Амплитуда изображения

Из (125) видно, что размеры и пространственная структура реконструируемого изображения локального дефекта (ДЦд (х, у, г) -> Д х6 х) 6 (у) 6 (г)) практически не зависят от дефекта и определяются формой и размерами функции рассеяния h (х, у, г). Например, два сферических включения диаметром 0, 1км и 0,01/Ам на томограмме будут воспроизводиться как дефекты одинакового размера порядка 1/2%. Аналогично и трещины, раскрытие которых существенно меньше предельного пространственного разрешения томографа, будут воспроизводиться на томограмме с увеличенной и одинаковой толщиной 1/2 л1. Различие формы, размеров и контраста ЛКО однотипных локальных дефектов согласно (125) отразятся лишь на амплитуде изображения дефекта, а следовательно, на надежности обнаружения изображения дефекта на фоне квантовых шумов томограммы. [c.442]

Весьма интересным и полезным следствием из уравнения решетки является тот факт, что изображающие свойства ГОЭ не зависят от амплитуды изображения. Уравнения (2) и (4) показывают, что направление дифрагированных лучей зависит только от составляющих интерференционных полос, нормальных лучу N, т. е. касательных к поверхности среды. Это иллюстрируется на рис. 1, [c.637]

Т 1 ) получается как фурье-образ амплитуды f x), и поэтому амплитуда изображения Т ) оказывается тождественной амплитуде предмета Т 1), если, конечно, используются совершенные линзы и если после f x) нет комплексного фильтра, показанного на рис. 4, роль которого будет уяснена в следующих разделах. [c.93]

Пусть D — апертура линзы-объектива, через которую рассматривается предмет. Если две спектральные линии (X/p)f попадают в апертуру, то, согласно теории преобразования Фурье, амплитуда изображения будет равна [c.95]

Спектр амплитуд изображен на рис. 35 амплитуды убывают обратно пропорционально номеру гармоники. [c.59]

Сравнение с выражением (7.2.51) показывает, что есть фурье-образ распределения амплитуды изображения А,-. [c.304]

Адаптивная оптика 429 Амплитуда изображения 304 [c.512]

Распределение амплитуды изображения имеет вид [c.291]

При получении частотно-контрастной характеристики для каждой частоты штрихов находят отношение амплитуды изображения к амплитуде миры (см. рис. 88). [c.119]

Рассмотрим другую решетку, имеющую тот же период и то же число штрихов, но ширина непрозрачных линий равна р/З. Покажите, что для той же амплитуды падающей плоской волны амплитуды изображения первых двух порядков дифракции одинаковы для обеих решеток. Каково отношение амплитуд в нулевом порядке дифракции Покажите, что результаты IV могут быть связаны с теоремой Бабине. [c.185]

Расшифровка снимков включает считывание с пленки информации в форме последовательных электросигналов, отражающих плотность почернения и их локализацию. В считывающих устройствах ПТТ изображение на пленке проецируется на входное окно телевизионной трубки. На входе анализируются видеосигналы, амплитуда которых варьируется в функции почернений зон пленки. [c.121]

Рассматривая выражение (20.20), графическое изображение которого представлено на рис. 525, видим, что при частоте возмущающей силы р, большей собственной частоты оз колебаний системы, т, е. при р > (О, амплитуда С динамического перемещения уменьшается и при р со делается очень малой по сравнению со статическим перемещением. В этом случае груз Q можно рассматривать как неподвижный. [c.539]

В координатах амплитуды, частоты, времени строятся трехмерные изображения магнитных, вибрационных, акустических и электромагнитных сигналов, изучается пространст- [c.224]

Гораздо больше оно влияет на убывание амплитуд. Так, например, при /г = 0,05 k сопротивления увеличивают период на 0,125%, а амплитуда за время одного полного колебания уменьшается более чем на 25%. На рис. 165 изображен график затухающих колебаний для случая а 0,05 к, позаимствованный из Лекций проф. Е. Л. Николаи. [c.280]

В случае двух когерентных источников света, например источника и его изображения в зеркале, в окружающем пространстве будет иметь место распределение амплитуд различных значений от 1 - - Й2 до 01 — а . В частности, когда амплитуды, обусловливаемые обоими источниками, равны (01 = а = о), то амплитуда результирующего колебания лежит между крайними значениями — нулем и 2а, а соответствующие интенсивности — между нулем и 4о . [c.88]

В отличие от линзы, зонная пластинка дает не одно, а много изображений источника. В самом деле, сместим точку наблюдения в такое положение чтобы в пределах каждого прозрачного кольца зонной пластинки укладывалась не одна, а три зоны Френеля. Действие двух из них будет взаимно скомпенсировано, и амплитуда колебаний в точке определяется лишь третьей зоной. Вместе с тем, волны, приходящие в 5 от нескомпенсированных зон всех колец пластинки, остаются синфазными, т. е. амплитуда колебаний в выбранной точке В также имеет повышенное значение. Разность фаз между волнами от нескомпенсированных зон соседних колец увеличивается в три раза (в сравнении с точкой В), [c.157]

Пример гауссова пучка служит прекрасной иллюстрацией к диффузионной интерпретации дифракционных явлений, изложенной в 38. Согласно этой интерпретации, дифракцию можно рассматривать как результат диффузии амплитуды поля вдоль волнового фронта по мере его распространения в среде. Картина дифракционного расширения гауссова пучка, изображенная на рис. 9.8, действительно копирует пространственное распределение плотности диффундирующих частиц, если последовательным положениям [c.189]

Как уже указывалось в 48, рефракционные структуры, вносящие изменение не в амплитуду, а в фазу проходящей волны, дают прекрасно выраженную дифракцию (например, фазовые дифракционные решетки). Однако такие структуры нельзя непосредственно рассматривать или сфотографировать, ибо наши приемники реагируют не на фазу, а на амплитуду (интенсивность), которая остается неизменной при прохождении через разные участки рефракционной структуры. Может показаться, что этот результат опровергает пригодность метода рассмотрения Аббе при одинаковых первичных изображениях (спектрах) мы получаем совершенно различные вторичные изображения. Затруднение объясняется просто дифракционные спектры тех и других структур могут не отличаться по амплитудам, но фаза нулевого спектра в случае рефракционных структур отличается на /. я от фазы спектров остальных порядков. Это и приводит к различию во вторичных изображениях, где происходит суммирование всех спектров. Если, однако, изменить фазу нулевого спектра на /. я, то мы устраним различие между тем, что дают абсорбционные и рефракционные структуры, и сможем увидеть эти последние. Те места структуры, которые дают большее изменение в фазе, можно сделать темными или светлыми в зависимости от того, будет ли добавочная разность фазы в нулевом спектре равна или [c.363]

Так как 8 и О сильно отличаются по амплитуде, то для получения наибольшего контраста полезно с помощью поглощающего фильтра ослабить интенсивность 5 (а вместе с тем и Р) до интенсивности О. Тогда интерференционный эффект даст заметное усиление или почти полное ослабление в изображении объекта на фоне, обусловленном уменьшенной интенсивностью волны Р. Поэтому пластинка, предназначенная для изменения фазы 5 на или [c.365]

Опыт показал, однако, что ход зависимости, изображенный на рис. 32.7, не всегда имеет место. У ряда металлов, особенно щелочных, для которых красная граница лежит далеко в видимой и даже в инфракрасной области спектра и которые, следовательно, чувствительны к широкому интервалу длин волн, наблюдается следующая особенность сила тока имеет резко выраженный максимум для определенного спектрального участка, быстро спадая по обе его стороны селективный, или избирательный, фотоэффект, рис. 32.8). Селективность фотоэлектрических явлений очень напоминает резонансные эффекты. Дело происходит так, как будто электроны в металле обладают собственным периодом колебаний, и по мере приближения частоты возбуждающего света к собственной частоте электронов амплитуда колебаний их возрастает и они преодолевают работу выхода. [c.644]

Здесь X, у — координаты в плоскости, перпендикулярной к оси Ог а — расстояние от оси, на котором амплитуда уменьшается в раз, а интенсивность — в е раз по сравнению со своим значением на оси пучка. Гиперболические кривые, изображенные на рис. 40.14, показывают геометрическое место точек, удаленных от оси Ог на расстояние а (зависящее согласно (229.2) от г). [c.802]

Какова амплитуда напряженности магнитного поля световой волны в месте изображения Солнца при помощи объектива от аппарата ФЭД (с относительным отверстием О Р = 1 2) (Угловой диаметр Солнца я Рзд поглощением в атмосфере можно пренебречь.) [c.896]

Таким образом, с помощью ПРВТ в упомянутых ранее условиях контроля (М( = 6, км== 0,3 пер/мм, D = 256 мм) при I Сд I = 1 надежно обнаруживаются цилиндрические дефекты диаметром 0,25 мм, что соответствует относительной чувствительности контроля = = 0,1 %. Чувствительность к выявлению подобных дефектов более резко, чем для сферических включений, зависит от контраста дефекта и может быть улучшена увеличением, в отличие от (135), толщины контролируемого слоя и экспозиционной дозы. Интересной особенностью обнаружения цилиндрических дефектов является независимость уровня чувствительности от изменения предела пространственного разрешения, что является следствием компенсации двух факторов падения амплитуды изображения дефекта и повышения точности оценки локального линейного коэффициента ослабления. Видно, что даже при средних метрологических характеристиках метод ПРВТ превосходит традиционную радиографию по чувствительности к цилиндрическим дефектам примерно в 30 раз. [c.444]

При контроле по методу ПРВТ вследствие самого принципа просвечивания объекта под всевозможными углами и последующей реконструкции амплитуда изображения трещины практически не зависит от ее ориентации в ллоскости контролируемого слоя, а высокий уровень метрологии обеспечивает повышенную чувствительность к таким дефектам. Действительно, для трещины раскрытием ориентированной вдоль плоскости X = О, с учетом (122) и (124) после подстановки в (128) получим [c.444]

Спектр амплитуд изображен на рис.. 33. Учитывая, что п(йх12=ппх/Т, заключаем, что число гармоник между нулями ампли удь1 зависит от отношения х/Т чем меньше продолжительность иК1пульсов по сравнению с периодом их повторения, тем больше число гармоник (Aw = Г/т). [c.58]

Здесь /= 1/2 [ /1/ ]—средняя интенсивность света, отраженного только от недеформированного объекта, которую можно выразить как автокорреляцию амплитуды изображения [[/(р) 7 (р)], где р = р. Аналогично Е[ 1] ] равна кросскорреляции двух амплитуд V к 11 при р = р. В явном виде, используя для и р) выражение (4.43), имеем [c.109]

Сложение таких колебаний приводит к образованию лпнейпо поляризованной волны, плоскость колебаний электрического вектора которой расположена под углом в 45° к направлению исходных колебаний. Если этп же колебания илхеют некоторую разность фаз, так что одно из ппх отстает по фазе от другого, например на 90° (разность хода /4), как это показано на рис. 378, то результирующее колебание будет круговым, а связанная с ним волна—поляризованной по кругу. Мгновенное ее изображение на рисунке справа представляется винтовой лестницей с осью Z в направлении распространения волны. Аналогичный случай сложения колебаний, но с неравными амплитудами, изображенный на рис. 379, дает результирующее колебание в виде эллипса. [c.501]

Если мы теперь определим инвариантное во времени фазорное распределение амплитуды изображения [c.304]

Особенностью обнаружения цилиндрических дефектов является независимость уровня чувствительности от предела пространственного разрешения, что является следствием компенсации двух факторов падения амплитуды изображения дефекта и повышения точности оценки локального линейного коэффициента ослабления. Даже при средних метрологических характеристиках метод ПРВТ превосходит традиционную радиографию по чувствительности к цилиндрическим дефектам примерно в 30 раз. [c.146]

При контроле по методу ПРВТ вследствие самого принципа просвечивания объекта под всевозможными углами и последующей реконструкции амплитуда изображения трещины практически не зависит от ее ориентации в плоскости контролируемого слоя, а высокий уровень метрологии обеспечивает повышенную чувствительность к таким дефектам. [c.146]

Если две волны, создаваемые одним и тем же источником, проходят пути, которые отличаются друг от друга на Дл , то разность фаз в конце путей будет равна кИкх, или 2л Дх/с, где к, I и с — обычные обозначения волнового числа, частоты и скорости звука. Если Ах равно целому числу волн, то волны интерферируют конструктивно, или складываются. Если Ах составляет нечетное число полуволн, то волны интерферируют деструктивно, т. е. вычитаются. При изменении частоты волны попеременно складываются и вычитаются, в результате чего и получаются осцилляции амплитуды, изображенные на рис. 3.41. Частотный интервал Д/ соответствует изменению ве- [c.178]

В простейшей конструкции (рис. 406, а) масло подается в кольцевую канавку т подпятника, откуда через лыску п и радиальное отверстие в валу поступает в замкнутое пространство под торцом вала. Положение, изображенное на рисунке (кромка лыски касается кромки кольцевой канавки), является равновесным маслоподводящая канавка перекрыта масло под торец вала не подается. При опускании вала радиальное отверстие сообщается с кольцевой канавкой, масло поступает под торец вала, возвращая его в исходное положение. Таким образом, вал непрерывно ко-леблетея с небольшой амплитудой возле равновесного положения. [c.422]

При р = 1/си/ац = )/4000/05 = 89,4 с" первая парциальпая частота (частота собственных колебаний системы, изображенной на рис. 249, а) амплитуды вынужденных колебаний стержня равна нулю (А = О — случай антирезонанса). В этом случае груз массой itti может рассматриваться как гаситель колебаний стержня. Величину в этом режиме проще определить по формуле (6) = Мо/сц = 0,014 м. [c.349]

Фазовые решетки могут быть отражающими и пропускающими. Идеально отражающие решетки вызывают периодическое изменение фазы и не приводят к изменению амплитуды. Можно создать решетки, способные одновременно менять как амплитуду, так и фазу. Подобные решетки называются амплитудно-фазовыми. На практике решетки, изготовленные нанесением штрихов на стекло или металл, являются фактически амплитудно-фазовыми. Отражательные решетки были изготовлены еще в 80-х годах XIX в. Роулендом путем нанесения штрихов на плоскую н вогнутую металлические поверхности. Преимуществом вогнутой сферической дифракционной решетки является то, что она одновременно выполняет роль фокусирующего зеркала и поэтому не нуждается в наличии дополнительных объективов для получения изображения щели. Это делает ее удобной для использования во всем оптическом диапазоне. Отра- [c.150]

Следует подчеркнуть, что волна называется монохроматической, если не только период Т, но и амплитуда а и начальная фаза ср суть величины, не зависящие от времени i. Волна, описываемая одним из выражений (4.2) — (4.6), при а непостоянной не будет монохроматической. Волны, возникающие при распространении импульсов, изображенных на рис. 2.2, 2.3, 2.4, амплитуда которых меняется с течением времени, являются примерами немонохроматических волн. Любая из соответствующих рис. 2.2—2.4 волн не отвечает формуле s = а sin (со/ — kx) с а = onst и может быть представлена по методу Фурье в виде суммы бесконечно длящихся синусоид и косинусоид. Другими словами, рассматриваемые волны представляют собой совокупность многих монохроматических волн различных периодов, а не просто монохроматическую волну. [c.33]

Пространственная когерентность играет важную роль в образовании изображения в оптических системах (приборах). Вследствие таутохронизма оптических систем (см. 20) световые колебания в изображениях различных точек соответствуют одновременным колебаниям в источнике света, т. е. в изображаемом предмете. Вместе с тем, в результате дифракционных явлений и аберраций в каждую точку плоскости изображения приходят волны, испущенные разными точками предмета. Если предмет самосветящийся, то колебания в разных его точках некогерентны и в изображении можно складывать интенсивности от разных точек предмета, приходящие в данную точку плоскости изображения. Если же предмет несамо-светящийся, то разные его точки, вообще говоря, частично когерентны и складывать интенсивности нельзя. Действительно, неса-мосветящиеся предметы наблюдаются в результате рассеяния волн, падающих на предмет от постороннего источника света. Если им служит точечный источник света, то световые колебания во всех точках освещаемого предмета находятся в строго определенных фазовых соотношениях, т. е. полностью когерентны, и в изображении следует складывать не интенсивности, а амплитуды колебаний, приходящих от разных точек предмета в данную точку плоскости изображений. [c.105]

Решетки, изображенные на рис. 9.22, представляют собой, по существу, фазовые решетки, отдельные элементы которых отличаются не различием в отражающей или пропускающей способности, влияющей на амплитуду волны, а своей способностью изменять фазу волны. В данном случае изменение фазы происходит вследствие геометрической формы пластинки, отражающей или пропускающей волну. Можно воздействовать на фазу волны, осуществляя различие в показателе преломления пропускающего слоя при его неизменной толщине такого рода фазовые решетки удается создавать, вызывая в прозрачном теле ультраакустическую волну. Была осуществлена и фазовая решетка, основанная на различном изменении фазы волны при отражении от стекла и металла (С. М. Рытов [c.206]

Иными словами, устройство, схематически изображенное на рис. 11.10, физг чески осуществляет преобразование Фурье над указанным распределением амплитуд. Поэтому голограммы, получаемые в расположениях указанного типа, называют голограммами Фурье. [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...