Компонента фокусирующая

Чтобы иметь возможность наблюдать все генерирующие моды, необходимо обеспечить два условия. Во-первых, у векторов двух пучков света должны быть общие компоненты поляризации во-вторых, пучки должны попадать на идентичные площадки фотокатода. Если обе компоненты линейно поляризованы под прямым углом друг к другу, то на выходе приемника не будет частоты биений. В этом случае сигнал на частоте биений будет максимальным, если перед приемником поставить линейный поляризатор, повернутый на угол 45° по отношению к плоскости поляризации пучка. Таким образом, нужно взять линейный поляризатор и поворачивать его до тех пор, пока сигнал на частоте биений не достигнет максимальной величины. Для обеспечения пространственного перекрытия всех лазерных компонент иногда пучки фокусируют на небольшую площадку фотоприемника при помощи линзы. [c.82]

Группы ионов различных масс перемещаются с различной скоростью и разделяются в анализаторе , расположенном перпендикулярно направлению пучка. В анализаторе действует фокусирующее электрическое поле, одна из компонент которого обладает частотой, синхронной с частотой модуляции. Синхронизация осуществляется таким образом, что переменная составляющая поля анализатора в момент, когда в анализатор поступает группа ионов с изотопом равна нулю. При прохождении же в этой точке группы ионов и величина переменной составляющей достигает максимального значения. Таким образом, можно отклонять группы ионов с изотопом и фокусировать на коллекторе ионы с изотопом [c.194]

Экспериментальное исследование многофотонных процессов в щелочных атомах существенно осложнено присутствием в парах щелочных атомов молекулярной компоненты. Равновесное давление атомарной компоненты в паре не слишком превышает давление молекулярной компоненты при рабочих темпера,турах. Доля молекулярной компоненты увеличивается при повышении темпера,туры и плотности пара. В поле лазерного излучения за счет нелинейных процессов из молекулярных димеров образуются не только молекулярные ионы, но и атомарные ионы. Процесс образования атомарных ионов имитирует процесс многофотонной ионизации атомов, что искажает результаты экспериментов. Необходимо уменьшать долю молекул, для чего используется методика перегретого пара, образующегося при нагреве щелочного металла. Примесь молекул в перегретом паре можно уменьшить на порядок величины и более [5.27-28]. Из перегретого пара формируется атомарный пучок, в который фокусируется лазерное излучение. [c.126]

Бетатронный режим ускорения. Известно, что для предотвращения потерь частиц необходимо использовать фокусирующее магнитное поле, убывающее с увеличением расстояния от оси системы. Неоднородное бегущее поле задано в цилиндрической системе координат компонентами 4-потенциала [c.505]

На рис. 20.5 изображены горизонтали функции распределения УУ х,г), а также её разрез вдоль фокальной линии х = Xf для когерентного состояния поля со средним числом фотонов п = 1. Из-за того, что отклонения атомов полем отдельными фоковских состояний различны, исходный атомный пучок расщепляется на несколько парциальных компонент. При этом каждая парциальная компонента, соответствующая конкретному п-у фоковскому состоянию, фокусируется в своей индивидуальной фокальной точке xf,J n) Разрез функции распределения УУ(х, х) вдоль фокальной линии х = = Xf, представленный в правой части рис. 20.5, показывает вес каждой расщеплённой компоненты, который отражает статистику фотонов начального полевого состояния. [c.652]

Сущность идеи сводится к возможности с помощью фокусирующей системы сконцентрировать на заданном расстоянии от лидара плотность энергии зондирующего импульса, достаточную для образования лазерной искры, в канале которой происходят процессы испарения аэрозольных частиц, диссоциации молекул на атомы, ионизация и возбуждение последних и высвечивание эмиссионных спектров компонент элементарного состава частиц. [c.100]

Имеются эргодические биллиарды, не являющиеся рассеивающими. Регулярная компонента границы биллиарда, выпуклая вовне (внутрь) М, называется фокусирующей (рассеивающей). [c.148]

Заметим, что длина фокусирующей части границы дМ может существенно превышать суммарную длину рассеивающих компонент дМ (см. рис. 49). [c.148]

Излучение фокусировалось на поверхность образца так, чтобы не вызывать его повреждения. Регистрировалась р-поляризованная компонента сигнала ВГ при р-поляризованном падающем на образец излучении. [c.237]

Основная трудность при этом состоит в исследовании соответствующей цепной дроби (8.2), элементами которой в данном случае (с = 2) являются числа, а не операторы. Однако в отличие от рассеивающих биллиардов, когда элементы цепной дроби (8.2) имеют один и тот же знак, отрезок цепной дроби, отвечающий отражению от фокусирующей компоненты дQ, имеет элементы разных знаков, что значительно усложняет исследование ее сходимости. Основным при этом является следующее утверждение ([15], [56]). [c.189]

Теорема 1.7. Пусть на фокусирующую компоненту Г (ЗQ, имеющую постоянную кривизну (т. е. являющуюся дугой окружности), падает пучок траекторий, отвечающий кривой ус=Л11 с нулевой кривизной (рис. 12), и пусть он испытывает серию из п подряд идущих отражений от Г. Тогда для любого хбу и для любого т, [c.189]

Наглядный смысл этой теоремы состоит в следующем. Пучок траекторий с нулевой кривизной (т. е. с плоским фронтом) после отражения от фокусирующей компоненты Г границы становится сходящимся, но перед следующим отражением от Г он проходит через сопряженную точку и при этом время, когда он был расходящимся, превосходит время, в течение которого данный пучок сходился (т. е. сжимался) (см. рис. 12). Такая же ситуация имеет место между любыми двумя последовательными отражениями от Г в данной серии. При этом кривизна пучка остается ограниченной (по абсолютной величине) сверху. Тем самым в течение серии отражений от фокусирующей компоненты границы не происходит эффективного уменьшения длины криво V в фазовом пространстве. [c.189]

Основные классы эргодических биллиардов с фокусирующими компонентами были изучены в работах [15], [56]. [c.190]

В [15] было показано, что биллиард в области, граница которой имеет как рассеивающие, так и фокусирующие компоненты, является /С-системой, если выполнены следующие условия [c.190]

При этом длина фокусирующей части границы дQ не только не обязана быть малой, но может существенно превосходить суммарную длину рассеивающих компонент дQ (рис. 13). [c.190]

Линза может также размещаться на некотором расстоянии от поверхности кристалла и фокусировать свет. Линза на рис. 8.11 является компонентом [c.111]

Мы уже рассматривали уравнения движения заряда в циклическом ускорителе, когда движение происходит в фокусирующем магнитном поле, нарастающем во времени (см. (1.6)). Эта система урав нений теперь должна быть дополнена включением в рассмотрение высокочастотного электрического поля, сосредоточенного в ускоряющем промежутке. Будем предполагать, что ускоряющий промежуток является идеальным в том смысле, что электрическое поле в нем действует на электрон с силой, направленной строго по касательной, т. е. сила имеет только одну 0-компоненту в цилиндрической системе координат (г, 6, ф). В соответствии с этим возникает момент электрических сил, который можно определить как обобщенную силу [c.39]

Контроль остаточных напряжений в однослойном покрытии. Рассмотрим метод определения остаточных напряжений на примере оптической схемы получения голограмм сфокусированных изображений. Фотообъектив, помещенный между фотопластинкой и образцом, фокусирует изображение поверхности объекта на плоскость фотопластинки. Причем их плоск(К1и должны быть параллельны. В этом случае достигается наибольшая чувствительность к нормальной компоненте вектора перемещения (т. е. к прогибу образца /) Существенным преимуществом голограмм сфокусированных изображений является возможность получения увеличенного изображения объекта, а следовательно и ббльщего оптического разрещения интерференционных полос. Кроме того, при восстановлении интерферограмм можно пользоваться источником естественного света. [c.116]

При первом методе, называемом поразрядным, используется энергия лазерного (или электронного) луча, с()юкусированного в виде маленького пятна или точки на записывающей среде для записи бита информации. Этим методом одновременно записывается лишь 1 бит информации. Основными компонентами такой системы записи (рис. 17) являются источник излучения — лазер Л и модулятор М, управляющий интенсивностью его луча, дефлектор О для адресации луча, формирующая и фокусирующая оптика — объектив О и линза для считывания, запоминающая среда ЗС. Реакция запоминающей среды на световой луч лазера должна обеспечивать процесс записи и [c.35]

Пример двухчастотной схемы с а кустооптическим модулятором, предназначенной для измерения одной компоненты скорости, показан на рис. 175 [72]. Устройство содержит последовательно расположенные лазер 1, объектив 2, акустооптическую ячейку 3, фокусирующий объектив 4, приемный объектив 5, апертурную диафрагму 6, фотоприемник (фотодиод) 7, к которому подключены последовательно фильтр 8 и смеситель 9, к другому входу которого подсоединен генератор 10, питающий акустооптическую ячейку 3. Сигнал с выхода смесителя поступает на измеритель доплеров-ской частоты И. Луч лазера 1 после прохождения объектива 2 [c.300]

Основное внимание авторы уделили ДОЭ как компонентам оптических систем, формирующих изображение (объективов), и практически не рассматривали решетки, тем более, что этот вид ДОЭ наиболее изучен [35] и применяется достаточно широко. Из фокусирующих дифракционных элементов давно известна зонная пластинка Френеля, способность которой формировать изображение впервые была отмечена Ш. Соре в 1875 г. [1]. Однако в силу большого хроматизма и многофокусности зонных пластинок, а также ввиду отсутствия технологии их изготовления с шириной зон порядка нескольких микрон зонные пластинки в течение долгого времени использовали только в микроволновом диапазоне. [c.6]

Одну из ортогональных компонент обращаемого излучения пространственно отделяют от другой при помощи поляризационного расщепителя, поворачивают взаимным вращателем на 90°, затем обе компоненты излучения фокусируют в один и тот же объем нелинейной среды. Обе эти волны, обладающие в нелинейной среде одной и той же поляризацией, фактически образуют единое поле со своей (более сложной) пространственной структурой и создают единую гиперзвуковую решетку, рассеиваясь на ней с обращением волнового фронта. После обратного прохода через оптический тракт будет воспроизводиться не только волновой фронт падающего на термически деформированный элемент излучения, но и его поляризация и для развязки выхода такого двухпроходового усилителя с ОВФ компенсацией от его входа приходится использовать вращатель Фарадея, что делает эту схему на практике менее удобной. [c.144]

Для ввода двухволнового многопучкового излучения ЛПМ в светопроводящую жилу необходимо производить фокусировку с помощью ахроматического объектива. При этом пучки выходного излучения фокусируются в пятна, соответствующие их расходимостям. Помещенный в область фокусировки торец световода в зависимости от диаметра светопроводящей жилы, как и диафрагма, может пропускать только определенные компоненты излучения, селектируя их. То есть световодный кабель кроме функции передачи излучения может выполнять функцию пространственного фильтра, выделяя пучки с относительно малой расходимостью. [c.162]

Проведено измерение температуры микрочастиц двуокиси титана (TIO2) и нитрата кальция a(N0s)2 диаметром 20-ь100 мкм, нагреваемых излучением С02-лазера мощностью 25 Вт, по отношению стоксовой и антистоксовой компонент рассеянного излучения с длиной волны 488 нм (Аг" "-лазер) [7.9]. Заряженные частицы удерживали в электрическом поле, создаваемом двумя плоскими электродами. Излучение аргонового лазера фокусировали в пятно диаметром 200 мкм с помощью линзы с фокусным расстоянием 50 см. Рассеянное излучение с помощью объектива с числовой апертурой NA =1,5 фокусировали на входную щель двойного монохроматора. Для получения высокого отношения сигнал/шум необходимо поднимать мощность излучения, которое рассеивается с изменением частоты. Однако при этом возможен нагрев исследуемого объекта. В работе показано, что температура частиц определяется не только мощностью излучения СОг-лазера, но и мощностью аргонового лазера. Например, для частиц нитрата кальция отношение стоксовой и антистоксовой компонент изменяется от 134 при мощности аргонового лазера Р = О, 25 Вт до 107 при F = 1 Вт. Вследствие этого температуру микрочастиц определяли путем экстраполяции отношения 7g / /as к нулевой мощности аргонового лазера. [c.183]

В таких случаях могут быть применены другие виды симметрий, отличные от осевой. В некоторых случаях отступление от осевой симметрии даже необходимо. К примеру, рассмотрим снова ускоритель частиц высоких энеогий. Вследствие очень высокой скорости частиц для фокусировки пучка осесимметричными линзами потребуются сильные поля. Поле осесимметричной линзы в основном направлено вдоль оси (этот факт применяется в параксиальном приближении) и поперечные фокусирующие компоненты относительно невелики. Если необходим сильный фокусирующий эффект, то для этой цели намного луч-ще подходят квадруполи, поля которых почти перпендикулярны оптической оси. [c.556]

Очевидно, что результирующая составная линза больше не является тонкой линзой (см. разд. 4.9.1). В этом частном случае главные плоскости находятся далеко друг от друга. Но ясно,, что в обеих ортогональных плоскостях мы имеем фокусирующую линзу. Уравнение (10.38) показывает, что матричные компоненты гпц и Ш22 могут быть равны только в тривиальном случае //=0, следовательно, антисимметричный дублет тонкой линзы никогда не может представлять одиночную квадрупольную линзу, которая оказывает дефокусирующй эффект в одной из ортогональных плоскостей. [c.570]

Пример 5.15. Рассчитан спектральный фокз сатор (5.190), (5.208), позволяющий при изменении длины волны но закону (5.188), изменять конфигурацию фокальной области. Фокусатор был рассчитан как дополнение к линзе для фокусировки компонентов Ло = 0,525 мкм в отрезок длиной 20А(Ло), Л+1 = 0,42 мкм — в четыре точки и Л 1 0,7 мкм — в четыре отрезка с длиной 40Д(Л 1). В качестве функции (р и) в (5.190), (5.208) использовалась фазовая функция (5.212) фокусатора в отрезок. Для компенсации влияния паразитных дифракщюнных порядков при фокусировке компонентов Л+х, Л-1, в фазу (5.212) была дополнительно введена фазовая функция призмы срр . (г ) = (27г/Ло/) о - при уо = 2А(Ло). В качестве функ-1р1и 9 (и) в (5.208) использовалась фазовая функция 4-норядковой дифракционной решетки, принимающая в интервалах периода [(I 1) с1/4,1 с1/4], I 1,4, значения (0,7г, 7г/2, Зтг/2). Данная решетка фокусирует 81% энергии освещающего пучка в порядках —2, 1, +1, +2. [c.387]

Для возбуждения люминесценции применяется ксеноновая лампа 29 типа ДКСШ-200, Для поддержания постоянной интенсивности светового потока лампы применена электронная система стабилизации 30 [Л. 25]. Свет лампы 29, пройдя через тонкую кварцевую пластину 27, фокусируется алюминирован-ными зеркалами 26 и 31 на входную щель А монохроматора 24 типа ЗМР-3. Часть светового потока отражается от кварцевой пластины 27 на фотоэлемент 28 типа СЦВ-3 для стабилизации светового потока с точностью 1%. Стабилизированный световой поток разлагается кварцевой призмой а монохроматора 24 в спектр и фокусируется с помощью системы зеркал б, в, г на выходную щель В. Монохроматический световой поток необходимой длины волны разворотом призмы маховичка 25 по шкале барабана длин волн выводится на выходную щель В. Для возбуждения люминесценции, ПВХ-пластиката и его компонентов применяется монохроматический световой поток с длиной волны, равной 365 нм. После выходной щели В монохроматора 24 световой поток фокусируется системой алюминированных зеркал S и 7 на исследуемый образец Р. Свет люминесценции образца 9 фокусируется линзой 2 в плоскость входной щели А монохроматора 6 типа УМ-2. Пройдя через линзу д, призму е и линзу ж, люминесцентное излучение фокусируется в виде спектра в плоскость выходной щели В. Изображение выходной щели В фокусируется линзой 18 на катод фотоэлектронного умножителя 17 типа ФЭУ-79. Умножитель 17, соединенный со стабилизатором напряжения 19, преобразует световой сигнал в э.чектрический ток, пропорциональный интенсивности падающего на катод света. Фототок поступает на предварительный усилитель 16 с делителем напряжения, позволяющим изменять масштаб [c.55]

Увод линии визирования зависит не только от непрямо-линейности перемещения оправы с фокусирующей линзой вдоль визирной оси. Г. В. Погарев [8] доказал, что в зрительных трубах с внутренней фокусировкой увод линии визирования появляется от неточности совмещения центра перекрестия сетки трубы с линией перемещения главной точки фокусирующего линзового компонента. Э. И. Розенбергом, И. Е. Эфросом и O.A. Ясицким разработан автоколлимационный метод контроля отклонения от прямолинейности линии визирования зрительной трубы с внутренней фокусировкой [9]. [c.93]

Фокусируя луч лазера, нетрудно получить плотности потока мощности, превышающие 1000 Мвт1см . Терхьюн [45] первый осуществил эксперимент, схема которого показана на фиг. 4, б. Он обнаружил, что бензол, жидкий азот и некоторые другие жидкости, кроме интенсивных стоксовых компонент различных порядков, испускают еще [c.239]

Чао и Стойчев [49] точно измерили углы при вершине конусов в кальците. В этом случае ввиду возможного разрушения кристалла под действием излучения очень высокой интенсивности лазерный луч фокусировался в точку, расположенную вне его. Как указывалось выше, все излучение комбинационного рассеяния представляется выходящим из конца кристалла. Чао и Стойчев наблюдали также темные кольца в угловом распределении интенсивности стоксовых компонент различных порядков и яркие кольца на антистоксовых частотах. Значе- [c.242]

Би.ллиарды в областях с границей, имеющей фокусирующие участки. В этом пункте мы рассмотрим биллиарды в областях Q на плоскости или двумерном торе, имеющих выпуклые вовне Q компоненты границы dQ, которые мы будем называть фокусирующими, аналогично тому, как выпуклые внутрь Q компоненты dQ называются рассеивающими. [c.188]

Оказалось, однако, что ситуация существенно иная. Для того чтобы понять, что на самом деле происходит, рассмотрим, как изменяется кривизна гладкой кривой усгМ в течение серии последовательных отражений от какой-нибудь фокусирующей компоненты дQ. [c.189]

Рио. 2. Модулятор на танталате лития является самым совершенным электрооптичеоким модулятором. Лазерный луч проходит через входной поляризатор и фокусируется линзами на модулирующий кристалл. Он отражается от заднего торца кристалла и выходит из него вллиптически-поляризованным. После преобразования его снова в параллельный пучок при помощи линз компонента, поляризованная перпендикулярно компоненте на входе, отклоняется призмой Рошона и образует выходной луч. Если используется импульсно-кодовая модуляция, напряжение на модулирующем кристалле регулируется так, чтобы свет, выходящий из кристалла, был с линейной поляризацией, перпендикулярной к поляризации на входе, и поэтому полностью отклонялся призмой Рошона. Клин, вставленный в пучок, устраняет естественное двулучепреломление кристалла. [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...