Состояние ядра энергетическое возбужденно

Энергетическое состояние атомного ядра, соответствуюш,ее минимальному значению его массы покоя, называют основным состоянием. Все остальные энергетические состояния ядра называются возбужденными. Вообще говоря, возбужденное состояние [c.118]

Если два энергетических уровня для ядра имеют большую разницу в спинах, то 7-переходы и конверсия электронов затруднены и время существования возбужденного состояния ядра до излучения у-кванта может быть большим (до нескольких лет). Такие состоя- [c.256]

Понятие изотопического спина позволяет классифицировать энергетические состояния ядер не только по значениям энергий, импульса, момента и четности, но также и по значениям изотопического спина. При этом оказывается, что возбужденным состояниям ядра соответствуют более высокие значения изотопического спина, чем основному состоянию (подробнее см. 30). [c.517]

И (у, п) (см. гл. IV, 11) на средних и тяжелых ядрах (рис. 5.14). Концепция изотопического спина позволила естественно объяснить этот факт. Действительно, в квантовой механике доказывается, что -квант может возбуждать состояния с изоспином Г и Г-Н 1, где Т — изоспин основного состояния ядра. Соответственно этому имеются два гигантских резонанса (см. гл. IV, II, п. 4), один из которых соответствует возбуждению состояний с изоспином Т, а другой (значительно меньший по величине) — состояний с изоспином Т+ . Поскольку состояния с разным изоспином разделены большим энергетическим интервалом, то эти два гигантских резонанса сильно удалены друг от друга. Верхний резонанс (с Т I) распадается преимущественно с испусканием протонов ) и ответствен за максимум в (V, р)-реакции. [c.197]

Возбужденное состояние ядра имеет конечное время жизни т, определяющее время распада данного состояния, и связанную с ним парциальную ширину энергетического уровня Г = Й/т. Для медленных нейтронов Г % 0,1 эв и, следовательно, т 10" сек. [c.904]

В связи с описанным выше явлением изомерии возникает вопрос какое время необходимо для того, чтобы ядро из возбужденного состояния перешло в основное От чего зависит время высвечивания т Для его оценки воспользуемся тем, что энергетическая ширина уровня АЕ является мерой неопределенности энергии системы, находящейся на этом уровне. Время пребывания ои Стемы в таком состоянии может быть оценено из со отношения неопределенности [c.122]

П4.2.4. Гамма-излучение ядер и его свойства. Явление 7-излучения ядер представляет электромагнитное излучение 7-кванта ядром с сохранением значений А и Z, поэтому 7-излучение не описывается правилами смещения. Оно возникает, когда ядро переходит из возбужденного состояния в основное. Дискретность спектра 7-излучения объясняется дискретностью энергетических состояний ядра (ядерных уровней). [c.504]

Для появления в спектре определенной линии необходима энергия, которую называют потенциалом возбуждения данной линии. Потенциалы возбуждения различны для разных энергетических уровней, распределение которых зависит от вещества — массы и заряда ядра элемента, числа электронов и т. д. Помещение вещества в пламя, в электрическое поле или соударение с частицей, атомом или электроном вызывает возбуждение атомов вещества за счет притока дополнительной энергии. При возбуждении атома электроны наружной оболочки приходят из нормального (стабильного) состояния в некоторые метастабильные состояния. Величина потенциала возбуждения определяется исходным энергетическим уровнем, с которого совершается переход. Наиболее легким является переход с нормального невозбужденного уровня на первый возбужденный. Поэтому обратные переходы, которым сопутствует излучение энергии в виде кванта света, с этих уровней на невозбужденные происходят наиболее часто. Линии оптического спектра, соответствующие этим переходам, называются резонансными. Они наиболее яркие в спектрах элементов и обладают наиболее низкими потенциалами возбуждения. [c.124]

Процесс внутренней конверсии имеет место в случае некоторых ядер, подверженных -распаду, в результате которого образуются ядра в возбужденном состоянии. В этом случае энергетический спектр распадающихся радионуклидов характеризуется наличием электронных линий (узких пиков), обусловленных испусканием моноэнергетических электронов и дающих наглядное представление [c.186]

Понятие изотопического спина позволяет классифицировать энергетические состояния ядер не только по значениям энергии, импульса, момента и четности, но также и по значениям изотопического спина. При этом оказывается, что возбужденным состояниям ядра обычно соответствуют более высокие значения изотопического спина, чем основному состоянию, которое, как правило, имеет минимально возможное значение изотопического спина (подробнее см. 37). [c.56]

Как правило, у-излучение не является самостоятельным типом радиоактивности. Гамма-излучение сопровождает а- и Р-распады. Дочернее ядро ( 1.4.5. Г), возникшее при а- или р-распаде, обычно является возбужденным ( 1.4.2.4°). При переходе в нормальное или менее возбужденное энергетическое состояние ядро испускает у-фотон, подобно тому как атом, переходя из возбужденного состояния в нормальное, испускает фотон оптического диапазона ( 1.2.4.3°) или рентгеновского излучения ( .3.6.Г). [c.483]

Атомное ядро, находящееся в возбужденном энергетическом состоянии, может испустить фотон гамма-излучения, совершая переход в основное, или невозбужденное, состояние. Может произойти также обратный процесс ядро, [c.341]

Если атомное ядро находится в основном состоянии, то его энергия минимальна и принимается за нулевую. Если же ядро как целое приведено в возбужденное состояние, то оно занимает более высокий энергетический уровень. Энергетические уровни ядра как целого не совпадают с энергетическими уровнями для отдельных нуклонов в потенциальной яме ядра. [c.179]

Вероятность данного процесса обычно связывается с шириной энергетического уровня Г, этого состояния соотношением r,j = В самом деле, возбужденное ядро существует в этом й-ом состоянии (которое закончится выбросом й-частицы) лишь в течение некоторого времени т . Конечность времени пребывания ядра в данном k-ou состоянии означает, что энергия данного со- [c.276]

Реакции п, п ). При больших энергиях (с 1 Мэе) падающих нейтронов становится возможным их неупругое рассеяние п, п ). В этом случае нейтрон может потерять большую часть своей первоначальной энергии. Возбужденное ядро возвращается в основное энергетическое состояние, испуская 7-кванты. Для того [c.282]

Испускание основной группы а-частиц с одной определенной энергией (см. рис. 33) соответствует энергетическим переходам между основными состояниями исходного и конечного ядер. Однако если переход осуш,ествляется в одно из возбужденных состояний конечного ядра или, наоборот, из возбужденного состояния неходкого ядра, то энергия а-частиц будет соответственно меньше или больше нормальной. Первый случай отвечает возникновению тонкой структуры а-спектра, второй — появлению длиннопробежных а-частиц. На рис. 34 приведена энергетическая схема, иллюстрирующая возникновение тонкой структуры а-спектра ядра Th . Здесь наряду с основным энергетическим состоянием конечного ядра, имеющим (с учетом энергии покоя а-частицы) нулевое значение энергии, изображены пять возбужденных состояний с энергиями, равными соответственно 0,040 [c.118]

Правильность рассмотренной схемы возникновения тонкой структуры а-спектров подтверждается опытами по регистрации Y-излучения, сопровождающего а-распад. Оказалось, что энергия этих 7"Лучей в точности совпадает с разностью энергетических состояний конечного ядра. Например, для у-лучей, сопровождающих а-распад Th , были зарегистрированы следующие значения энергии 0,040 0,287 0,327 0,433 0,452 и 0,473 Мэе. Легко видеть, что все они могут быть получены в результате вычитания энергии одного уровня конечного ядра из другого. Это означает, что у-лучи, сопровождающие а-распад, испускаются в результате перехода конечного ядра из какого-нибудь возбужденного состояния в основное и и менее возбужденное. [c.119]

Сферическое ядро в результате деформации превращается в эллипсоид вращения, способный вращаться вокруг оси, перпендикулярной к оси его симметрии. Однако в отличие от твердого тела вращение атомного ядра рассматривается гидродинамически, поэтому момент инерции ядра оказывается меньше момента инерции твердого тела такой же массы и формы. Обобщенная модель позволяет дать качественное объяснение изменения квадру-польных моментов ядер с изменением Z я N = А —Z (см. рис. 28) и хорошо объясняет структуру первых возбужденных состояний четно-четных ядер с достаточно большим А. Расположение энергетических уровней таких ядер соответствует правилу интер- [c.199]

Внутренний электрический квадрупольный момент ядра не влияет на сверхтонкое расщепление энергетических уровней атома и должен определяться совершенно иными методами. Для измерения Qa используется явление кулоновского возбуждения ядра, состоящее в том, что ядро при столкновении с заряженной частицей может перейти в возбужденное состояние за счет чисто электростатического взаимодействия. Если возбуждаемый уровень ядра — вращательный, то процесс поддается точному расчету, а из сравнения [c.68]

РАЗРЯД (искровой имеет вид прерывистых зигзагообразных разветвляющихся нитей, быстро прекращающихся после пробоя разрядного промежутка уменьшения напряжения, вызванного самим разрядом кистевой относится к разновидности коронного разряда, сопровождающегося появлением искр вблизи острия коронный — высоковольтный самостоятельный разряд, возникающий в резко неоднородном электрическом поле вблизи электродов с большой кривизной поверхности (острие, проволока) лавинный электрический разряд в газе, в котором возникающие при ионизации электроны сами производят дальнейшую ионизацию несамостоятельный— газовый разряд, существующий при ионизации газа внешним ионизатором самостоятельный не требует для своего поддержания внешнего ионизатора тлеющий происходит самостоятельно в газе при низкой температуре катода, сравнительно малой плотности тока и пониженном по сравнению с атмосферным давлении газа электрический — прохождение электрического тока через вещество, сопровождающееся изменением состояния вещества под действием электрического поля) РАЗУПРОЧНЕНИЕ — понижение прочности и повышение пластичности предварительно упрочненных материалов, РАКЕТОДИНАМИКА — наука о движении летательных аппаратов, снабженных реактивными двигателями РАСПАД радиоактивный (альфа состоит в испускании тяжелыми ядрами некоторых химических элементов альфа-частиц бета обозначает три типа ядерных превращений электронный и позитронный распады, а также электронный захват гамма является жестким электромагнитным излучением, энергия которого испускается при переходах ядер из возбужденных энергетических состояний в основное или менее возбужденное состояние, а также при ядерных реакциях) РАСПЫЛЕНИЕ катодное — разрушение твердых тел при [c.269]

Рис а 6 Схема смещения энергетических уровней ядра при возникновении изомерного сдвига б (/ — источник (s) /1 — поглотитель (а) / — основное состояние — возбужденное состояние) [c.165]

Тонкая структура а-спектров. До сих пор мы предполагали, что ядро распадается из основного состояния и новое ядро тоже образуется в основном состоянии. Напомним, что основным называется состояние, (которому соответствует наименьшая возможная для данного ядра энерлия, определяемая минимальной массой покоя ядра. Все остальные энергетические состояния ядра называются возбужденными. Многие возбужденные состояния отличаются от основного не только энергией, но и другими параметрами — спином, четностью и пр. [c.108]

Здесь же заметим, что не следует представлять себе атомное ядро как статическую систему нуклонов, расположенных на дне потенциаль юн ямы. М1югочпсле[шые факты но радиоактивному распаду, но ядерным реакциям и др. показывают, что атомные ядра являются динамическими системами нуклонов и что нуклоны в ядрах могут обладать лишь определенной энергией, т. е. располагаются на определенных энергетических уровнях. Заполнение энергетических уровней нуклонами (фермионалш) происходит в соответствии с принципом Паули. Основному состоянию ядра соответствует такое распределеине нуклонов, при котором заполнены все низшие энергетические уровни. Если же какими-то воздействиями нуклоны ядра переводятся па более высокие незаполненные уровни, то это соответствует возбужденному состоянию ядра. [c.134]

Снятие возбуждения с метастабильного состояния ядра может происходить двумя путями. Первый путь был проиллюстрирован на примере з5Вг ° , Детальная схема распада ядра з5Вг ° с более точными значениями периодов полураспада дана на рис. 58, б. Ядро переходит из метастабильного состояния в основное, испуская у-лучи или электроны внутренней конверсии. Затем из основного состояния испускаются р-частицы с тем же энергетическим спектром, что и у р-частиц, образующихся в обычных процессах. Однако из-за того, что время жизни метастабильного состояния больше периода полураспада р-излу-чения, будет наблюдаться второй (больший) период р-распада. [c.173]

Из выражения (59.,6) следует, что при заданной энергии дей-гонов W + Т р = onst, т. е. dW = —АТр. Поэтому по измеренной разности кинетических энергий испущеиных протонов может быть определена разность энергетических состояний ядра для основного и первого возбужденного состояний. Из разности [c.465]

Высокое энергетическое разрешение ЯГР Го/ о 10 -г-10 (Го=й/т)—естественная ширина ядер-ного уровня т —среднее время жизни возбужденного ядра Ea=Ee—Eg — энергия у-перехода между возбужденным е й основным g состояниями ядра) позволяет не только измерять очень малые изменения энергии (порядка 10 ° эВ), но и наблюдать сверхтонкую структуру ядерных уровней, вызванную электрическими и магнитными электронно-ядерными взаимодействиями. [c.1054]

Итак, при распаде возбужденных ядер, вообще говоря, конкурируют два процесса а-распад и испускание у-лучей. Но только одно ядро из 10000 переходит в основное состояние ядра-продукта с испускан,ие1М а-частииы, прежде чем успеет отдать избыточную энергию в виде у-квантов. Изучая спектры длиннопробежных а-частиц, можно получить сведения об энергетических уров.нях исходного ядра. [c.110]

Это распределение по состояниям изменяется при возбуждении атома, когда электроны переходят на более высокие энергетические уровни. В пределах главных подгрупп электроны внутренних заполненных слоев К, Ь, М, т. е. имеющие л = 1, 2, 3, прочнее связаны с ядром, чем электроны ЫОРР оболочек, у которых главное квантовое число больше трех. Возбуждение последних требует меньшей затраты энергии, чем для электронов внутренних слоев. От этого зависит химическая активность или инертность элементов. [c.16]

Для реакции радиационного захвата, т. е. выхода составного ядра из возбужденного состояния за счет испускания 7-квантов, открыто много каналов, и среди них имеется большое количество более или менее равновероятных, как можно судить из сложности спектра 7-квантов, сопровождающих радиационный захват нейтронов тяжелыми ядрами. Кроме того, факторы проницаемости для радиационного захвата (а также для деления) в отличие от процесса повторного испускания нейтрона меняются с энергией очень слабо. Следовательно, их можно принимать постоянными на энергетическом интервале в несколько килоэлектронвольт. Причина этого состоит в том, что фактор проницаеме-сти определяется полной энергией 7-излучения, равной одному или нескольким [c.328]

Энергетические уровни возбужденных состояний для четночетных ядер, oпpeдeJ[eиныe эксиериментальным путем, находятся в довольно хорошем согласии с правилом интервалов (V.25). Хотя следует заметить, что экспериментальное подтверждение правила интервалов не является еще достаточным доказательством справедливости и безупречности обобщенной модели ядра. Так, применение ее к рассмотрению магнитных и электрических моментов ядер дает лишь частичное согласие с экспериментальными данными, [c.197]

Изложенные положения из теории излучения непосредственно относятся и к электромагнитному излучению атомных ядер. ЯдрО представляет собой квантовомеханическую систему с дискретнь1 1 набором резко выраженных энергетических уровней. При радиационном переходе ядра из некоторого возбужденного состояния k в состоянии i с меньшей энергией испускается 7-фотои с частотой, удовлетворяющей условию частот Бора [c.256]

По аналогичной причине очень важно рассмотреть энергетическую схему образования длиннопробеж-ных а-частиц, изучение которых дает сведения о структуре уровней исходных ядер. Принципиальная схема образования длинно-пробежных а-частиц так же проста, как и схема возникновения тонкой структуры. Их испусканию соответствует переход из возбужденного состояния исходного ядра в основное состояние конечного. [c.120]

Кроме того, ясно, что захват медленных нейтронов должен носить избирательный резонансный характер, так как промежуточное ядро в этой области энергий возбуждения имеет дискретные уровни. Согласно выражению (35.21), вероятность найти ядро в энергетическом состоянии W вблизи от квазистационар-ного уровня Wa пропорциональна величине [c.323]

При любых электронных переходах происходит изменение свойств электронной оболочки, что должно найти отражение в такой важной энергетической характеристике молекулы, как кривая потенциальной энергии. Иными словами, в разных электронных состояниях вид кривых Еа г) молекулы должен быть в общем случае различным. При этом возникают разные возможности в возбужденном состоянии может иметь место увеличение или (чаще) уменьшение энергии диссоциации, уменьшение или (чаще) увеличение равновесного расстояния, наконец, возбужденное состояние вообще может оказаться неустойчивым. Каждому электронному состоянию отвечает своя потенциальная кривая Еп г) и, следовательно, своя собственная колебательная частота Vкoл, которая меняется при переходе из невозбужденного электронного состояния в возбужденное благодаря изменению коэффициента упругой связи к. Поскольку меняется расстояние между ядрами Ге, меняется и момент инерции / молекулы, что влечет за собой изменение и вращательных уровней. Каждой потенциальной кривой, каждому электронному уровню отвечает своя совокупность колебательных и вращательных уровней (см. рис. 33.1). Полная энергия молекулы в данном состоянии [c.243]

Из квантовой теории следует (гл. I, 3, п. 4), что ядро, как и атом (и вообш,е всякая пространственно ограниченная система), имеет не непрерывный, а дискретный энергетический спектр. Энергетические уровни ядер принято изображать так, как это сделано на рис. 2.2, где приведено несколько низших уровней ядра натрия. Каждой горизонтальной черте соответствует энергетический уровень, энергия которого, отсчитанная от энергии основного состояния, указана слева (в кэВ). Нижней черте соответствует основное состояние. Из этого рисунка, например, видно, что для того, чтобы перевести ядро натрия в возбужденное состояние, ему необходимо передать энергию не менее = 440 кэВ. И действительно, если бомбардировать натриевую мишень а-частицами, то при низких энергиях происходят только упругие столкновения а-частиц с ядрами, а при энергиях, превышающих 440 кэВ, появляются и неупругие столкновения, при которых вылетающие частицы имеют энергию на меньше начальной. [c.32]

При радиоактивных распадах конечное ядро может оказаться не только в основном, но и в одном из своих возбужденных состояний. Например, в у-распаде, как мы увидим ниже, это является скорее правилом, чем исключением. Однако исключительно резкая зависимость вероятности а-расиада от энергии приводит к тому, что расп Д з1 на возбужденные уровни дочернего ядра обычно идут с очень низкой интенсивностью, потому что при возбуждении дочернего ядра уменьшается энергия а-частицы. Экспериментально удается наблюдать только распа,ды на вращательные уровни, имеющие относительно низкие энергии возбуждения (см. гл. И, 7). Распады на возбужденные уровни приводят к возникновению тонкой структуры энергетического спектра вылетающих а-частиц. В качестве типичного примера рассмотрим распад изотопа плутония 4Рц238, имеющего период полураспада Ti/ = 90 лет и испускающего а-частицы с энергией 5,5 МэВ. Точные измерения энергетического спектра вылетающих а-частиц показывают, что 72% частиц имеют энергию 5,49 МэВ, а около 28% частиц имеет энергию на 43 кэВ меньше. Наблюдаются также небольшие группы частиц с энергиями на 143, 296 и 803 кэВ меньше энергии основной группы частиц. На рис. 6.8 изображена схема этого распада. Дочернее ядро несферично (как и все ядра с Z > 86) и имеет четко выраженную полосу вращательных уровней 0 (основной), 2 , 4+, 6 , 8+. Альфа-распад идет на все эти уровни. На косых линиях, обозначающих разные распады, указаны вероятности соответствующих [c.226]

Рассмотрим схему примесного центра свечения в однокоординатной модели (рис. 3.20), в которой энергия примесного центра является функцией так называемого конфигурационного параметра г. Для двухатомной молекулы г означает расстояние между ядрами. В общем случае г имеет смысл усредненного расстояния между ядрами. В результате взаимодействия центра свечения с полем кристаллической решетки егю энергетические уровни становятся квазимолекуляр-ными. На рис. 3.20 кривые W, и изображают потенциальную энергию возбужденного и основного (певозбужденного) состояний центра. [c.72]

Дискретный характер уровней энергии, отвечающих связанным состояниям, позволяет попять, почему в определ. условиях заведомо сложные, составные системы (напр., атомы) ведут себя как аломентарыые частицы. Причина этого в том, что осн. состояние связанной сис темы отделено от первого возбуждённого состояния энергетич. интервалом, наз. энергетической щ е л ь ю. Такая ситуация характерна для атомов, молекул, ядер и др. квантовых систем. Благодаря энерге-тич. щели внутр. структура системы не проявляется до тех пор, пока обмен энергией при её взаимодействиях с др. системами не превысит значения, равного ширине щели. Поэтому ори достаточно малом обмене энергией сложная система (напр., ядро или атом) ведёт себя как бесструктурная частица (матер, точка). Так, при энергиях теплового движения, ыеныыих энергии возбуждения атома, атомные электроны не могут участвовать в обмене энергией и пе дают вклада в теплоёмкость. Справедливо и обратное заключение наличие в системе возбуждённых состояний (как это, напр., имеет место для адронов) является свидетельством в пользу её составной структуры. [c.287]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...