Обтекание стенок газом

Рис. 43. Расположение слоев при обтекании стенки газом (I — пристеночный II — пограничный слой Ilf — потенциальный поток)

Зная б, легко определить все параметры газа, действуя точно так же, как в случае обтекания тупого угла. В частности, можно найти распределение скоростей и давлений вдоль стенки. При обтекании кривой выпуклой стенки, так же как и при обтекании угла, газ разгоняется. Скорость газа непрерывно увеличивается, а давление падает. [c.171]

Таким образом, задача о нестационарном обтекании сжимаемым газом плоского крыла с гармоническим законом изменения кинематических параметров при малых числах Струхаля сведена к задаче о неустановившемся течении несжимаемой жидкости около преобразованной несущей поверхности с видоизмененными граничными условиями на стенке. [c.328]

При обтекании разреженным газом твердого тела наблюдаются интересные эффекты. Так, скорость потока не обращается в нуль у неподвижной стенки и газ не прилипает к поверхности, как это происходит в непрерывном потоке, а скользит вдоль нее. Температура газа у стенки не становится равной температуре самой стенки, как это обычно бывает в непрерывном потоке, т. е. у поверхности наблюдается скачок температуры между стенкой и слоем газа, непосредственно прилегающим к ней. [c.238]

Экономайзер имеет поверхность змеевикового типа, располагается в конвективном опускном газоходе. Схема движения воды по отношению к продуктам сгорания — противоточная, обтекание труб газами — поперечное, компоновка труб — шахматная и коридорная (см. табл. 14). Для интенсификации теплообмена пр именяют трубы малого диаметра (d = 214-32 мм при толщине стенки 2,5—4 мм, причем большие значения для котлов СКД), выполненные из стали 20. [c.102]

Обтекание стенки как плотным, так и разреженным газом происходит, строго говоря, одинаково. Вблизи стенки образуется пристеночный слой газа, который молекулы газа проходят в среднем без соударений, взаимодействуя лишь с молекулами стенки или адсорбированных на стенке газов. Пристеночный слой газа имеет толщину, сравнимую со средней длиной свободного пробега молекул газа. Толщина слоя поэтому обратно пропорциональна давлению газа в плотных газах она ничтожно мала, в, разреженных газах — велика, сравнима с размерами протекаемых каналов или обтекаемых тел. За пределами пристеночного слоя в газе проявляются его обычные вязкие свойства образуется пограничный слой, в котором сказывается действие стенок, движущихся отлично от газа. [c.288]

ОБТЕКАНИЕ СТЕНКИ РАЗРЕЖЕННЫМ ГАЗОМ И ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ НИМИ [c.303]

Найденное поле скоростей обтекания разреженным газом стенки было использовано для решения задачи теплообмена стенки с разреженным газом. В граничных условиях последней задачи был использован возникающий на стенке температурный скачок. [c.317]

Здесь Л н Т теплопроводность и температура газа. В случае обтекания стенки разреженным газом [c.338]

При обтекании тела газом, движущимся с большой скоростью, вследствие трения у стенки происходит торможение потока, в связи с чем температура газа резко возрастает. [c.249]

В работе [8] решена задача об обтекании детонирующим газом клина. Результаты этой работы состоят в следующем. Если угол в стенки обтекаемого клина с направлением набегающего потока больше угла между этим направлением и касательной О В к детонационной поляре (рис. 1), то обтекание клина с присоединенной детонационной волной и поступательным потоком за ней невозможно и перед клином образуется отсоединенная детонационная волна. При меньших значениях угла в направление стенки клина имеет две точки пересечения с детонационной полярой (точки А/" и А/" на рис. 1). [c.28]

Из приведенных выше оценок следует, что для безотрывного обтекания отсос газа при заданном 0 должен быть таким, чтобы перед щелью возмущение давления было отрицательным Ар < 0. Если возмущение давления оказывается положительным Ар > О оно не должно превосходить величины Это означает, что при в давление перед щелью в главном порядке может только уменьшаться. Повышение давления на стенке Ар i9 в безотрывном течении должно происходить около щели Ах <С е или за ней. [c.60]

При обтекании раскаленным газом теплозащитных покрытий происходит разрушение их, представляющее собой сложный физико-химический процесс подповерхностного разложения связки и гетерогенного горения пиролитического графита, образующегося в результате пиролиза смолы, испарения и выкрашивания наполнителя (Ю. В. Полежаев, 1964 Н. А. Анфимов, 1962 Г. А. Тирский, 1964). При более высоких температурах стенки может происходить течение расплавленного наполнителя, ели содержание его в композиции превышает 50—60%. При этом наполнитель, как правило, при течении уносит с собой значительную часть продуктов разложения связки. [c.554]

Рассмотренная схема линеаризованного течения разрежения и сжатия вдоль стенки позволяет довольно просто построить схему обтекания потоком газа плоской пластинки. Допустим, что пластинка ОВ поставлена под углом атаки а к потоку, набегающему на нее со скоростью [c.448]

Увеличивается применение радиационных (рис. 33, г) рекуператоров — труба в трубе. По внутренней трубе с малой скоростью проходят дымовые газы, а по кольцевому межтрубному пространству с большой скоростью — воздух. Внутренняя труба отдает тепло конвекцией воздуху и лучеиспусканием внешней трубе, от которой воздух также воспринимает тепло. Возможно обтекание дымовыми газами и внешней трубы снаружи. Иногда применяют одновременно и прямо- и противоток нря.моток — на входе дымовых газов, имеющих высокую температуру, и противоток — в интервале более низких температур, если требуется повышенная температура нагрева воздуха. Местный перегрев участков внутренней трубы не наблюдается ввиду отсутствия удара дымовых газов о стенки и выравнивания температур стенки вследствие радиационного теплообмена внутри трубы. Иногда за радиационным рекуператором в участках с более низкой температурой устанавливают рекуператоры других типов. [c.116]

В ударной волне давление испытывает скачок, возрастая по направлению движения газа. Поэтому, если бы ударная волна пересекла поверхность тела, то вблизи места пересечения имелось бы конечное возрастание давления на отрезке очень малой длины, т. е. имелся бы очень большой положительный градиент давления. Но мы знаем, что такое резкое возрастание давления вблизи твердой стенки невозможно (см. конец 40) оно должно вызвать явление отрыва, в результате чего картина обтекания изменится таким образом, что ударная волна отодвинется на достаточное расстояние от поверхности тела. Исключение составляют лишь ударные волны достаточно слабой интенсивности. Из изложенного в конце 40 доказательства ясно, что невозможность положительного скачка давления на границе пограничного слоя связана с предположением о достаточно большой величине этого скачка он должен превосходить некоторый предел, зависящий от значения R и убывающий с его увеличением. [c.585]

Пусть сверхзвуковой поток газа течет с заданной скоростью над плоской неподвижной стенкой. В точке С (рис. 4.18) стенка обрывается, а давление в пространстве за точкой С меньше, чем давление в невозмуш,енном потоке вдоль стенки. Тогда точно так же, как в случае обтекания внешнего тупого угла, точка С [c.167]

Для расчета обтекания плоской полубесконечной стенки можно воспользоваться таблицей приложения I на с. 566—568. По заданной величине давления находят угол поворота потока и все остальные параметры газа. [c.168]

Поведение газа вблизи кромок сопла А п В (рис. 4.22, а) точно такое же, как при обтекании одной плоской стенки. Около каждой из кромок поток повернется на такой угол б, чтобы давление в потоке стало равным заданному давлению в свободном пространстве. Следовательно, струя в целом при истечении расширяется. Угол поворота потока б около каждой из кромок можно найти по заданным величинам скорости и давления на срезе сопла и давлению в свободном пространстве так же, как при обтекании одной плоской стенки. Этот угол б определяет направление границ струи за срезом сопла. Вдоль всей свободной границы струи существует постоянное значение скорости, которое соответствует внешнему давлению и легко может быть вычислено по приведенным выше формулам и таблице. [c.171]

ТЕПЛООБМЕН ВЯЗКИМ ОБТЕКАНИЕМ СТЕНКИ ГАЗОМ (РЕШЕНИЕ М. РУБЕЗИНА И Д. ЧЕПМАНА) [c.264]

Решение Блазиуса было распространено М. Рубези-ным и Д. Чепманом [44] в 1949 г. на обтекание стенки газом с переменными параметрами. [c.266]

Для дальнейшего решения задачи используем уравнения работы [1], но видоизменим граничные условия задачи. Чепман и Рубезин, исходя из допущений постоянства давления в обтекающем газе и линейного изменения коэффициентов вязкости ц и теплопроводности А с температурой, показали, что общая задача теплообмена разбивается на две частные 1) задачу обтекания стенки газом и 2) задачу теплообмена. При этом первая задача оказывается независимой от второй. [c.339]

Пример 13-2. Определить коэффициент конвективной теплоотдачи от дымовых газов к стенкам труб а трубном пучке парового котла. Обтекание пучка газами — поперечное, расположение труб—шахматное. Наружный диаметр труб d = 83 мм. относительные шаги S /(i=I,3 Sa/d—1,4, число рядов труб в направлении потока 6. Температура газов перед пучком / = 700 "С и за пучком <2 = 500°С. Средняя скорость газов в узком сечении пучка w — 8 м1сек. Физические параметры для дымовых газов среднего состава следующие [при средней температуре /ср =-=0,5( 00-f-500j =600° С] v=. = 93,6-10- ж /сек [c.168]

ПРАНДТЛЯ — МАЙБРА ТЕЧЕНИЕ — класс установившихся сверхзвуковых плоских безвихревых движений газа, характеризующийся определ. связью между составляющими ц,, и% вектора скорости газа (сн. Сверхзвуковое течение). П.- М. т. Могут возникать, напр., при обтекании стенок с изломом, при взаимодействии между собой скачков уплотнения, при истечении газовых струй в пространство с пониженным давление и в др. случаях. Важность П. М. т. обусловлена д особенности тем, что любое течение, непрерывно соединяющееся с областью пост, потока, всегда ес1ь П.—М. т. Так, течение,, [c.98]

Интегрирование уравнения. Используем для построения решения метод, развитый Блдзиусом [14] для задачи обтекания стенки плотным газом, при допущении прилипания жидкости к стенке. [c.311]

В случае обтекания стенки плотным газом и представления поверхностной температуры степенной функцией в направлении обтекания решение задачи может быть найдено видоизмененным методом Чепмана — Ру-безина (см. [1], гл. V, 9). [c.337]

Как и в случае обычной ударной волны, для точек скорость газа за детонационной волной сверхзвуковая (исключая весьма малую окрестность точки В), а для точек N - дозвуковая. При обтекании клина свободным потоком детонирующего газа будут осуществляться режимы детонации, соответствующие точкам т.е. более слабым детонационным волнам. При уменьшении угла клина в до совпадения точки М с точкой 7, т.е. при в = вJ, как уже говорилось, детонация является детонацией Ченмена-Жуге, в которой нормальная к волне составляющая скорости сгоревшего газа равна скорости звука, так что волна совпадает с прямолинейной характеристикой сверхзвукового течения за ней. Если и дальше уменьшать угол клина, то волна детонации остается прежней, соответствующей детонации Ченмена-Жуге, а от прямолинейной характеристики, совпадающей с волной детонации, начнется течение разрежения Прандтля-Майера, в котором поток поворачивается от угла вJ до направления в < всоответствующего обтеканию стенки клина. В предельном случае, когда = О, [c.28]

Теперь мы можем дать картину обтекания внешнего тупого угла. Пусть в некоторой точке С стенка поворачивает, образуя с первоначальным направлением угол о (фпг. 48). При сверхзвуковом обтекапип внешнего тупого у1 ла ЛСВ газ расширяется, ибо область, занятая газом, увеличивается ири расширении газ ускоряется. Вдоль участка стенки АС скорость газа постоянна. Угловая точка С при обтекании её газом является препятствием, которое служит источником возникновения слабых возмущений в газовом потоке. Эти возмущения, как было показано, распространяются в равномерном потоке по прямой линии — характеристике СК, которая отделяет невозмущённый газовый поток от возмущённого. Вдоль участка стенки СВ скорость газа снова принимает постоянное [c.109]

Пример 13-3. Определить Коэфф ициент конвективной теплоотдачи от дымовых газов к стенкам труб в трубном пучке парового котла. Обтекание пучка газами —поперечное, расположение труб — шах1матное. Наружный диаметр ируб й = 83 мм, отно- 1 г [c.203]

Теперь мы можем дать картину обтекания внешнего тупого угла. Пусть в некоторой точке С стенка поворачивает, образуя с первоначальным направлением угол бо (рпс. 4.11). При сворх-ввуковом обтекании внешнего тупого угла АСВ газ расширяется, ибо область, занятая газом, увеличивается при расширении газ [c.156]

Рассмотрим пример обтекания выпуклой криволинейной стенки сверхзвуковым однородным потоком, имеющим скорость i,i (рис. 4.23). Аналогичный пример приведен в 5. До точки О газ движется вдоль прямолинейной стенки, а затем огибает участок криволинейной стенки и после поворота на некоторый угол ввовь движется вдоль прямолинейной стенки. В этом течении [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...