Коэффициенты вязкости, их положительность

Диссипация приводит к уменьшению механической энергии, т. е. должно быть кин < 0. С другой стороны, интеграл в (16,3) является величиной всегда положительной. Поэтому мы можем заключить, что коэффициент вязкости г) положителен. [c.79]

Энтропия может только возрастать, т. е. сумма (49,6) должна быть положительна. С другой стороны, в каждом из членов этой суммы подынтегральное выражение может быть отлично от нуля даже при равенстве нулю двух других интегралов. Поэтому каждый из этих интегралов должен быть всегда положителен. Отсюда следует наряду с известной уже нам положительностью х и т1 также и положительность второго коэффициента вязкости [c.274]

Коэффициент вязкости т) и коэффициент объемной вязкости С имеют, как это было показано в 10.3, положительное значение. [c.362]

Из уравнения (2.133), учитывая д (ps) dx >0, видно, что коэффициенты вязкости т , и теплопроводности Я, имеют положительное значение. [c.178]

Так как все характеристики, описанные выше, представляются суммой экспонент, модели таких материалов можно составить из упругих и вязких элементов (см., например, Ферри [29]). Однако, за исключением упомянутых выше диагональных компонент, упругие модули и коэффициенты вязкости могут быть отрицательными, когда времена релаксации и запаздывания положительны. [c.132]

Рассмотрим безграничный однородный поток вязкого газа, параллельный оси Ох и направленный в положительную сторону оси из трех компонент скорости и, V, ю при этом остается лишь одна и. Будем предполагать движение стационарным и одномерным, зависящим лишь от одной координаты х. Выведенные в начале главы дифференциальные уравнения движения, вместе с уравнением баланса энергии, уравнением Клапейрона и уравнением зависимости коэффициента вязкости от температуры, которую примем за степенную, в этом случае значительно упростятся и в размерных величинах примут вид [c.643]

Рассмотрим прямолинейное движение сжимаемого вязкого газа, параллельное оси Ох и направленное в положительную сторону оси нз трех компонент скорости (и, V, хг>) при этом остается лишь одна м будем предполагать движение стационарным и одномерным, зависящим лишь от одной координаты X. Выведенные в 77 дифференциальные уравнения движения, вместе с уравнениями баланса энергии, уравнением Клапейрона и уравнением зависимости коэффициента вязкости от температуры в этом случае значительно упростятся и примут вид [c.510]

Итак, принимая предположение (1.2) об отсутствии вихрей в какой-либо области, мы получаем соотношения (1.3), (1.4) и (1.5), которые имеют место как раз для движения идеальной несжимаемой жидкости в этой области при отсутствии вихрей, т. е. распределение скоростей и давлений в той области, где движение вязкой и несжимаемой жидкости предполагается безвихревым, не будет зависеть от коэффициента вязкости. Если бы при этих условиях можно было удовлетворить граничному условию прилипания к твердым стенкам, то вопрос о возможности безвихревого движения вязкой несжимаемой жидкости решался бы положительно. Но легко убедиться в том, что решения, отвечающие потенциальному движению идеальной жидкости, не удовлетворяют в то же время условию прилипания частиц к границам, за исключением особых случаев. К таким особым случаям относится, например, чисто циркуляционное течение идеальной жидкости вокруг круглого цилиндра, в котором все линии тока будут окружностями, охватывающими заданный контур круга. В идеальной жидкости все точки контура неподвижны, и имеет место скольжение частиц жидкости вдоль контура с одной и той же скоростью. Для случая вязкой несжимаемой жидкости надо предположить, что цилиндр вращается. [c.101]

Рассмотрим плоскую звуковую волну, распространяющуюся в вязкой жидкости в положительном направлении оси х. С целью упрощения задачи допустим, что коэффициенты вязкости постоянны, а теплопроводностью жидкости можно пренебречь. Тогда исходными уравнениями для описания звуковой волны будут уравнения непрерывности и Навье—Стокса, а также уравнение для энтропии и энергии. Вводя малые возмущения плотности, давления и других величин аналогично тому, как они были введены в 11.5 и интересуясь только линейным приближением, из уравнения Навье—Стокса (12.19) найдем [c.537]

Определенные ограничения на коэффициенты вязкости следуют и условия положительности плотности производства энтропии СГ (сл 13(2.79)) [c.395]

Вследствие симметрии будем рассматривать половину очага деформации, определяемую положительными значениями координат. Поскольку коэффициент вязкости в очаге деформации различен, вариационное уравнение (46) примет следующий вид [c.138]

Коэффициенты вязкости, их положительность 257, 258 [c.488]

Выражение, стоящее в скобках в первом члене, обладает тем свойством, что при упрощении (т. е. при суммировании компонент с г == А) даёт нуль. Величины т) и С называются коэффициентами вязкости. Как будет показано в 16, 49, оба они являются величинами положительными [c.67]

Таким образом, из трех рассмотренных частных случаев последний случай дает наиболее реалистичные результаты относительна разностей нормальных напряжений. Однако в этом случае вязкость оказывается не зависящей от скорости сдвига. Исходя из феноменологической точки зрения, результаты проведенного анализа можно было бы воспринять как указание, что постоянную а лучше всего выбирать в диапазоне О, —1. При этом получается, что (i) вязкость зависит от скорости сдвига, (ii) разность первых нормальных напряжений положительна и ее коэффициент зависит от скорости сдвига и (iii) отрицательная разность вторых нормальных напряжений по модулю меньше, чем разность первых. Все три указанные особенности обычно характерны для полимерных веществ. [c.233]

Величина г называется коэффициентом сдвиговой вязкости или просто вязкости, а — коэффициентом объемной вязкости-, из дальнейшего будет ясно, что Г] и имеют положительный знак. Значения вязкости различных веществ приведены в табл. 10.2. [c.352]

Когда турбулентность получает энергию только за счет неустойчивости больших градиентов средних скоростей движения, тогда коэффициенты турбулентной вязкости всегда положительны. В случаях, когда турбулентные вихри возникают не от кинетической энергии потока, а за счет тепловой, электромагнитной или других видов энергии, коэффициенты турбулентной вязкости могут становиться отрицательными и кинетическая энергия движения при этом может увеличиваться. [c.269]

Пример 1. Расчет цилиндрического резервуара емкостью 2000 м (рис. 21). Резервуар предназначен для хранения мазута. Примем, что. положительная максимальная температура хранения 20 С. Основные параметры радиус резервуара а= 7,6 м высота до кровли Л = 11,8 м объемный вес мазута Иоб = = 8,0 кН/м коэффициент кинематической вязкости мазута 7= 1 см/с. Считаем, что сейсмическая активность [района строительства 9 баллов ( =0,l) и продолжительность землетрясения /j = 30 с. [c.80]

Третья область — это сильно сжатый газ при повышенных температурах. Здесь вязкость имеет положительный температурный коэффициент, но молекулярный механизм вязкости определяется как силами молекулярного взаимодействия, так и залетом молекул. [c.17]

Антипенные присадки действуют по двум различным механизмам. Некоторые присадки способствуют прохождению жидкости через пленку пены, вероятно, вследствие снижения ее вязкости у поверхности раздела, другие присадки вызывают прорыв пленки, предварительно делая ее тоньше в прорываемой точке. Имеется много присадок, которые действуют по обоим механизмам одновременно. Установлено, что большой положительный коэффициент растекания и низкая вязкость жидкости, применяемой в качестве антипенной присадки, способствуют более эффективному предотвращению вспенивания [19]. [c.177]

Смешанный ток может найти применение в тех же случаях, в каких применяется противоток. Преимуществом смешанного тока по сравнению с противотоком является уменьшение количества перекачивающих насосов при сохранении положительных качеств противоточной схемы, заключающихся в уменьшении вязкости раствора, повышении коэффициента теплопередачи в последних ступенях выпарной установки при одновременном сохранении преимуществ прямоточной выпарки для раствора низкой концентрации. [c.161]

Полимеризация клея происходит между нагретыми склеиваемыми деталями, имеющими разный коэффициент линейного расширения. Скорость остывания деталей и скорость высыхания или полимеризации клея различны. Этот фактор, по-видимому, является положительным, так как детали при остывании уменьшаются не одинаково. Пока они прочно не зафиксированы относительно друг друга вследствие достаточной вязкости клея, они могут как бы [c.32]

Для станка с гидравлическим приводом характерным является возникновение неравномерности подачи вследствие несовершенства элементов, регулирующих истечение масла из рабочего цилиндра механизма подачи. Неравномерность подачи, а также систематические изменения ее могут быть следствием изменения температуры масла в гидроцилиндре в процессе работы станка. Изменение температуры приводит к изменению коэффициента вязкости рабочей жидкости и, как следствие, к изменению расхода ее через регулирующие дроссели. Происходит систематическое изменение величины подачи, как правило, в сторону ее увеличения. Необходимо или корректировать величину подачи в процессе работы, или производить предварительный разогрев системы. Причем следует иметь в виду, что предварительный разогрев системы на - i tom ходу не всегда приводит к положительному эффекту, так кал. . ловия работы в этом режиме значительно отличаются от рабочих условий. [c.14]

Заметим, что стоящая под знаком интеграла квадратичная форма, дающая скорость работы напряжений на вязких деформациях, должна быть определенно положительной. Это требование накла дывает ограничения на коэффициент вязкости. [c.215]

Напомним, что стояш,ее в знаменателе выражение всегда должно быт> определенно положительным, йтмермодинамичесрюе требование, как было показано выше, накладывает определеЖые ограничения на коэффициент вязкости. [c.220]

Л,-где ось 2 направлена в глубину среды. Подстановка этих выражений в уравнения дви ке-ния и требования нетривиальности решения (т. е. коэффициенты А[, 5,- не равны тождественно нулю) позволяют выразить коэффициенты затухания по глубине в, г через волновое число и параметры среды. Дальнейшая подстановка решения в граничные условия (отсутствие возмущений напряжений в скелете среды и давленпя в жидкости) приводит к искомому дисперсионному уравнению. Это уравнение весьма сложно, поэтому Джонс ограничивается следующим замечанием исследуемое движение будет поверхностной волной, если коэффициенты г, 5 — действительные, положительные числа. Это возможно при нулевом коэффициенте вязкости, т. е. при ТО) 0. В связи со сложностью общего дисперсионного уравнения Джонс ограничивается далее рассмотрением этого случая, когда дисперсионное уравнение сводится к алгебраическому уравнению шестого порядка и показывает наличие по крайней мере одного корня, соответствующего двум возможным поверхностным волнам Релея. В сплошной однофазной упругой среде, как известно, такая поверхностная волна одна — наличие двух волн связано с существованием деформации двух типов, переупаковки и изменения плотности фаз. Частный случай волны Релея в отсутствии эффекта сжимаемости фаз рассматривался Э. А. Бондаревым [26]. [c.140]

УцьУгк следует, что коэффициенты вязкости всегда положительны [c.525]

V — положительная константа, кинематический коэффициент вязкости, а заданная вектор-функция / = (/i,..., /п) описьшает внешние силы. [c.38]

Обсудим эти результаты, предполагая параметры А, и ц постоянными величинами (не зависящими от к). Уравнение (6-4.5) показывает, что в общем случае вязкость есть функция к, стремящаяся к [X при А -> 0. Чтобы вязкость всегда была положительной величиной, параметр а следует ограничить неравенствами —1 а 1. Тогда вязкость будет, вообще говоря, убывающей функцией к, т. е. тем самым предсказывается псевдопластичное поведение. В общем случае разности первых и вторых нормальных напряжений отличны от нуля и обнаруживают зависимость соответствующих коэффициентов от к. [c.232]

Мы ВИДИМ, что (О оказывается комплексной величиной, причем всегда имеются со с положительной мнимой частью. Таким образом, тангенциальные разрывы неустойчивы — уже по отношению к бесконечно малым возмущениям ). В таком виде этот результат относится к сколь угодно малой вязкости. В этом случае не имеет смысла различать неустойчивость сиосового типа от абсолютной неустойчивости, поскольку с увеличением k мнимая часть (О неограниченно возрастает, и потому коэффициент усиления возмущения при его сносе может быть сколь угодно велик. [c.155]

Эффективность смазок для титана. Обладая высокой поверхностной активностью, титан очень интенсивно образует окисные пленки (хемсорбция кислорода) и адсорбирует газы из окружающей среды (активированная физическая адсорбция газов). Защищенная газами активная поверхность титана теряет способность адсорбировать обычно применяемые в промышленности виды смазок. В работах Е. Рабиновича и А. Кингсбери [136] показано, что минеральные масла (испьггывалось 15 марок масел с различными антифрикционными добавками и без них) с вязкостью от 50 до 1000 сСт не эффективны (/ = 0,45 н- 0,47) производные углеводородов с длинной цепью также не эффективны (/ близок к 0,47) реагирующие с поверхностью титана неорганические жидкости (крепкий раствор каустической соды в воде, раствор йода в спирте, раствор сероводорода в воде и др.) значительно снижают коэффициент трения, но свойства этих жидкостей (низкая вязкость, испарение составляющих и др.) не позволяют использовать их для практического применения в качестве смазки синтетические соединения с длинной цепью (силиконовые масла, полиэтиленовые и полипропиленовые гликоли, растворы сахара, патока, мед и др.) уменьшают коэффициент трения причем самыми эффективными являются полиэтиленовые гликоли (/ =0,26) некоторый положительный результат в снижении коэффициента трения отмечается для углеводородов, содержащих галогены. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...