Каскадные процессы при захвате

Развиваются экспрессные методы активационного анализа без разрушения, опирающиеся на измерение короткоживущих активностей и даже просто продуктов ядерных реакций. Эти методы используются, в частности, для непрерывного автоматического контроля за ходом различных технологических процессов. Идентификация проводится по Р-распадным электронам, по у-квантам радиационного захвата (п, у), по нейтронам и другим частицам, вылетающим в результате ядерных реакций. Используются и у-кванты, возникающие при возвращении ядра в основное состояние после неупругого столкновения с нейтроном. Для повышения селективности анализа обычно измеряется энергия у-квантов, а для каскадных процессов часто используется регистрация на совпадения. Примером экспрессного анализа по короткоживущей активности может служить определение содержания кислорода посредством активации быстрыми нейтронами, вызывающими реакцию вО (п, p)7N . Период полураспада изотопа составляет всего лишь 7,3 с. Регистрируются обычно не 3-электроны, а жесткие у-кванты с энергиями 6,1, 6,9 и 7,1 МэВ, возникающие при переходе продукта распада — изотопа — в основное состояние. Примером использования ядерных реакций для элементного анализа может служить использование ракции 4Ве (у, п)4Ве для анализа на бериллий. Эта реакция имеет на редкость низкий порог 1,66 МэВ (обычно порог реакции (у, п) лежит в области 10 МэВ). Регистрируются вылетающие нейтроны. Малость порога, во-первых, делает метод исключительно селективным, а во-вторых, дает возможность использовать для активации дешевые и простые в обращении изотопные источники у-излучения. [c.688]

Гамма-излучение при неупругом рассеянии нейтронов. Составное ядро в возбужденном состоянии, образующееся при поглощении нейтрона, может избавиться от энергии возбул<-дения не только высвечиванием у-кванта (радиационный захват), но и испусканием нейтрона с последующим выходом одного или нескольких у-квантов. Этот процессе пороговый, поскольку кинетическая энергия нейтрона (в системе центра инерции) должна быть достаточной для возбуж.дения ядра по меньшей мере до первого уровня выше основного состояния. Отсюда также следует, что максимальная энергия у-кванта меньше или равна энергии нейтрона, претерпевшего неупругое рассеяние. Как только энергия нейтрона становится больше энергии нескольких уровней возбуждения, переход в основное состояние часто происходит через каскадный процесс, при этом энергия одного у-кванта не равна энергии, потерянной нейтроном. [c.30]

Различают два вида процессов захвата с участием фононов — каскадный и многофононный. Каскадные процессы возможны только для центров, обладающих "лестницей" возбужденных энергетических уровней, но когорой свободный носитель 1юстспснно опускается на основное состояние центра, испуская на каждой "ступеньке" один фонон. Каскадный механизм диссипации энергии весьма эффективен, однако он может действовать только в случае кулоновских притягивающих центров, у которых имеется необходимая "лестница" возбужденных уровней. Нейтральные (в том числе и дипольные) центры захвата такой "лестницы" не имеют и для них возможны лишь многофононные процессы, при которых энергия передается сразу нескольким фононам. Вероятность такого способа диссипации энергии значительно меньше, что является одной из причин существенно меньших величин сечений захвата для нейтральных центров по сравнению с притягивающими. [c.90]

Катионная зона 78 Катион-радикалы 181,214 Каскадные процессы при захвате носителей 90 Кармана-Борна критерий 40 Квазиуровии Ферми 28-31, 34, 94, 99, 103 [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...