Радиоактивность (определение)

На приведенных ниже схемах отмечены звездочкой элементы, обладающие радиоактивностью. Определение массового числа элемента, образующегося в результате ядерной реакции, производится различными способами [c.280]

При расчетах защиты от у-излучения объемных источников, достаточно знать удельные у-эквиваленты в миллиграмм-эквивалентах Ка на литр и эффективный спектральный состав у-излучения. Для решения проблемы защиты персонала от источников внутреннего облучения и определения предельно допустимых выбросов радиоактивных изотопов во внешнюю среду с вентиляционным воздухом и жидкими отходами, а также для многочисленных технологических целей необходимо знать изотопный состав источников и удельную активность в кюри на литр. В отдельных случаях, например для характеристики поля у-излучения активной зоны реактора, в которой кроме продуктов, деления имеются мгновенные и захватные у-кванты, а также наведенная активность, вместо у-эквивалента пользуются другой физической величиной мощностью источника в мегаэлектронвольтах в секунду или у-квантах в секунду на единичный объем или массу. В Приложении II за основу приняты удельные у-эквиваленты, которые широко применяются в практике проектирования защиты от у-излучения смеси продуктов деления. [c.189]

Создание нормальной обстановки на урановых рудниках определяется прежде всего правильной системой вентиляции, обеспечивающей необходимое проветривание рудничной атмосферы. Главным в этом случае является определение дебита радона проветриваемых объемов и на этой основе — кратности воздухообмена, или количества воздуха, проходящего по выработке и необходимого для поддержания регламентированной концентрации. В расчетах предполагается, что из породы эма-нирует только радон, а ДПР образуются в результате радиоактивных превращений уже в рудничной атмосфере. [c.208]

Классические опыты Резерфорда с сотрудниками ) и Позе ) по искусственной радиоактивности, а также опыты Боте и Беккера по возбуждению ядерного излучения подтверждают точку зрения о том, что атомное ядро поддается тем же общим методам исследования, которые так успешно применялись для определения внеядерных свойств атома. Результаты этих работ показывают, что особенно полезны исследования ядерных переходов, искусственно возбужденных в лаборатории. Таким образом, широкая разработка методов возбуждения атомных ядер представляет собой очень интересную задачу, ее решение, вероятно, явится ключом к новому миру явлений, миру атомного ядра. [c.147]

Однако в результате работ Резерфорда и других авторов, цитировавшихся выше, метод соударений представляется даже более перспективным. Основополагающие исследования этих авторов должны всегда рассматриваться как действительно крупные экспериментальные достижения, потому что в них были получены определенные и важные данные о весьма редких ядерных процессах, возбужденных исключительно слабыми пучками бомбардирующих частиц — альфа-частиц от радиоактивных источников. Более того, и это как раз следует здесь подчеркнуть, их работа поразительно ясно показала... ) [c.147]

Распад нестабильных частиц сильно отличается от тех видов разрушения, или распада, которые мы обычно наблюдаем. Вероятность смерти в течение ближайшего часа выше для пожилого человека, чем для молодого бактерия не испытывает деления непосредственно после своего рождения и делится только по истечении определенного времени старый автомобиль сломается скорее, чем новый. Во всех этих случаях вероятность того или иного вида распада зависит, в частности, от предыстории объекта, имеющейся к данному моменту объекты, просуществовавшие дольше, более склонны испытать то или иное разрушение. С другой стороны, бесспорным экспериментальным фактом является то обстоятельство, что вероятность распада элементарной частицы, или ядра любого радиоактивного изотопа, или, наконец, возбужденного атома или молекулы не зависит от продолжительности существования частицы. Свободный нейтрон нестабилен, но длительно существовавший нейтрон ничем не отличается от нейтрона, только что ставшего свободным. Предсказать момент распада заданной нестабильной частицы невозможно. Воспроизводимое значение имеет лишь среднее время жизни, установленное для большого числа частиц. [c.435]

Археология. Метод изучения радиоактивности предметов нашел применение в определении возраста археологических находок, в получении важных сведений об историческом прошлом человечества по этим вещественным историческим находкам. Это важное поручение — рассказать о прожитых веках — выполняет радиоактивный изотоп углерода [c.15]

Известные в наше время атомные ядра можно разделить на две группы 1) стабильные (устойчивые) ядра и 2) нестабильные (радиоактивные). Стабильные ядра — это такие ядра, для которых спонтанный распад и превращения являются энергетически невозможными. В реально существующих стабильных ядрах обычно число нуклонов одного сорта находится в определенном соотношении с числом нуклонов другого сорта. Так, например, в стабильных ядрах при у4 < 36 число нейтронов и протонов примерно одинаково, а нейтронный избыток (изотопическое число) --- 1/2 N — Z) [c.98]

Выше ( 39) отмечалось, что при а-распаде испускаются -частицы определенных значений энергии. Особенностью р-распада является то, что кинетическая энергия вылетающих электронов (позитронов) лежит в пределах от О до некоторого максимального значения So, определяемого разностью масс начального и конечного ядер. Иначе говоря, электроны, выбрасываемые при р-распаде, имеют сплошной спектр энергии (рис. 71). Величина максимальной энергии So, называемая верхней границей р-спектра, представляет собой константу, имеющую определенное значение для каждого радиоактивного изотопа. Величина So называется верхней границей р-спектра. В таблице 12 приведены периоды полураспада и значения граничной энергии для некоторых р-активных ядер. [c.235]

Второе затруднение. При -распаде непосредственно наблюдаются лишь выбрасываемые Р -частицы, которые вскоре после открытия радиоактивности были отождествлены с электронами. Эти выбрасываемые р-электроны, как указывалось выше, имеют всевозможные значения энергии от нуля и до Sq- Однако ядро как квантовомеханическая система должно суш,ествовать лишь в определенных энергетических состояниях. Наличие дискретных (линейчатых) спектров а-частиц и 7-квантов указывает на поразительную определенность энергетических состояний ядра. Поэтому каждому переходу ядра из начального (материнского) состояния в некоторое конечное (дочернее) состояние и в процессе Р-распада должно было бы соответствовать вполне определенное изменение энергии. Однако существование сплошного спектра р-частиц по значению энергии противоречит этому выводу. Сплошной характер Р-спектра находится как бы в противоречии с законом сохранения энергии, хотя во всех других ядерных процессах закон сохранения энергии выполняется строго. [c.237]

Явление испускания света имеет характер статистического процесса, подобно явлению радиоактивного распада. Каждый возбужденный атом характеризуется определенной вероятностью испускания а, не зависящей от того, сколько времени он пробыл в возбужденном состоянии. В этом случае изменение числа возбужденных атомов с течением времени должно происходить по закону [c.729]

Определение радиуса а-радиоактивных ядер по энергии испускаемых а-частиц [c.50]

В настоящее время известно, что радиоактивность является свойством атомного ядра, точнее его состояния (см. 9, п. 2). Повлиять на ход процесса радиоактивного распада, не изменив состояния атомного ядра, нельзя. Следовательно, для данного ядра, находящегося в определенном энергетическом состоянии, [c.105]

С учетом равенства (8. 6) уравнение (8. 4) может быть переписано в форме, удобной для экспериментального определения периода полураспада Т долгоживущих радиоактивных ядер [c.106]

Из определения средней продолжительности жиз-ii i и постоянной радиоактивного распада следует [c.237]

Метод радиоактивных индикаторов основан на избирательной растворимости солей, которые содержат радиоактивные нуклиды в жидкой и паровой фазах. Так как растворимость солей в паровой фазе много меньше, чем в жидкости, то по активности среды можно определять паросодержание. Если в изучаемой среде содержится недостаточное количество естественных нуклидов, то их можно вносить искусственным путем. Этот метод с успехом применяется в ядерной энергетике для определения паросодержания теплоносителя в реакторе и магистралях по излучению изотопа °К- [c.241]

Беккерель равен активности нуклида в радиоактивном источнике, в котором за время 1 с происходит один спонтанный переход из определенного ядерно-энергетиче-ского состояния этого радионуклида. [c.22]

Многие элементы имеют большое сечение активации и дают радиоактивные продукты с удобными для измерений периодами полураспада. Измерение спектров быстрых нейтронов активационным методом основано на применение в качестве детекторов материалов, сечения которых отличаются от нуля лишь после определенной пороговой энергии. Подробно активационные методы спектрометрии нейтронов изложены в [32—36, 44]. [c.1134]

Статические характеристики часто называют свойствами стабильных ядер. Введенное нами изменение терминологии обусловлено тем, что статическими характеристиками обладают не только стабильные ядра в основных состояниях, но и достаточно долго живущие нестабильные состояния ядер, т. е. возбужденные уровни всех ядер и основные состояния радиоактивных ядер. Например, сейчас удается измерить магнитные моменты возбужденных ядерных уровней, время жизни которых имеет порядок 10" —10 8 с. Согласно оценке (1.1) ядерные времена пролета имеют порядок 10" с. Статические характеристики имеют вполне определенный смысл для времен жизни, превышающих на несколько порядков. При приближении времени жизни к статические характеристики начинают терять смысл (см. 10, п. 2). [c.33]

Как показывают наблюдения, радиоактивность — процесс статистический. Одинаковые ядра распадаются за различное время. Однако среднее время жизни ядер определенного сорта, вычисленное по наблюдению очень большого (на много порядков большего единицы) числа распадов, оказывается не зависящим от способа получения этих ядер и от внешних условий, таких как температура, давление, агрегатное состояние. Поэтому среднее время жизни (для сокращения мы будем часто называть его просто временем жизни) и является физической характеристикой распада. [c.203]

Сформулируем теперь основной закон радиоактивного распада. Если в момент t имеется большое число N радиоактивных ядер и если за промежуток dt распадается в среднем dN ядер, то в соответствии с определением величины к [c.209]

В сельском хозяйстве важно знать, в каких химических соединениях следует вносить удобряющие элементы — азот, фосфор, кальций и др. в почву, чтобы они лучше усваивались растениями. И здесь решающую роль сыграли меченые атомы, позволившие выяснить, каким путем и в каком количестве попадает в растение элемент именно из удобрения. Особенно хорошо изучено усвоение фосфора, имеющего сравнительно удобный для работы радиоактивный изотоп 15 с временем жизни 14 дней. В этих опытах было установлено, какой процент фосфора усваивается в различных условиях, что позволило дать практически полезные рекомендации по оптимальному размеру гранул суперфосфата, по глубине его внесения и т. д. Был открыт ряд совершенно новых фактов. Например, оказалось, что в определенных условиях растения могут поглощать питательные соли не только корнями, но и листьями. [c.680]

Гатос [20] показал, что оптимальное игнибирование стали в воде с pH = 7,5, содержащей 17 мг/л Na l, происходит при концентрациях, превышающих 0,05 % бензоата натрия или 0,2 % натриевой соли коричной кислоты. С использованием радиоактивного изотопа в качестве индикатора, на поверхности стали, погруженной на 24 ч в 0,1, 0,3 и 0,5 % растворы бензоата натрия, было обнаружено, соответственно, всего лишь 0,07, 0,12 и 0,16 мономолекулярного слоя бензоата (0,25 нм , фактор шероховатости 3). Эти данные подтверждают полученные ранее [12] результаты измерений в бензоате с использованием индикатора Чтобы объяснить, почему столь малое количество бензоата на поверхности металла может увеличивать адсорбцию кислорода или в определенной степени уменьшать восстановление кислорода на катодных участках, требуются дальнейшие исследования. Этот эффект характерен именно для катодных участков на железе, так как при контакте железа с золотом в 0,5 % растворе бензоата натрия восстановление кислорода на золоте, видимо, не замедляется, и железо продолжает корродировать. [c.264]

В томе I, изданном Атомиздатом в 1969 г., приведены общие сведения по физике защиты, безотносительно к определенным источникам. В их числе единицы радиоактивности, предельно допустимые уровни ионизирующих излучений, взаимодействие излучений с веществом, численные, аналитические и полуэмпи-рические методы расчета прохождения излучения в радиационной защите, характеристики поля первичного и многократно рассеянного у- и нейтронного излучений в источнике и в защитных средах, инженерно-физические методы расчета защиты. [c.5]

Геология, геофизика. Решение вопроса об истории Земли тесно связано с иссследованиями естественной радиоактивности. Для определения абсолютного возраста Земли и разных ее слоев широко используются радиоактивные методы. Известно, что атомные ядра ряда радиоактивных элементов (уран, торий, актиний), испытывая а- и Р-превращения, в конечном итоге превращаются в атомные ядра устойчивых элементов (изотопов свинца 8j.Pb , и гелий). Можно показать вычислениями , [c.15]

Здесь же заметим, что не следует представлять себе атомное ядро как статическую систему нуклонов, расположенных на дне потенциаль юн ямы. М1югочпсле[шые факты но радиоактивному распаду, но ядерным реакциям и др. показывают, что атомные ядра являются динамическими системами нуклонов и что нуклоны в ядрах могут обладать лишь определенной энергией, т. е. располагаются на определенных энергетических уровнях. Заполнение энергетических уровней нуклонами (фермионалш) происходит в соответствии с принципом Паули. Основному состоянию ядра соответствует такое распределеине нуклонов, при котором заполнены все низшие энергетические уровни. Если же какими-то воздействиями нуклоны ядра переводятся па более высокие незаполненные уровни, то это соответствует возбужденному состоянию ядра. [c.134]

Активность данного препарата (X = onst) зависит только от количества радиоактивных атомов, которое в данном препарате уменьшается с течением времени по экспоненциальному закону (VI.3). (Препаратом будем называть определенное количество радиоактивного вещества, специально приготовленного для эксперимента.) Следовательно, и актив(юсть препарата с периодом полураспада Т будет меняться тоже по экспоненциальному закону [c.214]

При этом аналитическая обработка позволила Т1Ж5<си помимо значения показателя П определить положение центра тяжести концентрационных кривых и площадь под ними. Положение центра, тяжести концентрационной кривой характеризует перемещение основной массы атомов на среднюю глубину, а площадь под кривой оценивает сушу перемещаемых радиоактивных атомов. Из представленных данных можно заключить, что картина распределение изотопа в зоне объемного взаимодействия при КСС и УСВ идентична. В результате проведенных исследований установлено, что при контактной стыковой сварке сощто-тивлением могут при определенных условиях (импульсный нагрев в сочетании с скоростями деформации превышающими 0,1 м/с) развиваться процессы аномального массопереноса существенно влияющего на формирование соединений. В частности образование металлических связей наблюдалось при величинах деформации, которые на порядок ниже чем при канонических режимах сварки сопротивлением. Количественные показатели массопереноса в данном случае весьма близки к аналогичным показателям при ударной сварке в вакууме. [c.160]

Коэффициенты А и В в уравнении (3. I) таковы, что небольшому отличию в величине энергии а-частиц (от 9 до 4 Мэе) отвечает колоссальное изменение времени жизни соответствующих ядер (от 10 сек до 10 ° лет). Эта особенность а-распада объясняется существованием квантовомеханического эффекта прохождения а-частиц через кулоновский лотенциальный барьер (см. 9, п. 3). Так как одна из границ барьера совпадает с радиусом ядра R, то в теоретическое выражение для времени жизни ядра относительно а-распада входит R, которое и может быть найдено сравнением с известными из опыта результатами по определению времени жизни исследуемых а-радиоактивных ядер. [c.51]

Вековое уравнение широко используется для определения периодов полураспада долгоживущих радиоактивных веществ. Этим уравнением можно пользоваться при сравнении двух взаимно превращающихся веществ, из которых второе имеет много меньший период полураспада, чем лервое Т С T l) при условии, что это сравнение производится в момент времени (Т г С [c.109]

Известная разность масс нейтрона и протона дает возможность вычислить граничную энергию р-спектра нейтрона и функцию F и, следовательно, теоретически предсказать период полураспада т для свободного нейтрона. Оценка давала значение т 30 мин. Определение периода полураспада такого П14рядка для радиоактивного ядра не представляет никаких сложностей. Тем не менее опыт по обнаружению р-распада свободного нейтрона чрезвычайно труден. Эта трудность связана с тем, что из нейтронов нельзя приготовить неподвижную мишень для последующего измерения ее радиоактивности обычным способом. Свободные нейтроны движутся и их нельзя остановить без того, чтобы они не перестали быть свободными. При этом даже самые медленные нейтроны, образующиеся в результате замедления быстрых нейтронов до энергии теплового движения атомов среды , имеют (при комнатной температуре) скорость v 2 X Х10 Mf eK. Такой нейтрон, войдя в прибор для регистрации р-распада размерами I 10 см, через [c.162]

Известно, что свойства ядер-изобар зависят от соотношения протонов и нейтронов, содержащихся в них. Только при вполне определенном соотношении ядра имеют минимальную массу и стаби1льны. Если же протоны находятся в избытке или недостатке, то соответствующее ядро является р+- или р -радиоак-тивным. Так, например, из двух ядер и гНе первое имеет большую массу и в процессе р-распада переходит в гНе из трех ядер 4Ве °, бВ о и бС среднее имеет наименьшую массу, оно устойчиво, а два крайние — радиоактивны. [c.277]

Необходимо, чтобы искусственные радиоактивные изотопы из-лучгши у-лучи определенной энергии, достаточной для просвечивания материала заданной толщины, и обладали бы достаточно большим периодом полураспада. [c.379]

Основываясь на результатах этих экспериментов, Вавилов пришел к выводу, что обнаруженное свечение не является люминесценцией, а связано с движением через вещество электронов, которые выбиваются уквантами из атомов. Излучение с подобными свойствами вызывалось также потоком быстрых электронов в виде (3-лучей радиоактивных веществ. При этом было установлено, что излучение Чершгкова — Вавилова обладает определенной направленностью оно испускается только вперед под определенным углом к направлению распространения у-лучей, в то время как люминесценция излучается равномерно по всем направлениям. Это свойство и легло в основу правильного объяснения излучения Черенкова — Вавилова, вызываемого электронами, движущимися со скоростью, большей фазовой скорости света в веществе. Теория этого явления была разработана в 1937 г. Таммом и Франком. [c.264]

Другие способы определения N . К настояпхему времени имеется более 20 способов определения постоянной Авогадро. Здесь и измерение по данным электролиза с использованием соотношения, связывающего постоянную Фарадея F, заряд электрона е и N/ , F=eN , и вычисление Л д по данным радиоактивного [c.70]

Калориметрические определения абсолютной температуры были выполнены Гарднером и Кюрти, использовавшими для нагрева у-лучи. Два радиевых источника по 250 мкюри могли вращаться вокруг оси криостата. Применялся также цилиндрический источник (диаметр 6 см) из проволок радиоактивного серебра. Интенсивность этого источника могла изменяться в пределах до 60 мкюри путем изменения числа проволок. По найденным значениям Т можно было определить величину с, равную dQldT. Абсолютная температура, согласно (10.1), определяется соотношением [c.473]

Радиационные методы основаны на взаимодействиии радиоактивного излучения с пленкой жидкости. Чаще всего в качестве таких взаимодействий используют ослабление излучения и изменение коэффициента отражения. Принципиальная схема измерения толщины пленки методом ослабления аналогична схеме измерений концентрации фаз в неоднородном потоке и рассмотрена в 12.3 (см. рис. 12.4). Здесь остановимся только на некоторых особенностях этого метода применительно к определению толщины пленки. [c.254]

Для определения возраста КЛ в Галактике используется радиоактивный нуклид >°Ве. Доля иераспавшего-ся нуклида °Ве составляет в КЛ 0,14 0,07 при энергии частиц е 200 МэВ/нуклон [22]. [c.1175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...