Газа течение вязкостное

Геттеры 29, 30 Границы зерен 9, 22 Газа течение вязкостное 33 молекулярное 33 турбулентное 33 [c.302]

Соотношения для расчета потоков индикаторных газов зависят от физического характера течения через неплотность. Различают следующие режимы течения вязкостный, молекулярно-вязкостный (промежуточный между молекулярным и вязкостным), молекулярный и турбулентный. [c.11]

В зависимости от величины этого критерия различают режимы течения — вязкостный (при молекулярный (при /Сп>1) и молекулярно-вязкостный (при /СпА 1). Для установления потока газа Q в вакуум необходимо точное определение его давления, объема или эффективной быстроты откачки PV [c.89]

Поскольку эта связь универсальна по отношению к различным газам, из нее можно найти соотношение между степенью герметичности по рабочему и контрольному газам для вязкостного режима течения газов [c.233]

При течении чистых газов в вязкостном режиме пропускная способ ность канала трубопровода может быть подсчитана из выражения [c.104]

При установившемся течении, частицы жидкости или газа находятся под действием сил давления, обусловленных внешним механическим воздействием и создающих вынужденное движение потока, вязкостных сил, возникающих в результате внутреннего трения и массовых сил, возникающих в результате воздействия силового поля на движущуюся жидкость. Воздействие массовых сил на поток также сопровождается возникновением сил давления. Инерционные массовые силы возникают при криволинейном движении теплоносителя, а также при ускоренном или вращательном движении системы, в которой имеются потоки жидкости. Гравитационные массовые силы возникают в результате воздействия на жидкость ускорения силы тяжести. [c.342]

При протекании жидкости (газа) через трубы, каналы, проточные части машин и аппаратов поток претерпевает более или менее значительные деформации, вызывающие такое неравномерное распределение скоростей, которое, в свою очередь, приводит к появлению вязкостных напряжений в толще потока. Работа этих напряжений обусловливает диссипацию энергии. Кроме того, во многих случаях течение сопровождается турбулентным перемешиванием слоев жидкости и отрывами потока от стенок с образованием стационарных вихревых зон. Эти явления, в свою очередь, влияют на распределение и величину напряжений, а значит и на величину потерь энергии. [c.151]

Поскольку многие жидкости и в первую очередь наиболее распространенные — вода и воздух — характеризуются весьма малой вязкостью, то в практически важных задачах силы вязкости достаточно часто играют ничтожную роль почти во всем поле течения. Мерой отношения инерционных и вязкостных сил является число (критерий) Рейнольдса Re = рн // 1, где w и / — характерные для рассматриваемой задачи масштабы скорости и длины. При Re 1 силы вязкости несущественны во всей области течения, кроме тонкого пограничного слоя (хотя влияние этого слоя на характеристики течения и, в частности, на сопротивление, испытываемое движущимся в жидкости телом, в общем случае весьма существенно). Если пограничный слой не отрывается от обтекаемой поверхности, то поле скоростей и давлений за пределами погранслоя может быть найдено методами классической механики идеальной жидкости. Важную область применения теории невязкой жидкости представляют собой течения со свободной поверхностью. Такой тип течений был рассмотрен в гл. 3 применительно к анализу устойчивости границы раздела жидкости и газа. В настоящей главе методы теории течений со свободной поверхностью будут использованы при рассмотрении движения паровых (газовых) пузырьков в жидкости. [c.183]

Промежуточный -режим. Промежуточное течение в отличие от вязкостного характерно тем обстоятельством, что скорость течения газа у стенок не равна нулю. Это объясняется наличием скольжения газа по стенкам канала. [c.13]

При обогащении смеси легкими газами режим течения смещается в сторону молекулярного, тяжелыми — в сторону вязкостного. [c.14]

Для вязкостного течения при газообразной индикаторной среде и жидкой рабочей среде отношение потоков индикаторного газа Яи. г и рабочей жидкости Яр, ж для одной и той же неплотности [c.16]

При достаточно малом свободном пробеге молекул, когда газ проявляет свойства однородной среды, возможно вязкостное течение газа. [c.33]

Вязкостный режим. Вязкостный или ламинарный режим течения жидкости (газа) в трубах наблюдается при значениях Re < Re , и при отсутствии в вынужденном потоке естественной конвекции. Последнее условие приближенно выполняется, если число Ог Рг меньше некоторого предельного значения, указанного ниже. [c.214]

Скорость откачки зависит от суммарного объема внутренних полостей стенда, характеристики насоса (5 ) и сопротивления трубопроводов. Сопротивление линии меняется при изменении режима течения газа. Различают три режима вязкостный, молекулярно-вязкостный и молекулярный (турбулентный режим в вакуумных системах встречается редко). Вязкостный режим наблюдается при малом разрежении, молекулярно-вязкостный— при среднем, молекулярный — при высоком вакууме. При оценке границ режимов можно использовать следующие зависимости [c.156]

В представленной работе исследуются обе эти задачи при допущении, что влияние вязкости на течение газа в пограничном слое следует учитывать только в слоях, непосредственно прилегающих к стенке. Поток газа во внешней части пограничного слоя рассматривается как вихревой. Обычно в теории пограничного слоя принимается, что интенсивности вихревого переноса и сил вязкостного трения имеют одинаковый порядок по всему сечению пограничного слоя, т. е. не производится разделение пограничного слоя на две области, в одной из которых преобладает вихревой перенос, а в другой — силы вязкостного трения. Поскольку в действительности такого резкого разделения на области не существует, можно полагать, что обычное решение достаточно хорошо отражает реальную картину явления. Следовательно, путем сравнения предложенного решения с обычным можно определить его точность и область применимости. [c.27]

Расчет теплоотдачи при вязкостном течении жидкости (газа) в прямых круглых трубах проводится по следующим уравнениям [46] [c.164]

Вязкостный режим. Вязкостный, или ламинарный, режим течения жидкости (газа) в трубах и каналах наблюдается при значениях и при отсутствии в вы- [c.290]

При жидком шлакоудалении экспериментатору должна быть известна вязкостная характеристика шлака и допустимый нижний уровень температуры факела над леткой по условиям надежного выхода жидкого шлака. Температура над леткой контролируется в течение всех опытов оптическим пирометром. При наличии рециркуляции дымовых газов ее следует увеличивать при нагрузке котла, для которой имеет место снижение температуры промперегрева. Опыты продолжают при новой подаче газов рециркуляции. В этих опытах проводят контрольные измерения температурного режима поверхностей нагрева по тракту рабочей среды. [c.111]

Состояние воздуха в вакуумном захвате характеризуется в основном вязкостным режимом течения газа, при котором он приближается к состоянию, описываемому обычными законами газовой динамики. [c.265]

Когда длина свободного пути молекулы становится соизмеримой с диаметром неплотности, характер движения газа меняется от вязкостного к молекулярно.му или от молекулярного к вязкостному в зависимости от того, понижается или повышается давление газа. В этом случае проницаемость неплотности меньше, чем в области молекулярного или вязкостного течения [6]. [c.503]

В работах [3, 4 ] сделана попытка рассчитать оптимальные характеристики шлюзовых систем, т. е. определить минимальное число ступеней шлюзования и минимальную суммарную длину шлюзовых каналов при минимальном суммарном потоке газа, откачиваемого всеми вакуумными насосами шлюзовой системы. Недостатком принятой методики является то, что все расчеты проводились в каком-то одном режиме течения газа, т. е. в вязкостном или молекулярном, в то время, как в реальных шлюзовых системах вид течения изменяется от шлюза к шлюзу, что существенно сказывается на аэродинамическом сопротивлении шлюзовых уплотнений. [c.231]

ТЕЧЕНИЕ ГАЗОВ И ЖИДКОСТЕЙ. Для газов возможны 2 вида течения — молекулярное и вязкостное, а для жидкостей только вязкостное, к-рое по своему характеру может быть ламинарным или турбулентным. См. Ламинарное течение. Турбулентное течение. Разреженных газов аэродинамика, Эффузия. [c.184]

При к й, когда длина свободного пробега молекул газа сравнима с эффективным диаметром течи, соблюдаются условия для молекулярно-вязкостного режима течения, промежуточного между молекулярным и вязкостным режимами течения газа. [c.230]

Математическое описание течения газов зависит от числа Кнудсена, определяемого отношением Ыа, где L— средняя длина свободного пробега молекул а — характерный размер канала (например, радиус, если канал цилиндрический). При Ыа < 0,01 — течение вязкостное при Ып > > 1,00 — молекулярное при 0,01 < Ыа < 1,00 — промежуточное между молекулярным и вязкостным. [c.11]

При течении жидкости (газа) в трубах, каналах, проточных частях машин и аппаратов поток претерпевает более или менее значительные деформации, вызывающие такое неравномерное распределение скоростей, которое приводит к появлению вязкостных напряжений в толще потока. Работа этих напряжений обусловливает дисс1 пацию энергии. Кроме того, во многих случаях течение сопровй(Ждается турбулентным перемешиванием слоев 138 [c.138]

Так как расчетные формулы для потоков рабочего газа (жидкости) через неплотность различны для различных режимов течения через неплотность (вязкостный, молекулярный), формулы для чувствительности контроля герметичности также будут зависить от режимов течения. [c.21]

Теплоотдача при течении в трубах и каналах. При ламинарном течении жидкости (газа) в прямых круглых трубах и к а н а-.4 ах постоянного сечения различают вязкостный режим течения, отвечающий значениям Qr-Рг < 5-105, ц вяз-костно-граашпациоиный режим течения, отвечающий значениям Ог-Рг > [c.143]

На рис. 2.15 даны зависимости нараметра Мартинелли от комплекса X вместе с корреляционными кривыми семейства (2.65). Вязкостные режимы в газе и жидкости имеют лучшее совпадение с экспериментом при я = 2,75, чем для турбулентно-турбулентного режима при п = 4. Вместе с тем следует указать, что экспериментальные данные для кривой = = / (X) достаточно хорошо описываются одной кривой семейства при п = 3,5 для всех режимов течения. Максимальное отклонение опытных точек от коррелирующей кривой составит 20%. [c.64]

Для давления 50 мм рт. ст. при работе с термистором диаметром 7,7 мм (термистор ТСТ-0,5) конвективная соста вляющая теплообмена перестает сказываться, и с ростом степени разрежения газа коэффициент теплообмена остается постояниым до давлений примерно 0,2 мм рт. ст. Это постоянство коэффициента теплообмена связаио с тем, что теплопроводность газа, как следует из молекулярно-кинетической теории, является величиной, не зависящей от давления. При дальнейшем понижении давления глубже 0,2 мм рт. ст. коэффициент теплообмена снова начинает убывать. Убывание связано с тем, что в этом диапазоне давлений наступает молекулярно-вязкостный режим течения газа и у поверхности образца начинает сказываться температурный скачок, влияние которого на теплообмен с увеличением степени разрежения газа усиливается. [c.529]

Существование потенциала скорости связано с предположением об отсутствии вращательной составляющей и поперечном течении такое предположение обычно считалось неприемлемым для двухфазного вязкого течения с различиями в местных ускорениях и скоростях генерации газа. Однако следует отметить, что если лобовое сопротивление и другие вязкостные эффекты не оговорены априори, то определение потенциала скорости ведет просто к невращающемуся потоку с плоскостным распределением источников генерации газа, которое определяется местными скоростями горения и стоками газа, обусловленными осевым ускорением. Таким образом, потенциальное решение может рассматриваться как удовлетворительное приближение,, если условие сохранения массы преобладает над влиянием вязкости. [c.157]

Теперь рассмотрим вторую систему газонапуска в масс-спектрометр, работающую в режиме вязкостного течения газа. Вспомним, что вязкостным газовым потоком называется такой поток, в котором скорость течения лимитируется преимущественно частотой столкновений молекул между собой, а не со стенками канала, как это происходит в случае молекулярного потока. [c.77]

Теплоотдача и гидравлическое сопротивление при движении жидкости в трубах. Ламинарный (вязкостный) режим течения жидкости (газа) в трубах наблюдается при значениях Ке = < НСкр и при отсутствии в вынужденном потоке естественной конвекции. [c.93]

В связи с указанным становится очевидной необходимость поддержания поверхностей нагрева чистыми в течение всей кампании котлоагрегата. Шлакование происходит в топочной камере и прилегающих к ней газоходах, т. е. в области температур газов, превышающих температу[ У затвердения шлака. В зависимости от марки топлива и вязкостных характеристик золы температура газов, при которой начинается шлакование, может существенно меняться. Так, при сжигании экибастузского угля, имеющего тугоплавкую золу с повышенным содержанием Si02 и АЬОз, шлакование практически не наблюдается при сжигании канско-ачинских бурых углей (например, назаровского, имеющего легкоплавкую золу с повышенным содержанием РегОз, СаО, MgO) интенсивное шлакование наблюдается даже при температуре газов 900° С. Борьба со шлакованием — это прежде всего правильное ведение топочного режима. Причинами шлакования может быть неисправность горелок, неравномерное распределение топлива. и воздуха между горелками, общий недостаток воздуха, наличие местных присосов в топочной камере. [c.86]

Результаты экспериментальных исследований показали, что верхняя граница переходного течения г=2,4 больше, чем полученная П. М. Брдликом, что указывает иа большую устойчивость потока в пограничном слое при движении высокотемпературных неизотермичных газов по сравнению с низкотемпературными изотермическими газами из-за вязкостных явлений. [c.195]

Течение газа через макрокапиллярные неплотности будет вязкостным (паузейлевским), так как радиусы их каналов (кроме наименьшего —10 мм) значительно больше длины свободного пробега молекулы газа — г.рк (ЯгЮ при нормальном барометрическом давлении). [c.501]

Поэтому для жидкометаллических теплоносителей, обладающих числами Рг приблизительно от 0,005 до 0,05, /в.т не превышает нескольких диаметров для газов, у которых число Рг 11, /н.т достигает 100с для неметаллических капельных жидкостей (вода, минеральные масла и другие вязкие жидкости) с числом Рг от 1 до 100 И выше /н.т может изменяться от нескольких сотен до иескольких тысяч и даже десятков тысяч диаметров. Отсюда,, в частности, сйедует, что в трубах теплообменных аппаратов, служащих для подопрева или охлаждения жидкостей с числами Рг> 1, теплообмен при вязкостном течении по всей длине трубы происходит в области термического начального участка. [c.88]

Никаких ограничений на размеры области нерав новее ности (области, где происходит диссипация энергии) не налагается. Она может быть идеализирована в виде области исчезающе малой толщины, при переходе через которую параметры течения испытывают скачок. Такая поверхность разрыва называется ударной волной или скачком уплотнения. Конечно, в реальном газе поверхность разрыва есть идеализация, на самом деле—это узкая зона очень больших градиентов изменения параметров течения. Эти большие градиенты приводят к возникновению внутри ударной волны вязкостных напряжений и явлений теплопередачи, т. е. неравновесных условий. Так как сечения / и 2 могут быть проведены сколь угодно близко к ударной волне, то нет необходимости рассматривать канал с постоянной площадью сечения. Иначе говоря, всегда можно применить уравнения (5.9), (5.10) и [c.198]

Условию к й отвечают обыкновенные и макрокапилляр-ные течи. Поскольку длина свободного пробега молекул газа намного меньше эффективного диаметра канала, свойства газа в основном определяются частыми столкновениями молекул друг с другом и в меньшей степени столкновениями молекул газа со стенками течи. Основное межмолекулярное взаимодействие и приводит к возникновению внутреннего трения газа. На границе со стенками течи создается так называемый пограничный слой, который, однако, слабо влияет на течение газа. В условиях такого вязкостного режима течения величина потока газа Q определяется уравнением Пуазейля (для газов) [34] [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...