Квантовое число радиальное

Впоследствии теорию Бора усовершенствовал Зоммерфельд, который, кроме круговых орбит, стал рассматривать эллиптические орбиты электронов. В связи с этим в теорию были введены два квантовых числа — радиальное Пг и азимутальное k, которые в сумме дают главное квантовое число п, определяющее длину большой полуоси эллипса. Длина малой полуоси определяется азимутальным квантовым числом к. Оно может принимать ряд [c.57]

Я не считаю возможным до тех пор, пока не будут успешно рассчитаны новым способом более сложные задачи, подробнее рассматривать истолкование введенного колебательного процесса. Не исключена возможность, что подобные расчеты приведут к простому совпадению с выводами обычной квантовой теории. Например, при рассмотрении по приведенному способу релятивистской задачи Кеплера, если действовать по указанным вначале правилам, получается замечательный результат полуцелые квантовые числа (радиальное и азимутальное). [c.676]

Здесь энергия отсчитывается от дна о—частота и и — квантовое число радиальных колебаний, причем [c.61]

Целые числа и называются азимутальным и радиальным квантовыми числами. [c.31]

Величина п, равная сумме азимутального и радиального квантовых чисел, называется главным квантовым числом. [c.32]

Здесь Пг радиальное квантовое число. Интегрирование можно выполнить (лучше всего комплексным интегрированием в плоскости г) при этом формула (45.19) переходит в [c.313]

Состояние нуклона в сферич. ядре характеризуется полным моментом / и чётностью я. Это определяет и Орбитальный момент /, т. к. два возможных (по правилам сложения угл. моментов) значения I — отвечают разл. чётности я=(—1) . Состояния нуклона с одинаковыми I, / нумеруют в порядке увеличения энергии гл. квантовым числом и = 1, 2,... (число узлов радиальной волновой ф-ции равно п — 1). Разл. состояния нуклона принято обозначать 15,/ (п = 1, О, [c.378]

Так как начальное невозмущенное состояние является 5-состоянием, то зависимость от второго угла (р сферической системы координат отсутствует. Максимальное значение Ь орбитального квантового числа I подбирается так, чтобы результаты не изменялись бы при его дальнейшем увеличении. Непрерывная радиальная переменная г заменяется набором дискретных значений с определенным шагом. Эти значения ограничиваются сверху выбором определенного размера системы, где решается данная задача (разумеется, значительно превышающего боровский радиус). [c.57]

Динамическая поляризуемость данного состояния зависит от его магнитного квантового числа. Эта зависимость может быть выделена аналитически, так как магнитные квантовые числа входят только в известные шаровые функции, входящие, в свою очередь, в полные волновые функции стационарных состояний, и не входят в радиальные части волновых функций. Для линейно поляризованного поля, используя теорему Вигнера-Эккарта [4.14] для угловых частей дипольного матричного элемента, получаем (аналогичное выражение в статическом пределе было уже приведено выше, см. (4.6)) [c.99]

Выполнение этого соотношения зависит от величины радиальных матричных элементов между состояниями с увеличением и уменьшением орбитального момента. Известно так называемое правило Бете при увеличении главного квантового числа на единицу предпочтительнее, чтобы и орбитальное квантовое число увеличивалось на единицу матричный элемент, в котором главное квантовое число увеличивается на единицу. [c.120]

Действительно, радиальная ширина полосы уменьшается с увеличением квантового числа т. [c.239]

Т. е. функцией только величины г ). В этом случае волновая функция каждого электрона будет иметь свою угловую часть, выражающуюся через сферические гармоники равенства (4.37). Радиальные функции будут отличаться от выражения (4.42), но обозначаются квантовым числом п, так что решения с данными л, I VI т имеют такое же число узлов, как и решения (4.42). Буквенное обозначение, данное выше для значений /, используется также и в этом случае. Как мы увидим дальше, в основном состоянии атома все электроны пе будут находиться в 15-состояниях. [c.93]

Когда кТ > /, можно оценить Qa следующим образом. Пусть квантовые состояния s можно приблизительно аппроксимировать квантовыми состояниями для атома водорода ), так что s = n,l,m). Здесь т представляет азимутальную компоненту, I — величину момента количества движения, ага — радиальное квантовое число. Радиус атома, соответствующий наибольшему возбужденному состоянию га, равен г = п ад, где ао = — радиус Бора. Пусть средний объем, приходящийся на атом, будет (4л/3) 7 , так что [c.285]

Главное квантовое число п и радиальное квантовое число Пг [c.113]

Как и в теории Бора, главное квантовое число вводится для описания нуклонных оболочек и возможных нуклонных орбит. Оно может принимать целые значения 1, 2, 3, 4.....В дополнение к этому числу вводится радиальное квантовое число впервые использованное Зоммерфельдом для нумерации эллиптических орбит электронов внутри атомов. Его значения находятся из условия квантования [c.113]

Решением этого уравнения является функция и = А s, n kr - -+ В os kr. Из граничного условия ы (0) = О следует, что 5 = 0 к k = Пгл/R, где Пг — радиальное квантовое число. Таким образом, [c.121]

В однородном магнитном поле электрон движется по окружности в плоскости, перпендикулярной полю. Центр орбиты вращения при этом. не является фиксированным и отклонение этого центра от начала координат можно характеризовать квадратичной флуктуацией радиуса, пропорциональной радиальному квантовому числу [c.62]

Заметим, что параметр Я. при этом -принимает значения Я= —з- -1=п=0, 1, 2..., где п — главное, или энергетическое, а 5 = 0, 1, 2... — радиальное квантовые числа. [c.137]

Спектр энергии электрона в однородном магнитном поле имеет вырождение по радиальному квантовому числу 5=0, 1,2,,, , Физически это вырождение связано с тем обстоятельством, что в однородном магнитном поле при заданном значении энергии частицы фиксируется только лишь радиус ее орбиты вращения, но не центр орбиты. Радиус окружности можно определить, воспользовавшись известным соотношением классической теории [c.141]

Главное квантовое число Радиальное квантовое число Орбитальное квантовое число п Пг 1 П = Пг + 1 1, 2, 3, 4,. . . 1,2,3,. . . , п (фермнон) [c.114]

Для классификации уровнен К. принято использовать спектроскопич. обозначения n - -i) + Lj, где Пг — радиальное квантовое число, J — полный угл. момент системы, составленный из орбитального момента L и снинового S при этом пространств, чётность Р = —1) , зарядовая чётность С=(—1) + . Частицы //t() я Г являются осн. векторными состояниями К. На опыте векторные К. наблюдаются как резонансы в е -е--аннигиляции, а также в спектрах масс лептонных пар, образованных при адрон-адронных столкновениях.С-чётные состояния 5, (ri , г1с)и Р (Хсу) проявляются в основном в радиац. распадах Sj-ypoB-ней типа [c.343]

МэВ и 1770(30) МэВ и квантовыми числами, совпадающими с квантовыми числами пионов. Эти состояния, названные л - и л"-мезонами, интерпретируются как радиальные возбуждения системы из двух кварков, входящих в пион (А. А. Тяпкин и др.). [c.585]

В сферически симметричной системе мы можем, конечно, представить псевдоволновую функцию в виде произведения угловой и радиальной частей и, подставляя угловую часть в уравнение, получить квантовые числа I и т. Уравнение для радиальной части функции примет вид [c.199]

Если условие (136) выполнено, то w растет при больших г лишь степенным образом, а, следовательно, х(г) в силу (134Ь) экспоненциально убывает. Таким образом условие (136) выделяет нам те значения параметра а, при которых наша EWP для уравнения Шредингера имеет нормируемые решения, а числа Пг (или п) нумеруют эти собственные функции. Число п, принято называть радиальным квантовым числом, а число п — главным квантовым числом. [c.492]

Смотреть страницы где упоминается термин Квантовое число радиальное : [c.688] [c.19] [c.87] [c.88] [c.190] [c.92] [c.33] [c.33] [c.197] [c.335] [c.408] [c.675] [c.216] [c.288] [c.173] [c.389] [c.389] [c.271] [c.387] [c.301] [c.72] [c.113] [c.469] [c.137] [c.141] [c.142] [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...