Сильный точечный взрыв

ПРИБЛИЖЕННОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ О СИЛЬНОМ ТОЧЕЧНОМ ВЗРЫВЕ в ГОРЮЧЕЙ СМЕСИ ) [c.411]

Рис. 12. Профили давления р/р1, плотности р/р1, скорости и/щ и температуры Т/Т1 для сильного точечного взрыва в газе (7 = 1,23).

Два типа автомодельных решений. Существуют движения газа, отличительным свойством которых является внутреннее подобие. Такие движения называются автомодельными. Распределение по координате любой из газодинамических величин (скажем, давления) в автомодельном движении эволюционирует таким образом, что во времени изменяются только масштаб давления П и координатный масштаб области, охваченной движением Я, профиль же или распределение остается неизменным. Путем растяжения и сокращения масштабов давления и координаты можно добиться полного совпадения кривых р (г), отвечающих различным моментам времени. Типичным примером автомодельных движений может служить рассмотренная в п. 3.1 задача о сильном точечном взрыве. [c.238]

Сильный, точечный взрыв в газе [c.445]

Рис. 1.50. Профили давления, плотности, скорости и температуры для сильного точечного взрыва в газе су = 1,23.

СИЛЬНЫЙ ТОЧЕЧНЫЙ ВЗРЫВ 661 [c.661]

Сильный точечный взрыв [c.661]

Посмотрим, как распространяется ударная волна сильного точечного взрыва в неоднородной атмосфере. При этом, очевидно, нас будет интересовать та стадия, на которой волна уходит от точки взрыва на расстояния, сравнимые с масштабом неоднородности А только тогда и проявляется влияние неоднородности. Ударную волну предполагаем сильной (давление за фронтом гораздо больше давления перед фронтом). [c.661]

Движение ударной волны сильного точечного взрыва вниз приобретает черты автомодельного движения, описанного в предыдущем параграфе, когда давление в полости рс становится малым по сравнению с давлением Рф на фронте ударной волны в нижней точке. В численном расчете движения ударной волны, сделанном в работе [29], фигурируют обе эти величины, так что мы имеем возможность привязать автомодельное решение к какой-либо определенной точке численного расчета. Надо сказать, что в момент резкого уменьшения давления в полости решение [29] [c.667]

В других аналогичных задачах решение может быть ие столь детальным. Например, если сильный точечный взрыв происходит не в газе, а в пористой среде с высокой степенью пористости, то часть энергии взрыва переходит в теплоту, а часть — в кинетическую энергию захваченного взрывом грунта. При этом из общих соображений удается определить лишь, иапример, связь между скоростью фронта волны и массой вещества, захватываемого ударной волной. [c.214]

Рис. 60. Распределение давления, скорости и плотности за фронтом ударной волны при сильном точечном взрыве.

Если геометрическая форма тела фиксирована и его можно считать неподвижным и абсолютно твёрдым, то такое тело вполне задаётся линейным размером D. Если взрыв сильный точечный и происходит в газе, заполняющем всё пространство вне тела, то систему определяющих параметров можно представить таблицей [c.223]

Физико-математические модели многих процессов основаны на системе уравнений газовой динамики с учетом различных физических эффектов. Газодинамическое движение в них играет важную, а зачастую и определяющую роль. Уравнения газовой динамики сами по себе нелинейны. Общих методов решения газодинамических задач в настоящее время не существует. В то же время именно нелинейность порождает многие эффекты, с которыми приходится считаться в практически важных случаях. Как уже говорилось, для понимания сути явлений значительную помощь оказывают различного рода упрощенные модели, в том числе основанные на уравнениях, допускающих наличие автомодельных решений. Автомодельные решения могут играть существенную роль не только в анализе отдельных качественных сторон явлений, но и в исследованиях принципиального характера, позволяющих установить общие закономерности процессов на определенной стадии их развития. Так, теория точечного взрыва, основанная на автомодельных решениях задачи о сильном взрыве [52, 75], наряду с описанием явлений, наблюдаемых при взрыве со сверхвысокой энергией, используется для изучения свойств ударных волн при электрических разрядах и др. Примерами автомодельных решений, имеющих важное теоретическое и прикладное значение, могут служить решения асимптотического типа, описывающие явление кумуляции, т. е. процессы, в которых происходит неограничено сильная концентрация энергии. К ним относятся решения задачи о схождении ударной волны к центру или оси симметрии, задачи о движении газа под действием кратковременного удара и др. (см,, например, [8, 15, 46, 55, 77] и библиографию в этих работах). Прикладной интерес таких задач связан с существенной необходимостью для современной науки и техники реализации экстремальных состояний вещества — достижения высоких давлений, температур, плотностей, энергий. [c.6]

Таким образом, в случае точечного сильного взрыва />1 = 0) условия подобия для движений газа сводятся к по- [c.224]

При соударении с металлической поверхностью частиц со столь высокой кинетической энергией в месте удара выделяется большое количество тепла в результате трансформации кинетической энергии Б тепловую. Очень короткое время удара не дает возможности теплу распространиться в глубь металла, и сильный локальный разогрев металла основы и частицы может привести к их взаимодействию и прочному схватыванию (эффект типа точечной сварки). При детонационном нанесении высокая кинетическая энергия частиц позволяет получать покрытия из материалов, температура плавления которых лежит выше максимальной температуры взрыва кислородно-ацетиленовой смеси. Если при этом тепловой энергии, выделяющейся при ударе, окажется недостаточно для нагрева частицы до пластичного состояния, высокая вязкость будет скомпенсирована большим давлением частицы на поверхность. Частица деформируется и вдавливается [c.129]

Выше было показано, что существует автомодельное решение уравнений одномерного нестационарного движения совершенного газа, соответствующее постоянной энергии в возмущенном слое, т. е. мгновенному точечному выделению энергии или силь-ному взрыву. Такая схема применима в том случае, когда размер и мз сса заряда или взрывного устройства много меньше размера образовавшейся взрывной зоны и массы вовлеченного в нее газа. Ударная волна при взрыве возникает за счет внезапного нагрева и повышения давления газа. В реальных условиях сильной взрыв<ной ударной волне сопутствуют различные физические процессы излучение, химические реакции и т. д., но основные газодинамические закономерности таких течений можно изучить на примере совершенного газа К [c.242]

Если при анализе решения и при фактическом решении задачи о точечном сильном взрыве пользоваться вместо условий [c.412]

Металлургическая совместимость оценивается, как правило, на основе анализа двойных диаграмм состояния для компонентов, входящих в свариваемый материал. Возможность того, что в реальных условиях процесса сварки успеют реализоваться закономерности, следующие из равновесных диаграмм состояния, зависит в определенной степени от способа и режима сварки. Основные методы сварки по мере их ухода от условий, соответствующих условиям построения диаграмм, можно расположить в следующем порядке шлаковые, газовые, дуговая, плазменная, электронно-лучевая, лазером, контактная точечная и шовная, пайка, контактная стыковая, высокочастотная, трением, ультразвуком, диффузионная, взрывом, магнитно-импульсная холодная. Последовательность их расположения носит в определенной степени условный характер, так как при одном и том же методе, но при разных режимах можно иметь сильно различающиеся картины металлургического взаимодействия. [c.444]

В начальной фазе точечного взрыва давление р невозмущенного газа пренебрежимо мало по сравнению с давлением на фронте ударной волны. Если в условиях на ударной волне и в интегральном соотношении (2.92) положить р>=0, то имеет место задача о сильном точечном взрыве. Эта задача автомо-дельна относительные значения скорости, давления и плотности f/=u/ 2, P PlPb R = plp2 зависят от относительной координаты Я=г/Г2, т. е. [c.68]

Теоретически наиболее полно исследовано распространение ударной волны в случае точечного взрыва. При точечном взрыве маеса продуктов взрыва мала, а количество выделяемой энергии Е велико. Точное аналитическое решение автомодельной задачи о сильном точечном взрыве впервые было получено Л. И. Седовым [32]) и Тейлором ([59]). [c.116]

Сильный точечный взрыв в горючей емееи [c.413]

В работе А. С. Компанейца [24] решена задача о сильном точечном взрыве в пластической уплотняюш,ейся среде с постоянным уплотнением на фронте ударной волны ). Мы рассмотрим здесь упрощенную задачу [c.659]

Объяснить, почему при сильном точечном взрыве в газе практически вся масса газа, охваченная взрывной волной, сосредоточена в тонком слое у задней поверхности фронта ударной волиы., [c.213]

В гндрогазодинамике широко распространен метод автомодельных решений. Мы применили его, например, в последнем параграфе кииги при решении задачи о сильном точечном взрыве в газовой среде при решении использовались соображения размерности и закон сохранения энергии. Это позволило определить динамику изменения всех интересующих физических величин со временем, оставив неизвестными только постоянные множители в решениях. [c.214]

Здесь мы не будем решать эту задачу ). Заметим только, что для фактического получения решения этой задачи можно, не опираясь на фактически написанные обыкновенные дифференциальные уравнения, с помощью соображений теории размерности написать два конечных интеграла системы трех обыкновенных дифференциальных уравнений и таким путем получить в конечном простом виде точное решение задачи о сильном точечном взрыве. На рис. 60 даны графики результата решения задачи о точечном сильном взрыю. [c.414]

Автомодельное движение при точечном взрыве. Изучение газодинамического движения и физических явлений, которые возникают при сильных взрывах в воздухе, началось в середине сороковых годов и представляет большой теоретический и практический интерес. Основополагающей в этой области явилась ставшая ныне классической работа Л. И. Седова (1946), который на основе развитой ил теории автомодельных движений решил идеализированную задачу о точечном взрыве. Остроумным способом, путем использования интеграла энергии, Л. И- Седову удалось найти точное аналитическое решение уравнений автомодельного движения. Задачей о сильном взрыве независимо занимались также К. П. Станюкович (диссертация) и Дж. И. Тейлор (Ргос. Roy. So . London, 1950, А201 1065, 159—186 см. также его Sei. Papers, т. 3, 1963), которые сформулировали и исследовали уравнения, но не получили их аналитического решения. [c.231]

Тем самым мы показали, что при сколь угодно сильном взрыве ударная волна не может сколь угодно сильно сжать газ плотность газа за фронтом ударной волны оказывается того же порядка величины, что и плотность невозмущеиного газа. Эго утверждение относится ие только к точечному взрыву, а имеет весьма общий характер для произвольных ударных волн. [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...