Электрическое поле напряженность

Частица массы т, несущая заряд отрицательного электричества е, вступает в однородное электрическое поле напряжения со скоростью vq, перпендикулярной направлению напряжения поля. Определить траекторию дальнейшего движения частицы, зная, что в электрическом поле на нее действует сила F = еЕ, направленная в сторону, противоположную напряжению [c.212]

Туннельные переходы. При низкой температуре в силовых электрических полях напряженностью около 5-10 ...10 В/см наблюдается электронная эмиссия, быстро возрастающая с увеличением Е, а также с появлением поверхностных дефектов, имеющих заострения и шероховатости. Так как Wa>Wj, то при низких температурах практически нет электронов с энергиями Wx>Wa — AUf. Следовательно, электроны проходят сквозь узкий барьер непосредственно с уровня Ферми и ниже без затраты энергии. Эти переходы носят название туннельных и объясняются волновыми свойствами электронов. Длина волны равна [c.66]

При распространении любой электромагнитной волны (в том числе и света) в пространстве создается чередующееся электрическое поле напряженностью Е и магнитное поле напряженностью Я, изменяющееся в пространстве и во времени по закону [c.117]

Задача 885. В условиях предыдущей задачи начальная скорость = 0, но имеется второй цилиндрический электрод радиусом R > а, к которому приложен потенциал V по отношению к первому электроду, что вызывает появление радиально направленного электрического поля напряженностью Е =---Сила, действующая [c.319]

Расчеты показывают, что химическое равновесие под действием поля меняется обычно незначительно. Так, если рассмотреть реакцию образования молекул иодистого водорода, HJ, имеющих дипольный момент 0,38 Дебая, и молекул Нг и J2, не обладающих дипольными моментами при 730 К в электрическом поле напряженностью 10 кВ-см , то экспоненциальный множитель в (19.19) равняется 1,0001, т. е. константа равновесия практически не изменяется полем. [c.165]

Рассмотрим процессы, происходящие в проводнике, включенном в цепь переменного тока. Если индуктивность проводника настолько мала, что индукционные электрические поля оказываются пренебрежимо малыми, то движение электрических зарядов в проводнике определяется действием электрического поля, напряженность которого, в проводнике пропорциональна напряжению между концами проводника. [c.240]

Так как ву и не равны между собой, то для всех направлений в кристалле, кроме главных, В и Е не совпадают между собой по направлению ). Действительно, если по некоторому направлению действует электрическое поле напряженности Е, соответствующее значение индукции можно получить следующим образом. [c.499]

Движение, соответствующее уравнениям (65), будет совершать и частица, несущая электрический заряд е в однородном электрическом поле напряжения Е. В этом случае надо будет положить F = t> . [c.37]

Если к двум противоположным концам металла приложить разность потенциалов, создающую в каждой точке металла электрическое поле напряженности , то мел<ду двумя столкновениями электрон под действием силы Г=еЕ е — заряд электрона) будет двигаться равномерно ускоренно. К концу промежутка времени т слагающая скорости в направлении вектора Е изменится на (еЕ/т)т. Так как в теории Друде предполагается, что после столкновения скорость электрона может иметь любые направления, то вклад от у в среднюю скорость электронов равен нулю, а средняя скорость электронов в направлении поля Е равна среднему значению величины (еЕ/т)т, т. е. [c.193]

Так как в случае однородного электрического поля напряженность поля Е связана с напряжением U между двумя точками, расположенными на прямой, совпадающей с направлением поля, соотношением [c.78]

В простейшем случае, когда направления тока и поля взаимно перпендикулярны (рис. 38), величина силы F не зависит от ориентации отрезка провода в плоскости ху, перпендикулярной к направлению магнитного поля. Этот простейший случай удобно использовать для определения зависимости силы F от силы тока / и длины жесткого провода I. Измерения показывают, что F пропорциональна И, и, следовательно, отношение F/It (при неизменном магнитном поле) есть величина постоянная, определяющая (аналогично случаю электрического поля) напряженность магнитного поля. Таким образом, при ПОМОШ.И динамометров, измеряющих силы, действующие на отрезок провода с током, мы определяем напряженность магнитного поля Н. [c.79]

Рассмотрим движение частицы, которая, обладая электрическим зарядом — еа начальной скоростью Ufl. влетает в пространство, в котором существует однородное электрическое поле напряженности Е, например в поле плоского конденсатора, обкладки которого сделаны из металлической сетки сквозь отверстия сетки частицы могут влетать внутрь конденсатора (рис. 102). В зависимости от угла а между направлениями напряженности поля Е и скорости V движения будут иметь разный характер. [c.206]

Свойством сообщать всем телам одинаковое ускорение обладают только поля тяготения. Например, для электрического поля зарядов мы выше ( 19) рассматривали величину, характеризующую поле, — напряженность электрического поля, которая совершенно аналогична (11.7). Однако ускорение, которое сообщает заряженному телу электрическое поле напряженности Е, [c.320]

При Е = Ех, В = Ву и А/х = О имеем и> = Wц. Сопоставление (51) с (2) приводит к выводу, что наличие электромагнитной силы Д/, действующей на движущийся заряд, эквивалентно существованию в неподвижной системе координат электрического поля напряженностью [c.191]

Взаимодействие атома с электрическим полем обусловлено наличием у атома дипольного момента Р. В электрическом поле напряженностью < атом приобретает дополнительную энергию АЕ, равную [c.264]

Важнейшей эмиссионной характеристикой твердых тел является работа выхода еср (е — заряд электрона, Ф — потенциал), равная минимальной энергии, которая необходима для перемещения электрона с поверхности Ферми в теле в вакуум, в точку пространства, где напряженность электрического поля практически равна нулю [1]. Если отсчитывать потенциал от уровня, соответствующего покоящемуся электрону в вакууме, то ф— потенциал внутри кристалла, отвечающий уровню Ферми. Согласно современным представлениям в поверхностный потенциальный барьер, при преодолении которого и совершается работа выхода, основной вклад вносят обменные и корреляционные эффекты, а также — в меньшей степени — электрический двойной слой у поверхности тела. Наиболее распространенные методы экспериментального определения работы выхода — эмиссионные по температурной, спектральной или полевой зависимости соответственно термо- фото- или полевой эмиссии, а также по измерению контактной разности потенциалов между исследуемым телом и другим телом (анодом), работа выхода которого известна [I, 2]. В табл. 25.1, 25.3 и 25.4 приведены значения работы выхода простых веществ и некоторых соединений. Внешнее электрическое поле уменьшает работу выхода (эффект Шоттки). Если поверхность эмиттера однородна, то уменьшение работы выхода. эВ, при наложении электрического поля напряженностью В/см, равно [c.567]

Эффект Штарка первого порядка в атоме водорода. Рассмотрим расщепление энергии атома водорода, помещенного во внешнее однородное электрическое поле напряженностью ё. Направим ось Z по напряженности электрического поля и введем сферическую систему координат (г, 0, ф) с началом в центре атома. [c.254]

Потенциальная энергия электрона в электрическом поле напряженности равна [c.257]

При фиксированном времени i формула (9-29) описывает пространственную волну, длина которой К = 2л/а". Так как нагреваемое тело имеет конечные размеры, то из-за отражения электромагнитных волн от границ тела внутри его устанавливаются стоячие волны длиною к подобно тому, что происходит в электрических цепях с распределенными параметрами. Это явление в сочетании с поверхностным эффектом может приводить к весьма сложной картине распределения поля по объему тела. Например, для цилиндрического тела из диэлектрика с малым значением tg б, находящегося в продольном электрическом поле, напряженность электрического поля на оси цилиндра может быть выше напряженности поля на поверхности [10]. [c.142]

На поверхности токоведущих частей электротехнических устройств могут существовать технологически трудноустранимые острые выступы, кромки, близ которых вследствие неоднородности электрического поля напряженность может достигать 10 —10 В/м. [c.144]

Дрейф электронов. При приложении к проводнику электрического поля напряженности ё в нем возникает электрический ток, плотность которого, согласно закону Ома, пропорциональна S [c.179]

Известно, что в электрическом поле напряженностью Е сферическая диэлектрическая частица, как частица двуокиси циркония, будет поляризоваться, причем поверхностная плотность заряда равна Збо os 9, где 9 измеряется от направления поля [3781. Можно показать, что для частицы размером 9,1 мк вероятность поляризации с одним электроном составляет не более 10 д.ля по.ля напряженностью 109 в1м, тогда как в примере с частицалш двуокиси циркония размером 0,1 мк общий заряд равен 10 дырок на частицу (и.ли удельный заряд 0,32 к/кг), так что не приходится ожидать заметного влияния по.ляризации твердых частиц на тер-1мическую э.лектризацию. [c.468]

Задача 871. Частица массой т, несущая электрический заряд е, движется по гладкой плоскости в однородном электрическом поле, напряженность которого = Лз1п(й/-1. При этом на частицу действует сила, пропорциональная по величине удалению частицы от начала координат и направленная к этому началу (коэффициент пропорциональности с). Считая, что оси х и у расположены в упомянутой плоскости и что частица в начальный момент находилась в Мо (0 Уд) и имела начальную скорость и, (v 0), определ гь [c.315]

Пример. Ускоренное движение электрона в направлении электрического поля. Электрон, который вначале был неподвижным, ускоряется на пути в 1 см электрическим полем напряженностью 1 СГСЭг/см. Какова конечная скорость электрона [c.120]

Пример. Ускорение в направлении, перпендикулярном к начальной скорости частиц (рис. 4.5, 4.6). Пройдя через ускоряющее поле Ех (см. предыдущий пример), пучок электронов попадает в зону длиной L = 1 см, где действует поперечно направленное отклоняющее электрическое поле напряженностью Еу = —0,1 r 3v/ M. Какой угол с осью х образует скорость [c.121]

Сила, действующая на протон в электрическом поле. Какова сила (в динах), действующая на протон с зарядом е в электрическом поле, напряженность которого Е = 100 СГСЭг/см Ответ. 4,8-10 дин. [c.131]

Ускоренное движение электрона в электрическом поле. Данные —те же, что в задаче 4.4 при < = О, но действует еще электрическое поле, напряженность которого Е = 10 r 3v/ M. Определите радиус-вектор и вектор скорости при t = 1-10 > с. [c.131]

Заряжённые частицы в однородном магнитном поле. Электрон и протон ускоряются электрическим полем напряженностью в 1 СГСЭг/см, дей- ствующим на протяжении 10 см затем они попадают в однородное магнитное тюле с индукцией 10 Гв, действующее в плоскости, перпендикулярной к электрическому полю. [c.132]

Рис. 13.1. Скорость V заряда < . связанного с массой покоя М и ускоренного из состояния покоя электрическим полем напряженностью 2, изображена как функция времени. При />0 скорость о стремится к пределу с. Штриховая линия показывает ход изменения скорости заряда со временем по предсказаниям нерелягивистской ме<

Пусть кристалл Na l, который состоит из ионов Na+ и С1 , помещен в электрическое поле напряженности , при этом направление поля совпадает с кристаллографическим направлением [100] кубической элементарной ячейки. Под действием поля анионы С1 и катионы Na+ будут смещаться в противоположных направлениях, что приведет к возникновению среднего дипольио-го электрического момента P=N Q x=— /(4я), отсюда [c.158]

Гравитационное поле. Понятие гравитационного поля требует пояснений. Оно вводится по аналогии с понятием электромагнитного поля и означает, что каждая точка пространства, окружающего тело М, приобретает способность действовать на любое тяжелое тело М2, попадающее в сферу действия поля сил тяготения. Это действие выражается во взаимном притяжении тел с силой is определяемой выражением (I). Поскольку силы тяготения убывают с расстоянием пропорционально В , радиус действия гравитационного поля практически бесконечен. В электростатике сила, с которой действует электрическое поле напряженностью Е на заряд q, пропорциональна величине этого заряда и равна F= E. В случае гравитационных полей сила также пропорциональна оаределенной физической характеристике тела, а именно его гравитационной массе, которая, следовательно, может быть названа гравитапиогаым зарядом. По аналогии с электростатикой запишем [c.56]

Используем найденную функцию раопределения для движения электронов в электрическом поле напряженностью Е. Рассмотрим только направленное движение электронов про- [c.130]

Подвижность заряженных частиц К определяется соотношением K=w/E, где W—дрейфовая скорость заряженных частиц в электрическом поле напряженностью Е. При высокой напряженности электрического поля Е, когда функция распределения заряженных частиц отличается от максвелловской и их температура не имеет прямого физического смысла, соотношение (20.3) справедливо приближенно, с погрешностью 10—15%, если при этом под температурой заряженных частиц понимать величму, связанную с их средней энергией ё соотношением 8 = кТ. В плазме, основной механизм проводимости которой связан с движением электронов под действием электрического поля, подвижность электронов Ке связана с проводимостью плазмы а соотношением [c.430]

Пример 27.1. Найти волновые функции стационарных состояний и уровни энергии гармонического осциллятора, находящегося в однородном электрическом поле напряжен-Н0С1И i. [c.173]

Такое состояние не может быть равновесным, и электроны начнут диффундировать со стороны металла с большей концентрацией свободных электронов в сторону металла с меньшей концентрацией. В результате этого концентрация электронов в некоторой области вблизи границы со стороны металла с большей энергией Ферми уменьшается и эта область заряжается положительно, а с другой стороны границы концентрация электронов увеличивается и эта область заряжается отрицательно. Благодаря возникновению зарядов по разные стороны границы образуется электрическое поле, напряженность которого направлена со стороны металла с большей энергией Ферми в сторону металла с меньшей энергией Ферми. Сила, действующая со стороны этого поля на электроны, направлена против диффундирующего потока электронов и создает упорядоченное движение электронов в противоположном диффузии направлении, т. е. электрический ток. Когда диффузионный поток электронов и электрический ток электронов уравновесят друг друга, наступает стационарное состояние. Изменение концентрации элек- [c.347]

При отсутствии внешнего электрического поля ориентация дипольных моментов микросистем диэлектрика имеет хаотический характер и вектор поляризации равен нулю. Если в диэлектрике существует электрическое поле напряженностью Е, то на каждый заряд диполя действует сила F qE, стремящаяся развернуть диполь по направлению электрического поля (рис. 9-2, а). Преимущественная ориентация диполей в одну сторону приводит к тому, что их геометрическая сумма в единице объема 01лич[ а от нуля и в соответствии с формулой (9-3) вектор поляризации в этом случае тоже не равен нулю. Так выглядит в самом грубом приближении один из возможных механизмов поляризации диэлектрика. Более подробно различные виды процесса поляризации будут рассмотрены в 9-2. [c.137]

Под воздействием внешнего электрического поля напряженностью Е на полупроводник его энергетические зоны становятся наклонными. о происходит из-за добавления к энергии электрона в полупроводнике в случае отсутствия внешнего поля дополнительной энергии, обусловленной внешним электрическим полем. Как видно из рис. 8.5 (горизонтальные переходы / и 2), в сильном электрическом поле при наклоне зон возможен переход электрона из валентной зоны и примесных уровней в зону проводимости без изменения энергии — путем туннельного просачивания электронов через запрещенную зону. Этот механизм увеличения концентрации свободных носителей под действием сильного электрического поля называют электростатической ионизацией. Она возможна в электрических полях с напряженностью порядка Id В/м. Если свободный электрон под действием внешнего электрического поля приобрета- [c.274]

Если вдоль пластинки полупроводника, находящейся в магнитном поле (рис. 13.5) пропускать ток с плотностью /, то в поперечном направлении появится электрическое поле напряженностью E .. Это явление получило иазвание эффекта Холла. Допустим, что полупроводник обладает дырочной проводимостью. На заряд е , движущийся со скоростью v, в магнитном поле с индукцией В, перпендикулярной скорости, действует сила Лоренца / = e vB. С другой стороны, действующая на заряд сила пропорциоиальна напряженностн ноля Ex. f = e Ex. Отсюда, [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...