Обтекание клина стенок газом

После проделанного анализа легко дать решение задачи о сверхзвуковом обтекании горючей смесью клина. Пусть прямая, соответствующая направлению стенки клина, пересекает детонационную поляру в двух точках в точке В на участке М7 и в точке В (рис. 2). Тогда, согласно сказанному выше, около клина возникает поступательный поток со скоростью О В или ОВ1, отделенный от набегающего потока плоским фронтом детонационной волны. Как и при сверхзвуковом обтекании клина нереагирующим газом, в действительности будет осуществляться режим обтекания, соответствующий более слабой волне, т.е. соответствующий точке В. [c.40]

В работе [8] решена задача об обтекании детонирующим газом клина. Результаты этой работы состоят в следующем. Если угол в стенки обтекаемого клина с направлением набегающего потока больше угла между этим направлением и касательной О В к детонационной поляре (рис. 1), то обтекание клина с присоединенной детонационной волной и поступательным потоком за ней невозможно и перед клином образуется отсоединенная детонационная волна. При меньших значениях угла в направление стенки клина имеет две точки пересечения с детонационной полярой (точки А/" и А/" на рис. 1). [c.28]

Как и в случае обычной ударной волны, для точек скорость газа за детонационной волной сверхзвуковая (исключая весьма малую окрестность точки В), а для точек N - дозвуковая. При обтекании клина свободным потоком детонирующего газа будут осуществляться режимы детонации, соответствующие точкам т.е. более слабым детонационным волнам. При уменьшении угла клина в до совпадения точки М с точкой 7, т.е. при в = вJ, как уже говорилось, детонация является детонацией Ченмена-Жуге, в которой нормальная к волне составляющая скорости сгоревшего газа равна скорости звука, так что волна совпадает с прямолинейной характеристикой сверхзвукового течения за ней. Если и дальше уменьшать угол клина, то волна детонации остается прежней, соответствующей детонации Ченмена-Жуге, а от прямолинейной характеристики, совпадающей с волной детонации, начнется течение разрежения Прандтля-Майера, в котором поток поворачивается от угла вJ до направления в < всоответствующего обтеканию стенки клина. В предельном случае, когда = О, [c.28]

Отсюда следует, что если углы раствора этих клиньев меньше предельного угла, то при обтекании передней кромки А профиля образуются два косых скачка уплотнения АК и АК1. Пройдя через плоскости этих скачков, поток газа изменит свое первоначальное ргаправление и будет двигаться параллельно стенкам профиля АВ и АВ . [c.460]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...