Теплоемкость отношение величин

Удельная теплоемкость с — величина, равная отношению теплоемкости системы к ее массе [c.101]

Молярная теплоемкость С — величина, равная отношению теплоемкости системы (тела) к ее количеству вещества [c.17]

Так как для каждого-данного политропного процесса идеального газа, в котором теплоемкость постоянна, величины k я п являются неизменными, то под политропным следует Понимать такой процесс изменения состояния газа, для которого отношение и 3 м ен ей и я-вн у т р е нн е й энергии газа в п р о ц е с с е к. .к о л и- [c.44]

Для удельных величин, представляющих собой отношение величины к массе, к мощности и др., следует применять прилагательное удельный , например удельная теплоемкость, удельная энтальпия. [c.15]

В 1908 г. немецким физиком Э. Грюнайзеном была для металлов экспериментально установлена зависимость между теплоемкостью и температурным коэффициентом объемного расширения а. Им было найдено, что при любых температурах для металлов отношение температурного коэффициента объемного расширения к теплоемкости есть величина постоянная [c.159]

Для выражения отношения величины к количеству вещества следует применять прилагательное молярный" (например, молярная теплоемкость, молярная энтальпия) [c.106]

Способность элемента системы накапливать тепло характеризуется произведением массы элемента на его удельную теплоемкость и обычно измеряется в килокалориях, деленных на градус Цельсия. Способность элемента накапливать массу может быть выражена при помощи различных единиц измерения, например в кубических метрах жидкости на метр высоты резервуара и т. д. Подобные емкости аналогичны электрическим емкостям, однако следует подчеркнуть, что их величина определяется скоростью измерения энергии или массы [см. уравнение (3-1)], в то время как величина электрической емкости обычно определяется отношением величины полного заряда к напряжению. Величина электрической емкости обычно не зависит от напряжения. Величины емкостей, аккумулирующих тепло либо массу, часто зависят от 0 и не могут быть подсчитаны по величине отношения Q/Q. [c.37]

Для заданного конкретного процесса отношение обретает вполне определенное значение, и, следовательно, теплоемкость становится величиной, зависящей только от свойств вещества и его состояния. Это значит, что только в условиях конкретного процесса теплоемкость получает смысл физической константы. [c.65]

Все величины, входящие в формулы (257) и (258), за исключением показателя характера сгорания т, либо известны, либо устанавливаются по индикаторной диаграмме, либо могут быть с достаточным приближением вычислены или оценены. Отношения теплоемкостей к могут быть вычислены по формулам (125), (138), (152) и (154). Для выведенных в данной главе формул не требуется знание величин к с высокой точностью. Достаточно точные значения получаются при подстановке в формулы отношения теплоемкостей приближенных величин Т и х. Поэтому температуры могут быть определены по соответствующим давлениям, взятым из индикаторной диаграммы, с использованием уравнения состояния газов, а значения х приближенно оценены. [c.227]

Лаплас показал, что отношение величины упругости при адиабатическом сжатии к величине упругости при медленном сжатии, когда температура сжатого воздуха успевает выравняться с температурой окружающей среды, равно отношению количеств тепла, необходимых для нагревания единицы массы воздуха на 1°С при постоянном давлении и при постоянном объеме. Это отношение называется отношением теплоемкостей при постоянном давлении с и при [c.61]

Для величин, представляющих собой отношение величины к массе, следует применять прилагательное удельный (удельная теплоемкость, удельная энтальпия). Не следует отождествлять существенно разные понятия плотность и удельный вес . Последний определяется отношением веса, т. е. силы тяжести к объему и, следовательно, зависит от ускорения свободного падения. Удельный вес может быть выражен как произведение плотности на ускорение свободного падения. [c.33]

В действительности распространение звуковых волн в воздухе по существу является адиабатным процессом и модуль упругости ближе всего к величине kp, где k — отношение теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном [c.73]

Это отношение пропорционально температуре, и даже при комнатной температуре (300 К) равно по порядку величины всего лишь 10 . Этим и объясняется тот факт, что свободные электроны при комнатной температуре не вносят вклада в теплоемкость металлов. При температурах значительно более низких, чем комнатная, теплоемкость, обусловленная колебаниями решетки, падает пропорционально Т , а теплоемкость, обусловленная электронным газом, изменяется линейно. Таким образом, при низких температу- [c.182]

У германия электронная компонента в низкотемпературной теплоемкости не была обнаружена даже в том случае, когда использовались более загрязненные образцы, чем описанные выше образцы кремния. Это и не удивительно, так как эффективные массы носителей тока в кремнии и германии имеют примерно одинаковую величину. Следовательно, электронная теплоемкость, которая пропорциональна отношению эффективных масс носителей и кубическому корню из концентрации примесей [см. (9.7)], будет у этих веществ примерно одинаковой. Наоборот, решеточная теплоемкость [c.348]

Значения и полученные на частоте 225 гц, приведены на фит. 56. Результаты оказались не зависящими от амплитуды измерительного поля в области между 0,183 и 1,83 эрстед. Молярные восприимчивости у и у" были значительно больше, чем в случае неразбавленных солей (ср. с фиг. 51), однако отношение у"hy имело тот же порядок величины и нрп самой низкой температуре было равно 0,028. Ни в поведении у/, пи в ходе у" не было обнаружено никаких максимумов однако последние могут появиться при еще более низких температурах. Поскольку теплоемкость очень мала, обычный подвод тепла после размагничивания вызывает уже заметный рост тем- [c.532]

На фиг. 64 приведены также данные Кука и Халла, полученные на эллипсоидальном образце с отношением осей 4 1. Значения Т, как уже говорилось выше, удовлетворительно согласуются с лейденскими результатами. Из рассмотрения абсолютных температур вновь следует вывод о большой величине теплоемкости. Однако значения абсолютной температуры в этой работе значительно выше величин, полученных в Лейдене разница настолько велика, что лейденские значения Т лежат ниже Т, тогда как в оксфордской работе значения Т в области температур ниже максимума восприимчивости больше, чем соответствующие значения Т. [c.540]

При обычной температуре ( 300 К) отношение теплоемкостей чрезвычайно мало. Сравнимыми эти величины становятся при Г 10 К. [c.360]

Кроме истинных теплоемкостей в расчетах употребляют средние теплоемкости с , равные отношению количества теплоты, выделившейся или поглош,енной в процессе Q1-2, к изменению температуры А/ при условии, что разность температур величина конечная [c.33]

Теплоемкость С тела (системы) — величина, равная отношению количества теплоты dQ, необходимой для нагревания тела (системы тел), к разности температур dT тела [c.12]

Удельная теплоемкость с вещества — величина, равная отношению теплоемкости С однородного тела (системы) к его массе [c.13]

Температуропроводность а — величина, характеризующая скорость выравнивания температуры при нестационарной теплопроводности и равная отношению коэффициента теплопроводности X к объемной теплоемкости Срр вещества [c.13]

Для определения неизвестных величин — отношений параметров газа за прямым скачком уплотнения и перед ним в случае постоянных теплоемкостей — должны быть известны число М набегающего потока и показатель адиабаты =-= Ср/с . Какие дополнительные данные должны быть известны, если решается задача о скачке уплотнения, поток за которым диссоциирован [c.100]

Приведенные формулы имеют ограниченную область применимости. С повышением температуры (для сильных ударных волн) в газе возбуждаются внутренние степени свободы молекул, происходят диссоциация, ионизация, образование новых веществ. При этом отношение теплоемкостей уже нельзя считать постоянной величиной. Эти эффекты прежде всего влияют на величину плотности и температуры за ударной волной. [c.24]

Для системы жидкость—пар из двух характерных теплоемкостей упругой среды Ср и имеет смысл лишь теплоемкость изохорная. Действительно, в пределах двухфазной области состояний Ср устремляется к бесконечности, и понятие изобарной теплоемкости лишается реального содержания. В то же время теплоемкость изохорная сохраняет и по отношению к двухфазному веществу свое значение характерной физической величины. [c.10]

С — поправочный коэффициент, равный отношению средневзвешенной теплоемкости не разбавленных воздухом продуктов горения в температурном интервале от 0 до к их средневзвешенной теплоемкости в температурном интервале от 0° до. Величина поправочного коэффициента С принимается по табл. 12-2 h — коэффициент увеличения объема продуктов сгорания за счет содержания в них избыточного воздуха по отношению к объему сухих продуктов сгорания в теоретических условиях [c.532]

Удельная теплоемкость газа с в процессе v = onst является характеристикой физических свойств газа, показывающей влияние температуры газа на его внутреннюю энергию, что вытекает из уравнения (98). Отношение dvidt — характеристика термодинамического процесса, для которого вычисляется удельная теплоемкость с. Величина dv указывает на степень деформации газа, т. е. на количество работы, совершенной газом, а величина dT — характеризует изменениг температуры, вызванное теплообменом. [c.29]

Однако величина к в этом уравненмн не является отношением теплоемкостей, а лишь опытно подобранным коэффициентом. Для сухого насыщенного пара [c.189]

Следующий, казалось бы естественный, шаг, предпринятый в направлении учета взаимодействия электронов, привел к результатам, которые вообще не подтверждаются экспериментально. Речь идет о замене простого произведения атомных волновых функций их линейной комбинацией в виде известного определителя, которая удовлетворяет требованию антисимметрии волновой функции по отношению к перестановкам частиц. Это приводит к появлению обменной э ргии, уменьшению величины gj ) и следующей зависимости электронной теплоемкости от температуры [c.326]

Показатель адиабаты (коэффициент Пуассона) у — безразмерная величина, равная отношению молярной теплоемкости Ср идеального газа при постоянном давлении к молярной теплоемкосги Су этого газа при постоянном объеме [c.97]

Молярная теплоемкость — величина, равная отношению теплоемкости одаородной системы к количеству вещества этой сисгемы [c.210]

Сравним формулу (3.49) с величиной Скл=Зпко/2, ожидаемой для классического электронного газа. Квантовые ограничения привели к изменению электронной доли полной удельной теплоемкост1И. Отношение Се/С кл составляет я коТ/ЗЕ -. Этот результат часто формулируется в таком виде электронная теплоемкость в металле вырождена, т. е. она меньше ее классического значения в Ер/ЗкоТ раз. Электронный газ, для которого коТсЕ -, называют вырожденным. [c.126]

В общем случае показатель адиабаты является переменной величиной, не равной отношению теплоемкостей Ср и Су, только для идеального газа k = pI y- [c.171]

Рассмотрим также безразмерную форму уравнений диффузии, соотношений Стефана — Максвелла и уравнения энергии. Дополнительно к перечисленным ранее введем характерные значения величин коэффициентов бинарной диффузии Do, температуры То. теплосодержания ha, полной энтальпии Но, удельной теплоемкости Сро, коэффициента теплопроводности Ко- Безразмерные отношения DijlDg, Т/То. hihf,, Н1Н , pI po, УК также обозначим в дальнейшем теми же буквами, что и размерные величины, стояш,ие в числителях соответствующих отношений. Запишем в безразмерном виде уравнения ди узии (для простоты воспользуемся уравнением (1.37) при Wi — 0) [c.38]

Чтобы определить удельное количество теплоты, подводимое в по-литропном процессе, необходимо знать теплоемкость процесса с, или показатель политропы п, или, наконец, величину х. Удельную теплоемкость политропного процесса будем называть в дальнейшем идеальной политропной теплоемкостью. Найдем формулу для ее определения через показатель политропы из уравнения (6.49). Имея в виду, что отношение p/ = fe, получим [c.79]

Принятые величины. Плотность материала р = 8,45-10 кг/м отношение площадей FJFb = 0,5 коэффициент q = 0,5 момент сопротивления Wmin = 0,457 см коэффициент = 0,95 теплоемкость газа Срг = = 1155 Дж/(кг-К). [c.279]

Принятые величины. Диаметр шейки вала d = 0,14 м отношение dlL = 1,5 относительный зазор г ) — 0,002 критическая толш,ина масляной пленки /г = 0,015 мм средняя температура масла в подшипнике ср = 50 °С масло — турбинное Тп-22. Параметры масла плотность р = = 875,4 кг/м коэффициенты вязкости кинематической v — 0,214-10 м /с, динамической ц = 0,018 74 Н-с/м- теплоемкость с= 1950 Дж/(кг-К). [c.309]

Работа машины или аппарата в условиях высокой температуры предъявляет к материалам значительное число и других требований. Кроме прочности и пластичности существенными оказываются такие свойства и характеристики, как сопротивляемость старению — сохранение достаточно высокого значения модуля упругости, так как от него зависит величина перемещений и, следовательно, жесткость конструкции отсутствие склонности кползучести (см. 4.10, раздел 4) прочность по отношению к ударным нагрузкам существенными являются такие характеристики, как коэффициент теплопроводности, коэффициент теплового расширения, коэффициент теплоемкости. Последние три характеристики наряду с модулем упругости определяют собой. величину термических напряжений, могущих возникнуть при высоких температурах (см. формулу (3.17)). В частности, от величины коэффициента теплового расширения зависит сопротивляемость материала внезапному увеличению температуры — так называемому тепловому удару. В связи со сказанным выбор или создание материала для конструкции, предназначаемой [c.287]

Для двухфазной среды из двух характерных теплоемкостей Ср и v имеет смысл лишь изохорная теплоемкость. Действительно, в пределах двухфазной области состояний Ср устремляется к бесконечности и понятие изобарная теплоемкость лишается реального содержания. В то же время изохорная теплоемкость сохраняет и по отношению к двухфазному веществу свое значение характерной физической величины. Ниже приведен вывод уравнений для определения температуры и паросо-держания двухфазной гомогенной смеси в случае, когда в расчете используются значения изохорных теплоемкостей воды и пара. [c.114]

Опыт удачного использования модифицированной теплоемкости (или критерия Прандтля) и отношения плотностей позволяет надеяться, что в псевдокритической области и коэффициенты массоиереноса не будут существенно отличаться -от соответствующих величин при обычных режимах с принудительной циркуляцией. Массообмен в псевдокритической области в значительной степени будет определяться изменением растворимости, [c.32]

Из величин, входящих в правую часть выражения (7-33), от степени сухости (при фиксированном MJ зависит только теплоемкость линейно связанная с х . При паросодер-жании от 0,4 и выше отношение J в широком интервале температур и давлений существенно меньше единицы. Таким образом, хотя повышение начальной степени сухости (при стабильных и Т ), строго говоря, вызывает увеличение относительного приращения температуры в скачке, однако ее влияние сказывается весьма слабо. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...