Смещение пучка при отражении

Рис. 8. Латеральное смещение пучка при отражении 1 — падающий пучок 2 — зеркально отражённый пучок 3 — реально отражённый пучок.

В целом эффект смещения пучка при отражении носит более общий характер, чем возбуждение боковой волны или неоднородных волн в нижней среде. Например, в рассмотренном в п. 13.1 случае отражения от иде-альной границы, расположенной прн г = -А, смещение пучка происходит в отсутствие боковой и неоднородной волн. [c.292]

Поле отраженного пучка. Смещение пучка при отражении. Обозначим через V ) коэффициент отражения плоской волны от границы [c.73]

Смещение пучка при отражении от границы раздела двух где [c.270]

Рис. 1.15. Зависимости смещения Д5 ультразвукового пучка при отражении от угла ввода поперечной полны а

Смещение остронаправленного волнового пучка при отражении. Будем предполагать, что поле p представляет собой плоскую волну с огибающей ФДх.г) [c.279]

Смещение пучка при его отражении люжно получить также, рассматривая поток энергии в падающем и отраженном пучках [154, 230, 12]. [c.78]

Вычислим теперь смещение пучка при его отражении, воспользовавшись последним выражением для фазы. Выразив О через согласно соотношению [c.80]

Таким образом, благодаря смещению лучей при отражении отражающая плоскость производит в некоторой области углов падения своего рода фокусирующее действие. Возникновение каустики легко представить, исходя из лучевых представлений. Рассмотрим пучок лучей, падающих на границу под углами, близкими к углу полного внутреннего отражения б, но несколько большими его. Учтем, что при отражении каждый луч смещается вдоль границы, причем смещения будут тем больше, чем ближе угол падения луча к углу 6. В результате для отраженного пучка лучей получается изображенная на рис. 31.3 картина. Огибающая семейства лучей и будет представлять собой каустику. [c.189]

Обычный интерферометр Майкельсона имеет много степеней свободы (линейных и угловых) и неудобен из-за высокой чувствительности к разъюстировке [113]. Поэтому вместо плоских зеркал часто используются уголковые отражатели (трехгранная уголковая призма) или отражатели типа кошачий глаз , устраняющие две угловые степени свободы. Работа интерферометра с такими отражателями не нарушается при их наклоне до тех пор, пока хоть какая-либо часть пучка отражается в сторону расщепления пучка, поскольку отраженный световой поток остается параллельным падающему и сохраняется постоянство длины пути, проходимого излучением в самой призме при ее угловых разворотах относительно оси падающего светового пучка. Указанные обстоятельства особенно важны при технических измерениях, всегда предполагающих некоторую непрямолинейность направляющих, по которым перемещается подвижной отражатель. Смещение луча с помощью уголковых отражателей может обеспечить еще одно преимущество — отсутствие обратного влияния излучения на лазер (рис. 141, а). [c.241]

При отражении поперечных волн от свободной поверхности твердого тела при углах ввода, больших 3-го критического (для металла 45°>а>33°), происходит вырождение отраженной продольной волны в неоднородную. Вследствие интерференции ее с отраженным пучком происходит быстрое изменение фазы колебаний в последнем, что эквивалентно его смещению А вдоль поверхности (незеркальное отражение). [c.145]

Сварные соединения, выполненные без подкладок. Особенностями сварных швов толщиной 3,5...15 мм листовых и трубных конструкций, полученных односторонней дуговой сваркой или сваркой в защитных газах, являются выпуклость в корне шва и смещение кромок. При контроле прямым лучом это обусловливает появление на экране дефектоскопа ложных эхосигналов от этих дефектов, совпадающих по времени с эхосигналами, отраженными от дефектов над корнем шва, обнаруженных однократно отраженным лучом. Так как эффективный диаметр УЗ пучка соизмерим с толщиной стенки, то отражатель, как правило, не удается идентифицировать по местоположению преобразователя относительно выпуклости шва. [c.319]

Другие случаи отражения пучка. В п. 13.1 отмечалось, что классическая теория отражения ограниченных волновых пучков от границы двух однородных жидкостей, помимо рассмотренного выше случая во 5, неприменима при скользящем падении пучка, когда во тг/2. В этом случае важную роль играет дифракция падающего пучка при распространении. Если пучок с углом падения во составлен из плоских волн с углами паде-ния из интервала (во -Ав, во + Дв), го при во < я/2 - Ав смещение дается классической формулой (13,8). Когда во > тг/2 - А9, в спектре падающего пучка присутствуют плоские волны, несущие энергию как к 292 [c.292]

Отметим, что пучок электромагнитных волн наряду с сдвигом в плоскости падения, рассмотренным выше, при отражении испытывает расщепление на два пучка, смещенных влево и вправо из плоскости падения. Это явление, по1 чившее название эффект Фёдорова, связано с зависимостью коэффициента отражения от поляризации падающей волны. Величина поперечного смещения, как правило, значительно меньше, чем смещение пучка в плоскости падения [222,254, 310, 398, 430). [c.297]

Мы водим, что смещение пучка теи больше, чей ближе угол его падения 0 приближается к граничному углу полного внутреннего отражения. При sin до -> ге мы имеем из (14.30) А- - оо. [c.75]

Отражение звуковых пучков от твердых тел и от пластинок. При падении звуковой волны из жидкости на границу твердого тела полное внутреннее отражение имеет место при sin u /l i, где с — скорость звуковых воли в жидкости, а — скорость сдвиговых волн в твердом теле. Вблизи граничного угла полного внутреннего отражения будет иметь место, как и в оптике, заметное смещение пучка, которое можно снова подсчитать по формуле (14.25), пользуясь выражением (7.7) для коэффициента отражения и представив его в виде V = ехр г ф. [c.76]

Весьма большое смещение звукового пучка может возникать при отражении его от пластинки, так как в этом случае фаза коэффициента отражения меняется с углом особенно быстро (см., например, рис. 14,5, где изображена фаза коэффициента отражения звуковой волны от алюминиевой пластинки в воздухе как функция угла падения). При этом по отношению к падающему пучку смещается также и прошедший пучок. [c.77]

Используя формулу (5.8), найдем смещение горизонтально поляризованного пучка при полном отражении [c.271]

Поскольку коэффициент отражения и фаза отраженной волны зависят от ф, т. е. для разных компонент различны, при отражении происходит перераспределение энергии по сечению пучка [распределение в отраженном пучке Л(ц,)] и некоторое искажение формы фронта (см. стр. 88). При этом, вообще говоря, максимум энергии переместится по сечению пучка это и дает указанные смещения Ар и А/г. По поводу бокового смещения Ah следует напомнить, что при отражении поток энергии в среде 2, вообще говоря, имеет, как было показано выше, компоненту x=f 0. [c.100]

Выводы из формул (9.4) — (9.6) в общем совпадают с экспериментом [44] для Ар, хотя проверка была неполной, а апертура пучка — слишком большой, порядка 3. В экспериментах [44] АН не измерялось в обстановке эксперимента (многократное отражение от противоположных граней стеклянной пластинки) смещение Ah при двух последующих отражениях компенсировалось. [c.104]

Рис. 1.12. Смещение пучка лучей при незеркальном отражении
При этих опытах Шоху [4013] удалось, кроме того, продемонстрировать еще одно явление, исследованное в последние годы теоретически и экспериментально в оптике. Речь идет о смещении светового пучка при полном отражении на границе двух сред. Этот эффект, связанный с вопросом о возникновении в среде с большей скоростью распространения волн потока энергии, параллельного граничной плоскости, и объясняемый именно наличием этого потока ), обнаруживается в оптическом случае лишь с большим трудом ). Для звуковых пучков в жидкости или газе его особенно отчетливо можно наблюдать с помощью теневого метода на границе с твердым телом для углов падения, при которых скорость следа падающей волны вдоль пластинки равна скорости релеевской поверхностной волны в твердом теле. [c.378]

Если Q> 1, то для любого угла падения вьшолненО одно из неравенств, А и (1 -<7о) 1 илиА и л - до > позволяющее воспользоваться полученными выше результагами. При п 1 коэффициент отражения изменяется быстро I V (до)1У(До) > 1 и, согласно (13.18), (13.26) и (13.41), смещение пучка при отражении может быть по величине сопоставимо с и . [c.294]

Учет смещения при отражении играет важную роль в лучевом расчете звукового поля в волноводе [52, гл. 6), [526). О различных подходах к численному моделированию отражения волновых пучков см. [333, 455, 502). Наряду с использованным нами методом представления звукового поля в виде суперпозиции плоских волн, для теоретического описания отражения пучка применяется представление отраженного поля через интеграл по границе раздела от поля падающего пучка [118). Гауссов иучок при определенных условиях можно рассматривать как поле точечного источника, помещенного в точку с комплексными координатами [479, 482). Несмотря на формальный характер такой аналогии, она оказывается весьма полезной, поскольку позволяет найти величину смещения гауссова пучка при отражении, сдвиг угла отражения и т.д. путем проаого анализа хорошо известных асимптотик отраженного поля при падении сферической волны. [c.297]

Лучевые представления. Возникновение боковой волны легко понять также, если учесть смещение лучей при отражении, рассмотренное в пп. 13.1 и 16.2. Будем считать, что /I < 1. Согласно (13.9), чем меньше будет разность во - 5 > О, тем больше сместится луч вдоль границы при отражении. В результате исходящий из иаочника узкий пучок лучей с углами падения 6<во<5 + е> б<1 после отражения разойдется в совокупность лучей со смещениями О < Д < < , идущих почти параллельно. Эти лучи и образуют боковую волну. Наряду с ней в каждую точку верхней среды будет приходить и обычная отраженная волна. Ее представляют лучи, испытавшие незначительное смещение при отражении. О связи смещения лучей нри отражении с боковой волной см. также [444]. [c.301]

Траектории потока энергии и ориентации вектора Пойнтинга в ограниченном пучке при наличии смещений )ассчитаны в работе [51] (ср. также [52, 53]). В работе 14] показано, что естественный луч при полном внутреннем отражении распадается на два вследствие разных смещений компонент, а в работе [13] установлена независимость компонент (в прозрачных средах интерференционный член в балансе энергии отсутствует как и следует ожидать, по соображениям, изложенным в 8, имеется лишь перераспределение энергии по пучку). О смещении луча при отражении от магнетика см. в [54]. [c.105]

Пусть свет падает по нормали к поверхности тонкой пластинки, а между двумя поверхностями имеется малый угол ip. Тогда отраженные пучки нулевого, первого и более высоких порядков отклонены от нормали на углы О, 2гир, 4п(р и т. д. Проходящие пучки первого, второго и других порядков отклонены от нормали на углы гир, Ъгир и т.д. В плоскости фотоприемника возникает смещение пучков соседних порядков относительно друг друга на расстояние Аж Htg2n(p. При Я = 50 см, (р = 3-10 4 рад и п = 3,54 (кремний) получаем Ах Ai 0,1 см. Таким образом, пучки высоких порядков могут оказываться за пределами фоточувствительной площадки приемника. Пучки высоких порядков дают вклад в регистрируемый сигнал только при небольших температурах, и при повышении температуры их вклад падает из-за поглощения света при многократном прохождении сквозь пластину. При высоких температурах вклад в отражение R и прохождение Т света дают только пучки нулевого (для R) и первого порядка (для R и Т). Поэтому эффект угловой расходимости пучков может приводить к существенным ошибкам в области температур, где пластинка имеет малые значения ah и большой коэффициент пропускания. Проверить влияние клиновидности пластинки на результат измерения можно, измеряя мощность отраженного или проходящего пучков с помощью фотоприемника, который последовательно устанавливается на разных расстояниях от исследуемого образца. Если регистрируемая мощность не зависит от расстояния, роль клиновидности можно считать пренебрежимо малой. В противном случае необходимо применить другой фотоприемник, у которого больше размер фоточувствительной площадки. [c.124]

ЧТО физически означает изменение фазы отраженной волны. Здесь возможно незеркальное отражение (рис. 2.23), проявляющееся в смещении ультразвукового пучка при отрайсении. Чём ближе угол падения к третьему критическому, тем больше амплитуда неоднородной волны. Коэффициент отражения горизонтально поляризованной поперечной волны независимо от угла падения равен единице. Поэтому использование такой волны при выявлении дефектов предпочтительнее. [c.52]

Пучок отражается незеркально он смещается вдоль фанищ>1 (рис. 19). Отражение происходит как бы от мнимой фанищ.1 (показана пунктиром) на расстоянии Ъ от действительной. Набег фазы на пути 2кк / созР равен изменению фазы при отражении. Смещение Л тем больше, чем угол Р ближе к критическому. Например, для преобразования на частоту 2 МГц с углом преломления 35° смещение составляет 5 мм, а для угла преломления 45° Д = 0. При Р = Р" Д -> 00, что соответствует возникновению неоднородной (головной)волны. [c.209]

Падение пучка под углом, близким к критическому углу полного отражения. Как отмечалось выше, при отражении реальный пучок, вообше говоря, не смешается как целое, а деформируется. Поскольку форма огибаюшей может быть искажена при отражении пучка, необходимо конкретизировать, что понимается подего смешением. Рассмотрим сначала смещение максимума огибающей. Будем считать, что показатель преломления п не слишком близок к единице, а угол падения пучка 0 о - к 7г/2. [c.283]

Рис. 3.4. Уповая зависимость смещения при отражении пучка с очень узким спектром при учете днссипацин, нормированная на величину Смещения при < , = Ке и (/) смешение Оез учета нопющсиня (2)
Если А мало, а 1т Ф(центра тяжести любых пучков (в том числе - с широким спектром) при отражении от произвольной слоистой среды. Эта формула имеет ясный физический смысл смешение Д пучка с конечной угловой шириной получается суммированием смешений (13.8) отдельных плосковолиовых компонент (пучков с бесконечно узким спектром) с весом, который имеет данная компонента в разложении пучка по плоским волнам. [c.287]

Дифракция пучка при раслространенни сказывается лишь на знаменателе в правой части (13.42). С ростом А смещение монотонно возрастает, поскольку уменьшается вклад в полную интенсивность пучка на границе раздела неоднородных волн, не испытывающих смещения при отражении. [c.294]

Попытки расчета поля отраженного пучка в 01учае Q - 1 как и при анализе отражения сферической воины (см. п. 12.5), наталкиваются на невозможность выразить встречающиеся интегралы через табулированные специальные функции. Здесь отражение пучка целесообразно исследовать численными методами. Результаты расчета на ЭВМ смещения А для п - 0,9999, /я = 1 и /я = 1,65 и различных значений Ли приведены в [98]. В зтой работе рассматривалось отражение пучков с гауссовой 1 (х, 0) = = ехр[-дс /(4и ) 1 и лоренцевой /(дс, 0) = (1 +дс /й> ) огибающими. Предполагалось, что огибающие имеют одинаковую ширину на половине высоты, т.е. V = 2(1п 2) и . Угловая зависимость А для случая Q = = 10 показана на рис. 13.8. При т = 1,65 ярко проявляется зависимость смещения при отражении от формы пучка. Напротив, при т я 1 максимальное значение А практически не зависит ни от формы, ни от ширины пучка. [c.295]

Покажем прежде всего, что полученное в 14 выражение для смещения ограниченного пучка лучей при отражении справедливо также н для каждого из лучей, исходящих из точечного излучателя О (см. рис. 30.8). Для этого мы снова воспользуемся выражением (28.2) для отраженной волны, пренебрегая в нем членом 1/8 /сг sin д по сравнению с единицей. Положив в этом выражении F(d) = ехр1ф(д), где фаза коэффициента отражения ф(д) может быть и комплексной функцией, получаем [c.188]

Смещение пу ша при отражении 73 Снеллиуса закон 134 Среда мелкоблбистая 57, 66 [c.341]

Смещение пзгчка тем больше, чем ближе угол падения пучка к предельному углу полного отражения при sin 0о п, Aj оо и АII оо. Отношение Aj /A = п . Смещение пучка, падающего под углом, близким К предельному, составляет много длин волн. Однако, чтобы сделать это смещение доступным измерению (например, в оптическом диапазоне волн), необходимо иметь многократное отражение пучка. [c.272]

Смотреть страницы где упоминается термин Смещение пучка при отражении : [c.30] [c.290] [c.295] [c.509] [c.509] [c.341] [c.378] [c.106] [c.167] [c.251] [c.296] [c.296] [c.360]

Волны в слоистых средах Изд.2 (1973) -- [ c.73 ]

ПОИСК

Отражение

Пуйе

Пучок сил

Ток смещения

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...