Диаметр рассеяния

Диаметр рассеяния 35 Дипольная мода 94 Дирака монополь 73 Длина диффузии нейтрона 262 [c.331]

На одношпиндельном револьверном автомате изготовляются специальные ролики из пруткового материала. Требуется по данным фактических измерений диаметров роликов в партии деталей (номинальный размер 18 мм), изготовленных методом автоматического получения размеров, построить кривую рассеяния фактических размеров диаметров отрезанных роликов установить характеристику рассея- ния размеров сопоставить полученную кривую с теоретической кривой нормального распределения, определить вероятность соблюдения заданного допуска мм) и, таким образом, вероятность появления брака. [c.71]

В работах [102, 403] получены уравнения переноса энергии вдоль пучка лучей, в которых многократное рассеяние выражено через однократное. Авторы работы [851] рассчитали теплообмен излучением в одномерном слое. В работе [8101 приведен расчет теплового потока излучения для полубесконечного цилиндрического газового столба без учета рассеяния. Лав и Грош [504] принимали рассеивающую среду состоящей из сферических частиц одинакового диаметра, имеющих комплексный показатель преломления. Поскольку этот метод можно непосредственно применить к задаче о множестве сферических частиц, рассмотрим его несколько подробнее. Запишем уравнение переноса энергии вдоль пучка лучей в следующем виде [c.238]

Асимптотические соотношения (5.190) и (5.191) также представлены на фиг. 5.22 и 5.23. Рассеяние может быть существенным для больших диаметров частиц. В работе (840) показано, что для слоя смеси единичной толщины справедливо соотношение [c.261]

Энергетические уровни ионов хрома в рубине удовлетворяют условиям (17.11), а именно Л32 10 —Ю с в то время как А21 10 с . Изготовленный из такого рубина цилиндр (рис. 17.5) диаметром 0,4—2 см, длиной 3—20 см располагается между зеркалами (рис. 17.5, /, 2) резонатора. Кристалл должен быть в высокой степени оптически однородным, чтобы не происходило рассеяния излучения. В качестве источника возбудителя используется [c.384]

При освещении кюветы сфокусированным излучением аргонового лазера хорошо наблюдается движение конвекционных потоков частиц, находящихся вне фокуса (рассмотрение действующих в таких условиях сил см. в УФН, 110, 1973). В течение нескольких секунд, а иногда и минут можно наблюдать яркое свечение рассеянного на взвешенной частице лазерного излучения (рис. 2.27). Следует заметить, что в этом эффектном опыте проявляются особенности лазерного излучения, которое можно сфокусировать в пятно диаметра л и создать условия, позволяющие освободиться от вторичных эффектов, которые при использовании тепловых источников во много раз превышают исследуемое явление. [c.112]

Теория Дж. Дж. Томсона основана на предположении, согласно которому рассеяние при однократной встрече с атомом мало и строение, приписываемое атому, не допускает очень больших отклонений альфа-частицы, пересекающей отдельный атом, если только не принять, что диаметр сферы положительного электричества ничтожно мал по сравнению с диаметром сферы влияния атома. [c.442]

Если угол рассеяния 0 неизвестен и диаграмма строится с целью отыскать его наряду со значениями импульсов для рассеянной частицы и ядра отдачи, то в схеме построения меняют местами 3 и 4 пункты. В этом случае точка В получается в результате пересечения с окружностью диаметра, проведенного под [c.218]

У нескольких кристаллов класса (а) было доказано наличие теплового сопротивления, связанного со статическими дефектами. Однако температурная зависимость этого добавочного сопротивления была определена не столь хорошо, чтобы можно было делать какие-либо заключения об упомянутых дефектах. В случае алмаза это сопротивление оказалось независящим от температуры [43, 46), поэтому Клеменс [168] предположил, что оно определяется рассеянием на областях беспорядка с диаметром 50 А. [c.252]

Значение краевой емкости зависит от конструкции, формы и размера электродов и образца. Выше отмечалось, что для измерения емкости применяют трех- или двухэлектродную систему, причем в последнем случае размеры электродов могут быть одинаковыми или разными и совпадать или не совпадать с размерами образца. В том случае, когда диаметры образца и электродов одинаковые (см. рис. 4-1, а), электрическое поле в образце практически однородно, поскольку все поле рассеяния находится в воздухе. При достаточно малой толщине электродов по сравнению с толщиной образца краевая емкость рассчитывается по формуле [c.89]

Реальные детали имеют шероховатые поверхности. Их диаметры, измеряемые по вершинам микронеровностей, имеют некоторое рассеяние. [c.496]

В слитках, формировавшихся в условиях вакуума, по всему сечению наблюдалась сильно развитая пористость, а их верхняя поверхность была выпуклой. При кристаллизации под атмосферным давлением в слитках диаметром 80 м.м (D/Я =1/3) из сплава АЛ2 по всему сечению наблюдается рассеянная пористость газового происхождения. Уменьшение отношения D/Я до 1/4, 1/6 и 1/12 (для слитков диаметром 60, 40 и 20 мм соответственно) сопровождается уменьшением размеров газовых пор и появлением в прибыли усадочных раковин. [c.58]

Из (125) видно, что размеры и пространственная структура реконструируемого изображения локального дефекта (ДЦд (х, у, г) -> Д х6 х) 6 (у) 6 (г)) практически не зависят от дефекта и определяются формой и размерами функции рассеяния h (х, у, г). Например, два сферических включения диаметром 0, 1км и 0,01/Ам на томограмме будут воспроизводиться как дефекты одинакового размера порядка 1/2%. Аналогично и трещины, раскрытие которых существенно меньше предельного пространственного разрешения томографа, будут воспроизводиться на томограмме с увеличенной и одинаковой толщиной 1/2 л1. Различие формы, размеров и контраста ЛКО однотипных локальных дефектов согласно (125) отразятся лишь на амплитуде изображения дефекта, а следовательно, на надежности обнаружения изображения дефекта на фоне квантовых шумов томограммы. [c.442]

Большое влияние на значение коэффициента рассеяния в металлах оказывает соотношение среднего диаметра зерна D и длины волны Я (рис. 7). [c.194]

В. П. Когаев использовал теорию наиболее слабого звена Вей-булла для описания закономерностей влияния концентрации напряжений и масштабного фактора на сопротивление усталости и рассеяние характеристик выносливости. Показано, что функции распределения долговечности и предельных напряжений для образцов разных размеров при переменном изгибе совпадают в случае постоянного отношения диаметра образца к максимальному относительному градиенту напряжений. [c.125]

Вязкость разрушения, или сопротивление материала распространению трещины, может быть определена также при помощи понятия критических скоростей высвобождения энергии при продвижении трещины ди, связанных с Ki - Многочисленные авторы (см., например, [18—23]) исследовали распространение разрушения, изучая механизмы рассеяния энергии, например выдергивание волокна, нарушение связи волокно — матрица, релаксация напряжения, разветвление трещины и пластическое деформирование матрицы. Механизмы рассеяния энергии, знание которых позволяет определить вязкость разрушения, сложны по своей природе и зависят от прочности связи волокно — матрица, типа матрицы (хрупкая или пластичная), диаметра волокна, прочности волокна и т. д. Поэтому только тщательное исследование поверхностей, образовавшихся в результате разрушения, дает основание для установления соответствия экспериментально определенных значений Gu тому или иному механизму. Так, например, было сделано предположение о том, что вязкость разрушения стекло- и боропластиков связана главным образом с величиной упругой энергии, накопленной в волокнах, а соответствующая характеристика углепластиков на эпоксидном связующем — с работой докритического распространения микротрещины и работой выдергивания разорванных волокон. [c.53]

Во-первых, установка катушки длиной, меньшей четверти ее диаметра D, на немагнитный металл с бесконечно большой электрической проводимостью приводят к полной компенсации ее индуктивности и, следовательно, коэффициент рассеяния такой катушки [c.25]

Во-вторых, в катушке большей длины вихревые токи создаются лишь нижней ее частью, равной D/4. Вся остальная часть является как бы балластной и не участвует в создании вихревых токов в металле. Величина коэффициента рассеяния зависит от индуктивности этой оставшейся части катушки. Методика расчета коэффициента рассеяния при таком допущении сводится к определению индуктивности оставшейся части катушки Lm-Для однослойного соленоида длиной / и диаметром 2г индуктивность [c.25]

Если длина соленоида равна диаметру, то коэффициент рассеяния такого соленоида Длине, равной радиусу, Т,,- , значения коэффициента рассеяния несколько меньше экспериментальных. Опытным путем установлено, что при постоянной плотности намотки катушек для случая, когда D//k> 2, хорошие результаты дает формула [c.26]

Экспериментальные и расчетные значения коэффициентов рассеяния приведены в i[JI. 26]. Так, для катушки, намотанной на цилиндрическом ферритовом сердечнике диаметром 1,5 мм (длина намотки 7,5, диаметр намотки [c.27]

Это связано с малостью числа частиц, регистрируемых прибором, и неоднородностью размеров их изображений, вызванной изменениями в рассеянии света (размеры твердых частиц ограничены довольно узкими пределами). Кроме того, разлюр изображения слишком мал для надежной регистрации пульсаций скорости, что затрудняет определение интенсивности движения. По увеличенным снимкам с изображениями последовательных положений частицы изготовлялись перфокарты, в которых на месте каждого изображения частицы прокалывалось отверстие диаметром 2,4 мм (фиг. 2.26). На оптической скамье, как показано на фиг. 2.27, располагались две перфокарты, в которых одновременно пробивались отверстия. Размер отверстий был достаточно мал, так что соседние отверстия на перфокарте не перекрывались. Вместе с тем он был достаточно велик, чтобы автокорреляционные изображения отверстий сливались, давая интегральную оптическую плотность изображения, представляюш ую интеграл распределения скорости. Рассматривая каждые два соседних изображения частиц на перфокартах, видим, что одинаковым интервалам времени т соответствуют различные расстояния между соседними точками. Отклонения от среднего расстояния представляют собой пульсации сме-щ ения, т. е. произведения времени т на вектор пульсации скорости и ( -Р т), где и t) — вектор пульсации скорости в момент [c.95]

При проведении диагностики используются индикатор механических напряжений ИМНМ-1Ф, индикаторы концентрации напряжений ИКНМ-2Ф, ИКН-1М. Метод основан на регистрации напряженности магнитного поля рассеяния Нр, характеризующей распределение остаточной намагниченности, на контролируемой поверхности изделия. При этом на поверхности вблизи стыков и на самом шве специальной зачистки не требуется. Для этого производится сканирование датчика прибора вдоль поверхности сварного стыка по всему периметру наружного диаметра конструктивного элемента аппарата и записываются полученные значения напряженности магнитного поля рассеяния Нр. [c.215]

Как влияет увеличение диаметра объектива на размер дифракционного кружка и кружка рассеяния, обусловленного сферической аберрацией (В современных хороших объективах отверстная ошибка исправлена настолько хорошо, что качество изображения определяется явлениями дифракции.) [c.889]

В рассмотренной оптической схеме голографического контроля сферических и асферических поверхностей точечная диафрагма 6 играет важную роль, когда производится контроль неполированных оптических. элементов после различных стадий технологической обработки. Такие элементы, как известно, сильно рассеивают свет за счет щероховатой микроструктуры их поверхности (рис. 40 б). Диафра( ма, установугенная в фокусе этого элемента, будет пропускать те лучи, которые не рассеялись линзой. Волновой фронт нерассеянной составляющей объектной волны не зависит от микрорельефа или шероховатости поверхности линзы, а определяется только ее формой. Поэтому при контроле неполированных изделий используют для сравнения с эталонной волной именно нерассеянную составляющую объектной волны, отфильтровывая другие лучи с помощью диафрагмы. Ясно, что при большом значении шероховатости поверхности рассеяние света будет больше, следовательно, необходимо уменьшать диаметр диафрагмы (на практике используют диафрагмы с/=0,,5- -1 мм). [c.102]

И все же модель осциллирующего атома оказалась несостоятельной. Известные опыты Резерфорда по рассеянию а-частиц убедительно показали, что структура атома долл<-на быть совсем иной, нежели по модели Томсона. Почти вся масса атома сосредоточена в положительно заряженном ядре, линейные размеры которого на 4—5 порядков меньше диаметра самого атома. Вокруг ядра движутся электроны на расстояниях, которые и определяют размеры атома. Опыты Резерфорда наводили на мысль о планетарной модели атома, в которой электроны движутся по замкнутым (например, круговым) орбитам. [c.63]

Сплошная линия—теоретическая кривая, вычисленная в нредпс-ложении диффузного рассеяния на границах образца (по Макдональду и Саргпнсону). I—экспериментальные данные для проволоки в капилляре диаметром 15д 2—20 Д . 3—ЗОд -/—6й д. [c.207]

Измерения де-Хааза и Бирмаса [30] свидетельствуют о наличии добавочного механизма рассеяния со свободным пробегом, зависягцим от частоты. Даже при самых низких температурах (- 2° К) теплопроводность у. изменяется медленнее 7 , и расхождение тем больше, чем крупнее кристалл, хотя ири изменении диаметра образца и изменяется более медленно, чем ло линейному закону. В работе [20] было показано, что в случае КС1 отклонения от формулы (9.8) совпадают с рассеянием на точечных дефектах, иалн-чпе которых следует допустить (см. ниже), чтобы объяснить тепловое сопротивление при водородных температурах. Так как частотные зависимости рассеяния границами и точечными дефектами различны, то влияние последнего процесса значительно даже ири температурах, много меньших температуры максимума. Отклонения от (1)—(3) в случае кварца [30, 20], искусственного сапфира [39] и твердого гелия [44], возможно, вызваны тем же самым механизмом, который не позволяет достичь значения величины максимума тенло-ироводности, предсказываемого теорией, [c.251]

Выше 0,6° к теплопроводность возрастает более резко и оказывается зависящей от градиента температуры. В общем явление здесь протекает так же, как это описывалось в предыдущем пункте. Это возрастание теплопроводности соответствует росту теплоемкости, наблюдаемому при той же температуре, и, очевидно, происходит вследствие поя1 ления возбуждений, отличных от фононного. Ниже 0,6° К теплопроводность не зависит от градиента температур и соответствует изменению теплоемкости с температурой. Различие теплопроводности для двух капилляров с разными диаметрами связано, по-видимому, е неодинаковой средней длиной пробега фонона, являющейся величиной порядка диаметра. Этот эффект вызван, таким образом, рассеянием фононов на границах образца он наблюдался также па твердых диэлектриках при низких температурах. Результаты опытов, по-видимому, согласуются с теорией Ландау и Халатникова в том, что средняя длина свободного пробега, сильно влияющая па вязкость и теплопроводность, при низких температурах становится очень большой. Это замечание оказывается существенным и при изучении поведения второго звука при самых низких температурах, которое будет рассмотрено в следующем разделе. [c.848]

Этой же фирмой разработана система Ротомат 6.700 для испытания ферромагнитных цельнотянутых и продольно сваренных труб, а также для круглых заготовок диаметром 40—650 мм. Работа системы основана на методе рассеяния постоянного магнитного поля с вращающимися преобразователями выявляются поверхностные и внутренние дефекты при одновременном автоматическом подавлении сигналов помех при контроле сварных швов. [c.58]

Вследствие вулканических извержений могут возникать и другие погодные явления. В течение всего 1816 г. в Бостоне зимой не было ни одного месяца без жестоких морозов — прямой результат извержения вулкана Тамбора (Индонезия) в 1815 г.. После извержения Агунга суммарное излучение (совокупность прямого и рассеянного излучений), измеренное в Антарктиде, было лишь немного ниже нормы. Отсюда можно сделать вывод, что твердые частицы, находящиеся в стратосфере, весьма незначительно влияют на общий тепловой баланс Земли. Они могут вызвать колебания параметров атмосферы в местных масштабах. Еще не удалось выяснить, справедливо ли это утверждение для аэрозольных частиц меньшего диаметра, которые обычно находятся в тропосфере. [c.290]

Смотреть страницы где упоминается термин Диаметр рассеяния : [c.64] [c.35] [c.37] [c.37] [c.369] [c.324] [c.199] [c.304] [c.327] [c.172] [c.251] [c.656] [c.667] [c.114] [c.278] [c.95] [c.430] [c.242] [c.150] [c.140] [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...