Фазовые превращения 1-го рода

Таким образом, фазовые превращения 1-го рода обладают следующими особенностями, вытекающими из вышеприведенного анализа при переходе затрачивается или выделяется теплота фазового перехода при переходе в новую фазу имеет место скачок удельного объема и энтропии веществ теплоемкость и коэффициенты термической рас- [c.82]

В случае фазового превращения 1-го рода в металлах энтальпия Н изменяется скачком на величину скрытой теплоты превращения Сп, а зависимость теплоемкости от температуры имеет разрыв, т. е. ее величина стремится к бесконечности. При превращениях 2-го рода наблюдается резкое увеличение энтальпии, а на температурной зависимости теплоемкости-пик конечной величины. [c.277]

В случае фазового превращения 1-го рода для чистых металлов теплосодержание Q изменяется скачкообразно на величину скрытой теплоты превращения При этой температуре зависимость теплоемкости от температуры имеет разрыв. При превращении 2-го рода наблюдается резкое увеличение теплосодержания, а на температурной зависимости теплоемкости имеется пик конечной величины. [c.49]

ФАЗОВЫЕ ПРЕВРАЩЕНИЯ 1-го РОДА [c.98]

Фазовыми превращениями 1-го рода называют процессы, сопровождающиеся затратой теплоты и изменением объема, в которых происходит изменение агрегатного состояния вещества или переход его из одного твердого в другое твердое состояние. [c.98]

Если оно при определенной температуре изменяется резко, а величина производной теплосодержания по температуре (т. е. теплоемкость) стремится к бесконечности, то превращение происходит с изменением числа фаз и для его характеристики справедливо правило фаз (фазовый переход 1-го рода). [c.89]

Процесс кристаллизации представляет собой фазов ое превращение 1-го рода, в результате которого выделяется теплота кристаллизации. При кристаллизации однокомпонентной системы (чистого вещества) условия фазового равновесия (1.24) упрощаются - остаются только равенства температуры (термическое равновесие) и давлений (механическое равновесие), а равенство химических потенциалов обеспечивается автоматически, так как химический потенциал в данном случае представляет собой молярную энергию Гиббса. Поэтому протекание неравновесной кристаллизации в однокомпонентной системе может быть только при нарушении термического или механического равновесия. [c.103]

Поскольку мартенситное превращение в первом приближении можно рассматривать как фазовый переход 1-го рода в однокомпонентной системе, то можно считать, что кинетика роста мартенситного кристалла определяется уравнением [1]. [c.498]

Эффект превращения фазового перехода 2-го рода в переход 1-го рода из-за влияния флуктуаций электромагнитного поля должен иметь место и в сверхпроводнике. Мы не упоминали о нем в п. 7, поскольку в эксперименте из-за своей малости он не виден, а его теоретическое предсказание было сделано совсем недавно [34] (уже после того, как подобный эффект был обнаружен А.Д. Линде в модели Хиггса). [c.192]

Отличительная особенность отжига 1-го рода по сравнению с отжигом 2-го рода состоит в том, что его проведение не обусловлено фазовыми превращениями в твердом состоянии. [c.15]

Индуцированные магнитные превращения происходят в магнетике при постоянных температуре и составе при наложении внешнего магнитного поля или давления (обычно при одноосном сжатии). Превращение происходит при достижении некоторого критического значения напряженности магнитного поля и сопровождается изменением магнитной симметрии - изменением ориентации векторного параметра упорядочения или его типа. Индуцированные магнитные превращения также могут быть фазовыми переходами 1-го и 2-го рода. Они, в частности, имеют место в РЗМ-ферритах. [c.85]

Рисунки 1.86 и 1.87 показывают, что при превращении жидкость - стекло не происходит изменений в энтальпии, энтропии или объеме (1.52), но существенно меняются их температурные производные теплоемкость и коэффициент термического расширения соответственно (1.53). Неравновесный фазовый переход жидкость -стекло похож на равновесный фазовый переход 2-го рода. В то же время предсказать термодинамически, при какой температуре начнется стеклование, принципиально нельзя, так как положения равновесной термодинамики не описывают неравновесные переходы и состояния. Однако можно показать термодинамические тенденции к аморфизации. [c.133]

Отжиг 1-го рода происходит без фазовых превращений или не зависит от них. К отжигу 1-го рода относятся гомогенизационный (диффузионный), рекристаллизационный, увеличивающий зерно, для снятия остаточных напряжений. [c.430]

Сегнетоэлектрические фазовые превращения могут относиться к фазовым превращениям как 2-го рода, когда резко меняется е, Ср, а, Е, пьезомодуль (3.42) и т.д., так и 1-го рода, когда помимо резкого изменения вышеуказанных величин, испытывают скачок спонтанная поляризация, энтропия и выделяется скрытая теплота перехода. [c.671]

Если при переходе вещества из одной фазы в другую наблюдается резкое, скачкообразное изменение Ф и S, т. с. происходит освобождение (или поглощение) скрытой теплоты , то такие переходы по классификации Эренфеста относятся к ФП1. На рис. 4.1 показан температурный ход термодинамического потенциала двух фаз — фазы А и фазы В. Ниже температуры То, как видно из рис. 4.1, энергетически более выгодна (более устойчива) фаза В, а выше То — фаза А. Фазовый переход первого рода обычно характеризуется температурным гистерезисом, а именно при охлаждении фаза А превращается в фазу В не при 7"= Го, а при более низкой температуре Т,, т. е. наблюдается переохлаждение фазы А, в то время как при нагревании возможен перегрев фазы В и превращение В А происходит при температуре Ti>Tq. Температурный интервал гистерезиса Гг—Т зависит от многих условий, в том числе от скорости изменения те.мпературы и от структурного совершенства и чистоты исследуемого вещества. [c.96]

Для чистых металлов фазовые превращения 1-го рода (агрегатные, аллотропические) со прювождаются скачком теплосо-дер >кания q = Q2—Q и соответственно разрывом теплоемкости (рис. 34, а) д на- [c.230]

Так как Ли и Д5 конечны, то первые производные свободной энтальпии также меняются скачкообразно при фазовых нревращец]1ях, поэтому н принято называть такие превращения фазовыми переходами 1-го рода. [c.82]

Фазовый переход 1-го рода. Превращение одной фазы в др. при ФП 1-го рода требует перестройки системы и преодоления барьера энергетически невыгодных промежуточных состояний. Благодаря этому возможно существование метастабильного состояния старой фазы в области, где абсолютно устойчивой является новап фаза. Метастабильное состояние системы за конечное время превращается в устойчивое в результате процесса флуктуац. возникновения небольших областей новой фазы — зародышей. В первой стадии процесса их число невелико, каждый зародыш растёт независимо от др., эту стадию наз. нуклеацией. В последующей стадии происходит рост и объединение областей новой фазы. На фазовой диаграмме (рис. 1) линия ФП (1) разделяет области давлений Р и темп-р Т, где фазы I и II стабильны. Область существования метастабильной фазы I заштрихована. [c.352]

Фазовый переход 1-го рода менее стабильной модификации в более стабильную связан с преодолением энергетик. барьера, к-рый сущ ественно меньше, если превращение происходит постепенно, путём зарождения и последоват. роста в ней областей новой фазы. Барьер преодолевается за счёт тепловых флуктуаций поэтому, если вероятность флуктуаций мала, менее устойчивая фаза может длит, время существовать в метастабильном состоянии. Напр., алмаз, области стабильности к-рого соответствуют Т > 1500 К и давление р = 10 Па, тем не менее может существовать неограниченно долго при атм. давлении и комнатной темп-ре, не превращаясь в стабильный при этих условиях графит. В др. веществах, напр. в сегнетоэлектриках и сегнетоэластиках, наоборот, разл. модификации легко и обратимо переходят друг в друга прп изменении темп-ры, давления и др., претерпевая при этом структурные фазовые переходы. В окрестности точек таких переходов физ. свойства веществ обычно экстремальны. [c.26]

Фазовые превращения в С. (в твёрдом состоянии) являются фазовыми переходами 1-го и 2-го рода. Мерой отклонения от термодинамич. равновесия, или термодинамич. движущей силой фазовых превращений, при постоянных темп-ре и давлении является уменьшение энергии Гиббса < изменение О в точке фазового перехода достигается либо путём появления в результате флуктуации шлых областей (зародыша) новой фазы с заметным отличием ее структуры и свойств от структуры и свойств исходной фазы (при фазовом переходе 1 го рода), либо путём бесконечно малых изменений структуры и свойств во всём объёме (при фазовом переходе 2-го рода). Большинство фазовых превращений в С. являются фазовыми переходами 1-го рода, в процессе к-рых возникает гетерогенное состояние. На кинетику фазовых переходов в С. существ, влияние оказывают дислокации, границы зёрен и др. дефекты кристаллич. структуры. [c.650]

Говоря выше об этом члене, мы полностью пренебрегли в (21) зависимостью от массы квазичастиц. Оказывается, что уже учет первого члена разложения (21) по отношению ш/Т (это сводится к фактору 1 — (3/7г)(ш/Т)) ведет к превращению фазового перехода 2-го рода в переход 1-го рода (см. п. 5). Правда, в модели Голдстоуна с малой константой связи Л соответствующая скрытая теплота перехода мала и ситуация меняется лишь в близкой окрестности Тс. Однако в модели Хиггса, к рассмотрению которой мы переходим, картина фазового перехода 1-го рода выражена тем резче, чем больше отношение двух безразмерных констант этой модели е /Л [28. [c.191]

Изменение давления может привести к устранению или индуцированию магнитного фазового перехода 1-го рода. При этом с ростом давления магнитное фазовое превращение может сопровождаться и полиморфным превращением, как, например, в МпАз. [c.85]

Д. в. может смещать томп-ру всех типов фазовых превращений веществ как 1-го рода (конденсация газов, кристаллизация жидкостей, полиморфные переходы кристаллич. модификаций), так и 2-го рода магн., атомное упорядочение переход в сверхпроводящее, сег-нстоэлектрич. состояние и т. д.). В зависимости от термодинамич. свойств сосуществующих фаз величины производных dT /dp [c.550]

В зависимости от соотношения размеров атомов в сплавах могут образовываться твёрдые растворы з а-м е щ е н и я (атомы растворённого металла замещают в кристаллич. решётке атомы растворителя) и внедрения (атомы растворённого элемента располагаются в межатомных промежутках решётки растворителя). На базе интерметаллич. соединений могут образовываться твёрдые растворы (дефектные по одному из компонентов). Мин. значению свободной энергии твёрдых растворов соответствует упорядоченное расположение атомов разного сорта сверхструктурл). Разрушение сверхструктур при высоких темп-рах сопровождается появлением аномалий ряда физ. свойств превращение порядок—беспорядок в зависимости от состава сплава может быть фазовым переходом 1-го либо 2-го рода. [c.112]

Ф. о. 1-го рода. Точка Ф. п. 1-го рода характеризуется равенством уд. Шобса энергий (термодинамич. потеюдаалов) двух фаз, между к-рыми происходит переход Ф] (Г, Р, Н) = =Ф2(Г, Р, Н). При этом производные термодинамич. потенциалов Ф1.2 по параметрам Т, Р... т. е. энтропия, уд. объём и т. п.), вообще говоря, не совпадают. Поэтому Ф. п. 1-го рода связаны со скачкообразными изменениями этих величин. В нек-рой окрестности точхи Ф. п. 1-го рода в обеих фазах реализуются локальные минимумы термодинамич. потенциалов одна из фаз является абсолютно устойчивой, а другая—метастабильной (см. Мета-стабильное состояние). Для каждой из фаз, рассматриваемых по отдельности, точка Ф. п. 1-го рода ничем не выделена, в частности процессы установления термодинамич. равновесия не испь1тывают замедления в окрестности этой точки, в то время как процесс превращения одной фазы в другую резко замедляется (см. Кинетика фазовых переходов). Поэтому для Ф. п. 1-го рода характерны явления гистерезиса напр., переохлаждение и перегрев), когда первоначально стабильная фаза при прохождении точки равновесия фаз сохраняется как метастабильная в нек-ром интервале параметров. В точке равновесия обе фазы могут сосуществовать бесконечно долго, в этом случае имеет место т. п. фазовое расслоение. [c.272]

Остаточные напряжения 1-го рода возникают при резании в результате локальных изменений объема металла в связи с местной пластической деформацией, неравномерным охлаждением или фазовыми превращениями в поверхностном слое [114 ]. Отсутствие пластических деформаций поверхностного слоя и относительно низкая температура в межэлектродном зазоре служат основанием для того, что ЭХО не создает остаточных напряжений в поверхностном слое [150, 210, 220]. Устранение остаточных напряжений в поверхностном слое не является неизбежным во всех случаях ЭХО. В частности, при электрохимическом калибровании, когда снимаемый припуск достаточно мал (0,01—0,30мм), в поверхностном слое могут сохраняться наследственные остаточные напряжения. Возможно возникновение остаточных напряжений при катодном наводороживании. [c.70]

При отжиге сталь после нагрева выше критической точки медленно охлаждается вместе с печью. Проведение отжига 2-го рода основано на использовании фазового превращения в отличие от отжига 1-го рода, основанного на рекристаллизации, снятии мак-ронапряжений и других структурных изменениях, необязательно связанных с фазовыми превращениями. [c.169]

Отжигом называют процесс термической обработки, состоящий из нагрева стали до заданной температуры, выдержки при этой температуре и последующего медленного охлаждения. Для холоднодгформированных сталей применяют отжиг 1-го рода — рекристаллизационный отжиг, температура нагрева при котором находится ниже точки А,. При таком отжиге фазовых превращений не происходит. Целью отжига является перевод стали в более устойчивое состояние, возврат исходных свойств стали. Отжиг 2-го рода — перекристаллизационный, при котором нагрев происходит на 30—50° выше А с, (полный отжиг) с последующим медленным охлаждением. В результате отжига снимаются внутренние напряжения, получается равновесная структура, снижается твердость и повышаются пластичность и вязкость. [c.14]

УПОРЯДОЧЕНИЕ СПЛАВОВ — процесс образования дальнего порядка и ближнего порядка в расположении атомов разного сорта по узлам кристаллич. решетки твердого раствора. Переход беспорядок — дальний порядок является фазовым превращением, а твердый раствор с дальним порядком — упорядоченной фазой (см. Сверхструктура, Металлические соединения). В упорядоченных фазах, в отличие от других соединений, степень дальнего порядка i] уменьшается постепенно с повышением темп-ры до темп-ры фазового превращения — точки Курнакова (Т .), либо достигая нуля в Tj, (переход 2-го рода), либо достигая нек-рого значения т ц, к-рое в Tj, падает скачком до нуля (переход 1-го рода). Наибольшее т) в упорядоченных фазах наблюдается при стехиометрич. составах, что позволяет отнести эти фазы к дальтонидам. Упорядоченные фазы образуются в твердых растворах с pa i-личной кристаллич. структурой, причем одной структуре и стехиометрии могут соответствовать разные типы упорядоченных фаз (рис., а и б). [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...