Рассеяние и перераспределение по частоте

Результаты, полученные в настоящей главе, мы применим к двум видам рассеяния, а именно, к монохроматическому изотропному рассеянию ( 3.4.) и к рассеянию в линии с полным перераспределением по частоте, о котором речь пойдет в главе 4. [c.101]

В этой главе излагаются основы аналитической теории образования спектральных линий. После изложения сведений о профилях поглощения выводятся законы перераспределения излучения по частоте при рассеянии, В остальной части главы изучается случай полного перераспределения по частоте. Рассмотрены те же плоские среды, что и при монохроматическом рассеянии бесконечная и полубесконечная среды, а также конечный слой. Некоторые сведения о рассеянии при более сложных законах перераспределения будут даны в следующей главе. [c.136]

В заключительной главе рассмотрим некоторые более сложные случаи рассеяния. Это рассеяние в полосах молекул, рассеяние в линии не с полным перераспределением по частоте и в движущихся средах, а также рассеяние монохроматического излучения с учетом поляризации. Кроме того, будут рассмотрены интегральные харак-теристики рассеяния, такие как среднее число рассеяний и средний проходимый фотоном путь. [c.202]

Таким образом, при рассеянии в линии с ФП Ru поведение решений в крыле линии коренным образом отличается от того, которое Мы наблюдали в случае полного перераспределения по частоте, и [c.227]

Средние при рассеянии с полным перераспределением по частоте. Пусть рассеяние происходит с полным перераспределением по частоте. Тогда функция Л (ж,/х Х1,/L l) = Аа х)а х1) и достаточно рассмотреть вместо уравнения (45) более простое уравнение — с источниками, зависящими только от глубины и пропорциональными а х), т.е. уравнение для функций Грина вида [c.239]

В общем случае, как уже отмечалось выше, можно выделить части энергии, реально поглощаемой в процессе излучения, т. е. способной преобразоваться в другие формы энергии или в излучение с другой частотой и перераспределенной по другим направлениям — рассеянной. Разбив поглощаемую энергию на две составляющих, в принятых выше обозначениях, запишем уравнения переноса в виде [c.99]

В случае, если рассеяние по частотам отсутствует и имеет место только рассеяние по направлениям, задача существенно упрощается. Поскольку перераспределение энергии по частотам не происходит и рассеяние осуществляется в том же частотном интервале dv, то, применяя аналогичные рассуждения, получаем определение индикатрисы рассеяния, являющейся частным случаем функции рассеяния. Ее физическое определение раскрывается выражением [c.39]

При некогерентном рассеянии происходит перераспределение рассеянного излучения по частотам, и член, соответствующий приращению энергии пучка за счет рассеяния излучения, запишется в виде [c.337]

Первое слагаемое характеризует источники излучения т. е. вклад в излучение, происходящий независимо от излучения, уже имевшегося в среде. Второе слагаемое дает вклад излучения, состоящего из тех фотонов, которые возникают из других фотонов, и описывает процесс, называемый рассеянием. Функция Я называется функцией перераспределения по направлениям и частоте при рассеянии. [c.18]

Система атома. При рассеянии фотон изменяет свой импульс. Новые направление и частоту он получает с некоторым распределением вероятностей. Этот процесс называется перераспределением по направлениям и частоте. [c.146]

При пересечении неоднородных звуковых волн принципиально возможно перераспределение звуковых полей вне области пересечения, вызванное тем, что одна из звуковых волн прошла по среде, возмущенной другой неоднородной волной конечной амплитуды. Это перераспределение, например, вызванное стационарными вихревыми потоками рассеивающей волны, может происходить без изменения частоты (аналогично обычному рассеянию). Более характерным является рассеяние с образованием волн комбинационных частот (аналогично комбинационному рассеянию). Последний эффект является типично нелинейным. Рассмотренное в литературе рассеяние звука на звуке относится к последнему типу и его правильнее было бы называть комбинационным рассеянием звука на звуке. Как уже отмечалось, под комбинационным рассеянием звука на звуке понимается возможность наблюдения волн комбинационных частот вне области взаимодействия двух ограниченных звуковых пучков. Здесь будет рассмотрено рассеяние в недиссипативной среде без дисперсии, в которой возможна только одна скорость распространения звуковых возмущений (газы или жидкости) особенности рассеяния звука на звуке в твердых телах рассмотрены ниже в гл. 8, 3. [c.90]

Рассеяние и перераспределение по частоте. Рассеяние сложно рассматривать как результат одного из двух событий. Атом яожет поглотить фотон в линии, а затем, через некоторое, хотя и небольшое время переизлучить его в той же линии. При этом при поглощении и излучении выполняется закон сохранения энергии. 00 возможен единый процесс рассеяния, не разделимый на погло-,шение и излучение. Тогда возможны виртуальные переходы атома в любое связанное состояние с сохранением энергии лишь после окончания процесса. [c.145]

В книге излагается теория переноса монохроматического излучения, изотропного и анизотропного (глава 2), и излз ения в спектральной линии с полным или частичным перераспределением по частоте (глава 4). Геометрия рассеивающих сред предполагается плоской. Рассматриваются бесконечная и полубесконечная среды, а также плоский конечный слой. Подробно излагается аналитическая теория, в том числе точные, асимптотические и приближенные методы решения модельных задач. В отдельную главу 3 выделен резольвентный метод, позволяющий найти точные выражения для основных функций, характеризующих поля излучения, и асимптотики этих функций. Дается представление о некоторых распространенных численных методах, В последней главе 5 рассматриваются задачи об определении интегральных характеристик полей излучения, таких как среднее число рассеяний, о рассеянии в молекулярных полосах, с частичным перераспределением по частоте, а также с учетом поляризации и движения рассеивающей среды. [c.9]

Долгое время принималось предположение о неизменности частоты при рассеянии. Модель Эддингтона, согласно которой континуум и линии образуются в атмосфере одновременно, давала более реалистичные профили. Однако оставалась проблема центральньк интенсивностей. Для разрешения этой проблемы в сороковых годах было предложено новое приближение — полное перераспределение по частоте. Оно долгое время оставалось единственным доступным для расчетов. Более точные законы перераспределения по частоте оказалось возможным применить только после появления быстродействующих вычислительных машин. [c.136]

Две функции определяют перераспределение по частоте в системе атома профиль коэффициента поглощения гиа( ) и новая величина Ра (С 1) — вероятность того, что фотон, поглощенный с частотой, переизлучится в частоте (при условии переизлучения, вероятность которого обычно обозначается Л и называется вероятностью выживания фотона). Тогда вероятность полного процесса рассеяния, т.е. совмещения поглощения и переизлучения, равна [c.146]

Асимптотика решения при функции перераспределен ния Ль Близость рассеяния при функции перераспределения Fll и при полном перераспределении по частоте демонстрируется двумя способами. Один из них заключается в том, что показывается быстрая сходимость итераций этой ФП к ФП при ППЧ, аналогичная сходимости итераций индикатрис к сферической, о чем говорилопь в конце 2.4. [c.219]

Кс1к видно из выражения (21), поправочная функция источников содержит интеграл от разности между ФП и ее ППЧ пределом, поэтому она оказывается малой по сравнению со средней. На этом обстоятельстве основан приближенный способ учета перераспределения по частоте при ФП Дх, являющийся аналогом метода Соболева для монохроматического рассеяния. Способ заключается в том, что первое рассеяние учитывается с точной ФП, а все многократные — в приближении ППЧ. [c.220]

Для количественной оценки диффузного отражения энергии по различным направлениям вводится (аналогично рассеянию в среде) индикатриса отражения или поверхностного рассеяния. Будем считать, что диффузное отражение от шероховатой поверхности не сопровождается перераспределением излучения по частотам. Пусть в направлении s в том же интервале частот dv и в элементарном телесном угле das отражается количество энергии / QoTp (s, v) . [c.47]

В теории П. и. важен более общий случай немгно-венното рассеяния света в элементарном акте, когда поглощение и рассеяние следует рассматривать раздельно и происходит перераспределение излучения по частоте. Эта область теории П. и. наиболее широко используется в астрофизике [1,2]. Ур-ние для интенсивности где 1= (ш.п.р), принимает вид [c.567]

Модель. Как уже говорилось, в этой главе рассматривается монохроматическое рассеяние, т.е. считается, что функщгя перераспределения излучения по частоте при рассеянии пропорциональна 6 1/ — и). Таким образом, частота излучения фиксирована и не будет указываться в качестве аргумента всех функций. Перечислим основные предположения, которые обычно делаются при рассмотрении этого вида рассеяния. [c.31]

При рассеянии переизлучается фотон не обязательно с той же частотой и направлением, какие имел поглощенный фотон. Происходит перераспределение фотонов по частотам и направлениям. В теории получено несколько модельных законов перераспределения, некоторые из которых мы здесь рассмотрим. Но сначала определим, какие факторы влияют на перераспределение. [c.145]

Характер профилей на рис. 5, а определяется взаимодействием множителей в формуле (46), С удалением от центра линии первый сомножитель в (46) убывает, а второй возрастает и стремится к постоянной. Если Уо достаточно велико, то убывание профиля по-йлощения сказывается быстро и профиль линии близок к профилю поглощения. При уменьшении уо роль а х) уменьшается, вступает в действие возрастание Я-функции, и у профиля линии появляется горб. Симметричный горб образуется с другой стороны от центра линии. Такие характерные двугорбые профили впервые объяснила теория ППЧ. В отличие от монохроматического рассеяния, При котором фотоны не меняют частоты и поэтому профили ли-Ый пропорциональны профилю коэффициента излучения, фотоны Йри ППЧ переходят в крыло линии вследствие перераспределения Ьо частоте. Хотя в центре линии вероятность излучения фотонов [c.173]

Изменение вибрационного состояния объекта при присоединении динамического гасителя может осуществляться как путем перераспределения колебательной энергии от объекта к гасителю, так и в направлении увеличения рассеяния энергии колебаний. Первое реализуется изменением настройки системы объект—гаситель по отношению к частотам действующих вибрационных возмущений путем коррекции упругоинерционных свойств системы. В этом случае присоединяемые к объекту устройства называют инерционными динамическими гасителями. Инерционные гасители применяют для подавления моногармонических или узкополосных случайных колебаний. [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...