Магнитного вращения спектры

Магнитного вращения спектры 273, 517, [c.740]

Рис. 13. Схемы одноканального (а), двухканального (б) поляриметров и поляриметра с магнитным вращением плоскости поляризации (в) векторная диаграмма поляриметрического анализа на двухканальном приборе (г) возможные формы спектральных линий эмиссионного спектра (д) кривая роста для эмиссионного анализа (е)

Условия появления. Все четыре системы наблюдались в поглощении смесью паров натрия и калия. Желтая и зеленая системы наблюдались также при магнитном вращении, а зеленая получена была и в спектре флуоресценции. [c.172]

На основании изложенных представлений об эффекте Зеемана при электронных переходах между невырожденными синглетными состояниями спектр магнитного вращения наблюдаться не должен (за исключением чрезвычайно сильных нолей). При переходах же между вырожденным и невырожденным электронными состояниями (41 — 2, Е — А и т. д.) для линий с малыми значениями J должен наблюдаться интенсивный спектр магнитного вращения. Из-за ограничения малыми значениями J спектр магнитного вращения значительно проще, чем спектр поглощения. Такое упрощение спектра было обнаружено для некоторых двухатомных молекул (см. [22], стр. 306, русский перевод, стр. 226), однако для многоатомных молекул оно достаточно четко не наблюдалось. [c.273]

В спектре вибрации поршневого насоса с электроприводом и зубчатой передачей обычно отчетливо выделяются дискретные составляющие, обусловленные механическими источниками частота вращения коленчатого вала и кратные ей гармоники, частота вращения электродвигателя, частота контактного зацепления элементов зубчатой передачи и магнитная частота электродвигателя. [c.167]

При намагничивании ферритов (как и ферромагнетиков) происходит смещение границ между доменами и вращение векторов намагниченности каждого домена. В слабых полях у большинства ферритов с малой анизотропией преобладают процессы смещения границ. Для лёгкого смещения границ доменов необходимо, чтобы энергия закрепления границ бьша минимальной. В этом случае проницаемость феррита будет максимальной. Однородные, совершенные в магнитном отношении чистые образцы ферритов характеризуются высоким значением начальной проницаемости и весьма малой коэрцитивной силой. Такие материалы, называемые магнитомягкими, широко применяются в телефонии и радиочастотной аппаратуре. Основными их характеристиками являются величина начальной проницаемости, ее частотная зависимость (магнитный спектр вещества), а также параметр потерь — тангенс угла магнитных потерь. [c.38]

Для суждения о влиянии подшипников качения на уровень вибраций машины на рис. 9-3 дано сопоставление спектров вибраций машины мощностью 45 квт при скорости вращения 3000 об мин с подшипниками качения (У) и скольжения (2). Как видно, весь спектр частот, кроме магнитных (1200 гц) и небаланса (50 гц), обусловлен шумом подшипников качения. [c.143]

Монография посвящена исследованию устойчивости равновесия неравномерно нагретой жидкости и стационарного конвективного движения. Рассматривается конвективная устойчивость вязкой несжимаемой жидкости в полостях разной формы. Исследуется влияние на устойчивость различных факторов — магнитного поля, вращения, неоднородности состава, модуляции параметров, внутренних источников тепла, капиллярных эффектов и пр. Основное внимание уделяется изучению спектров возмущений, определению границ устойчивости и формы критических движений. Излагаются также основные результаты нелинейных исследований конечно-амплитудных движений. Рассматривается устойчивость плоскопараллельных конвективных течений. [c.2]

Условия появления. В поглощении, флуоресценции, при вращении плоскостей поляризации в магнитном поле н в спектре испускания разрядной трубки. [c.171]

Спектр энергии электрона в однородном магнитном поле имеет вырождение по радиальному квантовому числу 5=0, 1,2,,, , Физически это вырождение связано с тем обстоятельством, что в однородном магнитном поле при заданном значении энергии частицы фиксируется только лишь радиус ее орбиты вращения, но не центр орбиты. Радиус окружности можно определить, воспользовавшись известным соотношением классической теории [c.141]

Эффект Фарадея в растворах. При измерении магнитного вращения плоскости поляризации возникают дополнительные сравнительно с обычной сиектрополяриметрией трудности. Прежде всего это относится к измерению эффекта Фарадея растворов. В магнитном поле все вещества вращают плоскость поляризации. Поэтому вращение, обусловленное исследуемым веществом, находящимся в растворе в небольшой концентрации, приходится измерять на фоне большого балластного вращения кюветы и растворителя. В зависимости от выбора изучаемого вещества и его концентрации измеряемые эффекты составляют величину от 0,01 до 0,1°. Балластное же вращение в ультрафиолетовой области при толщине кюветы в 1 см больше 10°, т. е. на 2—3 порядка больше измеряемого полезного эффекта. Измерения без компенсации балластного вращения приводят к необходимости высокой стабильности магнитного поля (до 10" ) и других параметров прибора. При измерении же магнитного вращения незначительное изменегше длины волны вследствие дисперсии балластного вращения, которое очень велико, приводит к изменению вращения в ультрафиолетовой области спектра на 0,002—0,003°. Это исключает возможность измерения небольин1Х эффектов. Кроме того, отсутствие компенсации балластного вращения исключает возможность автоматической записи дисперсии исследуемого вещества, так как она маскируется дисперсией балластного вращения. [c.302]

Установив в опытах над магнитным вращением плоскости поляризации света связь между магнитными и оптическими явлениями, Фарадей предпринял также попытку воздействовать магнитным полем на спектральные линии. Один из последних его опытов (1862 г.) состоял в наблюдении спектра паров натрия, помещенных между полюсами, электромагнита, при включении и выключении поля. Отсутствие какого бы то ни было эффекта объясняется, как мы уже знаем, недостаточностью технических средств, которыми располагал Фарадей (малая разрещающая способность спектрального аппарата при слабых магнитных полях, применявшихся им). [c.621]

Эффект Зеемана лежит в основе объяснения двух главных магнитооптических явлений — магнитного вращения плоскости поляризации (эффект Фарадея) и магнитного двойного лучепреломления (эффект Коттона — Мутона). Изучение эффекта Зеемана на спектральных линиях атомов в видимой и ультрафиолетовой областях сыграло большую роль в развитии учения о строении атома, особенно в период, последовавший за созданием теории Бора. В настоящее время исследование эффекта Зеемана на спектральных линиях атомов представляет собой один из важных методов определения характеристик уровней энергии атомов и значительно облегчает интерпретацию сложных атомных спектров. Изучение зеема-новского расщепления спектральных линий позволяет также получать ценные сведения о магнитных полях, в источниках света, например при исследовании Солнца. [c.102]

Андромеда имеет радиодиаметр неск. больше оптического и сферич. коропу с магнитно-тормозным спектром. Наблюдения Андромеды на волне 21 см позволили измерить по профилю лииий в различных областях галактики зависимость скорости ее вращения от радиуса, определить тпд = 4,5 10 -М0, а также оце1Н1ть характер распределения водорода в этой галактике [0]. Оптич. ра.чмер ядра — 5x8 пс, а его масса =1. 1,3 10 Мг., . [c.282]

Спектры магнитного вращения. Исследовать эффект Зеемана в многоатомных молекулах можно также посредством спектров магнитного враш,ения. Мы уже говорили ([22], стр. 306, русский перевод, стр. 225), что эти спектры наблюдаются при пропускании света через поглощающую кювету, расположенную между двумя скрещенными николями (поляроидами), при наложении магнитного поля. Через кювету будет проходить свет с длинами волн, для которых происходит вращение плоскости поляризации. При достаточной интенсивности наложенного магнитного ноля вращение плоскости поляризации будет нроисходить в непосредственной близости от линий, чувствительных к действию поля, в области аномальной дисперсии, соответствующей этим линиям. [c.273]

Можно ожидать появление спектра магнитного вращения (без ограничения малыми значениями J) при переходах между невырожденными дублетными состояниями, если в верхнем и нижнем состояниях разрыв связи спина с вращением при изменении N происходит в разной степени. (При полном разрыве связи из-за правила отбора АЛ/s = О эффекта Зеемана быть не должно, а следовательно, не должен наблюдаться и спектр магнитного вращения.) Такой случай был обнаружен в спектре поглощения NOg в видимой области (Вуд и Дике [1318]). Этот спектр исследовался также при более высоком разрешении Дугласом [294а]. Упрощение спектра происходило не в такой стенени, в какой этого можно было бы ожидать, и провести полный анализ пока еще не удалось. В случае другого дублетного перехода, для полос IO2 в видимой и близкой ультрафиолетовой области, спектр магнитного вращения обнаружен не был, по-видимому, из-за того, что в обоих состояниях спин почти не связан с вращением. [c.273]

Важным условием появления спектра магнитного вращения, как это отмечалось Эберхардтом и Реннером [340], является то, что линии поглощения должны быть достаточно узкими, чтобы они смогли расщепиться при наложении определенного магнитного поля. По-видимому, по этой причине не было обнаружено спектра магнитного вращения для ультрафиолетовой системы полос поглощения ХОа- [c.274]

Хамека [467] разработал теорию спектров магнитного вращения, в частности, при триплет-синглетных переходах. [c.274]

Спектр поглощения двуокиси азота N02, замороженной в твердой матрице при температуре 4 К, исследовали Робинсон, Мак-Карти и Килти [1080]. Даже при таких низких температурах электронный спектр N02 остается поразительно сложным. Вуд и Дике [1318], а затем Дуглас [294а], исследуя спектр магнитного вращения, соответствующий поглощению в видимо области, получили несколько более простой по структуре спектр. [c.517]

Вращающиеся нейтронные звезды с сверхсильными магнитными полями могут проявлять себя как радиопульсары [35, 36] — мощные источники строго периодических импульсов радиоизлучения, период которых совпадает с периодом вращения нейтрошюй звезды (табл. 45.21). Радиоизлучение имеет степенной спектр (рис. 45.24). Источником энергии пульсара является энергия вращения нейтронной звезды, поэтому периоды всех пульсаров увеличиваются. Известно свыше 400 пульсаров. [c.1213]

Монокристаллические ортоферриты привлекли внимание как материалы с подвижными цилиндрическими магнитными доменами. При комнатной температуре подвижность доменной eдиницьf достигает 10 см/(с Э), увеличиваясь при - 100 С до 50 000 см (с Э). В видимой области удельное фарадеевское вращение 9/.- в ортоферритах достигает 10 град см, что в сочетании с их хорошей прозрачностью в красном свете позволяет получать высокие значения магнитооптической добротности ф. В коротковолновой части спектра фарадеевское вращение возрастает, однако поглощение растет быстрее, вследствие чего магнитооптическая добротность низка. С ростом длины волны вр падает по закону, близкому к 1 (где Я - длина волны), и поглощение также снижается. Причем при Я 1,35 мкм коэффициент поглощения а 0,1 см , в результате чего в инфракрасном свете магнитооптическая добротность ортос()ерритов превышает 10 град. [c.30]

Физические свойства К. Все свойства К.— механические, электрические, магнитные, оптические, электро- II магнитооптические, транспортные (напр., диффузия, тепло- и электропроводность) и др.— обусловлены атомно-кристаллич, структурой, её симметрией, силами связи между атомами и энергетич. спектром электронов решётки, а нек-рые из свойств — дефектами структуры. Поляризуемость К., оп-тич. преломление и поглощепио, электро- и магиптострикция, вращение плоскости поляризации (ги-рация), пьезоэлектричество и пьезо-магнетизм, собств. проводимость характеризуются тензорами, ранг к-рых зависит от типа воздействия на К. и его отклика. Напр., напряжённость электрич. поля с компо- [c.520]

С.-с. в. между ядрами атомов, входящих в кри-Сталлич. решётку твёрдого тела, определяет форму линий ядерного магнитного резонанса и даёт информацию о структуре вещества и внутр. атомно-молекулярных движениях. В жидкостях быстрое тепловое движение атомов и молекул приводит к тому, что анизотропная часть ядерно-ядерного С.-с. в., усредняясь, уменьшается практически до нуля. Это ведёт к резкому сужению линий и повышению разрешающей способности ЯМР. Сходных результатов можно достигнуть и в твёрдых телах за счёт быстрого вращения образца либо с помощью спец, радиочастотных полей, заста-вляюпщх ядерные спины быстро менять свою ориентацию. Косвенное ядерное С.-с. в., обусловленное очень слабым взаимодействием ядерных спинов и Ij через общую электронную систему молекулы, носит изотропный характер и поэтому не усредняется. Оно образует малые ( 1 Гц) мультиплетные расщепления в спектрах ЯМР высокого разрешения. Эти расщепления не зависят от величины внеш. магв. поля и могут быть использованы для классификации и структурного анализа сложных молекул и их фрагментов, [c.646]

На рис. 30.14 представлены характерные изменения величины эффекта Фарадея в красной и фиолетовой областнх спектра при антиферромагнитном упорядочивании. На рис. 30.15 показана вавнсимость угла вращения плоскости поляризации от йапряженности магнитного поля, параллельного легкой осн. Объяснение поведения кривых рис. 30.14 и 30.15 можно найти в обзоре [36]. [c.602]

Позже в [53 было обращено внимание на то, что,кроме учтенного в [13 затухания, большую роль может играть эффект инершн вращения вектора М5внутри колеблющейся доменной границы. Этот эффект в работе [53 учитывался феноменологически в виде эффективной массы доменной границы. Специально поставленные опыты (см. прежде всего работу Г73 и др.) подтвердили правильность основной идеи работ [1 и 53 о том, что магнитный спектр долидоменвого кристалла должен быть связан с резонансным механизмом типа механизма Лармора в условиях конкретных внутренних магнитных полей внутри доменных границ. [c.45]

Следует заметить также, что расщепление уровней ионов в кристаллах во внешних полях может наблюдаться пс только по расщеплениям в спектрах, но и по связанным с ними явлениям в ходе ноказателя преломления кристаллов вблизи линий поглощения. К таким явлениям относятся вращение плоскости поляризации в магнитном поле вблизи линий (эффект Маккалузо—Корбино), двулучепреломление в магнитном поле вблизи линий (эффект Фохта) и недавно обнаруженная [88] аномальная дисперсия вынужденного двулучепреломлепия вблизи линий при воздействии деформаций на кристалл. [c.117]

Как и в двух предыдущих примерах, между электронными спинами ионов Мп + существует сильное обменное взаимодействие, которое уменьшает магнитное поле электронов в месте расположения ядер фтора до его среднего значения, вызывающего хорошо известный сдвиг линии ядерного резонанса фтора. Отличительная особенность состоит в значительной относительной величине сдвига резонанса, которая при вращении поля в плоскости (001) включает изотропную часть, составляющую 7,34% (при 77° К), и анизотропную дипольную часть, почти в 10 раз меньшую. Эти результаты, по крайней мере качественно, находятся в согласии со спектром электронного резонанса Мп +, разведенного вZIlF2 [36]. Наблюдались добавочные линии, обусловленные взаимодействием электронного спина с ядерными спинами При этом величина сдвига согласуется со сдвигом, наблюдавшимся в спектре ядерного резонанса в МпРг. Объяснение такого сильного взаимодействия следует искать в не чисто ионном характере связи Мп + — Р- и в том, что, следовательно, в месте каждого ядра фтора существует заметная плотность неспаренных спинов, приводящая к увеличению изотропного контактного взаимодействия между электронными спинами и ядерными спинами фтора. Детальное обсуждение этого вопроса проведено в работе [36]. [c.190]

Недавно в магнитном кристалле железо-иттриевого граната (ЖИГ) была открыта область с чрезвычайно высокой прозрачностью в близкой инфракрасной части спектра. Ввиду низких оптических потерь в этой области отношение фарадеевского вращения к оптическим потерям в этом кристалле по крайней мере в 30 раз выше, чем в трибромиде хрома. Кроме того, ЖИГ может работать при комнатных температурах. Далее, он применяется в высокочастотном модуляторе (рис. 5) благодаря минимальности внутреннего нагревания, всегда происходящего в любом ферромагнитном материале из-за быстрого изменения магнитных полей. Область [c.83]

Состояние электрона в атоме водорода описывается тремя квантовыми числами п, I и гпг, которые объясняют движение электрона вокруг ядра и называются о р б и т а л ь н ы м и квантовыми числами. В спектре водорода некоторые линии имеют о-чень то нкую ст1руясгу ру в тех олучая1х, когда атом находится в магнитном поле. Это объясняется вращением электрона вокруг собственной оси, в результате чего возникает магнитный момент. Этот эффект приводит к необходимости введения четвертого квантового числа т , так называемого спинового квантового числа, которое может принимать значения /2. [c.17]

Расщепление спектр, линий влечёт за собой соответствующее расщепление дисперс, кривых, характеризующих зависимость показателя преломления среды от длины волны излучения (см. Дисперсия Света, Преломление света). В результате при продольном (по полю) распространении показатели преломления для света с правой и левой круговыми поляризациями становятся различными (магнитное циркулярное двойное лучепреломление), а линейно поляризованный монохроматич. свет, проходя через среду, испытывает вращение плоскости поляризации. Последнее явление носит назв. Фарадея эффекта. В области линии поглощения фарадеевское вращение проявляет характерную немонотонную зависимость от длины волны — эффект Мака-луао — Корбин о. При поперечном относительно магн, поля распространении света различие показателей преломления для линейных поляризаций приводит к линейному магнитному двойному лучепреломлению, известному как Коттона — Мутона эффект (или эффект Фохта), Изучение и использование всех этих эффектов входит в круг проблем совр. М. [c.382]

В квантовой механике состояния Р. характеризуются определ. дискр. значениями квадрата орбит, момента кол-ва движения Mf —h4 l- -i) и его проекции M =mil на ось квантования Z, где 1=0, 1, 2,.. . — орбит. квантовое число, т—1, I—1,.. ., — I — магнитное квантовое число. Возможные значения энергии Р. равны Р. играет большую роль как идеализир. модель при описании вращат. движения молекул и ядер. Так, энергетич. состояния вращения молекулы как целого (ротац., или вращат., спектр) описываются ф-лой для энергии квант. Р. РОТАЦИОННЫЕ СПЕКТРЫ, то же, что вращательные спектры. [c.650]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...