Разрешенная область

Разрешенная область корригирования на блокировочном контуре делится линией = о на две части — область 5с > 0 и область 5с < 0 (рис. 47). Линии 5с = о соответствуют корригированные передачи, угол зацепления которых а = 0(1, а межосевое расстояние А = А = 0,5 т г ). Если [c.221]

Формула (10) показывает, что разрешенные области энергии разделены энергетической щелью 2А = 2Л Ф . Физически эта величина отвечает энергии связи куперовской пары такую энергию нужно затратить, чтобы, разорвав пару, получить электрон в несвязанном состоянии. Наличие щели означает определенную жесткость состояния электронов сверхпроводника, их невосприимчивость к внешним воздействиям не слишком большой силы. Именно на этом пути можно понять замечательные особенности сверхпроводника отсутствие джоулевых потерь, эффект Мейсснера, о котором будет идти речь ниже, и др. [c.183]

В каких областях изменения независимого переменного возможно движение системы Указанные области принято называть классически разрешенными областями (т. е. областями, в которых допускается движение законами классической механики). [c.86]

Какой характер имеет движение в каждой разрешенной области [c.86]

Одномерное движение системы может происходить только при таких значениях полной энергии Е, при которых имеется хотя бы одна разрешенная область, не сводящаяся в точку. [c.87]

Рассмотрим теперь некоторое значение полной энергии Е, заключенное между нулем и — /тах- При заданном значении Е у механической системы имеются две разрешенные области х , х ), Хз, оо) и две запрещенные области (—с , х ) и х , Хд). Разрешенную область (Х1, Х2) принято называть потенциальной ямой, а запрещенную область Х2, Хз) — потенциальным барьером. [c.87]

Если разрешенная область ограничена двумя поворотными точками (потенциальная яма (х , х )), то движение происходит в ограниченной области пространства и его называют финитным. Движение системы в области, не ограниченной с обеих сторон или ограниченной с одной стороны (например, движение в области [c.87]

Прежде чем приступать к отысканию общего решения задачи о движении частицы в том или ином центрально-симметрическом поле и (г), полезно провести его качественное исследование, т. е. определить разрешенные и запрещенные области изменения координаты г, найти поворотные точки, отделяющие разрешенные области от запрещенных, и установить характер движения в каждой из разрешенных областей. [c.109]

По графикам функции (г) и полной энергии Е можно прежде всего определить области изменения переменной г, в которых движение в принципе разрешено законами классической механики (классически разрешенные области). Действительно, поскольку кинетическая энергия чисто радиального движения частицы тг 12 должна быть положительно определенной величиной, то из закона сохранения энергии (17.5) вытекает неравенство [c.109]

При Е <0 разрешенной областью является кольцо, ограниченное окружностями с радиусами и г , поэтому движение ц-частицы при < О является финитным. В эквивалентной задаче двух тел финитному движению ц-частицы соответствуют связанные состояния частиц т и т , т. е. такие состояния, когда взаимодействующие между собой частицы тх и т образуют единую систему (например, электрон и протон в связанных состояниях образуют атом водорода, а два взаимодействующих атома Л и В — двухатомную молекулу А В). [c.111]

График эффективного потенциала (18.4) для тех же значений параметров а, пя L = О представлен на рисунке 18.4. Разрешенные области в этом случае при Е О — вся бесконечная плоскость (О, оо), а при < О — область (О, г ). Движение при любых начальных условиях — чисто радиальное (одномерное). Действительно, равенство L О равносильно [c.112]

Разрешенными областями являются при О — круг радиуса Гх < Гг, при >(г/зфф) ах— вся бесконечная плоскость (О, оо), а при О < < ( /эфф)тах имеются две разрешенные области (О, Гз) и (Г4, оо), разделенные потенциальным барьером (Гд, г ). [c.113]

При исследовании движения частицы в поле (18.11) необходимо учитывать, что внутри и вне сферы радиуса R она движется равномерно и прямолинейно со скоростями 01 = V 2 ( + Uo)/m и t>2 =Y2Е/т На поверхности указанной сферы происходит изменение направления ее движения под действием бесконечно большой силы. Как показывает рисунок 18.9, на котором представлен эффективный потенциал частицы, движущейся в поле (18.11), разрешенными областями [c.115]

Проведя сравнение с (1.12.14), обнаруживаем, что разрешенная область для скоростей солитонов совпадает с запрещенной областью для фазовых скоростей поляритонов. Наконец, дважды проинтегрировав уравнение (1.12.10) при помощи условия (1.12.19), получим солитонное решение [c.70]

Это рассуждение не удается обобщить на случай трех измерений. Кажется, однако, правдоподобным [9.111], что в континуальной модели протекание становится возможным, когда разрешенные области заполняют ту же критическую долю объема, что и в случае регулярных решеток, составленных из шаров. Как видно из табл. 9.1, эта величина оказывается приблизительно одинаковой для нескольких решеток различной структуры. Сверх того, гипотеза о том, что для трехмерных случайных полей [c.570]

Рис. 6.26. Иллюстрация того, как сильное МВ может практически полностью уничтожить гигантские квантовые осцилляции. Реализуемые значения В отмечены прямоугольными рамками при а = 2 и заштрихованы для а - 10. Для максимального сечения эти области отвечают значениям внутри интервалов п л- 1/в т 1/г(1 -Ь а) (во избежание недоразумений области разрешенных значений в случае минимального сечения не показаны). Видно, что даже при значительном уширении пики ГКО, расположенные вблизи значений Г/В = л -Ь 1/г, почти целиком оказываются внутри запрещенных областей даже при а - 2. Чтобы получить зависимость истинной формы линии от для малых участков кривых, попадающих в разрешенные области, следует перестроить шкалу таким образом, чтобы перейти от В к аналогично тому, как разъяснено в подписи к рис. 6.24.

Для выяснения вида ограничений обратимся к зависимостям, приведенным на рис. 3. 1, на которых разрешенная область значений дисперсии показателя преломления находится под кривыми. [c.75]

К -отображения гладких регулярных локальных участков всех типов поверхностей Д и) (см. рис. 7.13) представляют собой точки, по-разному расположенные в разрешенной области плоскости координат К.д(и)К.д(и) - на граничной прямой к = к2 и ниже нее. [c.384]

Разрешенная область разделена на три сектора, а2 и аз. [c.384]

К-отображение поверхности Д И) всегда располагается только в разрешенной области на линии к2.д(и) = к1.д(и) и ниже нее (см. рис. 7.15). [c.387]

В разрешенной области выделены три сектора, а2, аз, которые являются разрешенными секторами [c.387]

Как и для К-отображения поверхности детали, искомая область расположения К-отображения исходной инструментальной поверхности находится в разрешенной области - на линии и [c.391]

Если в задачах оптимального проектирования все переменные проектирования и состояний являются непрерывными, то для решения задач параметрического синтеза могут быть использованы методы решения задач нелинейного программирования, основанные на хорошо разработанных процедурах поиска экстремума функций. Однако не всегда все элементы в проектируемых объектах могут принимать любые значения в пределах некоторой допустимой области. Это связано прежде всего со стандартизацией и унификацией комплектующих изделий в различных областях техники. Так, в радиотехнике параметры резисторов и конденсаторов могут принимать только определенные значения из разрешенной шкалы номиналов, в строительстве плиты перекрытия, балки и другие комплектующие изделия имеют ряд определенных стандартных размеров. Кроме того, на параметры разрабатываемых объектов также накладывается ряд ограничений, учитывающих условия стандартизации и унификации. Так, в электротехнике и радиоэлектронике разрешается использовать только определенные [c.274]

Оно получается разрешением уравнений (7.54) относительно й и V. Области определения отображения Т в виде [c.303]

Метод Делоне проливает новый свет на понятие вырожденные системы старой квантовой теории. Если траектории полностью заполняют разрешенную область пространства конфигураций, то система не вырождена и разделение переменных возможно только в координатах одного вида. [c.288]

В табл. 5.7 представлены результаты расчетов оптимальных параметров конденсатора для проекта АЭС БРГД-1000 (низкотемпературный вариант), выполненных по различным программам с применением следующих критериев качества стоимости комплекса конденсатор — система водоснабжения Д к (5.1), стоимости конденсатора Фк (5.12), стоимости системы водоснабжения Фев (5.15Д массы конденсатора Мк (5.42), объема конденсатора Ук (5.43), стоимости установленного киловатта Тк (5.34). Во всех случаях, кроме последнего, при поиске оптимальных параметров накладывалось нелинейное ограничение (5.18), характеризующее максимально допустимую мощность на прокачку охлаждающей воды в конденсаторе Атах=10 МВт. Кроме того, разрешенная область изменения переменных определялась также линейными ограничениями типа (5.17) 8мм Х1 30мм [c.220]

В качестве примера на рис. 1.2, а схематично изображены втулка 1 и вал 2, которые должны быть соединены с зазором, а также показаны допуски размеров отверстия TD и вала Td, их верхнее и нижнее предельные отклонения. Номинальный размер у вала d и втулки Z) один и тот же. Так как Anin > /max свобода вращения вала во втулке обеспечивается. Оба предельных отклонения отверстия 5 и 7больше нуля, а вала es и ei — отрицательны. Разрешенная область изменения действительных размеров обеих деталей заштрихована. Что касается номинального диаметра, он служит только для отсчета отклонений. [c.11]

Пусть, например, зависимость 1/ (х) для некоторой системы имеет вид, представленный на рисунке 13.2. Различные значения полной энергии на том же рисунке можно представить прямыми, параллельными оси абсцисс. Непосредстсенио из рисунка 13.2 видно, что движение рассматриваемой системы возможно только при Е > Ух = /(+00), так как при этом имеется, по крайней мере, одна классически разрешенная область. [c.87]

Движение механической системы при данном Е может происходить только в одной из разрешенных областей — (х , х ) или (дгз, Ч-оо), а именно при Хх < л (0) < Хг — в области ( 1, х ), а при дс (0) > Хз — в области хз, +оо). Переход системы из области (л х, Хг) в область (хз, +оо) возможен только в том случае, если ей дополнительно сообщается кинетическая энергия АТ 1/ — Е. Подбарьерные переходы классических объектов, подчиняющихся законам ньютоновской механики, без сообщения им дополнительной кинетической энергии строго запрещены законом сохранения энергии. [c.87]

Из графиков /эфф (г) и Е, изображенных на рисунке 18.1, видно, что при > О разрешенной областью является интервал (Г1, оо), т. е. вся бесконечная плоскость, перпендикулярная вектору I, за исключени- [c.110]

Противоположный вгляд на механические системы со многими степенями свободы был выдвинут Больцманом при попытке понять поведение разреженных газов. Он считал, что движение молекул следует рассматривать как случайное, причем каждой молекуле доступна вся энергетически разрешенная область фазового пространства. Эта точка зрения известна как эргодическая гипотеза, ставшая основой классической статистической механики. Она была с успехом использована при объяснении многих наблюдаемых свойств вещества. [c.14]

Поскольку I t (К) I всегда меньше единицы, в окрестностях точек, являющихся решениями уравнения Ка + о (К) = пя, эта функция превышает по абсолютной величине единицу. Уравнение (8.76) может выполняться для действительного h в том и только в том случае, когда данная функция по абсолютной величине меньше единицы. Следовательно, существуют области разрешенных (светлые) и запрещенных (заштрихованные) значений К (им соответствуют области ё = Ь КЧ2т). Заметим, что, когда значение 1 i I очень близко к единице (Слабый потенциал), запрещенные о(5ласти будут очень узкими, а когда значение i i I очень мало (сильный потенциал), узкими будут разрешенные области [c.155]

Чтобы показать, как это может случиться, предположим, что А, лежит в разрешенных областях для обоих типов матриц переноса Т и Т. Обе эти матрицы должны иметь комплексные собственные значения, но если соответствующие собственные векторы не одинаковы, то нельзя подобрать единое преобразование S, которое бы одновременно приводило обе матрицы к диагональному виду. Допустим поэтому, что, как и в соотношении (8.44), матрица S диагонализует матрицу Т, а матрица Т при этом приводится к форме Кэйли (8.51). Поскольку все матрицы переноса унимоду-лярны, элементы матрицы (8.51) удовлетворяют условию А — [5р = 1. Следовательно, их можно представить как функции грех вещественных параметров [c.372]

Задача об определении порогового значения Тс Для протекания по континууму точно решается в случае пространства двух измерений [21]. Поскольку потенциальная энергия (К) бим-метрична по отношению к положительным и отрицательным отклонениям от нулевого среднего значения (13.18), топология разрешенных областей при энергии % должна быть такой же, как н топология запрещенных областей при энергии — Но по тем же соображениям, которые привели нас к точному решеншо Рс = /2 в задаче о протекании по узлам плоской сетки с с треугольными ячейками (см. 9.10), одновременное протекание по областям обоих указанных типов невозможно. Таким образом, должно быть Тс = 0. Это соответствует ситуации, в которой разрешенная область занимает точно половину всего объема. [c.570]

Это иллюстрируется рис. 6.24, на котором приведены осцилляции, имеющие в отсутствие МВ вид V = М81п(х + ф) (в приведенных обозначениях), где ф описывает сдвиг по фазе относительно осцилляций дГвА При МВ они приобретают вид и = = М81п( + ф) и могут быть представлены, как функции аналогично тому, как разъяснено в подписи к рис. 6.24 для случая сильного МВ. Очень узкие разрешенные области значений в (вне доменов) сильно расширяются и располагаются между точками Q и [c.388]

По результатам проведенных ПО "Спецнефтегаз" сравнительных исследований наилучшие технические и экономические характеристики имеют заливной композит "Диамант" и муфтовый композит "ГАРС". Однако разрешенная область применения каждого из этих материалов ограничена длиной дефекта не более 400 мм. В то же время большое количество выявляемых коррозионных дефектов имеют протяженность более 1 м. Для таких дефектов ремонт "Диамантом" невозможен, а установка подряд нескольких муфт (ширина муфты 300 мм) экономически нецелесообразна. [c.178]

Требования к интерференционному фильтру, который определяет ширину полосы фотоэлектрического пирометра, достаточно жестки. В частности, коэффициент пропускания при длине волны далеко за пределами основного пика должен быть меньше примерно в Ю раз, чем в максимуме. Если это не выполняется, то вычисление температуры по уравнению (7.69) существенно зависит от пропускания за пределами пика, и это ведет, вероятно, к погрещ-ностям. Если используется один из приближенных методов решения уравнения (7.69), становится очень трудно учесть пропускание за пределами пика и ошибка, несомненно, возрастет. На рис. 7.35 показаны кривые пропускания трех типичных фильтров, исследованных в работе [25]. Фильтры I VI 2 можно считать пригодными для фотоэлектрического пирометра высокого разрешения, а фильтр 3 нельзя из-за того, что его пропускание за пределами пика слишком высоко. Быстрое спадание чувствительности фотокатода 5-20 с длиной волны за пределами 700 нм удобно для компенсации длинноволнового пропускания фильтров, которое в противном случае было бы непреодолимым ввиду экспоненциалыгого возрастания спектральной яркости черного тела в этой области. [c.378]

Пример такого послойного заполнения области элементами приведен на рис. 1.6. При построении очередного треугольника для анализа выбираются вначале два ближайших к основанию узла с разрешенной стороны. На выбранных узлах строится прямоугольник. Далее проводится топологический аиализ, использующий информацию об уже построенных элементах. Целью анализа является исключение возможности попадания какого-либо узла внутрь построенного треугольника. На основании анализа выбирается одна из двух возможных вершин и четырехугольник делится на треугольники одним из двух возможных способов. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...