Квантовое число вращательное магнитное

Если результирующий спин отличен от нуля, но слабо связан с вращательным угловым моментом, правила отбора (П,121) и (П,122) применимы такн е и для магнитного квантового числа полного момента количества движения без учета спина ( У). Кроме того, для магнитного квантового числа >/ снина существует правило [c.271]

Вероятность спонтанного дипольного перехода с испусканием светового кванта пропорциональна квадрату матричного элемента дипольного момента системы О, и описывается общей формулой (5.69). Рассмотрим переход из верхнего состояния Bv J M в нижнее состояние Av"J"M". Буквы В VI А обозначают электронные состояния молекулы ь, у" — колебательные, а /" — вращательные квантовые числа. М есть магнитное квантовое число, определяющее величину проекции вращательного момента на ось молекулы. Оно может принимать 2/ + 1 значений М = /, / — 1, Вращательная энергия от него не зависит, [c.270]

Молекулярный водород в пучке. Это прямая противоположность предыдущему случаю. Момент / и его составляющая вдоль магнитного поля Яо являются хорошими квантовыми числами. При отсутствии столкновений (благодаря низкой плотности вещества в молекулярном пучке каждая молекула ведет себя как изолированная система) и радио- частотного поля числа I и I имеют хорошо определенные значения, которые постоянны во времени. Напротив, существует значительная неопределенность направления оси молекулы, для которой мы можем найти только вероятность ориентации последняя определяется квадратом абсолютного значения вращательной волновой функции молекулы [c.210]

Классическому вращению молекулы отвечают большие вращательные квантовые числа при этом можно пренебречь в М различием между полным (включающим спин) и вращательным моментами. Значение постоянного коэффициента V зависит от рода молекулы и природы ее магнитного момента. Так, для двухатомной молекулы с отличным от нуля спином 5 имеем [c.61]

Магнитное квантовое число 38 Магнитный дипольный момент 259 Матрица дипольного момента 271 индуцированного дипольного момента 275 Матричные элементы составляющих тензора полиризуемости 275. 279, 288, 291, 469 функции возмущения 234, 237 электрического дипольного момента 44, 71, 274, 288, 443 Мгновенная ось вращения асимметричных волчков 57 симметричных волчков 36 сферических иолчков 51 Междуатомные расстояния асимметричных волчков 519 изотопических молекул 424.466 линейных молекул 34, 192, 423 симметричных волчков 428, 466 тетраэдрических молекул 486 Механические модели для решения задачи о колебаниях 176 Миноры векового определителя, определение формы нормального колебания 83,87. 161, 164, 169, 172, 176 Множитель Больцмана 271, 283, 28Э Множитель, обусловленный ядерным спином, во вращательной части статистической суммы 539, 553 Модели молекулы, механические, для изучения колебаний молекулы 78,176 Модель потенциальной поверхности 219 Модификации, не комбинирующие асимметричных волчков 67, 498 влияние на термодинамические функции 538, 544, 553 линейных молекул 29 симметричных волчков 41—43, 444 тетраэдрических молекул 53, 482 Молекулы [c.604]

Молекулярный водород в пучке. Это прямая противоположность-предыдущв1иу случаю. Момент I ш его составляющая вдоль магнитного-поля /Го являются хорошими квантовыми числами. При отсутствии столкновений (благодаря низкой плотности вещества в молекулярном пучке каждая молекула ведет себя как изолированная система) и радиочастотного ноля числа / и /г имеют хорошо определенные значения которые постоянны во времени. Напротив, существует значительная неопределенность направления оси молекулы, для которой мы можем найти только вероятность ориентации последняя определяется квадратом абсолютного значения вращательной волновой функции молекулы 1 Ф (0 ф) р- Значение энергии, соответствующее диполь-дипольному взаимодействию двух протонов, получается, если рассмотреть ожидаемое значение этого вааимодействия в состоянии /, [c.210]

В квантовой механике состояния Р. характеризуются определ. дискр. значениями квадрата орбит, момента кол-ва движения Mf —h4 l- -i) и его проекции M =mil на ось квантования Z, где 1=0, 1, 2,.. . — орбит. квантовое число, т—1, I—1,.. ., — I — магнитное квантовое число. Возможные значения энергии Р. равны Р. играет большую роль как идеализир. модель при описании вращат. движения молекул и ядер. Так, энергетич. состояния вращения молекулы как целого (ротац., или вращат., спектр) описываются ф-лой для энергии квант. Р. РОТАЦИОННЫЕ СПЕКТРЫ, то же, что вращательные спектры. [c.650]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

Некоторые растворы и кристаллы редких земель, солей железа и других веществ вращают плоскость поляризации в магнитном поле в направлении, противоположном вращению тока, возбуждающего электромагнит. К этой группе относится много парамагнитных тел, почему и самое вращение иногда называют парамагнитным в отличие от обычного магнитного. По Дорфману и Ладенбургу эффект Фарадея определяется, вообще говоря, двумя причинами. Одна из них, на основе к-рой и построена изложенная теория, сводится к тому, что электронная орбита совершает прецессионное вращение в магнитном поле. Другая состоит в том, что магнитное поле ориентирует атомы благодаря ранее существовавшему в них магнитному моменту. Ориентированные т. о. атомы будут различно реагировать на свет, поляризованный по кругу вправо и влево, и следовательно число электронов, отвечающих на одну и другую волну, будет несколько различным к этому сводится объяснение парамагнитного вращения. В общей квантовой теории (Френкель) разделение двух факторов, диамагнитного и парамагнитного, строго говоря, является недопустимым теория в конце концов должна целиком основываться на характере явления Зеемана для данного вещества. Однако для слабых магнитных полей такое разделение целесообразно и в квантовой теории. Кроме перечисленных вращательных эффектов, вызываемых связанными электронами, Кек наблюдал вращение плоскости поляризации коротких электромагнитных волн при их распространении в ионизованном газе, содержащем свободные электроны и находящемся в магнитном поле. Этот эффект, как показал Эпльтон, может играть большую роль при распространении радиоволн в верхних ионизованных слоях атмосферы (благодаря действию земного магнитного поля). [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...