Угловые множители интенсивности

УГЛОВЫЕ МНОЖИТЕЛИ ИНТЕНСИВНОСТИ [c.330]

При сравнении экспериментальных и табличных значений интенсивностей следует учитывать то, что для различных излучений интенсивность линий может значительно меняться за счет измене шя угловых множителей интенсивности. [c.413]

Количественный фазовый анализ. Измерение интегральной интенсивности линий данных веществ и сравнение этих интенсивностей друг с другом или со стандартными интенсивностями с учетом соответствующих поправок (структурный множитель, угловой множитель и т. д.) для определения доли (по массе или объему) данной фазы в смеси фаз. [c.158]

Для удовлетворительной работы мишень должна быть высоко диффузной с весьма низким зеркальным отражением, так чтобы ошибка за счет зеркально отраженного излучения, попадающего в приемник, была минимальной. Даже наилучшие оптические поверхности не подчиняются закону Ламберта для угловой зависимости интенсивности диффузно отраженного света. Поэтому следует либо фиксировать угол во всех наблюдениях, либо ввести поправочный множитель, чтобы устранить зависимость от угла. [c.185]

В формуле (3) и далее точнее следует писать /(8) / (8)/ (8), т. е. использовать знак пропорциональности, а не равенства,так как в действительности наблюдаемая интенсивность определяется еще угловыми множителями,зависящими от условий съемки (см. 2 главы I и 2 главы VI). Здесь же мы будем рассматривать всюду величину /(8), как уже исправленную с учетом этих множителей и определяемую формулой (3). [c.162]

Поле излучения, образованного сгустком, складывается из полей излучений частиц сгустка с учетом фазовых множителей. В результате для частотно-углового распределения интенсивности результируюш его излучения имеем [c.131]

Перейдем теперь к вопросу об измерении угловой расходимости. При выводе формул (1.28), (1.29) мы видели, что переход к дальней зоне, когда форма распределения интенсивности перестает зависеть от расстояния, связан с возможностью пренебрежения в фазовом множителе подынтегрального выражения членами, содержащими х] и у, В обычных условиях для этого необходимо выполнение неравенства (1.27), что требует, как правило, значительного удаления от источника излучения. Так, при X = 0,5 мкм (зеленый свет) и диаметре источника 3 5 см дальняя зона полностью формируется только на расстоянии порядка нескольких километров. Однако нетрудно добиться полного отсутствия упомянутых членов и в непосредственной близости от источника излучения — для этого достаточно воспользоваться обычной положительной линзой. [c.58]

Зависимость интенсивности от направления выражается в (1.69) множителем s n 0. Максимальная интенсивность наблюдается при 0 = я/2, т. е. в экваториальной плоскости максимум интенсивности соответствует направлению, перпендикулярному оси диполя. Вдоль оси диполя (0=0) энергия не излучается. Угловое распределение излучаемой осциллирующим диполем энергии показано на рис. 1.17 с помощью диаграммы направленности . Длина отрезка, проведенного из начала координат до пересечения с линией r = sin 0, пропорциональна интенсивности распространяющейся в данном направлении волны. Распределение интенсивности по направлениям в пространстве характе- [c.40]

В результате совместного действия явлений, описываемых обоими множителями формулы (39.19), получим картину, представленную на рис. 39.7. Здесь Аф — угловой размер дифракционного максимума от одной щели. Внутри этого максимума расположены главные дифракционные максимумы нулевого, первого, второго и третьего порядков с угловой шириной бф. Интенсивность главных максимумов не одинакова и уменьшается для рассматриваемой системы от нулевого к максимумам больших порядков, [c.288]

Угловое распределение отраженного и преломленного света нельзя определить путем добавления какого-либо простого множителя, так как углы О, определенные в разд. 12.21, будут другими, если т и т поменять местами. Единственным исключением будет р=, где 0 =2т —2т. Здесь распределение интенсивности по углам совершенно одинаково для показателей преломления т и 1т, если не считать масштабного множителя т в интенсивностях. Это иллюстрируется рис. 40. [c.258]

Угловая зависимость <1б, > является медленной и описывается множителем, стоящим перед в (14.65). Интенсивность флуктуаций пропорциональна. [c.328]

Поперечные распределения интенсивности в области дифракции Фраунгофера много проще френелевских все они идентичны и отличаются масштабирующим множителем, линейно увеличиваясь по мере удаления точки Р или с ростом фокусного расстояния /. Многие дифракционные задачи в Этом приближении имеют аналитические решения. Углы дифракции 0 в дальней зоне, как правило, малы (не больше единиц угловых градусов), следовательно, тригонометрические [c.136]

Полученные значения d и относительная интенсивность линий сравниваются с литературными данными. Необходимо tipn этом иметь в виду, что относительная интенсивность линий будет совпадать только в том случае, если рентгенограмма снималась на том же излучении, на котором были получены данные, взятые из литературы. Если это условие не соблюдено, то относительные интенсивности соответствующих линий не будут совпадать из-за различия в значениях углового и абсорбционного множителей интенсивности. [c.136]

Поэтому при чисто релеевском рассеянии угловое распределение интенсивности определяется не множителем /(9) = 1+со520 (возбуждение естественным светом), как указано в 1 и далее, а функцией [c.166]

Эти очень общие рассуждения определены, конечно, лишь с точностью до множителя порядка единицы. Чтобы получить более точные сведения об изменениях, происходящих в голограмме вследствие отклонения от абсолютной когерентности, рассмотрим простой случай освещения через физическую апертуру диаметром d и исследуем ее влияние на систему полос, созданных точечным предметом, расположенным на оси на расстоянии 2о от апертуры. Каждая точка освещающей апертуры создает систему полос, концентрических с осью, связывающей эту точку с точкой предмета. Эти системы полос взаимно некогерентны, следовательно, их интенсивности должны суммироваться. На краю голограммы угловое расстояние между двумя полосами равно V osinYm- Если две системы полос смещены друг относительно друга на половину этого расстояния, то они будут полностью дополнять друг друга и интерференционные полосы пропадут. Этот случай соответствует расстоянию между двумя точками источника Х/2 sin уш, которое как раз равно пределу Аббе с1а- [c.256]

Здесь N — число элементарных ячеек данного кристаллика. Естественно, что зависимость от г пропадает, поскольку ведется интегрирование по телесному углу. Поляризационный множитель Томсона (1 -И соз 26)/2 вместе с другими, зависящими от 0,— в данном случае (8т 26)" —называют угловым фактором. В тех случаях, когда при дифракции от агрегатов цепных молекул из меряют интегральную интенсивность, также нужно использовать угловые факторы. Вид их, как.и при дифракции от кристаллов, зависит от метода съемки и геометрии расположения образца. Характерным видом упорядоченности цепных молекул в агрегатах является их параллельное друг другу расположение. Во многйх случаях они (или образуемая ими совокупность кристалликов) дают так называемые текстуррентгенограммы. При любых поворотах кристалликов вокруг общего направления — оси текстуры, но при сохранении неизменности самой этой оси осуществляются такие же условия, как в методе вращения кристаллов вместо поворота (во времени) одного кристалла имеется непрерывный (в пространстве) набор ориентаций различных кристалликов. Наиример, для рефлексов на нулевой слоевой линии (в случав перпендикулярности первичного пучка оси текстуры) угловой фактор имеет вид [c.19]

Кроме того, вследствие кривизны сферы отражения сечение ею различных колец имеет различную форму, которая, конечно, зависит и от угла наклона оси текстуры к первичному пучку рентгеновых лучей (или электронов). Ввиду всех этих обстоятельств в формулах (11), (12) перехода от наблюдаемых интенсивностей к величинам возникает дополнительный множитель — так называемый угловой фактор. Этот множитель аналогичен угловому фактору для рентгенограмм вращения, поскольку геометрический механизм образования кольцевой обратной решетки одинаков в обоих случаях. Он имеет вид [1,3 1,15] [c.246]

В большинстве расчетов картины излучения в дальней зоне полупроводникового лазера использовались выражения, аналогичные выражению (2.7.27), за тем исключением, что в инх не учитывался множитель os 0. Наличие этого множителя, называемого угловым фактором Гюйгенса, приводит к значительному уменьшению вычисляемого значения интенсивности излучения, распространяющегося под большими углами. Киркби и Томпсон 55] использовали множитель ( os0) на том основании, что он не противоречит каким-либо экспериментальным результатам . Хокэм [56] путем довольно сложных вычислений показал, что множитель g(0) в выражении для у х, г) следует брать в виде [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...