Границы частично сопряженные

Как показали опыты, примеси тормозят миграцию произвольных границ значительно сильнее, чем миграцию частично сопряженных, причем разница в подвижности возрастает с увеличением содержания примеси (рис. 33). Так, при содержании 0,003% 5п скорость миграции частично сопряженной границы в свинце при 300°С на два порядка больше, чем произвольной. Объясняется это тем, что отличаясь более совершенным строением, частично сопряженная граница намного слабее притягивает к себе примесные атомы (равновесная сегрегация примесных атомов на высокоугловой [c.76]

В таком выражении для потенциала скоростей уже учтены нулевые условия по давлению на стенках г = й. Произвольные постоянные и От должны обеспечить выполнение условий сопряжения на границах частичных областей х = О и х = а. [c.29]

Значительная часть условий на границах областей, определяющих специфику рассматриваемой акустической ситуации, уже учтена в структуре выражений (1.54) — (1.56). Остались невыполненными условия сопряжения на границах частичных областей и граничные условия на мягких поверхностях при х — О и х = а. Перечисленные условия приводят к следующей системе функциональных уравнений [c.30]

Из принятого предположения о физических свойствах поверхности параболоида следует, что каждый его элементарный участок под воздействием падающей волны движется как одно целое, т. е. колебательная скорость на внешней и внутренней сторонах этих участков одинакова. Этот факт позволяет сформулировать условия сопряжения компонент звукового поля на границе частичных областей в следующем виде [c.83]

Как и в рассмотренных выше задачах, неизвестные коэффициенты в рядах (5.5), (5.6) определим из системы функциональных уравнений, объединяющих условия сопряжения компонент звукового поля на границах частичных областей, условия равенства колебательных скоростей среды и пластин, а также требование, заключающееся в том, что выражение (5.6) должно удовлетворять дифференциальное уравнение колебаний пластин [150] [c.183]

Используя очевидные условия сопряжения звуковых полей на границах частичных областей, условия сопряжения колебательных скоростей на поверхностях пластин, дифференциальные уравнения колебаний пластин, а также свойства полноты и ортогональности волновых функций, зависящих от координаты у, стандартным способом можно получить бесконечную систему линейных алгебраических уравнений второго рода, являющуюся исходной для определения неизвестных в выражениях (6.4). Опуская подробности получения этой системы, обратимся к результатам расчета, полученным на ее основе. Расчеты выполнены для следующих параметров [c.215]

Механизмы используют в приводах, передачах от привода к исполнительному устройству, исполнительных устройствах, системах управления, устройствах взаимосвязи и ориентации агрегатов и машин относительно других объектов. Границы между приводом, передачей и исполнительным устройством условны. Передачу частично или полностью относят к приводу либо к исполнительному устройству. Например, к приводу относят только входное звено механизма, на которое воздействует электромагнитное поле, или рабочее тело (газ, жидкость и т.п.), либо входное звено в совокупности с другими сопряженными с ним звеньями. Исполнительным устройством считают выходное звено механизма или выходное звено в сочетании с другими, связанными с ним, звеньями. [c.562]

При наличии частичного контакта оболочек + и сама область контакта должна быть определена в ходе решения задачи. На границе, разделяющей открытую и закрытую области расслаивания, для каждой из оболочек должны выполняться очевидные условия сопряжения. [c.268]

Кавитация может развиваться и на самом корпусе машины несколько ниже направляющих лопаток, если кривизна его поверхности слишком велика. Существует тенденция, весьма широко воплощенная в турбинах Каплана и лопастных турбинах, — уменьшать предельные размеры и стоимость машины и проектировать направляющий аппарат таким образом, чтобы при работе на расходах, соответствующих более полностью открытого сечения, выходные кромки направляющих лопаток имели вынос над рабочим колесом. Очевидно, что на поток, граничащий с этим выносом, действует значительная боковая сила. Для обеспечения хорошего сопряжения с корпусом и друг с другом в частично и полностью закрытом положении концы лопаток обычно делаются прямыми. С точки зрения кавитации такая компоновка настолько неудачна, что возникновение и развитие каверн становится возможным даже при относительно высоких давлениях и малых скоростях. В случае кавитации образуется присоединенная каверна с множеством небольших перемещающихся пузырьков на границе раздела, которые отделяются от нее и уносятся потоком. На входные кромки рабочих лопастей будет действовать очень высокое дав- [c.630]

К сожалению, чувствительность к фреттингу наиболее высока при режимах с преобладанием небольших амплитуд скольжения, поскольку это именно тот уровень скольжения, который характерен для большинства деталей конструкций. Типичный пример — колесо, насаженное на вал. Когда такое соединение подвергается воздействию знакопеременных напряжений, то за счет изгибающего момента будет происходить локализованное скольжение по кромке контактирующей опорной поверхности и в конечном счете в этнх местах будет развиваться трещина фреттинг-усталости. Образование частично скользящих поверхностей раздела — общий случай для сопряженных деталей (с плотной посадкой) оно обусловлено действием нормальной и тангенциальной составляющих сил сцепления, которые передаются через поверхности раздела, когда агрегат начинает работать. Скольжение происходит во всех местах, где отношение тангенциальной составляющей к нормальной превосходит коэффициент трения. В конечном счете при достаточных величинах приложенных напряжений скольжение будет происходить по всей поверхности, но это нежелательно. Следовательно, небольшие амплитуды скольжения всегда связаны с частично скользящими поверхностями и концентрация напряжений, которая существует между границами скользящих и нескользящих участков, является причиной появления трещин, обусловленных фреттингом на границах. В добавлении к [c.301]

До сих пор мы имели в виду статические задачи. Мы видели, что существующие здесь трудности преодолены в методе Фредгольма лишь частично. Легко предвидеть новые трудности, которые возникают при переходе к динамическим задачам даже в простейшем случае установившихся колебаний Эти трудности возрастают еще более, если вместо однородных тел рассматриваются упругие тела, составленные из отдельных, сопряженных друг с другом тем или иным способом частей с различными упругими свойствами. Изучая колебания или равновесие подобных кусочно-неоднородных тел, мы должны считаться не только с граничными условиями типа первой, второй, третьей или четвертой граничных задач на геометрической границе тела, но и с условиями сопряжений отдельных частей, нз которых тело составлено, с условиями контактов на границах раздела различных сред. [c.11]

Для построения общего решения граничной задачи (1.29) для внешности области, показанной на рис. 2, разобьем всю область существования поля на части. При этом такие частичные области следует выбрать так, чтобы в каждой из них можно было построить решение уравнения Гельмгольца, позволяющее выполнить граничные условия на какой-то части полной поверхности и условия сопряжения на границах соседних частичных областей. Следует иметь в виду, что таким образом поставленная задача имеет несколько решений, которые здесь для данной задачи рассматривать не будем. В параграфе 9 второй главы при рассмотрении задачи об излучении звука конечным цилиндром конкретно указано несколько возможных вариантов разделения всей области существования поля на частичные области. [c.19]

В рамках принятой идеализации свойств рефлектора различия в скоростях частиц внешней поверхности не учитываются, т. е. колебательная скорость на внешней и внутренней поверхностях этих участков одинакова. Учитывая это обстоятельство, условия сопряжения составляющих звукового поля на границе раздела частичных областей г = Го можно сформулировать в следующем виде [c.124]

Особые границы носят название частично сопряженных или г акиц частичного сопряжения. Встречается название границы сверхрешетки . [c.160]

Интересно отметить, что мелкие зерна, образующиеся при быстром нагреве предварительно отпущенных сталей (по терминологии работы [124] мелкозернистый комплекс ), обнаруживают четко выраженную внутризеренную текстуру, связанную с исходным зерном взаимными ориентациями, характерными для образования частично сопряженных границ (границ Кронберга - Вильсона) [125]. Как известно, такие границы отличаются высоким совершенством строения благодаря совпадению многих узлов двух решеток. По-видимому, этим и следует объяснять то обстоятельство, что получение мелкого зерна в данном случае не сопровождается исправлением крупнозернистого излома [ 1 ]. [c.109]

Границы зерен, взаимная ориентация которых удовлетворяет соотношению Кронберга — Вильсона, называют границами Крон-берга—Вильсона, а также границами узлов совпадения или частично сопряженными. В о. ц. к. металлах такие границы наблюдаются при развороте двух решеток вокруг общей оси <100> на угол 26,5° [c.75]

Важнейшая особенность частично сопряженных границ — высокое совершенство их строения (благодаря совпадению многих узлов двух решеток), что хорошо видно на рис. 32,а. Небольшое отклонение в ориентации от соотношения Кронберга—Вильсона приводит к разрыхлению межзеренной границы и увеличению ее ширины (рис. 32,6). [c.75]

Подвижность частично сопряженных границ сильно отличается от подвижности выоокоугловых границ с произвольной ориентировкой зерен (рис. 33). В очень чистом металле подвижности высокоугловых границ разного типа мало различаются. По некоторым [c.75]

Если причиной стабилизации матрицы служит совершенная текстура, возникшая при первичной рекристаллизации, то большинство зерен разделено границами с небольшим угло1м разориентировки и соответственно с низкой зернограничной энергией, вследствие чего эти границы малоподвижны. В условиях текстурного торможения к избирательному росту способны те немногие зерна, ориентировка которых сильно отличается от главной ориентировки стабилизированной матрицы. Максимальной подвижностью обладают границы зерен, удовлетворяющие соотношению Кронберга—Вильсона или близкие к ним по структуре. Поэтому, если после первичной рекристаллизации имеется некоторое число зерен, отделенных от остальных частично сопряженными границами, то эти зерна быстро растут при вторичной рекристаллизации и весь металл прио1бретает их ориентировку. Именно такова природа вторичной рекристаллизации в меди. Понятно также, что чем совершеннее текстура первичной рекристаллизации, тем ярче проявляется и вторичная рекристаллизация. [c.81]

Образующиеся кристаллы мартенсита сопряжены с кристаллами аустенита когерентно, т.е. по определенной кристаллографической плоскости (см. рис. 1.69). В результате такого сопряжения межфаз-ная граница не образуется. Однако по мере роста кристаллов мартенсита образуется фазовый наклеп, который приводит к появлению неупорядоченной межфазной границы. Сопряжение может нарушаться и при достижении границы субзерна, с которым имеет место сопряжение. Таким образом, межфазная граница частично когерентна, причем когерентность наблюдается только в ее локальных областях. Вследствие этого накапливается несовпадение решеток, которое периодически уменьшается за счет дополнительного деформационного процесса. Рост количества мартенсита с понижением температуры объясняется не ростом мартенситных зерен, имеющих некогерентную границу, а образованием новых кристаллитов. [c.122]

Метод частичного подкрепления камеры в месте сопряжения t верхним поясом статора описан при рассмотрении -красноярских турбин (см. II.2). Конструкция показсна на рис. III.3, б. При таком способе подкрепления в зоне примыкания звеньев камеры на ширине (0,12—15) удаляют прокладку и устанавливают ребра 5, создающие дополнительную жесткость в соединении. Как показали натурные испытания, пики напряжений при этом уменьшаются вдвое и смещаются к наружной границе подкрепленного пояса. При использо- [c.70]

Собственные ЗГД являются необходимыми в границе при данных ее параметрах с точки зрения граничной кристаллогеоме-трии, например для обеспечения отклонения разориентировки от специальной, поэтому они не являются дефектами структуры границы в прямом смысле этого слова. Согласно анализу [173], отклонение поверхности большеугловой специальной границы от плоскости хорошего сопряжения также может осуществляться с помощью системы ЗГД. Структурные ЗГД имеют векторы Бюргерса, соответствующие полной решетке наложения (ПРН) [160, 174], возможны также частичные ЗГД [175-180]. Упругие поля собственных ЗГД взаимно скомпенсированы, поэтому они не создают у границ дальнодействующих напряжений. [c.91]

Быстрое охлаждение с температуры цементации способствует бездиф-фузионному-(в, отношении легирующих металлов) росту а- и карбидных фаз, которые частично фиксируются при комнатной температуре в регулярно сопряженном состоянии с решеткой "[-фазы. Имеюш ие место при этом концентрационные и структурные отклонения от равновесного состояния фаз приводят к некоторому повышению свободной энергии. Регулярное сопряжение в данном случае является результатом стремления системы понизить свободную энергию за счет уменьшения коэффициента поверхностного натяжения на границах а-, 7- и карбидных кристаллов (сравните с сопряжениями типа 3). [c.14]

В работах Д. И. Шермана [37, 38] были построены вполне регулярные бесконечные алгебраические линейные системы для решения задачи изгиба равномерно нагруженной круглой пластинки, когда одна часть дуги круговой границы оперта, а по оставшейся части дуги пластинка заделана или свободна. В работах Зорского (Zorslii [1—4]) с помощью метода сингулярных интегральных уравнений и теории граничных задач линейного сопряжения решены задачи изгиба пластинок, когда пластинка имеет вид полуплоскости, квадрата или полуполосы и когда заданы смешанные граничные условия (край пластинки частично заделан, частично оперт или частично свободен). [c.600]

Решетка промежуточной фазы 0 — тетрагональная с периодами а=4, 04 А, с=6,80А, состав отвечает соединению СиА12. По плоскости (001) выделение 0 и.меет с матрицей когерентную границу с идеальным сопряжением решеток. По плоскостям (010) и (100) несоответствие строения 0 и матрицы значительно, и межфазная граница полукогерентна при электронномикроскопичес-ком просвечивании фольг выявляются дислокации несоответствия. Таким образом, выделения В -фазы являются частично когерентными, и поле упругих напряжений вокруг них меньше, чем вокруг когерентных выделений 0"-фазы и зон ГП. [c.304]

Состояния равновесия О1, О ,. . ., Од могут совпадать — частично или полностью. Так как траектория Ьи — не продолжаемая с положительной стороны, то, повторяя рассуждение, проведенное отпосп-тельно траектории Ьо при рассмотрении первой возможности, нетрудно убедиться в том, что траектория Ьп проходит через конец со-дуги Ь, сопряженной с дугой а, либо расположенной по положительную сторону Ьи, либо циклической. Если последней в последовательности (1) является нолутраектория Ьи с концом на границе области С, то тогда (см. лемму 8) она проходит либо через конец простой со-дуги, лежащей по положительную сторону от нее, либо через конец граничной циклической со-дуги. [c.474]

Для определения оставшихся неизвестных и D (т) используем два условия сопряжения на границе раздела частичных областей. При этом условие по скоростям дает функциональное уравнение на конечном интервале т]. Его преобразование к алгебраическим соотношениям производится иа основе использования ортогональности и полноты системы os Условия сопряжения по давлению B.vte Te с граничными условиями на экранирующих цилиндрах составляют единое функциональное уравнение иа бесконечном ннтергале ( I С оо. Его обращение осуществляется с использованием сюйств интеграла Фурье. Прн этом получаем следующую систему соотношений для определения неизвестных х и d (т) [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...