Падение давления вдоль трубы

Рассмотрим, например, падение давления вдоль трубы. Падение давления на единицу длины трубы представляется величиной [c.43]

В качестве примера вычислим падение давления вдоль трубы круглого сечения, по которой изотермически течет вязкий идеальный (т. е. подчиняющийся уравнению Клапейрона — Менделеева) газ. [c.289]

Здесь-Принято во внимание, что вследствие падения давления вдоль трубы /I > f . [c.358]

При турбулентном течении в трубе падение давления вдоль трубы пропорционально приближенно второй степени средней скорости течения. [c.48]

Характерным свойством масел является их высокая вязкость, которая вдобавок отличается сильной температурной зависимостью. Если в задаче поменять местами значения температур стенки и жидкости, то это приведет к заметному изменению а и Ар. Пусть г =20°С, а с=80°С. Опре-6 10 г ч 6 10 г ч 6 ю 2 3 деляющая температура сохранит свое значение, следовательно, изменится лишь поправка в формуле для определения а оценки показывают, что это приведет к увеличению а примерно на 30%. Падение давления вдоль трубы изменится более существенно оно уменьшится примерно в 3 раза. Сказанное здесь согласуется с результатами анализа, приведенного в 12-5 для случая обтекания плоской поверхности капельной жидкостью. [c.282]

Падение давления вдоль трубы 470 Парабола метацентров 254 [c.900]

Движение жидкости сопровождается трением, которое возникает как при соприкосновении жидкости со стенками, так и между слоями, движущимися с разными скоростями. Скоростной напор при этом уменьшается и давление жидкости падает. Энергия трения превращается в тепло, которое усваивается самой жидкостью (потерями тепла трения в окружающую среду можно пренебречь). Падение давления вдоль трубы принято выражать долей от скоростного напора. Величину называют коэффициентом гидравлического сопротивления. Таким образом [c.55]

Ясно, что падение давления вдоль трубы, обусловленное затратами энергии на преодоление сил вязкого трения обратно пропорционально её длине, поэтому с целью сокращения числа переменных целесообразно рассматривать не Ар, а Ар / /, т.е. потери давления на единицу длины трубы. Напомним, что отношение А/ / /, где А/ - потери напора, носит название гидравлического уклона. [c.115]

Наблюдениями устанавливается, что давление iie меняется по сечению трубы В вязком потоке наблюдается падение давления вдоль потока, т. е. изменение давления только по длине трубы. [c.203]

КОСТИ будут действовать только в направлении оси трубы. Падение давления вдоль трубки тока уравновешивается силами вязкости, и поэтому скорость течения жидкости остается постоянной вдоль трубки. [c.377]

Фиг. 41. Схема опыта по определению коэффициента сопротивления трубы Я. Линейный закон падения давления вдоль цилиндрической трубы.

Формула (9.3.12) составляет содержание закона Гагена — Пуазейля, который гласит при ламинарном течении жидкости в трубе падение давления вдоль оси трубы прямо пропорционально секундному объему протекающей жидкости и длине отрезка трубы и обратно пропорционально четвертой степени радиуса трубы. [c.239]

Рис. 2-15. Распределение падения давления вдоль тепловой трубы. О — опыт № 1 V — опыт N8 2 Д — опыт № 3 — опыт № О — опыт № 5.

Как следует из изложенного, между процессом движения жидкости и процессом конвективного теплообмена существует тесная физическая связь — поле температуры в жидкости связано с полем скорости с одной стороны, а с другой определяет интенсивность теплоотдачи, отражаемую коэффициентом теплоотдачи а и являющуюся основным фактором, от которого зависит поверхность теплообмена и, следовательно, размеры тепло-об менных устройств. Из расчетных формул для теплоотдачи при течении жидкости вдоль плоской поверхности и при течении в трубе видно, что чем больше скорость потока, тем теплоотдача выше. Однако здесь есть и отрицательный эффект с увеличением скорости растет градиент скорости в поперечном направлении и связанная с этим сила вязкости трения. Возрастает, следовательно, и сила давления, которая должна преодолеть силу трения. Поэтому параллельно с расчетом теплоотдачи всегда ведут расчет падения давления в трубе — это необходимо для правильного проектирования теплообменных устройств. [c.278]

Вдоль трубы постоянного сечения под влиянием сил трения температура газа в дозвуковом течении даже убывает. Происходит это потому, что падение давления сопровождается уменьшением плотности газа, а плотность тока остается неизменной [c.17]

Принимая во внимание изменение физических констант парожидкостной смеси, вследствие падения давления как вдоль трубы, так и во времени, получаем [c.195]

График полученного решения дан на рис. 3.7. Из полученного решения следует, что если Я-о < 1, то поток ускоряется. На некотором расстоянии, которое называется критической длиной трубы, поток достигает критической скорости ( = 1). Если критическая скорость достигается, то критическое сечение обязательно должно совпадать с выходным сечением трубы, так как поток не может стать сверхзвуковым без изменения знака воздействия (а сила трения всегда направлена против течения). Конечно, возможны все промежуточные случаи, когда поток выходит из трубы с дозвуковой скоростью Хц<Х < 1. Процесс при течении в трубе постоянного сечения с трением изображен в /а-диаграмме на рис. 3.8. При дозвуковом течении давление и температура газа вдоль трубы уменьшаются. Падение давления вызвано сопротивлением трубы. Скорость вдоль трубы растет, так как растет объемный расход вдоль трубы из-за уменьшения плотности газа. Характер изменения всех параметров потока устанавливается пятым столбцом табл. 3.1, причем следует помнить, что сила трения направлена против потока, т. е. отрицательна. Распределение температуры находится по известной скорости с помощью [c.47]

Далее, падение давления пара (Р , е—Pv, с) в приведенном выше уравнении равно сумме среднего падения давления в испарителе, падения давления пара в адиабатной зоне тепловой трубы и среднего падения давления в конденсаторе. В общем случае члены этой суммы можно получить интегрированием уравнения. (2.33). Во многих случаях поток пара можно считать ламинарным и несжимаемым с пренебрежимо малыми динамическими эффектами, а распределение теплового потока вдоль испарителя и конденсатора считать равномерным. [c.76]

Еще одно преимущество трубы со свободной струей состоит в том, что в ней давление вдоль струи почти постоянно, и именно — равно давлению окружающего неподвижного воздуха поэтому скорость струи на протяжении рабочего участка тоже почти постоянна, если не считать конечных участков, где происходит смешивание струи с покоящимся воздухом. В непрерывных же трубах поперечное сечение ядра течения постепенно становится меньше — вследствие нарастания пограничного слоя это влечет за собой появление ускорения в направлении течения, следовательно, приводит к падению давления в этом направлении. [c.259]

Утечку можно обнаружить, следуя вдоль трубы в направлении падения давления, т. е. в направлении гидравлического уклона. В длинном трубопроводе утечку можно обнаружить по резкому перелому пьезометрической линии в месте утечки. [c.159]

Анализируя это уравнение, можно заключить, что градиент давления вдоль оси Z является величиной постоянной, которую можно определить с использованием понятия гидравлического уклона I, характеризующего падение линии полной удельной энергии потока. По определению, гидравлический уклон для данного случая (труба горизонтальна и скорость потока одинакова на всей длине трубы) равен dp г Лр [c.94]

ALTRE — коэффициент теплоотдачи, полученный по падению давления вдоль трубы на основе аналогии Рейнольдса, Вт/(м - К) [c.215]

Как известно, при пневмотранспорте выгодно работать с минимальной скоростью транспортирующего агента, благодаря чему получаются наименьшие затраты энергии на транспорт, уменьшаются эрозия труб и истирание материала. Поэтому выгодно держаться поблизости от предельной минимальной скорости — скорости захлебывания. С этой целью в промышленной практике выполняют иногда пневмотранспортные линии расширяющимися кверху. Начинают работу системы при высокой скорости газа, заведомо превышающей скорость захлебывания, а затем постепенно снижают скорость транспортирующего агента, приближаясь к экономичному режиму )[Л. 717]. Назначение расширения — обеспечить, чтобы скорость у верхнего конца трубы была меньше, чем внизу, несмотря на расширение транспортирующего агента (газа, паров), обусловленное падением давления вдоль трубы, а в некторых случаях и нагреванием среды. Следовательно, скорость захлебывания будет устанавливаться сначала у верхнего конца трубы. Там появятся толчки, колебания давления, а завала транс- [c.142]

Для обеспечения большой теплопередающей способности трубы при мини1чальном расходе рабочей жидкости, а следовательно, при минимальном падении давления вдоль трубы желательно использовать жидкость с большой скрытой теплотой парообразования. Желательно, чтобы теплопроводность рабочей жидкости (в жидкой фазе) также была высокой с тем, чтобы свести к минимуму радиальные градиенты температур и уменьшить вероятность возникиовен ш пузырькового кипения на границе фитиля со стенко корпуса. [c.80]

В реальных жидкостях действие сил виутреинего трения проявляется, например, в падении давления вдоль горизоиталыю 1 трубы постоянного сечения, по которой течет жидкость. Средние скорости жи.дкости Б такой трубе во всех поперечных сечениях одинаковы, а дав.лепие в жидкости вдоль трубы, как показывает опыт, уменьшается. Иначе говоря, вдоль трубы от сечеиня к сече-ПИЮ происходит уменьшение ме.ханической энергии потока жидкости. [c.141]

Исходя из этого, для аппаратов, работаюш,их при пониженных давлениях, был проведен первый этап исследований взаимодействия парового потока с пленкой жидкости при давлениях 8, 13, 20 кПа. Скорость пара изменялась от 30 до 200 м/с, а расход воды в пленке соответствовал числам Рейнольдса Ren,=40 2200. Исследовалось внутреннее спутное нисходящее движение двухфазного потока в стальной трубе марки 1Х18Н9Т с внутренним диаметром 33 мм, участком стабилизации 600 мм и рабочими участками 600 и 185 мм. При малых числах Рейнольдса паразамеры проводились на участке длиной 600 мм, а при больших Re и больших перепадах — на участке длиной 185 мм. Такой переход во время эксперимента с длинного участка на короткий позволял при обработке полученных данных пренебречь изменением физических свойств пара по длине трубы, вызванным падением давления вдоль нее. [c.239]

Изоэнтальпа, проходящая через состояние 1, является линией Фан-но для нулевого (пренебрежимо малого) расхода. Для больших значений расхода кривая изгибается при уменьшении энтальпии в сторону больших значений энтропии. При некотором давлении энтропия достигает максимума (точка т на рис. 18-9) за точкой максимума энтропия уменьшается при любом изменении давления. Поскольку адиабатическое изменение с уменьшающейся энтропией противоречит второму закону, расширение при постоянной площади сечения не может продолжаться по другую сторону точки т. Если давление в выхлопной. камере ниже, чем давление в точке т, то падение давления от этой точки до выхлопного давления должно происходить вне трубы, т. е. там, где струя не ограничена каналом постоянного сечения. Всякое элементариое изменение состояния вдоль кривой в точке максимальной энтропии является изменением при постоянной энтропии поэтому можно гааписать [c.181]

Так как за прямым скачком скорость потока дозвукО вая, то в последующей части трубы вновь происходит его ускорение до выходного сечения. На рис. 9.5 процесс изменения давления вдоль рассматриваемой трубы изображается линией AEFK, построенной для противодавления, характеризуемого точкой К. На частке АЕ осуществляется плавное торможение сверхзвукового потока, которое заканчивается торможением в прямом скачке уилотнения (линия EF), и далее идет плавное ускорение дозвукового потока с падением давления по линии FK. Чем больше значение х превышает максимальное, тем ближе ко входу располагается скачок. В случае, когда скачок располагается во входном сечении, торможение потока следует по линии АС, а расширение — по линии D. [c.254]

Остановимся на особенностях гидродинамики в вертикальных капиллярных тепловых трубах. На рис. 5.13 показано измененне давления пара и жидкости вдоль трубы. На рис. 5.13, а при отсутствии теплопереноса избыток теплоносителя находится в нижней части трубы (мокрая точка А1 внизу), давление в жидкости меняется линейно, капиллярная структура заполняется лишь частично— верхняя граница находится на высоте, при которой перепад давления между паром и жидкостью равен максимальному капиллярному давлению. На рис. 5.13,6, соответствующем пусковому режиму, жидкость вследствие возникновения перепада давления в паре поднимается уже на большую высоту (на этом рисунке представлен случай, когда сечение фитиля велико и падением давления в жидкости вследствие трения можно пренебречь [c.142]

Устойчивая работа тепловой трубы при передаче тепла в стационарном режиме достигается за счет работы капиллярного насоса, обеспечивающего замкнутую циркуляцию в парожидкостном контуре трубы. При этом максимальное значение капиллярного движущего перепада давления должно превышать сумму потерь давления по парожидкостному тракту теплоносителя. Перепад капиллярного давления, развиваемого в фитиле в зоне испарения и конденсации, должен преодолевать следующие потери давления падение давления в паровой фазе АРд, гидравлическое сопротивление жидкости, протекающей по фитилю, АРук, перепад давления при фазовом переходе АРф в зоне испарения и конденсации, а также влияние массовых сил АРм-Условие стационарной циркуляции теплоносителя — баланс сил вдоль любого замкнутого контура, проходящего по длине тепловой трубы через область пара и жидкости. Условием для определения максимального теплопереноса является баланс сил вдоль контура, проходящего по парожидкостному тракту через [c.33]

На рис. 2.28 сравниваются результаты расчета падения давления в паре по длине экспериментальной тепловой трубы с учетом сжимаемости пара и без его учета в виде отношения АРнесж/АРсж. Сжимаемость пара учитывалась путем определения профиля давления пара вдоль трубы по программе расчета параметров парового потока при использовании модели изоэн- [c.102]

Для определения паросодержания, при котором происходит ухудшение теплоотдачи, были использованы две методики по регистрации скачка и пульсаций температуры поверхности теплообмена и по изменению градиента температуры теплоносителя вдоль поверхности теплообмена. В первом случае при фиксированном расходе и температуре теплоносителя, а также давлении и расходе питательной воды плавно повышалось теплосодержание воды на входе в модель до появления признаков ухудшения теплообмена в одном из контролируемых термопарами сечений. Во втором случае для определения геометрического места кризиса использовалось то обстоятельство, что явление ухудшенного теп лообмена в условиях обогрева трубы жидкометаллическим теплоносителем сопровождается характерным изломом функции распределения температуры теплоносителя по длине испарителя, а также резким падением теплового потока от теплоносителя к воде. [c.264]

По методу измерения в резонансных трубах, каналах, полостях определяют коэффициент звукопоглощения материалов при нормальном падении звуковой волны, характеристики акустических фильтров, глущителей шума, уровень звукового давления чистых тонов или полос шума, а также распределение уровня звукового давления по сечению и вдоль канала. [c.609]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...