Волна бегуш

Для вычисления характеристик поля в области л а также следует указать правило образования контуров при вычислении интеграла в (3.10). Однако условия излучения не позволяют этого сделать, поскольку в любом сечении х = onst в этой области должны наблюдаться волны, бегуш,ие в обоих направлениях. [c.256]

Пример расчета мгновенных линий тока па основе (4.25) показан на рис. 4.7. Как видно, течение разбивается на отдельные ячейки, размер которых вдоль оси г равен а в перпендикулярной плоскости определяется соотношением (4.24). Гакая картина соответствует гармонической волне, бегушей вдоль оси г с фазовой скоростью с = со//г. Соответственно в системе координат, движушейся вдоль г со скоростью с, имеем стоячую волну. [c.179]

НО, поскольку нас интересуют лишь волны, бегуш ие в направлении возрастания г (т. е. от источника), в дальнейшем мы будем рассматривать только случай = 0. [c.33]

В большинстве наиболее интересных случаев скорость звука с в жидкости меньше, чем скорость продольных волн Сц в твердом теле. Она может быть также и меньше скорости поперечных волн с, i. Рассмотрим вначале случай с, J < с < i. Из (4.42) видно, что при sin0 >с/сл значение угла 0 будет комплексным. Значение же 0, вешественно при всех 0. Таким образом, продольная волна в твердом теле будет неоднородной волной, бегушей вдоль границы и спадаюшей при удалении от нее. Поперечная же волна будет обычной плоской волнш. Поскольку sin 0 > 1, то os 0 [c.97]

Выражения (1.6) — (1.12) справедливы для волн, бегуш,их как в положительном, так и в отрицательном направлении оси х. В последнем решении (1.12), например, верхние знаки соответствуют волне, бегущ ей вправо. [c.185]

Для волны, бегуш,ей справа налево (рис. 191,6), соотношение между моментальными снимками и г такое же, как для волны, бегущей слева направо, но волна скорости является зеркальным изображением относительно оси X той, которая показана на рис. 191, а. [c.189]

Волна, бегуш,ая в каком-либо слое, попадая на ближайшую границу, частично отразится и частично пройдет в следующий слой. Как мы видели в предыдущем параграфе, коэффициент отражения от границы, на которой происходит малое изменение относительного волнового сопротивления е, равен приближенно е/2. Значит поток мощности, уносимый отраженной волной от этой границы — малая величина второго порядка (она составляет долю в е 4 от потока мощности в падающей волне) и прохождение через границу — почти полное. Точно так же и прохождение через вторую границу,— почти полное, и поток мощности в отраженной от нее волне — малая величина второго порядка то же происходит и на третьей, четвертой и т, д. границах. [c.139]

Лампой бегуш,ей волны (ЛБВ) называется ЭВП, в котором используется длительное взаимодействие сгруппированного потока электронов и внешнего высоко- [c.344]

Полагая процесс возбуждения изгибных колебаний установившимся, решение задачи (2.27), (2.28) слева (область 1) и справа (область 2) от границыX — —Vt будем искать в виде бегуш их волн [c.64]

Характерная частота подобной бегуш,ей решетки — волны, очевидно, равна Qs = Kvs - При Е = О стираемая решетка покоится (Oso s = 0) и характерное время ее стирания [c.61]

Полученное решение позволяет легко построить другие решения, которые называют бегуш,ей волной. Заменим функции Sy (Ф) произвольными функциями Tv (Ф), удовлетворяющими уравнению (см. (18.5)i) [c.126]

Чем значительнее отношение рмин/Рмакс тем большую долю в трубе составляет бегущая волна. Аналогично тому, как это принято в электротехнике, отношение давления в узле к давлению в пучности называют коэффициентом бегуш ей волны [c.128]

Если частота возбуждаемых колебаний окажется меньше критической для т п то в канале будут лишь такие моды бегуш.их волн, для которых [c.337]

Например, если то могут быть следующие моды бегуш[их волн 00, [c.337]

Абсолютная ошибка при вычислении мош ности определялась в основном погрешностью калибровки измерительного датчика и неравномерностью его частотной характеристики. Точность калибровки использованных нами датчиков составляла +1 дб по давлению, что в пересчете на интенсивность соответствует максимальной ошибке при оценке мош ности 4-30%. Таким образом, хотя основные требования, предъявляемые при измерениях (бегуш,ая волна, дальнее поле), были выполнены, точность определения абсолютных значений мош ности оставляет желать лучшего. [c.78]

Особенно ценным могло бы оказаться наблюдение за явлением встречи двух уединенных волн конечной амплитуды, бегуш их навстречу друг другу (отдельные волны Р и (5). Также возможно исследовать отражение волн конечной амплитуды и движение их в местах разветвления трубы. [c.347]

Барпиев А. Распространение волн в полупространстве, возбужденных подвижной нагрузкой, бегуш,ей по его границе со сверхзвуковой скоростью // Динам, жидкости, газа и плазмы Сб. научн. тр. Кирг. гос. ун та. Фрунзе Изд во Кирг. гос. ун та, 1982. С. 30 32. [c.361]

Конфигурация поля в плоском магнетроне определяется 4-потенциалом Ф(г) = Еу, А(г) = В О, О, у). Электроны эмитируются катодом (плоскость = 0) с нулевой начальной скоростью. Плоскость у = d является анодом. При 2го < d го = и/И, i = е В/тс, и = = сЕ/В) магнетрон заперт. Показать, что бегуш ая волна с потенциалом = Eo/ksliKy sin (uut — kz) при точном синхронизме (о = ки) отпирает магнетрон [102]. Пайти уравнения движения ведуш их центров в первом приближении метода усреднения. [c.437]

Приближенные методы построения решения задач, используюш ие автомодельные решения, развивались Г. И. Баренблаттом (1954) и А. М. Пирвердяном (1960). Были рассмотрены также решения типа бегуш их волн (Г. И. Баренблатт, 1953) и задачи об асимптотическом распределении давления (плоская одномерная задача) при ограниченном начальном воз-муш ении (Г. И. Баренблатт и Я. Б. Зельдович, 1957, 1958). [c.628]

Между двумя любыми точками пространства, где распространяются бегуш,ие звуковые волны, разность фазы колебаний давления (и других акустических величин — смещения частиц воздуха, акустической скорости и пр.) остаётся постоянной с течением времени. [c.133]

Импеданс. Важным параметром среды распространения упругих колебаний является характеристический импеданс, или удельное волновое сопротивление (обычно просто волновое сопротивление). Он определяется как отношение звукового давления к колебательной скорости в бегушей волне и обычно выражается в виде [c.201]

Рис. 4. Изменение во времени значений , Н и S в бегушей волне

Синусоидальная бегуш,ая волна. Предположим, что мы имеем синусоидальную бегуш ую волну вида [c.154]

Мы рассмотрим случай, когда сначала жидкость невозму-щена везде в трубе № 2 и в трубе № 1 везде, кроме области, расположенной далеко слева от сочленения. Из этой области бегуш ая падающая волна , заданная выражениями [c.131]

В любой бегуш ей волне поток энергии очень просто связан с проводимостью. Скорость передачи энергии в направлении распространения есть скорость, умноженная на силу, равную площади поперечного сечения, умноженной на избыточное давление другими словами, это объемный расход, умноженный на избыточное давление, что в свою очередь равно проводимости, умноженной на квадрат избыточного давления. Например, в падающей волне (32) скорость передачи энергии есть У I — х с- . Аналогично, в отраженной волне она равна У ( + х с- , а в проходящей волне Ц — х с . [c.136]

Следует заметить, что возбуждение унтертоном резонансов высших порядков представляет значительный практический интерес, поскольку при наличии высокодобротных акустических резонаторов в них можно накопить значите.т1ьную энергию гармоники и реализовать таким образом эффективные умножители частоты. Кроме того, в резонаторах, по-видимому, гораздо легче осу-ш,ествить избранный тип взаимодействия между ограниченным числом мод, чем в условиях бегуш,их волн. Наконец, возбуждая систему на частотах, близких к резонансным, можно даже при слабом источнике получить амп.литуду колебаний настолько большой, что различные нелинейные эффекты будут проявляться достаточно четко. [c.138]

В представлении стоячих волн i-матрица имеет сингулярности, вызванные tgr],. В представлении бегуш жх волн эти сингулярности важны только для связанных состояний, поскольку в силу (2.145) г-матрица имеет вид (2.85) [c.63]

В статье Т. R. Капе 2.112] (1957) рассмотрено распространение бегуш,их волн в бесконечной пластине по трем теориям Т0Ч1Н0Й, уточненной [2.111] и обобщенного плоского напряженного состояния. Результаты приведены на ф иг. 2.10, где изображены фазовые скорости в зависимости от частоты. Буквами е и S обозначены кривые, относящиеся, соответственно, к дилатационной и сдвиговой волнам по теории обобщенного ПЛ0С1К01Г0 напряженного состояния. Цифры 1 и 2 относятся, соответственно, (К первой и второй модам по уточненной теории, 3 и 4 — К первой и второй модам по точной теории. Хорошо видно, что уточненная теория является существенно лучшей аппроксимацией, чем обобщенное плоское напряженное состояние. [c.176]

Аналогичное уравнение получается и для вектора Н. Каждая из декартовых компонент векторов и Н будет при этом удовлетворять одномерному скалярному уравнению (1.2), решение которого в виде бегуш их плоских волн уже было рассмотрено в 1 и 2. Уравнение (4.10) описывает процесс распространения в направлениях ш со скоростью V двух плоских векторных волн [c.33]

АКУСТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ - - возникновение постоянного тока или эдс в проводяш,ей среде (металл, полупроводник) под действием бегуш,ей УЗ-вой волны А. э. является одним из проявлений взаимодействия ультразвука с электронами проводимости. Появление тока связано с передачей импульса (и соответственно энергии) от УЗ-вой волны электронам проводимости. Это приводит к направленному движению носителей заряда — электрич. току в направлении распространения звука. А. э.— одно из проявлений нелинейных взаимодействий и аналогичен нек-рым другим нелинейным эффектам увлечения, напр, акустич. ветру (см. Акустические течения). Локальные электрич. поля, возникающие в проводницей среде под действием УЗ-вой волны, захватывают носители заряда, что приводит к увлечению их волной — возникновению акустоэлектрич. тока. [c.40]

Стоячие волны. Суперпозиция бегуш их волн [c.189]

Интересный пример оптической дифракционной решетки представляет прозрачная жидкость или газ, в которых с помош ью пьезокварца возбуждены бегуш ие или стоячие ультразвуковые волны (гл. VI, 5) здесь периодическая структура образуется вследствие сгуш ений и разрежений, периодически чередуюш ихся в пространстве, и ее периодом является длина ультразвуковой волны эта структура влияет на распространение света вследствие того, что показатель преломления в местах сгущений—больше, а в местах разрежений—меньше, чем в отсутствии ультразвука. Дифракционную решетку для микрорадиоволн можно получить, вырезав в листе металла ряд одинаковых и одинаково отстоящих друг от друга щелей. Каменная лестница является отражательной дифракционной решеткой для звука (ср. гл. XI, 4). [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...