Излучение каскадное

Рождение нар и тормозное излучение. Каскадные ливни [c.29]

Улучшение характеристик противоточной системы с помощью принципа механического торможения изучалось автором совместно с сотрудниками не только при каскадно расположенных вставках, рассмотренных выше. Представляется, что наиболее эффективным осуществлением этого принципа является применение винтовых сетчатых вставок (одно- или многозаходных). Экспериментальное изучение таких вставок проводилось методами меченых частиц, р-просвечивания и отсечек [Л. 21, 84]. В первом случае экспериментальная установка состояла из стенда торможенной газовзвеси и электронного блока для регистрации заряженных частиц. Стенд торможенной газовзвеси включал в себя прозрачную цилиндрическую камеру из органического стекла высотой 0,8 и диаметром 0,34 м, в которую вставлялись сменные винтовые сетчатые вставки. Источником излучения являлась частица алюмосиликата di = = 4,35 мм, меченная Со активностью 0,5 мг-экв. Для проверки методики вначале были проведены опыты по определению времени свободного падения одиночной меченой частицы, которое сопоставлялось с теоретически рассчитанной величиной. Время находилось по (2-45) при у = 0, Vo.a=VT,a=0. Многократное определение времени, в течение которого меченая частица проходила контрольный участок камеры, совпадало с расчетным с погрешностью 4%, что лежит в пределах точности эксперимента и служит частной проверкой [c.95]

Процесс каскадного увеличения числа фотонов в результате вынужденного излучения продолжается до некоторого момента. Как только интенсивность излучения достигает определенного значения, зависящего, в частности, от дифракционных потерь резонатора и пропускной способности полупрозрачного -выходного зеркала резо- [c.384]

Если захват нейтрона происходит в резонансной области энергий или в области больших энергий, то часто спектры образующегося при этом у-излучения существенно отличаются от спектров у-излучения, сопровождающего захват тепловых нейтронов. Для примера в табл. 9.5 приведены спектры у-излучения, образующегося при захвате нейтронов различных энергий ядрами железа. Эти спектры рассчитаны по статистической теории ядра с учетом спиновой зависимости каскадных переходов между отдельными уровнями [20]. Как видно, спектры захватного у-излучения заметно зависят от энергии нейтронов. Например, выход у-квантов с энергией при захвате [c.28]

Помимо указанной, существует и другая причина появления второй стоксовой компоненты первая стоксова компонента сама достигает большой мощности и начинает играть роль возбуждающего излучения, испытывая рассеяние с уменьшенной на ш частотой, т. е. с частотой — Ш = со — 2со = со . Этот процесс каскадного рассеяния особенно важен потому, что сопровождается усилением, аналогичным усилению первой стоксовой компоненты. [c.858]

V (J = 0), т. е. в результате излучения двух фотонов полный момент атома остается неизменным и, следовательно, суммарный момент двух фотонов равен нулю. Этот каскадный переход очень удобен для анализа поляризаций испущенных пар фотонов в схемах счета совпадений, потому что время жизни атома в промежуточном состоянии очень малое и составляет примерно 5 не. [c.419]

Двухфотонное возбуждение каскадного излучения в кальции [c.420]

Возбуждение источника каскадного излучения пар фотонов. Перевод атомов кальция на верхний возбужденный уровень (см. рис. 152) осуществлялся прямым двухфотонным возбуждением посредством двух лазеров криптонового лазера с А, = = 406 нм и перестраиваемого лазера с А, = 581 нм, настроенного на резонанс для двухфотонного процесса. Излучение лазеров имеет параллельную поляризацию и фокусируется на пучок атомов кальция. Мощность каждого лазера составляла несколько десятков милливатт, а их излучение фокусировалось на площадь менее 0,01 мм атомного пучка с концентрацией примерно 10 ° атомов/см . При этих условиях частота каскадных переходов, при которых излучаются пары фотонов, превосходит 10 каскадов/с. Была обеспечена также высокая стабильность частоты каскадных переходов (лучше чем 1% в течение нескольких часов). [c.423]

Одним из наиболее эффективных методов определения характеристик нестабильных уровней является измерение угловых корреляций при каскадном испускании ядром v-квантов. Угловой корреляцией называется угловое распределение N (О) импульса одного каскадного кванта относительно другого (обычно предшествующего первому). Таким образом, в корреляционном опыте необходимо регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6) два кванта, последовательно вылетающих из одного и того же ядра под различными относительными углами между их импульсами. Техника таких измерений сейчас разработана достаточно детально. Появление нетривиальной корреляционной зависимости связано с тем известным из теории электромагнитного излучения обстоятельством, что проекция т полного момента v-кванта на его импульс может принимать (разумеется, в единицах U) только значения m = 1. Значение т = О исключено условием поперечности электромагнитных волн. Поэтому, если, например, ядро на уровне с мо- [c.266]

Развиваются экспрессные методы активационного анализа без разрушения, опирающиеся на измерение короткоживущих активностей и даже просто продуктов ядерных реакций. Эти методы используются, в частности, для непрерывного автоматического контроля за ходом различных технологических процессов. Идентификация проводится по Р-распадным электронам, по у-квантам радиационного захвата (п, у), по нейтронам и другим частицам, вылетающим в результате ядерных реакций. Используются и у-кванты, возникающие при возвращении ядра в основное состояние после неупругого столкновения с нейтроном. Для повышения селективности анализа обычно измеряется энергия у-квантов, а для каскадных процессов часто используется регистрация на совпадения. Примером экспрессного анализа по короткоживущей активности может служить определение содержания кислорода посредством активации быстрыми нейтронами, вызывающими реакцию вО (п, p)7N . Период полураспада изотопа составляет всего лишь 7,3 с. Регистрируются обычно не 3-электроны, а жесткие у-кванты с энергиями 6,1, 6,9 и 7,1 МэВ, возникающие при переходе продукта распада — изотопа — в основное состояние. Примером использования ядерных реакций для элементного анализа может служить использование ракции 4Ве (у, п)4Ве для анализа на бериллий. Эта реакция имеет на редкость низкий порог 1,66 МэВ (обычно порог реакции (у, п) лежит в области 10 МэВ). Регистрируются вылетающие нейтроны. Малость порога, во-первых, делает метод исключительно селективным, а во-вторых, дает возможность использовать для активации дешевые и простые в обращении изотопные источники у-излучения. [c.688]

Наличие, как правило, у оптических функций возбуждения одного максимума и их плавный ход объяснялись тем, что в условиях проведенных опытов отсутствовали каскадные переходы. В самом деле, возбуждение какого-либо более высокого уровня (7 > А) и спонтанный переход с него на /г-й уровень должны были бы повести к возрастанию интенсивности линии 7 , -, для которой k-Vi уровень является исходным. В результате, на кривой, изображающей оптическую функцию возбуждения линии должен был бы появиться добавочный максимум или, по крайней мере, излом. Из отсут- ствия таких вторичных максимумов был сделан вывод, что вид оптической функции возбуждения спектральной линии непосредственно воспроизводит вид функции возбуждения энергетического уровня атома, являющегося исходным при излучении данной спектральной линии. Другими словами, считалось, что по измерениям интенсивностей спектральной линии, возбуждаемой пучком электронов, можно непосредственно определить относительные значения [c.444]

Для ртути не обнаруживается заметной разницы в положении этих максимумов у функций возбуждения триплет-ных и одиночных уровней. Наличие каскадных переходов может быть проверено непосредственными наблюдениями. Возбуждение уровня 7 Р должно сопровождаться излучением инфракрасного триплета )Л1 282 13 673 [c.449]

Анализ проводят также с помощью многокристальных сцинтилляционных у-спектрометров, применение которых в режиме суммирования при совпадениях позволяет выделить из общего спектра излучения линии изотопов с каскадными у-переходами. [c.212]

РАДИАЦИОННАЯ ЕДИНИЦА ДЛИНЫ (каскадная, ливневая, -единица) — расстояние л,, на к-ром интенсивность гамма-излучения и потока электронов высокой энергии ослабляется в е раз. Первоначально введена для описания взаимодействия космических лучей с веществом [c.200]

Для регистрации Р. с. наиб, распространение получили флуоресцентный метод и метод ионизации электрик. полем. Флуоресцентный метод основан на анализе каскадного испускания света при переходах атома из Р. с. Этот метод обладает селективностью, однако интенсивность регистрируемого излучения в видимой области в этом случае мала. Флуоресцентный метод используют, как правило, для исследования Р. с, с ге < 20. [c.394]

Дальнейшее увеличение мощности (энергии) достигается, как и для лазеров на рубине, при переходе на многоэлементные (каскадные) конструкции с последовательным или параллельным усилением излучения. Основные параметры наиболее типичных многоэлементных лазеров на стекле, активированном неодимом, выполненных по схеме последовательного усиления моноимпульсного сигнала, приведены в табл. 4.3. [c.167]

Схема основных колебательных уровней молекулы СО2 показана на рис. 4.9 [16]. Основной лазерный переход с длиной волны излучения 10,6 мкм образован уровнями (00 1) и (10 0). Заселение верхнего рабочего уровня (00 1) происходит при электрическом разряде в СО2 с добавлением N2 и Не благодаря эффективной передаче энергии от возбужденных молекул N2 (колебательный уровень у=1), а также благодаря быстрым каскадным переходам молекул СО2 с верхних колебательных уровней, возбужденных соударениями с электронами, на долгоживущий уровень (00 1). Радиационное время жизни этого уровня составляет приблизительно 3 с, однако в результате столкновений молекул истинное время жизни оказывается равным 1 мс при давлении газовой смеси несколько мм рт. ст. и около 1 МКС при атмосферном давлении. Что же касается молекулы N2, то в силу ее симметрии она не имеет постоянного дипольного момента, поэтому ее колебание на уровне v= не сопровождается радиационным затуханием, а время жизни этого состояния превышает 0,1 с при давлении в несколько мм рт. ст. Все это приводит к тому, что коэффициент полезного действия СО2-лазера достигает 10% и более. [c.174]

В табл. 7.22 приведены в качестве примера параметры одной группы преобразователей частоты на кристаллах типа KDP. Вторая гармоника генерировалась в направлении синхронизма. Третья гармоника генерировалась смешением излучения второй гармоники и основного в соответственно ориентированном кристалле четвертая получалась удвоением второй гармоники. Таким образом, здесь сталкиваемся с каскадным преобразованием частоты— приемом общего характера. [c.243]

АИГ Nd (Xi = 1,064 мкм) преобразуется в излучения с длинами волн >,2=0,532 мкм, Яз=0,3547 мкм и 9=0,1182 мкм. Аналогичные каскадные процессы, как уже упоминалось, позволили получить излучение с длинами волн до Я = 38 нм [8.8, 8.29]. [c.286]

Гамма-излучение при неупругом рассеянии нейтронов. Составное ядро в возбужденном состоянии, образующееся при поглощении нейтрона, может избавиться от энергии возбул<-дения не только высвечиванием у-кванта (радиационный захват), но и испусканием нейтрона с последующим выходом одного или нескольких у-квантов. Этот процессе пороговый, поскольку кинетическая энергия нейтрона (в системе центра инерции) должна быть достаточной для возбуж.дения ядра по меньшей мере до первого уровня выше основного состояния. Отсюда также следует, что максимальная энергия у-кванта меньше или равна энергии нейтрона, претерпевшего неупругое рассеяние. Как только энергия нейтрона становится больше энергии нескольких уровней возбуждения, переход в основное состояние часто происходит через каскадный процесс, при этом энергия одного у-кванта не равна энергии, потерянной нейтроном. [c.30]

Если задержка детектирования фотонов больше времени задержки в излучении фотонов пары (в pa Mai-риваемом случае около 5 не), то в схеме совпадения детектируются фотоны, испускаемые разными атомами. Эти совпадения чисто случайны и дают постоянный фон совпадений, не зависящий от задержки (рис. 154). При уменьшении задержки и приближении ее к значению времени жизни промежуточного состояния каскадного перехода начинают детектироваться пары фотонов, испускаемых одним атомом, и число детектируемых в единицу времени пар фотонов резко возрастает (рис. 154). В качестве истинного значения, характеризующего счет пар фотонов на совпадение, принимается его значение в максимуме за вычетом фона. [c.424]

Интересный опыт с использованием эффекта Мёссбауэра был проведен Ц. С. By. В этом опыте изучалось излучение, возникающее при каскадном распаде второго возбужденного уровня ядра Схема уровней этого ядра приведена [c.270]

Из приведенных результатов видно, что в оптических функциях возбуждения ртути роль каскадных переходов велика. Это вызвано особенностями в расположении энергетических уровней ртути (см, рис. 43 стр. 73). Например, с уровней 7р Ру, 8р Ру и т. д. единственными (если не считать относительно слабые интеркомбинационные переходы) являются переходы на уровень 7s который служит исходным при излучении триплета ртути [c.451]

Дуговые л а б. II с т о ч н и к и и сери й-ные лампы высокого и сверхвысокого давлений позволяют вводить значит, уд. мощность (Уи>100 Л/см ) и дают излучение высокой яркости с широко варьируемым спектром. Свободно горящая дуга, используемая в эмиссионном спектральном анализе, имеет неустойчивый канал, в к-рый поступают испускающие линейчатый спектр пары материала электродов или спец. вставки в нём. В лаб. источниках, применяемых в спектроскопии плазмы, дуга стабилизируется устраняющей загрязнения вытяжкой газа через электроды или охлаждаемыми водой медными игайбами (при наблюдении канала длиной неск, см и S3 0,2—1 см вдоль оси). Такая стабилизированная- каскадная дуга используется и как эталонный источник (в континууме Аг при р = 0,1—1 МПа, Гд до 1,2-40 К в вакуумных УФ-ляниях Н Тц до 2,2-10 К). Мощная дуга с вихревой стабилизацией канала 0 0,2—1 см и длиной неск. см, обычно в Аг при до 7 МПа и Р до 150 кВт, даёт сплошное излучение с Тв 6000 К и применяется для имитации солнечного излучения, в фотохимии и установках радпац. нагрева. [c.223]

КООРДИНАТНЫЕ ДЕТЕКТОРЫ (позиционно-чувст-вптельные детекторы) — детекторы элементарных частиц, ядерных фрагментов, тяжёлых ионов, снособные с высокой точностью локализовать отдельные точки их траекторий. С помощью К. д. определяют место прохождения, углы вылета, а по отклонению в магн. ноле — импульсы ааряж. частиц, К. д. позволяют реконструировать сложную пространств. картину взаимодействия ядерных частиц в веществе, в т. ч. множественного рождения, каскадного размножения, рассеяния и излучения. [c.458]

По способам обработки информации от детекторов выделяют метод интегрального счёта, совпадений метод, позиционно-чувствит. методы н др. Интегральные методы применяют при измерении активности чистых радионуклидов или при относит, измерениях с помощью стандартных образцов. Спектрометрии, методы регистрируют как интенсивность излучения, так и его спектр они позволяют селективно измерять активность отд. радионуклидов в их смесях. Методы совпадений и антисовпадеиий используют как для повышения селективности измерении радионуклидов, обладающих каскадным излучением, так и для абс. измерений. Если распад сопровождается каскадны.м испускавнем двух излучений разного рода или разных энергий, в установку включают два детектора, настроенных на раздельную регистрацию этих излучений. При этом актив- [c.223]

Вид распределенияЛ/Ду) и схема уровней указывают на еще одну особенность генерации в СО-лазере — ее каскадность. Действительно, генерация излучения при переходах между верхними уровнями приводит после- [c.152]

В корпорации Боинг для фотоэлектрических модулей с линзами Френеля созданы механически соединенные каскадные фотопреобразователи (КФ) на основе GaAs / GaSb с КПД около 30 %. Система обеспечивает среднюю степень концентрации излучения на элементе около 50 и допустимую неточность ориентации 2° [4]. [c.500]

Здесь в отличие от (4) спектр на суммарной частоте не промодулирован. Из (5) нетрудно найти ширину спектра в существенно нестационарном режиме генерации. Приведем ее оценку для каскадной генерации необыкновенной волны пятой гармоники в кристалле кальцита обыкновенными смешиваемыми волнами основного излучения и третьей гармоники [19]. Для длин волн Ai=l,06 и 2=0,353 мкм параметр Аыеа/АЫа, i=3,3 И отношение ширин спектра генерируемого импульса в нестационарном и квазистатическом режимах равно 0,08. Другими словами, импульс на пятой гармонике оказывается длиннее исходного в 12 раз. Отметим, что теория нестационарного смешения частот развита в [19—21]. [c.128]

Аргоновый лазер. Рабочим веществом аргонового лазера являются ионы Аг+. Генерация осуществляется в непрерывном режиме на переходах между высокорасположенными уровнями конфигураций Зр 4р ЗрЧз иона аргона. Наиболее интенсивно излучение на волнах 541,5 и 488,0 нм. Инверсия создается в сильноточном капиллярном разряде низкого давления при каскадном процессе ионизации атома и последующем возбуждении иона в столкновениях с электронами разряда. Нижний лазерный уровень опустошается радиационно. Аргоновый лазер имеет малый [c.43]

Предыонизация вспомогательным разрядом осуществляется в приэлектродной области основного разрядного промежутка с использованием рабочей поверхности одного из электродов основного разряда. Характерной особенностью этого метода является комбинированное участие плазмы (плазменный катод) и фотоионизирующего излучения вспомогательного разряда в создании п о- Системы такого типа обычно называют лазерными с двойным разрядом. Наиболее употребительными являются следующие варианты схемы двойного разряда 1) разряд между сетчатым катодом основного промежутка и плоской поверхностью диэлектрика, охватывающего электрод вспомогательного разряда (рис. 2.4, а) 2) разряд между выступающими участками профилированного катода и поверхностью цилиндрических изоляторов, вложенных в пазы на рабочей поверхности катода и содержащих тонкие проволочки, образующие электрод вспомогательного разряда (рис. 2.4, б) 3) разряд между сетчатым электродом основного разряда и секционированным многоострийным электродом вспомогательного разряда с резисторной, емкостной или индуктивной развязкой между отдельными остриями (рис. 2.4, в). В последнем варианте используются также сплошные электроды в каждой ячейке. В работе [57 ] продемонстрирована возможность каскадного включения двух объемных разрядов, разделенных общим сетчатым катодом. [c.52]

Это утверждение справедливо при условии, если не учитываются каскадные процессы типа спонтанного параметрического распада вне синхронизма квантов накачки сог на квапты oj и кванты частоты 0)2 o)i (при 0)2 > o)i), после чего будет идти сложение частот рожденного излучения сО) и накачки сог уже в синхронизме и генерация излучения на частоте (О3. [c.44]

В режиме модуляции добротности лазеры на стекле обеспечивают излучение моноимпульса с высокой пиковой мощностью при длительности импульса 10 с. Как и лазеры на рубине, лазеры на стекле в моноимпульсном режиме бывают одноэлементные и многоэлементные (каскадные). [c.167]

Каскадный принцип генерации четвертой гармоники излучения лазера на неодиме удвоением частоты второй гармоники является перспективным и при создании технологических установок для УФ-литографии на Я = 266 нм [123], обеспечивающей значительное повышение плотности интеграции в производстве полупроводниковых СБИС и микропроцессоров. Генерация второй гармоники от плавно перестраиваемого излучения лазеров на красителях позволяет перекрыть практически весь воздушный УФ-днапазон. [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...