Волчок свободный

I — наложенное сечение, 2 — сечение в разрыве. 3 — вынесенное сечение на продолжении следа секущей плоскости, 4 — вынесенное сечение на свободное место воля чертеже [c.55]

Обобщенный эмпирический метод для вычисления избыточной свободной энергии как функции состава предложил Воль [541. Метод заключается в выражении мольной свободной энергии раствора в виде эмпирической функции состава, выраженной через эффективный мольный объем q и обобщенную объемную долю 2 для каждого компонента определенную соотношением [c.259]

Таким образом, ширина ударных воли большой интенсивности оказывается порядка величины длины свободного пробега молекул газа ). Но в макроскопической газодинамике, трактующей газ как сплошную среду, длина свободного пробега должна рассматриваться как равная нулю. Поэтому, строго говоря, чисто газодинамические методы непригодны для исследования внутренней структуры ударных волн большой интенсивности. [c.494]

Выше предполагалось, что волчок может свободно поворачиваться вокруг точки опоры О. Если же волчок вставлен своим острием в прямолинейный паз, так что ось волчка должна оставаться в вертикальной плоскости, проходящей через этот паз, то устойчивость вертикального положения оси, когда центр тяжести расположен над опорой, не может быть достигнута, сколь бы ни была велика угловая скорость собственного вращения. Действительно, пусть паз расположен по оси 0 , так что ось волчка принуждена находиться в плоскости тогда р = О [c.626]

Отсюда видно, что ф, соответствует медленной прецессии, а угловая скорость ф2 — быстрой прецессии, не зависящей от ускорения свободного падения g (как в случае свободного волчка). Угловая скорость [c.226]

Скорость распространения воли на свободной поверхности жидкости определяется соотношением [c.204]

Механизмы образования стоячих воли в трубах и стержнях аналогичны. От закрытого конца трубы звуковая волна отражается так же, как и от закрепленного конца стержня. Отражение звуковой волны от открытого конца трубы происходит подобно отражению волны от свободного конца стержня (см. 58). Разница состоит в том, что от свободного конца стержня происходит отражение падающей волны, а из трубы волна частично излучается наружу. [c.234]

Мы займемся рассмотрением, главным образом, последней из этих задач. При упомянутом выборе начала отсчета мы можем не принимать во внимание силу тяжести, так как она не дает момента относительно центра тяжести. Если мы пренебрежем также сопротивлением воздуха, трением и т.д., то будем иметь дело с задачей о движении свободного волчка. Эту задачу мы рассмотрим в разделах 1-3. Волчок в кардановом подвесе также будет свободным волчком, если мы вправе пренебречь массой подвесных колец по сравнению с массой маховичка. В противном случае мы имели бы дело с задачей о движении тела с пятью степенями свободы, тогда как в задачах о движении волчка, которые мы имеем в виду, число степеней свободы равно трем. [c.178]

Однако полное аналитическое рассмотрение движения свободного волчка мы отложим до следующего параграфа, где воспользуемся новым вспомогательным средством — уравнениями Эйлера. Полное же рассмотрение законов движения тяжелого волчка, поскольку оно вообще возможно, мы должны отложить даже до 35, чтобы иметь возможность воспользоваться таким мощным средством, как общие уравнения Лагранжа. [c.179]

В случае свободного волчка из уравнения (25.2) следует [c.179]

Для свободного волчка момент импульса по величине и направлению в пространстве постоянен. Эта теорема вполне соответствует закону инерции Галилея, однако она не приводит к таким простым заключениям относительно скорости и положения в пространстве, как этот закон. [c.179]

Свободный шаровой волчок [c.179]

Свободный симметричный волчок [c.179]

В случае свободного симметричного волчка чистое вращение имеет место только тогда, когда направление момента импульса N совпадает [c.179]

Рис. 43. Регулярная прецессия свободного симметричного волчка

Свободный несимметричный волчок [c.181]

Это же построение приводит нас непосредственно к введенному Пуансо представлению свободного движения произвольного волчка в случае трехосного эллипсоида инерции. Подобно этому эллипсоиду, [c.181]

Уравнения Эйлера. Количественная теория свободного волчка 185 [c.185]

УРАВНЕНИЯ ЭЙЛЕРА. КОЛИЧЕСТВЕННАЯ ТЕОРИЯ СВОБОДНОГО ВОЛЧКА [c.185]

Последнее уравнение показывает, что для случая тяжелого (и тем более свободного) симметричного волчка справедливо уже знакомое нам равенство [c.188]

Чтобы качественно объяснить движение китайского волчка, используем теорему о моменте количеств движения отнооитель-но центра масс с этой целью присоединим к заданным силам реакции шероховатой горизонтальной поверхности — нормальную реакцию N и силу трения Т и будем мыслить волчок свободным. Относительные движения волчка составляют прецессионные движения, вызванные реакциями N и Т. Скорость конца момента количеств относительного движения поэтому будет [c.160]

В приборе М. Л. Перцовского [25] использовано крепление катода не в верхней части, как обычно, а в нижней, и отклонение верхнего свободного конца катода передается тонкой указательной стрелкой (весом 0,025 г), прикрепленной к верхнему концу и являющейся его продолжением. Прибор снабжен шкалой, градуированной непосредственно в единицах стрелы прогиба катода. Катод помещается в продолговатый кожух из органического стекла, который поз воляет свободно перемещаться катоду, но предотвращает подгорание и утолщение краев катода при электролизе. [c.280]

Формула (Х.2) дает возможность иайти уравнение колебания в точке Р. Если эту формулу применить в простейшем случае сферической волиы, свободно распространяющейся из точки О, и сравнить результат с тем, который получается непосредственно из уравнения луча (Х.1), то оказывается, что вычисление по формуле (Х.2) дает неправильное значение фазы это значение отличается от фазы в формуле [c.600]

В. Так как э. д. с. отрицательна, ток самопроиз-вольИо течет в элементе справа налево. Это определяет истинную полярность элемента, причем левый электрод — Си— является положительным (катодом), а правый — Zn — отрицательный (анодом). Из соотношения AG = —EnF видно, что изменение свободной энергии в реакции (10) положительно, значит, эта реакция самопроизвольно протекает не по уравнению (10), а в обратном направлении. Другими словами, когда от элемента отводят ток, ионы Си + разряжаются на медном электроде, а цинковый электрод корродирует. [c.36]

А. Свободный волчок. Положим g=0. Тогда функция J (и) имеет два нуля U = os(2y-0o), 2= os6o. В этом случае k = Q, р= =Л1о/2/ (шз е ), sn(p 0) =sin Решение (10) приобретает вид [c.228]

Вращательные уровни энергии — это уровни, связанные с вращательным движением молекулы как целого. Вращение молекул приближенно рассматривают как свободное вращение твердого тела с тремя моментами инерции вокруг трех взаимно перпендикулярных осей. При этом возможны три случая 1) сферический волчок (все три момента инерции одинаковы) 2) симметричный волчок (два момента инерции одинаковы, третий отличен от них) 3) асимметричный волчок (все три момента инерции различны). Разности энергий соседних вращательных уровней составляют от сотых долей электрон-вольта для самых легких молекул до стотысячных долей электрон-вольта для наиболее тяжелых молекул. Вращательные переходы непосредственно изучаются методами инфракрасной спектроскопии и комбинационного рассеяния света, а также методами радиоспектроскопии. Колебательно-вращательные спектры получаются в ре-дультате того, что изменение колебательной энергии сопровождается одновременными изменениями вращательной энергии. Такие изменения происходят и при электронно-колебательных переходах, что и обусловливает вращательную структуру электронно-колебательных спектров. [c.228]

Первый член в этом выражении обусловлен рассеянием электронов и играет и])ообладаю1цую роль выше 1" К коэффициент А иронорционален 0 . Второй член возникает вследствие рассеяния на границах кристалла входящая в него величина С есть средний свободный пробег для рассеяния воли па этих границах и i — константа. Роль этого члена значительно возрастает ири температурах ниже 1 К. Рассеяние решеточных волн на иримесях крайне незначительно, поскольку при этих температурах их средняя д-типа волны значительно больше ра.змеров рассеивающих примесных центров. [c.663]

ЛИЧИН скорости 2 при низких температурах выдвигалось наблюдавшееся Осборном при болос высоких температурах распространение ударных воли второго звука. Другой причиной, приводяидей к расхождению между экспериментом и теорией, может быть большая длина свободного пробега фононов. [c.853]

На рис. 23 представлены кривые зависимости концентрации граничных сдвиговых на1пряжений на конце разрушенного волокна в композите, рассчитанные с помощью уравнений (13). Можно видеть, что максимальная величина таких напряжений в композите не так высока, как для единичных волокон (рис. 22) и зависит от типа и объемного содержания наполнителя. Значения коэффициента концентрации касательных напряжений, соответствующих реальному содержанию наполнителя в композите, колеблются от 0,1 до 0,3, что вполне допустимо, если учесть фактические растягивающие напряжения в композите в напра1вле,нии оси вол-окон. Например, в боропластике с 50 об. % волокна при нагружении до 70 кгс/мм (что составляет примерно половину 1предела его прочности) наибольшие сдвиговые напряжения на свободном конце волокна будут, согласно результатам, представленным на рис. 23,. около 7 кгс/мм . Использование в этом случае данных рис. 22 приведет к ошибочным результатам. Анализируя рис. 23, необходимо-отметить следующее максимальные касательные напряжения на конце волокна остаются почти неизменными при среднем объемном содержании волокна они быстро возрастают при малых и больших объемных долях волокон. [c.63]

Угол ф изменяется в этом случае монотонно, и поэтому можно сказать, что ось волчка прецессирует около вертикальной оси. Однако это движение не является регулярной прецессией, встречавшейся нам в случае свободного движения твердого тела, так как в данном случае ось волчка не только вращается вокруг вертикали, но и колеблется вверх и вниз между граничными углами 0i и 02. Таким образом, рассматриваемый волчок нутирует во время прецессии. [c.190]

В частном случае это аналитическое представление описывает регулярную прецессию волчка, которая теперь, однако, не является общей формой движения, как было в случае свободного волчка, а получается только для специально подобранных значений гг, 7V и W. Чаще всего наблюдаемая при обычном возбуждении тяжелого волчка прецессия является только по видимости регулярной ее называют псевдорегуляр-ной прецессией. Чистое вращение вокруг вертикально расположенной оси фигуры также является, и притом при любой угловой скорости, возможной (устойчивой или неустойчивой) формой движения. [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...