Бюргере

На примере единичного сдвига мы видели, что дислокация в результате перемещения по плоскости скольжения покидает криС талл. Опыт же показывает, что при больших напряжениях кристаллы претерпевают значительные деформации. Для объяснения этого факта необходимо предположить, что в кристалле имеются источники, которые генерируют дислокации при напряжениях, меньших чем 10 G. Такими источниками, как мы видели в разделе о дислокациях, являются, например, источники Франка — Рида, которые начинают действовать при скалывающих напряжениях Gb/l, где / — длина источника, Ь — модуль вектора Бюргер-са. В реальных кристаллах источники Франка — Рида — это только один из возможных механизмов размножения дислокаций. Рождение новых дислокаций в процессе пластической деформации и их перемещение приводят к макроскопическому сдвигу вдоль плоскости скольжения. [c.134]

Г Удобный метод определения этого вектора предложен Бюргер-сом. Рассмотрим два кристалла, один из которых совершенный, а другой содержит одну дислокацию. Определим теперь некоторый замкнутый контур в совершенном кристалле, проходящий по атомам решетки. Если далее провести такой же контур в несовершенном кристалле, содержащем дислокацию (но по совершенным местам), то он окажется незамкнутым (рис. 10.4). Этот путь называют контуром Бюргерса, и незавершенная часть пути составит вектор Бюргерса Ь. Итак, дислокацию можно представить как линейный дефект, вокруг которого контур Бюргерса не замкнут. Очевидно, что длина вектора Бюргерса кратна межатомным расстояниям. [c.238]

Излагаемое ниже решение было дано самим Вольтерра в 1907 г., позднее Бюргере (1939 г.), Питч и Келер (1950 г.) и другие авторы представили его в иной форме, более удобной для приложений. Теория упругих дислокаций служит предметом отдельной гл. 14 этой книги, теория Вольтерра в общих чертах излагается ниже. [c.365]

Отступления от правил интенсивностей, выражаемых формулами (8) и (9), имеют место каждый раз, когда наблюдаются отступления от [L, 5]-связи. Например, в спектре Ne 1 для трех линий 2р Зр S, 2р 3s 2 мерениям Орнштейна и Бюргера интенсивности относятся как 1 20 20, в то время как по правилам интенсивностей это отношение должно равняться [c.412]

Двойник в ОЦК-решетке на плоскости П2) представляет собой последовательность из щ двойни кующих дислокаций с вектором Бюргер са 6 ==- <111) [111, 119, 1201. Такой группе дислокаций соответствуют относительный сдвиг [c.66]

Бюргере - показал, что задача о комбинированном эффекте Штарка и Зеемана (движение электрона вокруг ядра, возмущенное внешним электрическим и магнитным полями) не допускает разделения переменных ни при каких системах координат, и вместе с тем разделение переменных возможно после соответствующего канонического преобразования. [c.279]

Проводя те же упрощения, что и выше, Бюргере получил следуюш ие приближенные выражения в случае силы, приложенной в начале координат t [c.103]

Бюргере [7] показал, что при достаточно больших значениях t этот интеграл можно оценить при помощи разложения в ряд. Он приводит окончательный результат для гр в виде [c.103]

Бюргере [7] получил также выражение для яр при очень малых значениях t. В этом случае [c.104]

В качестве простого примера применения этих соотношений покажем, как можно вывести закон Стокса (2.6.3), хотя, разумеется, реальное значение этих соотношений более важно в сложных случаях, когда получение решений в замкнутой форме невозможно. Рассмотрим сферу с центром в начале координат, обтекаемую жидкостью с постоянной скоростью и вдоль оси X, Чтобы сфера находилась в покое, в направлении —х должна действовать некоторая сила. В результате возмущение, обусловленное удерживанием сферы в покое, будет влиять на основное течение. Бюргере предположил, что вид этого течения не будет сильно отличаться от вида течения, генерируемого точечной силой, приложенной в начале координат. Тогда компонента которая в данном случае отрицательна, создает поле скоростей, описываемое уравнениями (3.4.31) — (3.4.33). Если рассматривать сферу произвольного радиуса а, наличие которой вызывает силу, то можно потребовать, чтобы средняя величина скорости U и, v,w) исчезала на поверхности. Вследствие симметрии средние величины v и IV будут автоматически удовлетворять этому условию. Что касается U, запишем [c.104]

Интересно отметить, что в случае тела однородной плотности Рр диадик моментов инерции относительно центра тяжести (ср. Бюргере [16]) имеет вид [c.253]

Если выражение (5.11.43) приравнять нулю, то мы получим интегральное уравнение относительно неизвестной функции / решение которого нельзя получить в явном виде. Бюргере применил приближенный метод решения, при котором / (1) ищется в виде простого ряда [c.265]

Бюргере [10] проделал вычисления, основанные на методе первого отражения, для ансамблей, состоящих из небольшого числа сфер, жестко удерживаемых в заданном относительном расположении (предполагается, что связь не влияет на движение жидкости), в связи с задачей определения формы белковых молекул по вискозиметрическим данным. В этом случае предполагается, что отношение радиуса частицы к расстоянию между частицами all очень мало. [c.320]

Бюргере рассматривал также случай восьми сфер, расположенных в вершинах куба, В этом случае полное сопротивление не изменяется с изменением ориентации (т. е. здесь имеет место эффект симметрии). Для этого случая имеем [c.321]

Смолуховский рассмотрел также облако, падающее в замкнутом контейнере [92]. Для удобства он выбрал кубическую решетку и предположил, что все частицы приближаются к плоской стенке, отражающей индуцированную седиментацией скорость жидкости, в нормальном к ней направлении. Бюргере 11] исследовал эту же задачу [c.431]

Исследования эффектов взаимодействия в первом приближении были ограничены в большинстве случаев сферическими телами, хотя Бюргере [И] предложил метод рассмотрения влияния формы частиц. Имеются некоторые исследования, посвященные решеткам цилиндров. Они представляют интерес не только в связи с их непосредственной ценностью для изучения обтекания пучков труб в теплообменниках и течений через тканевые и волокнистые материалы, но также и потому, что они относятся к предельному случаю возможных градаций формы частиц. [c.445]

Метод, предложенный Бюргерсом [5], совершенно иной, так как он использует динамическое определение вязкости через напряжения. Тем самым Бюргере избегает, что суш ественно, определения вязкости, основанного на диссипации энергии. Многие исследователи, по-видимому, не знают об этих двух различных методах определения (или фактического экспериментального измерения) вязкости суспензии. [c.510]

Для винтовой дислокации вектор Бюргерся имеет составляющие (О, О, fe), поэтому [c.462]

Монография посвящена ряду фундаментальных задач теории нелинейных волн и важнейшим строгим результатам их исследования. На основе современных топологических методов, методов теории ветвления нелинейных операторных уравнений рассмотрены уравнения теории нелинейных волн А. И. Некрасова, Кортевега — де Фриза, Бюргера, Уизема и др. Описаны методы, позволяющие установить существование решений и проводить их построения метод Ляпунова — Шмидта, метод осредненных лагранжианов Уизема, метод обратной задачи рассеяния и др." Высокий математический уровень книги сочетается с доступностью иг1ЛО-жения. Для чтения книги достаточно знакомства с элементами функционального анализа, которые компактно изложены в приложении. [c.135]

Полюсный механизм Коттрелла — Билби предполагает, что для о. ц. к. решетки в плоскости двойникования (112) находится дислокация АОВС с вектором Бюргер-са 0,5а [111] (рис. 81,а). Под действием внешнего напряжения дислокации АОВС может расщепиться в точке О на ОВС и BDE (см. рис. 81) по реакции [c.141]

Вывод о пропорциональности интенсивностей составляющих узкого сериального дублета статистическим весам расщепленного уровня был обобщен Доргело и Бюргером 42] случай перехода между простым и расщепленным уровнями, относящимися к любой мультиплетности. При этом, если расщепленным -является верхний уровень, правило оправдывается лишь при выполнимости закона Больцмана (при статистическом равновесии). Указанное обобщение подтверждается измерениями интенсивностей составляющих главных и вторых побочных серий SP и PS. Как мы указывали ( 39), линии главной и 2-й побочной серий для всех мультиплетностей, начиная с трех, образуют группы по три линии, которые отличаются друг от друга интервалами и относительными интенсивностями. Теперь мы можем вычислить эти интенсивности. Для Р-терма (L= 1), характеризуемого суммарным спиновым квантовым числом S, квантовое число J принимает три следующих значения = 1 J2 = S] = S— 1. Соответственно интенсивности трех составляющих мультиплета PS должны относиться как Д 12 - S ё2 - ёъ- [c.409]

Отсюда вообще, если линии возникают при комбинировании между двумя сложными уровнями, то суммарные интенсивности линий, возникающих при слиянии верх-них (или нижних) уровней в один общий, относятся как статистические веса соответствующих нижних (или верхних) уровней. Это правило известно под названием правила сумм Лор--гело — Бюргера. [c.410]

Из этих формул вытекает правило сумм, аналогичное правилу Доргело — Бюргера для мультиплетов. В частном случае, когда компоненты сверхтонкой структуры возникают при переходе между простым уровнем и уровнем, расщепленным на подуровни, характеризуемые данными значениями F, их интенсивности относятся друг к другу как 2F [c.523]

Внесенные ЗГД не являются кристаллогеометрически необходимыми структурными особенностями границ. Они могут зарождаться непосредственно в границе путем действия какого-либо зернограничного источника. Наиболее достоверно экспериментально установленный путь образования внесенных ЗГД — это взаимодействие решеточных дислокаций с границами [172]. Захваченная границей решеточная дислокация имеет решеточный вектор Бюргер са одного из зерен и представляет собой частный случай внесенных ЗГД. Чисто геометрически решеточный вектор Бюргерса может быть представлен суммой базисных трансляций ПРН [160], поэтому решеточная дислокация может распадаться в границе на ЗГД с ПРН-векторами Бюргерса [181-184]. Эти ЗГД являются внесенными. Такие ЗГД имеют нескомпенсированные упругие поля, следовательно, границы, их содержащие, могут быть определены как неравновесные [146, 173]. Поэтому внесенные ЗГД принято называть неравновесными дефектами в отличие от собственных ЗГД. [c.91]

Зависимость электросопротивления от плотности и подвижности дйслокаций еще мало изучена. По Бюргер-су значительный прирост электросопротивления моно- и -поликристаллов дают расширенные дислокации. Возра- стание электросопротивления объясняется образованием вакансий, дислоцированных атомов и дислокаций. Прирост электросопротивления за счет влияния первых двух типов дефектов пропорционален величине (где g — относительная деформация), а за счет влияния дислокаций пропорционален [c.128]

В других работах (И. М. Бюргере [30] и Г. Б. Вандер-Хегге-Цейнен [31]) термоанемометром Л. В. Кинга [32] измерялось распределение скоростей непосредственно в пограничном слое, образующемся на продольно обтекаемой пластине. Подобные измерения на пластине проводили М. Ганзен [33] с помощью микротрубки Пито. Позднее оба эти метода применялись неоднократно [27]. Рейхардт [34] предложил тройной зонд с термоанемометрами, который позволял определять колебания скоростей в основном направлении течения, колебания поперечных скоростей и их соотношение. Последнее, разумеется, открывает большие возможности для изучения турбулентного пограничного слоя, где с помощью этого метода можно получить полную картину распределения касательных напряжений. В последнее время интенсивно развивались методы измерения касательного напряжения на стенке, чему посвящены некоторые статьи в данном сборнике. [c.14]

Основанные на использовании этого понятия интенсивные исследования, проводившиеся более четверти века, убедительно доказали существование дислокаций во всех материалах. Значительный вклад в классификацию дислокаций, исследование их взаимодействия и условий образования внесли Франк, Рид, Бюргере и Шокли. Дислокации впервые наблюдались в начале 50-х годов Хеджесом и Митчеллом, которые использовали для наблюдения их в кристаллах галогенида серебра метод декорирования. Теперь дислокации наблюдаются повсеместно с помощью электронных микроскопов методом просвечивания, разработанным в 1956 г. Хиршем, Хорном и Уиланом и независимо Веллманом. Многие серьезные достижения еще впереди. [c.48]

Для цилиндрического тела с Ь = onst Бюргере заменил In 4 (а — х ) Ъ приближенным значением In (4 а Ъ ) — х а — [c.265]

Аналогичный подход может быть применен для длинного прямого цилиндра, движущегося перпендикулярно своей оси. Бюргере дал только самое грубое приближение для этого случая, требуя обращения в нуль результирующей скорости U -j- и только в цонтральной области цилиндра. Это привело к результату [c.266]

В случае сферических частиц возможно дальнейшее улучшение этого приближения, так как сопротивление сферы можно определить точно через характеристики окружающего ее невозмущенного поля по закону Факсена [см. (3.2.46) и (3.2.47)1. Таким образом, можно точно рассчитать сопротивление сферы Ъ в стоксовом поле, порождаемом сферой а. Как показал Бюргере [81, для этого нужно только вычислить в центре частицы Ъ скорость [c.281]

По существу это же самое выражение для силы сопротивления получил и Бюргере. Позднее [9] он пытался улучшить прйближе- [c.281]

Важную роль как предшественники голографии сыграли работы Брэгга [4—6] в рентгеновской микроскопии и еш,е раньше работы Вольфке [36]. Исследования Брэгга были связаны также с получением полной записи рассеянного волнового поля от объекта, а именно от кристалла, облученного рентгеновскими лучами. Как и голография, метод Брэгга представлял собой двухступенчатый дифракционный процесс. Зафиксированное на фотопленке рентгеновское излучение, рассеянное кристаллом, использовалось затем для восстановления аналогичной волновой картины в видимом свете. Брэгг, как и Вольфке, рассматривал кристалл в виде трехмерной периодической структуры следовательно, если кристалл освещается плоской волной, то в соответствии с правилами брэгговской дифракции в каждый момент времени создается только одна составляющая (пространственная частота) дифрагированной волны. С точки зрения теории это различие непринципиально. В любом случае необходимо записать фазу и амплитуду, однако детекторы позволяют регистрировать лишь амплитуду. В методе Брэгга кристалл выбирался такой симметрии, что дифракционная картина (фурье-образ) в дальнем иоле, создаваемая точками объекта, становилась вещественной, т. е. лишенной какой-либо фазовой модуляции. Кроме того, исследуемые кристаллы имели в центре ячейки тяжелый атом, что обеспечивало смещенный фон, в результате чего фурье-образ представлял собой не только вещественную, но и положительную величину. Таким образом, достаточно было измерить только амплитуды плоских волн, соответствующих фурье-компонентам. Брэггу оставалось лишь, после того как он записал амплитуду волны, сконструировать маску с отверстиями, расположение и размер которых соответствовали бы значениям фурье-компонент. При освещении маски когерентным светом формировалась бы дифракционная картина дальнего поля, представляющая собой изображение атомной структуры кристалла. Эти исследования были продолжены Бюргером [7] и Бёршем [3], выполнившими аналогичные эксперименты в ФРГ. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...