осевом направлении (из его. плоскости) оказывается под действием двух инерционных нагрузок. Одна из них вращается относительно диска с частотой Q-f o, а другая с частотой Q — о). Эти нагрузки, как видно из формул (8.28) и (8.29), имеют в окружном направлении гармоническое (при 5.= оо) распределение с одной окружной волной и могут вызывать изгибное колебание диска в виде назад бегущих относительно него волн по форме колебаний с одним узловым диаметром (т=1). [c.155]

Динамическая частота колебаний лопаток на вращающемся диске fa=V где В —численный коэффициент, зависящий [c.116]

Частота Рд вращающегося диска может быть найдена по формуле [c.9]

Неподвижный датчик начнет передавать две частоты одну возрастающую с увеличением числа оборотов диска, другую убывающую. Как уже отмечалось в 1, первая частота колебаний возникает от вперед бегущей волны, вторая — от назад бегущей волны. Таким образом, эксперимент подтверждает, что колебания вращающегося диска могут рассматриваться как наложение двух одинаковых цепей волн, вращающихся в разные стороны вокруг оси диска. Параметры этих волн рассмотрены в предыдущем параграфе. [c.15]

Задаваясь различными значениями параметра S, вычисляем частоты свободных колебаний диска при m = 2 и m = 3, пренебрегая для простоты влиянием ступицы. Результаты расчета приведены в табл. 5. При вычислении частот свободных колебаний вращающегося диска необходимо вычислить по формуле (50) увеличение потенциальной энергии полотна диска в поле центробежных сил. Для решения интеграла, входящего в эту формулу, применен численный метод интегрирования. Пример вычисления этого интеграла для = щ = 2 приведен в табл. 6. [c.25]

Приборы для реализации С.э, второго типа наз. стробоскопами. В совр, стробоскопах прерывистое освещение осуществляется с помощью импульсных ламп с регулируемой частотой вспышек. Второй тип С, э, хорошо наблюдается при движении объекта с периодич, структурой (вращающиеся диски, разделённые на сектора, колёса со спицами) ею используют, напр., в индикаторах угл. скоростей. [c.6]

Так же, как и при вибрации рабочих лопаток, вибрация рабочих дисков опасна тогда, когда наблюдается резонанс, т.е. совпадение частоты собственных колебаний вращающегося диска с частотой возмущающей силы, и когда возмущающие силы достаточно велики. Опасным вибрациям подвержены только тонкие диски, частота собственных колебаний которых мала. Для исключения возможности резонанса диск настраивают , снимая с его боковых поверхностей часть металла (без снижения его сопротивления разрыву) для изменения частоты собственных колебаний. [c.490]

При выводе (7.11) можно исходить из того, что изменение частоты Av света в результате вращения определится формулой Av/v == AL/L, где AL — изменение длины пути света в результате вращения системы. Тогда после нес.пожных преобразований получается формула" (7.11). Следует отметить, что весь расчет (в приближении v с, где о = ril — скорость точек на окружности вращающегося диска) проводится в рамках классической (нерелятивистской) физики, но его результаты хорошо согласуются с данными опыта. [c.373]

Проведенные нами исследования темнового сопротивления Rt фоторезисторов типа ФСА-Г1 в зависимости от времени хранения показали, что компенсация колебаний температуры окружающей среды дифференциальным включением двух фоторезисторов малоэффективна из-за большого разброса Ri, изменение которого является случайной величиной. Исследование изменения чувствительности приемников излучения в зависимости от изменения температуры окружающей среды проводилось на установке, которая помещалась в термокамеру. Поток излучения от электролампы, питание которой стабилизировалось, с помощью световода подавался на приемник излучения. Перед приемником располагался вращающийся диск с отверстиями, осуществляющий модуляцию потока излучения с частотой, оптимальной для исследуемого ти- [c.146]

Собственные частоты вращающегося ротора не зависят от частоты его вращения только при условии полного пренебрежения силами инерции поворота плоскостей дисков. В этом случае упомянутые частоты могут быть найдены как частоты изгибных колебаний невращающегося ротора для каждой из двух главных плоскостей жесткости его опор по отдельности. [c.62]

Найденный результат может быть использован для определения собственной частоты колебаний маятника с двойным подвесом (рис. 11.9). Подвес осуществлен при помощи двух роликов диаметром с1 , вложенных в несколько больщие отверстия диаметром 1, которые имеются в теле маятника и вращающемся диске. При таком способе подвеса относительное движение маятника (по отношению к вращающемуся диску) является поступательным и все его точки описывают дуги окружностей одного и того же радиуса. Этот радиус равен разности диаметров отверстия и ролика, т. е. I = — 2- Кроме того, [c.30]

При вращении частота собственных колебаний диска повы-щается под действием центробежной силы, стремящейся выпрямить диск. Аналогично формуле (147) динамическая частота колебаний диска, вращающегося с числом оборотов Псек, [c.268]

Формально толкование критических частот вращения диска, данное Кэ ип-беллом, допустимо, когда рассматриваются колебания строго симметричных дисков. Однако оно не вполне корректно в той степен и, в которой является ошибочным представление любой из собственных форм в виде двух независимых составляющих. Так, если левая часть тождества (2.42) описывает собственную форму (главное колебание), то угасание или относительное усиление любой бегущей волны, содержащейся в правой части тождества, влечет за собой искажение ее, что противоречит фундаментальным положениям теории колебаний линейных систем. Это противоречие явилось причиной обоснованной критики концепции Кэмпбелла [70]. Оно полностью снимается, если во внимание принята двукратность собственных частот, свойственная строго симметричным дискам. Пренебрежение фактом двукратности собственных частот, так же как нечеткое отражение этого важного обстоятельства, затрудняет ясное толкование особенностей динамического поведения как неподвижных, так и вращающихся дисков. [c.39]

Выявление возможных опасных режимов работы турбомашины удобно производить с помощью построения резонансных диаграмм. На рис. 8.3 показана резонансная диаграмма для колебаний консольных рабочих лопаток компрессора, установленных на абсолютно жестком вращающемся диске (сплошные линии соответствуют собственным частотам лопаток, жестко закрепленных в диске штриховые — шарнирному креплению). Резонансные режимы, соответствующие пересеечниям функций p—p(Q), описывающих изменение собственных частот в зависимости от частоты вращения, с лучами (Оти==/ в 2, определяющими изменение частот возбуждения, отмечены кружками. Здесь каждая из собственных частот должна трактоваться как имеющая кратность, равную S, где S — порядок симметрии системы, совпадающей с числом одинаковых лопаток, установленных на диске. Поскольку в силу абсолютной жесткости диска каждая лопатка способна колебаться с данной собственной частотой независимо от других S степеней свободы), то точка пересечения линии собственной частоты с лучом любой гармоники соответствует 5 резонансам S лопаток. Соотношение фаз колебаний во времени различных лопаток определяется возбуждением. Относительный сдвиг фаз вынужденных колебаний двух соседних лопаток А-у= (2я/5)тв. [c.145]

Таким образом, расчет диска на вибрацию (определение п р) сводится к определению частоты свободных изгибных колебаний вращающегося диска при п узловых диаметрах. Причем практическое значение, как показывает опыт, имеют колебания, происходящие без узловых окружностей и при двух, трех, иногда четырех узловых диаметрах. Методы определения частоты свободных колебаний облопаченных турбинных дисков переменной толщины рассмотрены в 3. [c.13]

Для изучения вибрации вращающегося диска Кемпбеллом была построена установка (кемпбеллмашина), принципиальная схема устройства которой состоит в следующем. На вращающемся диске монтируется датчик (индукционная катушка), движущийся вместе с диском. Другая катушка устанавливается неподвижно на корпусе машины и играет роль неподвижного в пространстве наблюдателя. При колебаниях диска обе катушки генерируют ток, регистрируемый на осциллограммах. Если диск не вращается, то на ленте осциллографа регистрируется одна и та же частота от обеих катушек. Как только диск начинает вращаться, сразу же появляется различие в частотах, передаваемых подвижным и неподвижным датчиками. Датчик, движущийся с диском, передает в начальный момент вращения примерно ту же частоту, которую имел неподвижный диск. С увеличением же скорости вращения эта частота несколько возрастает из-за действия центробежных сил. 14 [c.14]

Метод расчета Ритца является наиболее простым и может применяться для облопаченных дисков любого профиля. К преимуществам этого метода следует отнести также возможность легко учесть влияние на частоту колебаний центробежных сил, действующих на вращающиеся диск и лопатки. Приняв по Стодолу, что форма кривой прогиба полотна диска определяется функцией [331 [c.16]

В качестве математической модели принята напряженная струна, перемещающая на двух вращающихся дисках и получающая гармоническое возбуждение на одной или обеих опорах. Предложены достаточно простые критерии, позволяющие определить, при каких условиях жесткость на изгиб оказывает влияние на собственную частоту струны. Рис. 4. Лит. 1 наав. [c.274]

Существенное влияние на модальный разл1вр частиц жидкости оказывают частоты вращения ротора турбины (кривые 2, 4ш 5—7 на рис. 7.4). С увеличением частоты вращения ротора (окружной скорости рабочих лопаток) и модальный размер капель падает при всех значениях влажности (см. зависимость du = f у), рис. 7.4). Рост частоты вращения ротора турбины приводит к увеличению нормальной составляющей скорости соударения частиц влаги с выходными участками рабочих лопаток. Следовательно, возрастает процесс дробления капель, уменьшается плотность орошения поверхностей рабочих лопаток и, наконец, повышается интенсивность сброса влаги с входных кромок рабочих лопаток. Подтверждением влияния последнего фактора на изменение дисперсности влаГп могут служить результаты опытов на вращающемся диске, в центр которого подавалась вода. Так же как в опытах на турбинной ступени, с ростом расхода влаги Q (заштрихованные кривые на рис. 7.5) размер капель растет, но интересно, что с ростом окружной скорости и с кромки диска (толщина кромки равна 0,5 мы) срываются меньшие капли. Хорошее согласование результатов опытов (рис. 7.5) для диска и многоступенчатой турбины является подтверн- дением того факта, что процесс схода влаги с выходных кромок рабочих лопаток является определяющим в разлгере капель влаги в потоке пара. [c.272]

Если возбудитель вибрации вращается вместе с диском, то наблюдаются те же формы колебаний, что и на невращающемся диске. Однако частоты соответствующих форм колебаний в условиях вращающегося диска будут несколько выше благодаря влиянию центробежных сил. В этом случае бегущие цепи волн по отношению к неподвижному наблюдателю имеют различные скорости. При совпадении скорости обратно бегущей волны со скоростью вращения диска возникает неподвижная в пространстве волна. Для возбуждения и поддержания во вращающемся диске резонансных колебаний этого типа достаточно приложить к диску неподвижную в пространстве постоянную сосредоточенную силу. [c.249]

Закалка из жидкого состояния. Это основной метод получения МС. Закалка осуществляется различными способами. Для производства лент струя жидкого металла направляется на вращающийся охлаждаемый барабан. Изготовляют фольгу в виде ленты шириной 1—200 мм и толщиной 20— бОмкм. Аморфную тонкую проволоку Получают извлечением жидкого металла йз ванны быстро вращающимся диском, Погруженным вертикально торцом в расплав. Этот же способ применяют и Для производства аморфных металлических порошков. Гранулометрический состав порошков и их конфигурация вадаются профилем рабочей кромки Диска. Известен способ аморфизации охлаждением струи расплава в газообразной или жидкой средах. Для изготовления тонких аморфных нитей в стеклянной изоляции металл помещают в стеклянную трубку, расплавляют с помощью токов высокой частоты, вытягивают и быстро охлаждают. Нити имеют диаметр от 5 мкм до нескольких десятков микрометров. [c.582]

В схеме стенда, представленной на рис. 13, механизм, состоящий из вращающегося диска с отверстиями или роторного насоса, попеременно сообщает гидро-цилнндр с областью высокого и низкого давления, создавая силу, изменяющуюся во времени. Частота вибрации определяется (для диска) угловой скоростью вращения умноженной на число отверстий в диске, что позволяет расширить диапазон по сравнению со стендами, в которых применены шарнирные механизмы. Вибрация не является синусоидальной. [c.439]

Для предварительных экспериментов может быть использован метод вращающегося диска. В этом случае применяют образец 6 виде диска с Наружным диаметром 60 и толщиной 10 мм. Диск, посаженный на ось, совершает вращательное движение с определен юй частотой, например, 30 об/мин. Схема установки для исследования термической устапости приведена на рис. 54. Образец нагревается сверху индуктором специальной формы, питаемым от электрического генератора высокой частоты, например, 400 кГц. Приповерхностная зона нагревается до 900-1000 К и имеет поверхность площадью 10x30 мм. Величину этой поверхности можно регулировать путем изменения формы индуктора, окружной скорости образца, расстояния индуктора от поверхности и мощности тока. Глубина нагреваемой зоны достигает 1—2 мм. Во время нафева происходит очень быстрое локальное расширение приповерхностной зоны, которая во время охлаждения подвергается резкому сжатию. Во время повторяющихся циклических нагревов и охлаждений происходит расширение и сокращение отдельных областей поверхности, что приводит к заромздению трещин. В качестве критерия для оценки сопротивления термической усталости принимают количество циклов до образования первой или трех первых трещин. Некоторые авторы 72 [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...