Движение изобарическое

Точно так же изобарическая сверхзвуковая струя, смешиваясь с неподвижным атмосферным воздухом, разгоняет его частицы до сверхзвуковой скорости путем одностороннего механического воздействия — подвода количества движения при соударении частиц газа и воздуха. [c.217]

При дальнейшем течении в любой струйке тока внутри изобарической сверхзвуковой струи происходит непрерывное торможение — с переходом через скорость звука — до малых скоростей, также за счет одностороннего внешнего воздействия — передачи количества движения во внешнюю среду. [c.217]

Для установления нз уравнения (22) вида функции Ъ х) нужно знать закон изменения скорости по оси струи Aum x), который может быть найден с помощью уравнения сохранения количества движения. Для изобарической струи это уравнение имеет следующий вид [c.377]

Так, камера смешения может быть спроектирована таким образом, что статическое давление в ней сохраняется постоянным (изобарический процесс смешения). Осевая составляюш ая всех сил давления, действующих на газовый поток между входным и выходным сечениями такой камеры, равна нулю. Поэтому количество движения потока в камере, если не учитывать действия сплы трения, остается неизменным. Уравнение количества движения [c.512]

Скорость роста парового пузырька на изобарической стадии может быть найдена из решения уравнений движения и переноса теплоты. Ввиду сложности точного решения этих уравнений ограничимся приближенным решением, основывающимся на следующих соображениях. Паровой пузырек на [c.466]

Теоретический цикл воздушно-реактивного двигателя представлен в р — г/-диаграмме на рис. 17.41. Линия 12 соответствует процессу сжатия набегающего потока воздуха в диффузоре при движении летательного аппарата с большой скоростью, линия 23 — изобарическому процессу подвода теплоты при сгорании топлива, линия 34 — адиабатическому расширению продуктов сгорания в сопле, линия 41—охлаждению удаленных в атмосферу продуктов сгорания. [c.569]

Плоская свободная струя образуется при истечении из прямоугольного отверстия или сопла в достаточно большую емкость, стенки которой не влияют на параметры течения. Если пренебречь действием массовых сил, то в области такой струи давление, как показывает опыт, всюду можно считать постоянным (т. е. струя является изобарической). Поэтому уравнение количества движения, записанное для массы жидкости, ограниченной контрольной поверхностью 5 (штриховая линия на рис. 9.7), в проекции на ось X будет иметь вид [c.380]

Каковы форма изобарических поверхностей в жидкости и описывающее их уравнение при прямолинейном движении сосуда с постоянным ускорением [c.45]

Зависимость (6-10) указывает, что поправки к теплоте изобарического испарения, вызванные движением среды. [c.205]

Вопрос о выборе оптимального размера горла диффузора для достижения максимальной эффективности при заданных условиях на входе в конденсационный инжектор может быть решен теоретически в предположении о нулевой протяженности прямого скачка уплотнения в глубину, полном завершении конденсации в скачке и пренебрежении трением в изобарической камере смешения. Тогда максимальное давление на выходе из инжектора достигается в предельном случае ири полной конденсации паровой фазы в камере смешения (восстановление давления происходит только в диффузоре). Площадь поперечного сечения горла диффузора в этом случае легко определяется из уравнений сохранения массы и количества движения. [c.133]

Принципиальные схемы эжекторов приведены на рис. 1-69, Эжектор с изобарическим начальным участком смешения рассчитывается по уравнению количества движения (импульсов) [c.105]

Затем поршень начинает движение вправо от ВМТ, а горение продолжается, но уже при постоянном давлении р и увеличивающемся объеме W, т. е. имеет место изобарический процесс с подводом теплоты Q, (линия Z Zna рис. 9.1, а). Таким образом, общая теплота, подведенная к рабочему телу [c.110]

Допустим, что изобарические и изотермические поверхности не совпадают. Возьмем две соседние поверхности одного семейства и две соседние поверхности другого семейства и рассмотрим элементарный контур (фиг. 145), который получается в пересечении этих поверхностей с плоскостью движения (для простоты предположим, что движение плоское или симметрично осевое). [c.352]

Фпг. 146. Пересечение в атмосфере изобарических и изотермических поверхностей между по-.люсом и экватором и возникновение циркуляционного движения. [c.353]

Общая схема свободной затопленной струи несжимаемой жидкости. Струя-источник. Жидкость, поступая из отверстия в покоящуюся среду, за счет действия сил вязкости (при ламинарном режиме течения) или наличия поперечных пульсаций скорости (при турбулентном истечении) вовлекает в движение (эжектирует) частицы среды. В результате образуется затопленная струя, состоящая из струи постоянной массы, расход которой равен расходу. вытекающему из отверстия, а также из вовлеченных в движение массы жидкости. Вследствие эжекции масса струи и ее ширина по мере удаления от начального сечения возрастают. Струя постоянной массы, вовлекая в движение частицы окружающей жидкости, передает им часть собственного импульса. Поэтому скорости струи с удалением от начального сечения уменьшаются. Суммарный импульс же струи в различных ее сечениях практически остается постоянны. . Статическое давление в разных точках струи изменяется несущественно и приблизительно равно давлению в окружающем пространстве, т. е. свободную струю можно считать изобарической. [c.80]

Для решения задачи о распределении параметров в поперечных сечениях струйного пограничного слоя используются уравнения Навье-Стокса (для ламинарной струи) или уравнения Рейнольдса (для турбулентной струи) совместно с уравнением неразрывности. Вследствие того, что течение в свободной струе является направленным, изменение скоростей поперек струйного пограничного слоя значительно более интенсивно, чем в направлении струи. Поперечные составляющие скорости во много раз меньше продольных. Кроме того, свободная струя, как уже отмечалось, приближенно считается изобарической. С учетом указанных условий уравнения движения могут быть существенно упрощены и приведены к уравнениям пограничного слоя (см. п. 13). 6 Зак. 935 81 [c.81]

Изобарический процесс, когда напряжение поддерживается постоянным (движение вдоль пути СО на рис. 1.24). Так как из уравнения (1.57) в сочетании с уравнением [c.61]

Необходимое и достаточное условие, для того чтобы для заданного движения выполнялись обе теоремы Гельмгольца, состоит в том, что турбулизирующий вектор должен равняться нулю, иначе говоря, в каждый момент изобарические и изотермические поверхности совпадают аналитически это условие выражается равенством [c.189]

Нетрудно видеть, что в ортогональном движении изобары на поверхности Земли (говоря иными словами, линии пересечении изобарических поверхностей с плоскостью 2 = 0) будут семейством параллельных прямых угол между этими прямыми й осью Оу (т. е. направлением ветра) определяется равенством [c.207]

Изобарическое движение. Для случаев, когда можно считать, что dp = О, т. е. р [c.477]

Изэнтропическое движение (84). Изотермическое движение (86). Изобарическое движение (87). Изохорическое движение (88). [c.4]

Изобарическое движение. Движение газа называется изобарическим, если в этом движении давление р тождественно постоянно [c.87]

Для нормального газа в таком движении должно быть р = p S) (заданная функция) и потому плотность должна сохраняться в частице. Следовательно, система дифференциальных уравнений изобарического движения имеет вид [c.87]

Таким образом, в изобарическом движении все газодинамические величины сохраняются в частицах и потому полностью определяются их распределениями в некоторый момент времени, например при t = 0. Для описания таких движений удобно ввести лагранжевы координаты = ( , т], () как значения координат частиц газа в момент i = 0. Тогда рещение первых двух уравнений (11) дается равенствами [c.87]

Это означает, что изобарическое движение возможно только при некотором специальном начальном распределении скоростей. Уравнения (14) интегрируются их общее решение зависит от трех произвольных функций двух независимых переменных. Выделение класса изобарических решений уравнений газовой динамики полезно, такие решения часто встречаются при изучении других классов подмоделей. Примером служат решения с линейным полем скоростей и = с постоянной матрицей А. [c.88]

Следовательно, здесь физически осмысленные пе изобарические простые решения получаются при 7 < 2. Легко проверить, что эти решения описывают изэнтропические движения газа. [c.116]

Рис. 7.32. Диаграмма состояния недорасширенной (Л > 1) сверхзвуковой струи i —уравнение неразрывности (105), уравнение количества движения (108), 3 — уравнение неразрывности (ИЗ), а — выходное сечение сопла, т — макспмальное сечение первой бочки , d — выходное сеченпе идеального расчетного сопла, с — изобарическое сечение

Считая, что струя распространяется в изобарических условиях, и профиль скорости на срезе кольцевой щели является равномерным, используем условие сохранения количества движения для контрольной йоверхности секторного слоя ОАВ с центральным углом V (рио. 2.3 ) [c.44]

Чтобы найти длину Хн начального участка, выделим в его пределах элемент струи постоянной массы радиуса Грр и протяженностью dx и запищем для него уравнение изменения количества движения в проекциях на ось х. При этом учтем, что струя изобарическая, а из внешних сил действуют лишь касательные напряжения вязкости [c.118]

Отсюда следует, что линии тока и изобары (сечения в данный момент изобарических поверхностей горизонтальной плоскостью) в рассматриваемом случае будут прямыми, параллельными меридианам. Что касается плотности, то она изменяется с высотой, и, выбирая подходящим образом функцию Ф, можно сделать это изменение равным тому, которое имеет место в атмосфере. Итак, рассматриваемый случай соответствует действительным условиям атмосферы, но встречается сравнительно редко. Легко видеть, что движение в рассматриваемом случае будет баротроп-ным. [c.65]

Таким образом, в рассматриваемом движении турбулизирующий вектор обращается в нуль, иначе говоря, изостерические и изобарические поверхности совпадают это, очевидно, равносильно совпадению изотермических и изобарических поверхностей. Конечно, подобное обстоятельство значительно обесценивает рассматриваемое движение, ибо, как показывают ежедневные синоптические карты, совпадение изотерм и изобар редко имеет место. Однако, с другой стороны, в атмосферной действительности мы часто встречаемся со случаем пересечения изобарических и изотермических поверхностей под весьма острым углом, что соответствует весьма малой величине турбулизирующего вектора Н и позволяет результаты изучения рассматриваемого нами движения считать приблизительно правильными и для условий атмосферной действительности. Интегрирование условий (14) дает нам следующие два равенства [c.155]

Классическая гидродинамика обычно изучает либо движения жидкостей, плотность которых постоянна (т. е. не зависит от времени и координат), либо движения, при которых давление есть заданная функция плотности и, следовательно, изобарические поверхности совпадают с изотермическими. При изучении движений атмосферы эти два предположения классической гидродинамики неприменимы. В самом деле, из общих предположений относительно свойств газа, составляющего атмосферу, следует, что плотность воздуха нельзя считать постоянной аэрологические наблюдения, особенно их прекрасные приложения, проведенные в Лейпцигском геофизическом институте по инициативе и под руководством Бьеркнеса , также доказывают, что изобарические и изотермические поверхности никоим образом не совпадают, но пересекаются под некоторыми углами (правда, очень малыми). [c.178]

Из формул (71) следует, что давление есть некоторая функция удельного объема, и поэтому мы имеем случай движения баротропической жидкости, при котором изобарические и изостерические поверхности совпадают. Как мы уже сказали, изобары на высоте г будут в этом движении концентрическими окружностями, общий центр которых есть динамический центр, соответствующий заданной высоте. [c.214]

Существенным обобщением изобарических являются барохрочные движения газа, выделяемые зависимостью давления только от времени [c.88]

Подмодели ранга нуль. Порождаются, как правило, четырехмерными подгруппами Н . В имеется 50 различных классов таких подгрупп. В подмоделях ранга нуль независимых переменных-инвариантов нет, все искомые величины-инварианты являются константами, а факторсистемы сводятся к системе конечных (алгебраических) уравнений. Ясно, что в случае уравнения состояния газа общего вида все подмодели ранга нуль описывают изобарические движения. [c.115]

Если в простой волне Da = О, то поверхности уровня являются контактными характеристиками. Так как при этом Vq О (иначе получилось бы, что а = onst тождественно, т.е., согласно (5), просто постоянное решение), то из (6) следует, что р = О или р = onst. Следовательно, простая волна этого типа представляет собой изобарическое движение (см. 9). [c.118]

Доказать, что изобарическое движение является безвихревы.м, если и только если вектор скорости и = onst. [c.130]

Показать, что матрииа Л определяет изобарическое движение с линейны.м полем скоростей (9.15), если и только если = 0. [c.130]

Показать, что уравнения изэнтропического движения имеют реп1ения, в которых плотность р зависит только от времеии t (обобщение изобарических движений). Установить, что в этом классе решений удельный объем необходи.мо имеет вил (а, — постоянные) [c.130]

Если во второй части теоремы отказаться от требования изэнтропичности непостоянного движения, примыкающего к постоянному, то утверждение будет, вообще говоря, неверным. Действительно, примыкание может происходить вдоль траектории (характеристики Со), а не постоянное движение может быть изобарическим (см. 9). Однако если дополнительно предположить, что примыкание происходит по звуковой характеристике, то вторая часть теоремы будет верна и без требования изэнтропичности (впрочем, в этом случае она фактически совпадает с первой частью теоремы). [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...