Индуцированное направление

Очевидно, что при рассматриваемом расположении пузырьков газа эффективная масса каждого пузырька в паре пузырьков больше, чем эффективная масса каждого одиночного пузырька. Это связано с тем, что направление добавочной скорости w, индуцированной одним пузырьком газа в центре другого, противоположно скорости жидкости Veo. [c.95]

Достаточно одному атому хрома совершить спонтанный переход с метастабильного уровня на основной с испусканием фотона, как возникает лавина фотонов, вызванная индуцированным излучением атомов хрома, находящихся в метастабиль-ном состоянии. Если направление движения первичного фотона строго перпендикулярно плоскости зеркала на торце рубинового цилиндра, то первичные и вторич- [c.316]

Волны, испущенные в результате вынужденных переходов, обладают, как показал Эйнштейн, следующей важной особенностью их частота, фаза, направление распространения и состояние поляризации такие же, как у излучения, вызвавшего переходы. Другими словами, индуцированно испущенные фотоны неотличимы от фотонов, падающих на атомы, и роль индуцированного испускания сводится только к увеличению амплитуды поля. [c.739]

Отмеченные особенности генерации второй гармоники находят простое объяснение, основанное на представлении о сложении волн, испускаемых диполями, индуцированными преломленной волной исходного излучения. Примем за ось Oz направление распространения преломленной волны с частотой о (рис. [c.839]

Физическая природа диамагнетизма может быть понята на основе классической модели атома, в которой считается, что электроны движутся вокруг ядра по замкнутым орбитам. Каждая электронная орбита аналогична витку с током. Поведение витка с током в магнитном поле хорошо известно из теории электромагнетизма. Согласно закону Ленца, при изменении магнитного потока, пронизывающего контур с током, в контуре возникает э. д. с. индукции, в результате чего изменяется ток. Это приводит к появлению дополнительного магнитного момента, направленного так, чтобы противодействовать внешнему магнитному полю. Другими словами, индуцированный магнитный момент направлен против поля. В контуре, образуемом. движущимся по орбите электроном, в отличие от обычного витка с током сопротивление равно нулю. Вследствие этого, индуцированный магнитным полем ток сохраняется до тех пор, пока существует поле. Магнитный момент, связанный с этим током, и есть диамагнитный момент. [c.322]

Направим ось х вдоль трубы, а магнитное поле — по оси у. Будем считать, что скорость жидкости имеет везде одинаковое направление, совпадающее с направлением оси х, т. е. У,/ = Уг = = Q, = Ух у, z). То же самое относится и к магнитному полю, индуцированному вследствие движения проводящей жидкости, т. е [c.422]

За счет электродинамического эффекта ЭМА-преобразователи возбуждают волны самых разных типов. При проектировании ЭМА-преобразователя для возбуждения волн определенного типа следует иметь в виду, что возникающие при электродинамическом взаимодействии механические напряжения пропорциональны векторному произведению индуцированного в изделии тока на индуктивность магнитного поля Т I х В. Отсюда следует, что направление колебаний в волне перпендикулярно направлениям как электрического тока, так и магнитного поля. Например, по схеме, приведенной на рис. 1.40, за счет электродинамического эффекта возбуждаются поперечные волны, поляризованные вдоль радиуса катушки 2. [c.70]

Направления всех перечисленных векторных величин показаны на рис. 5.22. Индуцированный ток с плотностью /инд ортогонален внешнему магнитному полю, а также направлению потока заряженных частиц. С помощью ориентированных соответствующим образом электродных пластин, замкнув их на внешнюю цепь, можно получить ток в этой цепи (рис. 5.23). Если бы на практике все оказалось так просто, то МГД-генераторы бесспорно использовались бы во всем мире уже сегодня. [c.103]

В 1834 году Э. X. Ленц сформулировал закон, названный его именем и определяющий направление индуцированного тока. Этот закон послужил базой для математической теории токов индукции Неймана. Вскоре Гельмгольц и Томсон показали, что закон электромагнитной индукции Фарадея имеет глубокую внутреннюю связь с законами электромагнитных действий, открытыми Эрстедом и Ампером, а также принципом сохранения энергии. [c.136]

Уравнение переноса излучения. Это уравнение с учетом спонтанного и вынужденного (индуцированного) излучения и рассеяния по направлениям имеет вид (3-18) [c.339]

Эти показания пропорциональны значениям Вд и 8, причем коэффициент пропорциональности определялся градуировкой по эталону шероховатости. Для получения надежных данных бралось всегда среднее значение из 10 определений 8ц и 8 на соседних участках образца. Однако трудность приготовления пластин с одинаковой по всей поверхности щероховатостью все же понижала точность определения, тем более что отсчет при каждом единичном определении делался несколько неопределенным из-за колебаний значений 8 вдоль пути ощупывающей иглы. Поэтому для устранения этой неопределенности и получения значений щероховатости, усредненных вдоль пути иглы, была применена иная, отличающаяся от обычной, схема измерений 1. Идея этого метода состоит в следующем. После интегрирующего контура прибора ток, индуцированный перемещениями иглы профилометра, пропускался через купроксный выпрямитель и далее через баллистический гальванометр (с периодом около 15 сек.). Вместо пластинок исследуемыми образцами служили цилиндры, которые могли приводиться в направлении своей оси в возвратно-поступательное движение от мотора через редуктор и кулачковое приспособление. Ток от иглы замыкался на определенное короткое время х посредством ключа, приводимого в действие от того же редуктора. Момент замыкания и размыкания тока устанавливался с таким расчетом, чтобы регистрировать результаты ощупывания иглой средней части образующей цилиндра, соответствующей заданной скорости относительного движения щупа. [c.141]

При контроле по первому способу изделие намагничивается с помощью электромагнитов, соленоидов, путём пропускания тока через изделие или стержень, продетый сквозь отверстие в изделии, либо индуцирования тока в изделии. Для намагничивания используются постоянные, переменные и импульсные магн. поля. Оптим. условия контроля создаются при ориентировке дефекта перпендикулярно направлению намагничивающего поля. Для магнитно-твёрдых материалов контроль осуществляется в поле остаточной намагниченности, для магнитно-мягких — в приложенном поле. [c.592]

Рассмотрим возможность практического достижения подобных изменений рефракции. По экспериментальным данным ни у одного из исследованных в лабораториях Белд кристаллов не удалось достичь требуемого неразрушающего напряжения порядка 15 кбар. Наивысшая полученная величина индуцированного двулучепреломления составля-да 0,013 для теллурида кадмия при механическом одноосном сжатии напряжением в 3 кбара, что было всего на 0,005 меньше расчетного значения, требовавшегося ддя индуцирования направления синхронизма ддя генерации второй гармоники от излучения С02-лазера. [c.24]

Вернемся к рассмотрению кривых Сг (образованных витками Р Р траектории Ь и частями РгРг + 1 ДУГИ без контакта I). Направление обхода кривой С , индуцированное направлением по Ь на дуге Р Рг + 1 траектории Ь, будем называть направлением обхода кривой С по 1, противоположное направление — направлением обхода, противоположным направлению по 1. [c.425]

Деполяризация рассеянного света. Иной результат получается в том случае, когда молекула рассеивающей среды анизотропная. Если в первом случае было безразлично, как орнеитирована молекула по отношению к направлению электрического вектора падающего света, то во втором случае оно имеет существенное значение. В зависимости от ориентации молекулы по отношению к возбуждающему полю направление индуцированного колеблющегося диполя может совпадать с направлением электрического поля света (возбуждающего поля). В качестве примера рассмотрим предельный случай — полную анизотропию, т. е. модели так называемой жесткой налочки где поляризуемость во всех направлениях, кроме одного, совпадающего с осью палочки , равна нулю (а = а, [c.316]

Нндуцированное излучение, наоборот, обладает такими же характеристиками, что и вынуждающее излучение. Индуцированные фотоны имеют ту же частоту, направление распространения, фазу и поляризацию, что и фотоны, вызвавшие вынужденные переходы. [c.316]

На поверхности диэлектрика, расположенной вблизи положительно заряженной обкладки конденсатора, индуцируются отрицательные заряды, и наоборот. Следовательно, напряженность поля Е внутри диэлектрика должна слагаться из напряженности поля Ео зарядов на обкладках конденсатора и напряженности поля индуцированных диполей, имеющей противоположное направление и равной согласно теории электричества —4яР. Тогда Е=Ео—4лР, где Ео — напряженность поля, которое еоздали бы заряды на обкладках конденсатора в отсутствие диэлектрика. Благодаря диэлектрику создается поле с меньшей напряженностью Е. При постоянном потенциале увеличению емкости конденсатора в е раз при наличии диэлектрика отвечает увеличение зарядов на обкладках в е раз. Эти заряды в отсутствие диэлектрика должны создавать поле с напряженностью в е раз большей, чем в присутствии диэлектрика. Следовательно, [c.4]

К представлениям о световых квантах привели два направления исследований. Первое связано с проблемой теплового излучения, второе — с атомными спектрами. Первоначально эти направления развивались независимо друг от друга. Так было до 1916 г., когда появились фундаментальные работы Эйнштейна Испускание и поглощение излучения по квантовой теории и К квантовой теории излучения . В первой работе, опираясь на теорию Бора, Эйнштейн рассмотрел задачу о взаимодействии равновесного излучения с равновесной системой испускаюш,их и поглош,ающих атомов. Он показал, что для получения формулы Планка надо наряду с поглош,ением и спонтанным испусканием рассмотреть дополнительный процесс испускания, который может быть назван индуцированным (вынужденным). Во второй работе обоснована необходимость учитывать изменение импульса атома при испускании или иоглощении им светового кванта здесь же сделан вывод, что импульс светового кванта равен /ioj/с. [c.68]

Исследуя форму индуцированных импульсов, Фабер пришел к выводу, что фазовый переход осуществляется в три хорошо различимые стадии. Сначала сверхпроводящая нить, параллельная поверхности, растет в продольном направлении с постоянной скоростью порядка 10 см/сек, затем расширяется, и вокруг средней части образца за 0,1 сек образуется сверхпроводящая оболочка толщиной 5-10 см, которая увеличивается за счет внутренней части образца, пока из него не будет вытеснен весь поток, вероятно, сквозь маленькие щели в оболочке. Последний процесс протекает лчень медленно, в течение нескольких секунд. [c.660]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

Скорости V,j z), индуцированные свободными вихрями, сходящими с концов крыла, изменяются в направлении размаха крыла, при этом среднее значение индуцированной скорости Vy ср и, следовательно, средний угол скоса при постоянной величине интенсивности вихря Гср= (Va) y p тем больше, чем меньше [c.169]

Если площадь, ограниченная внутренней поверхностью кольцевого контура, начинает пронизываться магнитным потоком Ф [ср. рис. 140 и формулу (70.4)], то в контуре возникает индуцированный сверхпроводящий ток [ , а на контактах-допол1Штельная разность фаз 6, имеющая разные знаки на контактах, потому что ток в одном контакте совпадает по направлению с током 7/2 через контакт, а в другом контакте имеет противоположное направление (рис. 145,6). Дополнительная разность фаз 5 определяется соотношением (70.8), записанным для каждого из контактов [c.378]

Из последних соотношений видно, что ток через поверхность сферы отсутствует. Если принятв. к тому же, что относительное движение сферы и магнитного поля отсутствует, то индуцированные токи внутри сферы не возникают. Следовательно, движение проводящего шара в направлении внешнего однородного магнитного поля не зависит от его электрических свойств, в частности от электропроводности. [c.450]

В любом веществе, независимо от наличия или отсутствия в нем свободных электрических зарядов (носителей заряда), всегда имеются связанные заряды электроны оболочек атомов, атомные ядра, ионы. Под действием внеишего электрического поля связанные заряды в диэлектрике смещаются из своих равновесных состояний положительные в направлении вектора напряженности поля Е, отрицательные - в обратном направлении. На рис.4.1 представлена простейшая конфигурация у частха изоляции - плоский конденсатор. В результате этого каждый элементарный объем диэлектрика V приобретает индуцированный (наведенный) [c.85]

Ионная поляршация-смещеияе друг относительно друга разноименно заряженных ионов в веществах с ионными связями. На рис. 4.3,6 показана поляризация элементарной ячейки ионного кристалла типа МаС1. Центры положительных и отрицательных зарядов д ионов ячейки, совпадающие до приложения электрического поля, под действием поля раздвигаются на некоторое расстояние х в результате смещения разноименно заряженных ионов в противоположных направлениях, вследствие чего элементарная ячейка приобретает индуцированный электрический момент Ри=Я - Ионная поляризация устанавливается также за малое, но все же большее, чем электронная поляризация, время - порядка с. [c.92]

Диамагнетизм наблюдается во всех веществах и связан с тем. что внешнее магнитное поле оказывает влияние на орбитальное движение электронов, вследствие чего индуцируется магнитный момент, направленный навстречу внешнему полю. После снятия н ешнего магнитного поля индуцированный магнитный момент диамагнетика исчезает. Магнитная восприимчивость диамагнетиков [c.86]

Явление резонанса связано с воздействием переменного поля с частотой f на феррит, подмагинчиваемый постоянным полем Н , направленным под прямым углом к переменному. Спины электронов начинают прецессировать с собственной частотой /д = АЯ , где А — постоянная. Когда частота внешнего электромагнитного ноля / приближается к собственной частоте /д, прецессия возрастает и при / = /д возникает индуцированный ферромагнитный резонанс. Этот Э( х )ект проявляется наиболее сильно, когда векторы Н и Н образуют прямой, угол. Тот же эффект возникает, если частоту внешнего [c.251]

До сих пор, рассматривая явления поглощения света, мы пренебрегали индуцированными переходами. В тех же случаях, когда они учитывались, мы прибавляли мощность индуцированного излучения к мощности спонтанного излучения (формула (8) 71). Однако можно рассматривать индуцированное излучение совместно с поглощаемым, т. е. рассматривать его как своего рода отрицательное поглощение. Такая точка зрения оправдывается тем, что при индуцированном излучении фотон испускается в том же направлении, в котором распространялся поглощенный фотон. Тогда для энергии, поглощенной в единицу времени в объеме dldS , мы получим [c.417]

Таким образом, в зависимости от типа приложенного механического напряжения и направления изменения температуры в том или ином случае остаточные напряжения, индуцированные в подложке термически или вызванные ростом оксида, могут оказывать на ползучесть материала либо отрицательное (если они складыва- [c.29]

Спектральный коэффцциент индуцированного излучения зависит от распределения спектральной интенсивности излучения в рассматриваемой точке но различным направлениям. Между коэффициентами спонтанного и индуцированного излучения имеет место следующая связь [c.28]

Индуцированные токи текут в азимутальном направлении и замыкаются в жидкости. Внутри канала ЦЛИН нет каких-либо перегородок и значение тока определяется только сопротивле- [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...