Теплоемкость электронная составляющая

При температурах, близких к абсолютному нулю, нужно учитывать также электронную составляющую теплоемкости. [c.86]

Рис. 2.33. Температурная зависимость решеточной и электронной составляющих теплоемкости (сплав 20% ванадия и 80% хрома 0 .

Теплоемкость твердых кристаллических тел имеет фононную Сф и электронную составляющие (подробнее см. гл, VI). [c.106]

На рис. 4.5 представлена температурная зависимость молярной теплоемкости 4) сплава системы V—Сг. Электронная составляющая (2, 5) изменяется линейно [c.66]

С температурой, а решеточная составляющая 1, 6) —по закону Р. Вблизи абсолютного нуля решеточная и электронная составляющие показаны отдельно (см. стрелку 3). Из рисунка видно, что решеточная и электронная составляющие молярной теплоемкости изменяются при приближении к абсолютному нулю независимо друг от друга. [c.66]

Теплоемкость. Для сплавов золота с платиной определена электронная составляющая теплоемкости при 1,2—4,2 К [47—49]. Данные [47] по изменению с составом этой характеристики сплавов (у) и температуры Дебая в интервале 1,8—4,2 °К приведены в табл. 84. [c.182]

Рис. 4. Завпсимость С Т от Т- д,пн rt прп Т 1° К а — электронная составляющая теплоемкости, Э -= 18ф — решеточная составляющая.

Изучая зависимость теплоемкости от температуры, можно разделить теплоемкость вещества на отдельные составляющие (которые часто для краткости называют вкладами), соответствующие различным видам энергии например, часто выделяют электрон- [c.247]

Особый интерес представляет измерение удельной теплоемкости в области низких (гелиевых) температур. На основании оценки решеточной, электронной, магнитной и других составляющих теплоемкости может быть получена информация об электронной структуре материалов. Вместе с тем исследования низкотемпературной теплоемкости ведутся менее успешно. Выполнены исследования низкотемпературной теплоемкости металлов, некоторых халькогенидов (в основном редкоземельных металлов), карбидов и боридов. Одной из существенных помех в развитии исследований низко- [c.9]

Резюмируем коротко результаты 2—5. Удельную внутреннюю энергию и давление твердого или жидкого вещества можно представить в виде сумм трех составляющих, которые описывают упругие свойства холодного тела, тепловое движение атомов (ядер) и тепловое возбуждение электронов. Рассматривая не слишком высокие температуры, не выше нескольких десятков тысяч градусов (и большие сжатия), можно в порядке приближения считать, что атомы совершают малые колебания и что теплоемкость их равна су = 3]Ук. Электронные члены при таких температурах описываются приближенными формулами (11.28), (11.29)> аким образом, энергия и давление равны [c.549]

Теплоемкость при постоянном объеме Ср характеризуется суммой теплоемкости решетки и теплоемкости электронов и равна v — 0 ,Т - -уТ. Коэффициент а, является константой, которая связана с дебаевской характеристической температурой. Коэффициент у также представляет собой константу. При низких температурах преобладает электронная составляющая теплоемкости уТ. Электронная теплоемкость пропорциональна спиновой магнитной восприимчивости и плотности состояний на поверхности Ферми. Для большей части элементов, включая сверхпроводяш ие металлы в нормальном состоянии при низких температурах, величина коэффициента у не превышает 20 10 кал моль [c.246]

Не останавливаясь на роли колебательного вклада, играющего важную роль и для сплавов непереходных металлов [10], отметим, что для многйх систем наблюдаются большие превышения электронной теплоемкости над аддитивно рассчитанными значениями (рис. 3). Соответствующие электронные составляющие А 5 (при 1000° К) могут достигать величин 1—3 эе1г-ат, нет оснований ожидать для этих сплавов регулярного поведения. Экспериментально полученные значения для сплавов [c.153]

Фононы (см. разд. 3.4.) с энергией (где > — частота колебаний осциллятора) распространяются по кристаллу в направлении температурного градиента, рассеиваясь на дефектах и других фононах, и переносят тепло по кристаллу. Как и при определении теплоемкости,, здесь необходимо учитывать вклад электронов проводимости в теплопроводность. Как электропроводность, электронная составляющая теплопроводности определяется рассеянием электронов на дефектах решетки. Относительный вклад в теплопроводность электронов и фюнонов для разных кристаллов различен. [c.85]

Однако, помимо удельной теплоемкости, связанной с тепловыми колебаииями атомов, следует учитывать также составляющую теплоемкости, связанную с повышением энергии электронов при нагреве теля. Эта электронная удельная теплоемкость для железа достигает значительной величины в связи с особенностью строения электронных оболочек металлов переходных групп. Если сраавить электронные удельные теплоемкости для решеток а-Ре и Y-Pe, то окажется, что уже при температуре немного выше 300° электронна- удельная теплоемкость для а-Ре становится больше, чем для у-Ре. При сравнительно невысоких температурах нагрева главное значение имеет атомная удельная теплоемкость при до.стижении высоких температур следует учитывать электронную удельн>ю теплоемкость, которая, возрастая в а-Ре до больших значений, предопределяет при температурах выше 1392° переход у-Ре в а-Ре. [c.575]

Теплопроводность твердых тел определяется вкладом электронной Хэ решеточной Хреш составляющих. Для металлов Хэ Хреш > и X вычисляется в приближении свободных электронов по формуле Видемана-Франца. Решеточная компонента Хреш сложным образом зависит от температуры Т, проходя через максимум при температуре много ниже температуры Дебая (для Се при 20 К). Такой ход температурной зависимости обусловлен двумя конкурирующими процессами при низких температурах теплоемкость растет из-за увеличения концентрации тепловых фононов, при более высоких температурах Хреш падает в результате неупругих фонон-фононных взаимодействий (процессы переброса). В теории такие процессы описываются ангармоническим членом ух . Расчет показывает, что величина решеточной составляющей теплопроводности зависит не только от упругих констант решетки (Р), но и от ангармонизма колебаний поверхностных атомов (у) [c.161]

Электронная теория металлов. Основы электронной теории металлов были заложены Друде и Лоренцем [1]. В их теории предполагалось, что в металле существуют два типа электронов — свободные и связанные. Много лет спустя это предположение было обосновано с помощью зонной теории, составляющей часть современной квантовой теории твердого тела. Модель свободных электронов с успехом объясняет хорошую электро- и теплопроводность металлов. Вместе с тем каждый свободный электрон должен, согласно этой модели, давать вклад 1/2 к в теплоемкость в соответствии с одним из основных законов классической статистической механики — законом о равномерном расиределенин энергии по степеням свободы. Однако тако11 результат противоречит известному закону Дюлонга и Пти. Эта трудность аналогична трудности с законом Рэлея — Джинса в теории излучения абсолютно черного тела. Однако в отличие от последней трудность с теплоемкостью пе могла быть разрешена только с помощью теории Планка, а была преодолена лишь после разработки квантовой механики и введения понятия статистики Ферми. [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...