Задача о взрыве сильном

Задача о взрыве сильном 190—194 ----, автомодельные уравнения 193 [c.608]

Решение задачи о взрыве плоского или линейного заряда описывает также обтекание произвольного профиля и тела вращения в области, размеры которой велики сравнительно с поперечным размером тела. При этом для описания течения в области, где ударная волна не является уже сильной, необходимо использовать решение, учитывающее начальное давление газа. [c.299]

В сформулированной постановке задача о взрыве получила название задачи о сильном взрыве. В задаче о сильном взрыве постоянные размерные определяющие параметры и Р1 не позволяют ввести масштабы длины и времени. Единственной безразмерной независимой переменной является в этом случае величина [c.224]

Задачу о сферическом поршне можно рассматривать как модельную задачу о взрыве в воздушной атмосфере, если принять, что внутри 2 имеются продукты химической реакции — сильно сжатый газ, который вытесняет воздух, действуя, как поршень. В этом случае в воздухе образуется воздушная ударная волна, которая называется взрывной волной. Для определения движения воздуха между взрывной волной S и поверхностью 2, за которой находятся продукты взрыва, необходимо решать задачу газовой динамики. Для решения этой задачи выше подготовлены все уравнения и дополнительные начальные и граничные условия. [c.386]

Если при анализе решения и при фактическом решении задачи о точечном сильном взрыве пользоваться вместо условий [c.412]

Задача о сильном взрыве [c.558]

Течение за клином и конусом, так же как и течение в простой волне, принадлежит к классу автомодельных течений, когда параметры течения в силу геометрических особенностей и начальных условий зависят не от двух независимых переменных, а от одной, или постоянны. К классу автомодельных задач относится также задача о сильном взрыве (см. п. 5 2.3). [c.62]

При гиперзвуковых скоростях обтекания можно свести двумерную задачу обтекания тонкого тела к автомодельной одномерной задаче о сильном взрыве. Из анализа уравнений и теории подобия следует, что обтекание тела происходит так, как будто в каждом слое независимо от других имеет место вытеснение газа непроницаемым подвижным поршнем в направлении,, перпендикулярном движению тела, т. е. решение стационарной задачи аналогично решению некоторой нестационарной задачи с соответствующими заменами переменных. Эту теорию называют нестационарной аналогией, а соответствующий метод расчета — законом плоских сечений. [c.63]

В качестве начальных условий используется решение задачи о сильном взрыве, при этом ошибки в граничных условиях, учитывающих влияние начального давления внешней среды, составляют не более 0,3 Уо- Начальные моменты времени характеризуются достаточно большими перепадами давления на фронте (например, рг/Р1 = 1740 при у= 1>4). [c.111]

Гл. 2. Уравнения газовой динамики приводятся без вывода. При необходимости можно обратиться к книгам [1, 18—21, 23, 27, 34, 35, 37, 38]. Теория характеристик изложена н статье Русанов В. В. Характеристики общих уравнений газовой динамики. См. ЖВМ и МФ, 1963, № 3. Многие вопросы 2.2 и 2.3 освещены в [1, 25, 37, 38] и монографии Мизес Р. Математическая теория течений сжимаемой жидкости (М., 1961). Задача о распаде произвольного разрыва рассмотрена в [9, 18, 27 , о сильном взрыве — в [17, 34]. [c.227]

Задача о сильном взрыве. В момент i = О в- покоящемся газе в центре симметрии (в точке) происходит взрыв, т. е. мгновенно выделяется конечная энергия Е,у. В этой постановке мы пренебрегаем массой и размерами вещества, выделяющего энергию. Поставленная таким образом задача о сильном взрыве [c.171]

ЗАДАЧА.О СИЛЬНОМ ВЗРЫВЕ [c.193]

ЗАДАЧА О СИЛЬНОМ ВЗРЫВЕ 195 [c.195]

ЗАДАЧА О СИЛЬНОМ ВЗРЫВЕ 197 [c.197]

Нетрудно видеть, что решению задачи о сильном взрыве может отвечать единственная интегральная кривая, упирающаяся в особую точку С, соответствующую центру симметрии i). Однако это решение невозможно продолжить непре- [c.202]

Важный теоретический вопрос о существовании решения поставленной выше задачи о сильном взрыве связан с доказательством принадлежности двух точек М ж С одной и той же интегральной кривой для обыкновенного дифферен- [c.202]

S 7] ЗАДАЧА О СИЛЬНОМ ВЗРЫВЕ 203 [c.203]

С помощью соображений теории размерности в процитированной выше работе мы показали, что поставленная задача о сильном взрыве представляет собой весьма интересный пример, когда решение задачи не только сводится к интегрированию обыкновенных дифференциальных уравнений, но и удаётся получить совершенно точно требуемое решение в виде простых конечных формул. Опираясь на соображения теории размерности, мы устанавливаем наличие алгебраического интеграла уравнения (7.9), соответствующего именно искомому решению. Замечательно, что другие решения, соответствующие близким интегральным кривым уравнения (7.9), не могут быть представлены в подобном элементарном виде. [c.203]

Таким образом, доказаны строго существование и единственность решения задачи о сильном взрыве. [c.204]

ЗАДАЧА О СИЛЬНОМ ВЗРЫВЕ Т+1 Зг-4 [c.209]

Ещё следует сделать одно замечание о возможности решения задачи о сильном взрыве в рамках теории идеальной жидкости при более общем виде уравнения состояния и зависимости внутренней энергии газа в функции от jd и р ). Функция внутренней энергии е (р, р) непосредственно входит в условия на ударной волне и в уравнение притока тепла. В общем случае её всегда можно представить в виде [c.214]

ЗАДАЧА о сильном ВЗРЫВЕ 215 [c.215]

Задача о сильном взрыве в переменных Лагранжа и разные дополнения [c.216]

ЗАДАЧА О СИЛЬНОМ ВЗРЫВЕ В ПЕРЕМЕННЫХ ЛАГРАНЖА 221 Р/Ргз [c.221]

Задача о сильном взрыве в среде с переменной плотностью [c.225]

Сохранение только первого слагаемого в этом ряде соответствует решению задачи об автомодельном движении нри сильном взрыве, сохраненпе двух слагаемых соответствует решению задачи о взрыве с учетом иротиводавленпя в начальной стадии расиространения удар- [c.271]

Здесь мы не будем решать эту задачу ). Заметим только, что для фактического получения решения этой задачи можно, не опираясь на фактически написанные обыкновенные дифференциальные уравнения, с помощью соображений теории размерности написать два конечных интеграла системы трех обыкновенных дифференциальных уравнений и таким путем получить в конечном простом виде точное решение задачи о сильном точечном взрыве. На рис. 60 даны графики результата решения задачи о точечном сильном взрыю. [c.414]

Результаты пычислеппй для других значений а также аналогичное решение задачи о сильном взрыве случае цилиндрической симметрии приведены Л. И. Седовым в книге Методы подобия и размерности в механике , и.чд. 9-М. Наука, 1981, гл. IV, 11. [c.563]

В начальной фазе точечного взрыва давление р невозмущенного газа пренебрежимо мало по сравнению с давлением на фронте ударной волны. Если в условиях на ударной волне и в интегральном соотношении (2.92) положить р>=0, то имеет место задача о сильном точечном взрыве. Эта задача автомо-дельна относительные значения скорости, давления и плотности f/=u/ 2, P PlPb R = plp2 зависят от относительной координаты Я=г/Г2, т. е. [c.68]

Теоретически наиболее полно исследовано распространение ударной волны в случае точечного взрыва. При точечном взрыве маеса продуктов взрыва мала, а количество выделяемой энергии Е велико. Точное аналитическое решение автомодельной задачи о сильном точечном взрыве впервые было получено Л. И. Седовым [32]) и Тейлором ([59]). [c.116]

Я также благодарен И. О. Бежаеву, под руководством которого произведены расчёты в задаче о сильном взрыве. [c.8]

Если мы воспользуемся уравнениями движения в форме (1.2) и указанной выше постановкой задачи о сильном взрыве, то за основные размерные постояннр.1е могут быть приняты следующие величины [c.195]

Таким образом, Задача о сильном взрыве может быть решена с но мощью интегрирования обыкновенных дифференциальных уравнений с зачётом вязкости и теплопроводности, если принят1ь [c.214]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...