Вектор средних значений

Эта дискриминантная функция аналогична по структуре рассмотренной ранее функции (13.3), реализующей распознавание по критерию минимума расстояния. В этом случае роль опорных векторов выполняют векторы средних значений А, соответствующие классам [c.722]

Ha рисунке показаны векторы средних значений напряжений— [c.73]

Вектор средних значений 46, 81 [c.260]

Солнце равно 5,20 среднего расстояния Земля — Солнце (5,20-23 000 земных радиусов), а период обращения Юпитера вокруг Солнца равен 11,8 лет. Определить отношение массы Юпитера к массе Солнца (радиус Юпитера равен 11,14 радиуса Земли). Ответ. Масса Юпитера в 1000 раз меньше массы Солнца. 51.28(50.28). Под средним значением [г] радиус-вектора точки, движущейся по эллиптической траектории, понимается величина, [c.393]

Ml, пройдя малый путь As = ММ . Из-за малости расстояния между точками М п можно считать, что вектор средней скорости V p направлен по хорде ММ , а ее численное значение [c.95]

Искомые средние значения произведений компонент единичного вектора представляют собой симметричные тензоры, которые могут быть составлены только из единичных тензоров б , . Имея это в виду, легко найти, что [c.110]

Интегрирование по направлениям п осуществляется следующим выражениями для средних значений произведений двух или четырех компонент вектора п [c.408]

Если к двум противоположным концам металла приложить разность потенциалов, создающую в каждой точке металла электрическое поле напряженности , то мел<ду двумя столкновениями электрон под действием силы Г=еЕ е — заряд электрона) будет двигаться равномерно ускоренно. К концу промежутка времени т слагающая скорости в направлении вектора Е изменится на (еЕ/т)т. Так как в теории Друде предполагается, что после столкновения скорость электрона может иметь любые направления, то вклад от у в среднюю скорость электронов равен нулю, а средняя скорость электронов в направлении поля Е равна среднему значению величины (еЕ/т)т, т. е. [c.193]

Это среднее значение скорости в ускоренном движении получило название дрейфовой скорости (отношение /E=6 называют подвижностью электронов, размерность м2/(В-с)). Существование у всех электронов этой слагающей скорости с постоянным направлением выражается в том, что в направлении, обратном вектору, в металле происходит перемещение отрицательного заряда. При этом плотность тока можно вычислить, пользуясь выражением [c.193]

Следовательно, в нуль при 2= Л обращается не только сама составляющая (Уг(х. у, г), но и ее производная по 2. Из этого можно заключить О2 будет очень малой величиной по всей толщине пластинки, поэтому с достаточной точностью можно считать эти напряжения равными нулю. Проекция вектора перемещения любой точки срединной плоскости на ось О2 равна нулю (по симметрии). Полагая изменение перемещения w очень малым по толщине пластинки, принимаем ги)(х, у, 2)=0. Будем также считать, что изменения проекций перемещений и(х, у, г), с(х, у, г) по толщине пластинки малы, поэтому вместо величин и и и можно рассматривать их средние значения [c.29]

В плоскости, перпендикулярной к направлению распространения света, электрический вектор в произвольной точке О в фиксированный момент времени образует некоторый угол ф, называемый азимутом, с осью х произвольной системы координат (рис. 17.6). С течением времени вектор Е естественного света хаотически изменяет свое направление и величину, так что его азимут равновероятно принимает любое значение от О до 2л, а среднее значение модуля Е не зависит от направления колебаний. [c.34]

Очевидно, что значение вектора средней скорости точки за промежуток времени Д будет зависеть от величины этого промежутка времени. Чем меньше промежуток времени М, тем точнее вектор средней скорости будет характеризовать изменение вектора перемещения за единицу времени в течение промежутка Дi. [c.223]

Для определения параметров газа в этих промежуточных сечениях выражения расхода и импульса следует записать с учетом радиальной составляющей скорости. Пользуясь, как и выше, средними значениями параметров газа в каждом сечении, допустим, что среднее значение радиальной скорости таково, что вектор средней абсолютной скорости составляет некоторый угол а с осью потока. [c.415]

В силу симметрии очевидно, что проекция вектора перемещения любой точки средней плоскости на ось oxz равна нулю и является нечетной функцией относительно Хз, поэтому ее среднее значение = 0. Будем также считать, что изменения проекций щ х, Х2, Хг), 2 (- ь Xz) по толщине пластинки малы, поэтому вместо величин Ml, 2 можно рассматривать их средние значения по толщине, которые определяются формулами [c.104]

Средний линейный пробег заряженной ионизующей частицы Л — среднее значение модуля вектора между началам и концом пробега заряженной ионизующей частицы в данном веществе dim R = L, единица — метр (щ м). [c.20]

Это позволяет, как показал Файлон, сделать важное обобщение задачи о плоском напряженном состоянии, приводящее в случае тонкой пластины к двумерной задаче. Основная идея Файлона состоит в том, что знание средних значений компонент тензора, напряжений и вектора перемещения по малой толщине пластины равноценно знанию их действительных значений в каждой точке. [c.229]

О, то В момент / Ф О состояние системы описывается кет-вектором Т(0> = е " а 1> + е " р 2> + + е y 3). Средние значения различных величин A В задаются формулами (Я) = (а (3 + р а + 2 у )а, (S) = (21а + р уе- " + у ре " )Л, из которых следует, что [c.142]

На выходе из аппарата, используемого в опыте, образуются два пучка атомов, в одном из которых все атомы будут в спиновых состояниях I п, ч- ), а в другом -1 п, — ). Если производить измерение проекции спина на направление п у атомов в состоянии I п, + ), то всегда в результате измерения получается -ьЛ/2. При измерении проекции спина на направление п у атомов, находящихся в состоянии (п, — ), всегда в результате измерения получается —Л/2. Такая ситуация совместима с представлением о спине как о классическом векторе (моменте импульса), который в состоянии I п, -ь ) совпадает по направлению с п. Это представление еще сильнее подкрепляется расчетом средних значений проекции спина на оси координат [c.214]

При выводе этой формулы была допущена непоследовательность, которая заключается в следующем. Учтено, что направление вектора вдоль электрической напряженности поля (ось У) является выделенным и закрепленным в пространстве. Собственные же функции, с помощью которых вычислялись матричные элементы, найдены относительно некоторых осей, твердо закрепленных относительно атомов. Однако, поскольку атомы ориентированы произвольно относительно выделенного направления, среднее значение квадрата координаты вдоль выделенного направления ничем не отличается от среднего значения квадрата координаты в любом другом направлении. Учитывая, что [c.263]

В заключение остановимся на некоторых важных особенностях спина частицы, отсутствующих у моментов количества движения макроскопических тел. Одной из таких особенностей являются квантовые флуктуации направления спина. Эти флуктуации проявляются прежде всего в том, что строго фиксированное значение может иметь только одна компонента спина, например При этом компоненты J , Jy флуктуируют вокруг нулевого среднего значения. Из-за флуктуаций вектор спина нельзя точно ориентировать в определенном направлении. Действительно, согласно (1.30) максимальное возможное значение компоненты J равно J, так что ( /г)тах равно В ТО же время квадрат всего вектора спина равен У (7 + 1). Поэтому даже при максимально возможной степени ориентированности спина вдоль оси г квадраты J%, Jl будут отличными от нуля [c.46]

Если в реакции участвуют частицы с ненулевыми спинами, то сечение зависит от ориентации спинов. Поэтому, если налетающие частицы или частицы мишени поляризованы, т. е. имеют спины, ориентированные не хаотично, а хотя бы частично упорядоченно, то сечение уже будет зависеть от ориентации спинов. Количественно ориентация спинов пучка (и вообще любой системы) частиц описывается вектором поляризации, который равен среднему значению вектора спина, деленному на максимальное значение проекции этого спина. Абсолютную величину вектора поляризации часто называют просто поляризацией и измеряют в процентах. Если вектор поляризации не параллелен импульсу налетающей частицы, то угловое распределение может быть азимутально несимметричным, т. е. зависеть от полярного угла ф, [c.116]

Рассматриваемые векторы средних значений температуры получены по данным 12-летних рядов наблюдений и, следовательно, они могут быть использованы в качестве климагической нормы. Что же касается изменчивости температуры, выраженной средним квадратическим отклонением, то для получения устойчивых во времени значений, по мнению автора [47], достаточно иметь период осреднения 7 лет. Однако последний вывод требует еще дополнительных исследований. [c.70]

В однородной среде в отсутствии внещних полей направления туда и обратно равноправны. Поэтому числа частиц, переместившихся за один шаг вперед или назад, должны быть в среднем одинаковы. Это значит, что средние значения компонент векторов 1 будут равны нулю. А вместе с ними будет равно нулю и среднее [c.202]

Работа силы упругости равна произведепию модуля среднего значения силы на модуль перемещения и косинус угла между этими векторами [c.61]

Вычислим плотность потока энергии сквозь волновую поверхность сферической волны, находящуюся на расстоянии г от точечного источника волн. Если не учитывать поглощения энергии средой, то среднее значение потока энергии будет постоянно и не зависит от того, какого радиуса проведена сфера <Р> = = i7-4 r- = onst. Вектор плотности потока энергии во все.ч точках сферической волновой поверхности перпендикулярен ей и имеет среднее значение [c.211]

Под средним значением [г] радиус-вектора точки, движущейся по эллиптической тра ектории, понимается величина, [c.393]

Определить среднее значений радиус-вектора плг нгты, если а —большая полуось, а е — эксцентриситет ее зллнптнческой траектории. [c.393]

Математическое ожидание Мх — вектора производительности трубопроводов — можно рассматривать как план функционирования системы в рассматриваемый плановый период. Отношение MxjMqu (Mqu — среднее значение мощности ы-го объекта) естественно назвать коэффициентом использования располагаемой мощности, считая, что использование установленной мощности оценивается отношением MxjMqu, где д — мощность в исправном состоянии. В соответствии с этим дЧ, — Мху, — общий, а Мди — — Мхи — располагаемый резерв мощности (пропускной способности) трубопровода. [c.186]

Для оценки точности и достоверности измерений неровностей поверхности в данной теории эвристически рекомендуют определенный способ использования формулы (59). Он заключается в том, что при определении числа Пд в формулу (59) подставляют среднее значение Л47 и дисперсию DR тех параметров шероховатости (Ra, Rq, опорная линия профиля на уровне и), для которых они определены методами теории случайных функций. Профилограммы шероховатости поверхности при этом интерпретируют как реализации стационарной эргодической случайной функции у (х, ш) с нормальным распределением вероятностей. Переменная X означает вектор пространственных координат, меняющихся в области Т евклидова пространства R , а переменная ш — элементарное случайное событие из некоторого вероятностного пространства. [c.74]

Смотреть страницы где упоминается термин Вектор средних значений : [c.77] [c.393] [c.722] [c.198] [c.79] [c.81] [c.21] [c.8] [c.180] [c.27] [c.66] [c.86] [c.29] [c.444] [c.423] [c.424] [c.187] [c.214] [c.405] [c.94] [c.184] [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...