Метод ячеек трудности

Распределения расходов и энтальпии теплоносителя по ячейкам находятся из решении системы нелинейных дифференциальных уравнений, выражающих законы сохранения массы, количества движения и энергии для каждой ячейки. Главной трудностью ячейковых методов является учет перемешивания между ячейками. Без учета перемешивания параметр теплогидравлической неравномерности ячеек может быть рассчитан легко как отношение приращения энтальпии в рассматриваемой /г-й ячейке к приращению энтальпии в кассете [c.78]

Вторая трудность при использовании метода ячеек состоит в том, что закономерности возникновения кризиса в ячейке пучка стержней могут отличаться [c.78]

При выращивании крупных монокристаллов основные технические трудности связаны с реализацией методов достоверного контроля и поддержания температуры и давления в реакционной зоне ячейки высокого давления. Дополнительные сложности вызывает то, что параметры и Т меняются в процессе роста алмаза, поскольку фазовый переход Г А сопровождается уменьшением удельного объема (в 1,5 раза), а также изменением электрофизических свойств шихты. [c.454]

С помощью метода осреднения в ряде случаев все же можно преодолеть указанную трудность. Если ЭВМ позволяет решить задачу с п вычислительными ячейками, то можно это разбиение использовать для решения задач серии Ж, т. е. на одной [c.186]

Аморфное состояние твердого тела — наименее изученная область современного структурного металловедения. При этом главная трудность состоит в описании структуры этого состояния, поскольку нельзя использовать трансляционные элементы симметрии и понятие элементарной ячейки, а методы, основанные на взаимодействии твердого тела с электромагнитным излучением (нейтроны, рентгеновские лучи, электроны), мало э4)фективны. Аморфное состояние твердого тела по структуре в значительной степени соответствует жидкости, поэтому в основе описания структуры этого состояния лежат флуктуационные параметры плотности, локального окружения и химического состава, что вносит в описание вероятностный и статистический характер. [c.160]

Учет осевых утечек тепла представляет, пожалуй, основную трудность при измерении теплопроводпости веществ методом коаксиальных цилиндров. Для конструкции измерительной ячейки, описываемой в этой работе, осевые утечки тепла составляют небольшую величину, не более 3—4% от теплового потока, выделяемого нагревателем, при исследованиях веществ с теплопроводностью 0,01 вт/м °К, и могут быть определены расчетным путем. [c.108]

Удельное электрическое сопротивление р может быть измерено либо безэлектродным методом, либо более непосредственно в измерительных ячейках, снабженных электродами. Каждый из этих способов имеет свои преимущества и недостатки. Преимущество безэлектродных методов состоит в том, что образец может быть помещен в запаянный контейнер таким образом, устраняются многие проблемы, обусловленные коррозией электродов и трудностями контроля состава образца. [c.74]

В случае когда давление паров выше 1 атм, ячейку можно поместить в камеру, в которой с помощью инертного газа поддерживается давление, равное давлению паров или более высокое, чтобы сохранить от разрушения спаи в ячейке. Такой метод был применен для исследования жидкого селена до давлений паров Р = 20 атм [110]. Экспериментальные трудности значительно усиливаются при более высоких 7 и Р, но тем не менее были проведены измерения и выше критической точки, что обычно требует Давления больше 1000 атм и температуры [c.80]

Если принять краевое условие для давления в виде оц = = —p t)y причем p t) Oy то механическая нагрузка будет вызывать внутри полупространства только сжимающие деформации. Тепловая же нагрузка будет способствовать появлению внутри полупространства растягивающих деформаций для времени t х а. Величина давления, приложенного к границе в начальный момент, и изменение во времени давления и температуры на границе полупространства будут определять решение на волне х = at и конфигурации областей пластических деформаций на координатной плоскости для t > xja. Определение реш ения в областях координатной плоскости, лежащих выше характеристики х = at, представляет значительную трудность прежде всего ввиду необходимости рассматривать ряд вариантов решения (в зависимости от значений и изменений во времени нагрузок на границе). Кроме того, осложняется применение метода сеток характеристик. Это следует из трудности выбора соответствующего размера элементарной ячейки сетки характеристик температурные эффекты убывают вглубь очень быстро, а возмущения, вызванные механической нагрузкой, убывают очень медленно. При напряжения стремятся к значениям, отвечающим пределу текучести. Приходится поэтому строить решение при t > xja иным путем, например при помощи метода итераций Куранта. [c.285]

Метод Кнудсена позволяет с более высокой точностью, чем метод Ленгмюра, поддерживать и контролировать температуру исследуемого материала, однако и он не лишен ряда недостатков. К числу наиболее существенных из них следует отнести возможность взаимодействия вещества образца с материалом ячейки, трудность контроля газовой среды внутри ячейки и меньшую, чем в методе Ленгмюра, чувствителньость измерения давления пара. [c.427]

Широкое применение вычислительной техники в проектных расчетах сделало чрезвычайно популярной модель многоскоростного континуума. Согласно этой модели каждая фаза заполняет собою один и тот же объем, занятый многофазной смесью. Для каждой фазы определяется плотность, отнесенная к полному объему смеси, скорость и другие параметры. Таким образом, в каждой точке объема, занятого смесью, состоящей из Т /фаз, определяют плотностей, скоростей и т.д. [30]. При таком подходе основные трудности расчета переносятся на моделирование межфазного обмена массой, импульсом и энергией. Для такого моделирования требуется вводить гипотезы о форме и площади поверхности межфазных границ и закономерностях переноса через эти границы. Наиболее естественным здесь является использование метода контрольной ячейки, т.е. анализ такой структуры рассматриваемой многофазной системы, которая моделирует существенные характеристики этой системы. В пределах контрольной ячейки форма межфазной поверхности обычно идеализируется, что делает возможным получать строгие [c.17]

Определение дозы коагулянта производится дифференциальным методой — измерением разности электропроводностей исходной воды и воды с присадкой коагулянта для чего использованы ячейки проводимости с постоянной С = 1,0 сл1 Т меется температурная компенсация для устранения влияния температуры воды на измерение дозь Сигнал от измерительного устройства поступает на электронный регулятор типа ЭР-Т, который поддерживает заданную ему дозу коагулянта, воздействуя через исполнительный механизм на регулирующий клапан, установленный на линии возврата реагента в расходный бак. Раствор коагулянта подается насосом — шестеренчатым или мембранным (что предполагалось в схеме Красоткина) можно использовать и плунжерный насос-дозатор. Системы с управлением по дозе коагулянта работают на нескольких установках. Это решение не является универсальным. Сам метод измерения дозы коагулянта применим лишь, для вод с малой минерализацией, причем и в этом случае возникают известные трудности из-за изменения во времени щелочности исходной воды. Для вод [c.155]

Суть значительного числа методов, описанных в литературе и связанных с оценкой влияния деформированного состояния на процессы переноса газов и жидкостей, заключается в следующем предварительно растягивают полимерный образец при температурах, значительно превышающих температуру стеклования, затем его охлаждают и далее определяют проницаемость в обычных диффузионных ячейках [42]. В последние годы опубликована методика оценки проницаемости однооснорастянутых полимерных образцов [43]. Проницаемость эластично-деформированной пленки измеряли с использованием специального держателя, позволяющего одноосно растягивать исследуемый образец. Газопроницаемость растянутой пленки оценивали с помощью газоанализаторов. Данная методика позволяет определить значения коэффициентов диффузии и проницаемости, а также непосредственно и толщину растянутых образцов недостатком является небольшой интервал исследуемых деформаций (до 35%) трудности деформирования и оценки параметров переноса при температурах, отличных от комнатных отсутствие регистрации усилий, создаваемых в растянутых образцах ограниченный круг исследуемых низкомолекулярных сред. В работе [44] описана методика оценки относительного количества проникшей в материал жидкости в зависимости от напряжения. Нагруженные образцы помещали в окрашенные растворы и после выдержки исследовали на микрофотометре. Полученные результаты являются чисто сравнительными и не дают конкретной информации о процессах активированной или капиллярной диффузии. [c.199]

Разложение (2.33) в ряд Фурье по плоским волнам идеально описывает спектр свободных электронов в потенциальном ящике (так же, как и спектр упругих колебаний твердого тела). Однако при изображении спектра валентных электронов металла возникают трудности, связанные с просачиванием части электронной плотности в глубь остова. Так, у 35-электрона главный максимум лежит за пределами остова (в кристалле — между остовами), а два небольших максимума расположены концентрически внутри остова на разных расстояниях от ядра. Для изображения внутриостовных коротковолновых осцилляций потенциала нужно взять большое число членов ряда Фурье (в одномерном случае 10 , в трехмерном 10 ) и провестиг суммирование в большом числе точек ячейки кристалла, что-делает метод плоских волн практически неудобным. [c.57]

В последние годы большое распространение получили различные формы метода статистических испытаний (Монте-Карло). Метод состоит в моделировании на ЭВМ элементарных процессов и статистических гипотез, лежаш их в основе вывода уравнения Больцмана. В различных вариантах метода применяются различные способы разыгрывания пробегов и столкновения молекул. Естественно, это требует большого объема вычислений. Но основная трудность при реализации метода на современных ЭВМ — это большая потребная память для запоминания функции распределения. Если по каждой пространственной и скоростной координате запоминать лишь по 10 чисел, то в трехмерной задаче нужна память порядка 10 . В. И. Власов (1966) предложил метод статистического запоминания функции, позволяюш,ий запоминать в каждой пространственной ячейке лишь по нескольку скоростей молекул, что делает потребнуЮ память приемлемой. [c.431]

Особое значение комбинации камеры Кнудсена с электрохимической ячейкой состоит в том, что, изменяя скорость отвода из сплава нелетучего компонента, можно в широких пределах варьировать величину активности летучего вещества и изменять тем самым давление насыщенного пара и степень полимеризации его, причем все необходимые измерения можно выполнить в одном опыте. Основная трудность метода заключается в подборе подходящего электролита, который в добавок к условиям, предъявляемым к нему методом э. д. с. (стр. 7), должен не испаряться при температуре опыта и быть удобным в конструктивном отношении. [c.49]

Для определения термодинамических свойств сплавов чаш е всего применяют два метода — измерение электродвижуш ей силы гальванического элемента с расплавленным солевым электролитом и измерение давления насыщенного пара одного или нескольких компонентов сплава. Наибольшее число изученных систем исследовано первым методом ввиду конструктивной простоты и надежности при относительно невысоких температурах (порядка от 200 до 800— 900° С). Однако метод измерения э.д. с. с расплавленным солевым электролитом вряд ли надежен при исследовании сплавов типа жаропрочных. С одной стороны, из-за наличия у жаропрочных металлов большого числа галоидных соединений и возможной близости свободной энергии образования их для обоих компонентов сплава возникают трудности в определении вида и заряда катиона, ответственного за токообразующий процесс в гальванической ячейке. С другой стороны, наличие жидкого электролита ограничивает температурный интервал исследований, что при очень малой скорости диффузии в жаропрочных сплавах может привести к нарушению фазового равновесия между поверхностью и объемом электродов. [c.197]

Выше в этой главе говорилось о громоздкости вычислений в случае многомерного пространства на примере числа значений целевой функции, которые необходимо вычислить, чтобы, пользуясь методом сеток, получить /=0,1, и было показано, что это число растет как степенная функция, показатель степени которой равен размерности пространства. Оригинальный подход, позволяющий обойти эту трудность, предложен Бруксом [1] и основан на случайном поиске. Пусть пространство проектирования представляет собой куб или гиперкуб со стороной, равной единице, и разделено на кубические ячейки путем деления на 10 равных частей каждой стороны куба, соответствующей одному из проектных параметров. При N=2 число ячеек равно 100, при N=3 оно равно 1000 в общем случае при N [ змерений число ячеек равно 10 . Вероятность того, что выбранная наугад ячейка вой- [c.167]

Взаимное расположение этих точек и иконоцентра (найденного при замене отражающего поршня поглощающей нагрузкой) характеризует фазовый сдвиг между ячейками волновода. Трудности этого метода в применении к группирователю заключаются в необходимости подбора размеров нескольких поршней, выполненных в виде ступенчатого цилиндра, из-за переменной структуры волновода. Точность определения фазовой скорости оказывается не менее 2%. При определении фазовой скорости в волноводе с постоянной структурой метод отражающего поршня позволяет получить значение фазовой скорости с точностью 1 %. [c.128]

Такой подход был обобщен также на случай расчета других состояний в зоне, однако долгое время считалось, что трудности, связанные с подгонкой волновых функций на границах ячейки, делают результаты неточными. В настоящее время эта проблема, по-видимому, решена. Благодаря работам Алтмана с сотр. в Оксфорде (см., например, [13,14)) метод ячеек можно считать теперь весьма надежным и полезным при расчете энергетической зонной структуры. [c.96]

Вычисление скорости коррозии частично погруженных образцов на основании чисто физических соображений представляет значительно большие математические трудности, чем в случае полностью погруженного образца при расположении его параллельно поверхности раздела раствор — газ эти трудности были изящно преодолены Бианки, который воспользовался аналогией, существующей между диффузией под действием градиента концентраций (фиг. 159, а), и переносом электричества под действием градиента потенциала (фиг. 159, б). Если два электрода, расположенные у противоположных стенок сосуда элемента неправильной формы, в котором содержится раствор соли металла электродов, поддерживать при постоянных потенциалах Ух и Уа. то можно провести исследование в объеме раствора с помощью электролитического ключа по методу, аналогичному методу, применявшемуся Агаром (стр. 781), и проследить ход эквипотенциальных линий. Линии тока пересекут эквипотенциальные линии под прямым углом. Можно также применить близкую по форме (фиг. 159, в) ячейку с электродами по бокам, тогда общий рисунок сохраняется, но линии тока занимают места эквипотенциальных линий, и наоборот. Подставляя концентрацию взамен потенциала и электропроводность взамен коэффициента диффузии, можно получить требующиеся данные о скорости диффузии и об изменениях концентрации. Такие опыты дают нужные результаты в том случае, если нет поляризации, и Бианки нашел, что это требование выполняется в случае свинцовых электродов в растворе сульфамата свинца. В этом случае мы по существу имеем ячейку, контролируемую омическим сопротивлением. [c.768]

Модулировать частоту лазерного излучения в принципе возможно утем перестройки резонатора, однако на практике используется более простая внешняя модуляция интенсивности. Реализовать прямые методы модуляции интенсивности лазерного излучения не представляется возможным, во-первых, вследствие трудностей модуляции мощности оптической накачки и, во-вторых, из-за большого радиационного времени жизни верхних лазерных уровней. В схеме, изображенной на рис. 16.7, лазерные стержни срезаны под углом Брюстера, благодаря чему лазерное излучение становится линейно поляризованным колебания будут поляризованы в основном в плоскости, перпендикулярной плоскости конца стержня,. так как только это излучение не испытывает потерь при oтpaжeниRнa границе раздела воздух — стержень. Будучи внешним по отношению к резонатору, излучение проходит вначале через ячейку Поккельса, с помощью которой плоскость поляризации может вращаться при приложении электрического напряжения к элект-рооптическому кристаллу из такого материала, как ниобат лития, а затем через поляризатор. В результате интенсивность излучения, выходящего из поляризатора, будет изменяться от О до 100 % в зависимости от напряжения, приложенного к ячейке Поккельса. Может быть использована как цифровая, так и аналоговая модуляция интенсивности излучения при частотах модуляции до 1 ГГц. [c.408]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...