Струи импульсные

Рис. I, Развертки плазменных струй импульсного генератора, работающего при атмосферном давлении

Рис. 2. Развертка процесса свечения плазменных струй импульсного генератора, работающего при пониженном давлении и отдельные кинокадры скоростной съемки а — и=5 кв, С=32 мкф, р=5 10- мм рг. ст., частота киносъемки 250 000 кадр/еек 6 — 11=2 кв. С=1950 мкф, р = 7 10- мм рт. ст

Представляло интерес использовать лазерное излучение и импульсный разряд как источники получения плазменных струй совместно [12]. Если сфокусировать излучение на центральный электрод импульсного генератора, то плазменная струя, созданная лазерным излучением, заполняет разрядный объем и вызывает разряд. В результате образуется сверхзвуковая плазменная струя. Важно было выяснить физические свойства образующейся плазменной струи, определить ее основные параметры и сопоставить с параметрами плазменной струи, образующейся только в результате лазерного излучения, и плазменной струи импульсного генератора с обычным поджигом (высоковольтным импульсом). [c.269]

В соответствии с описанными выше типами источников различают импульсные, стационарные, квазистационарные и периодические струи. Импульсные струи образуются при пушечном (внезапном) запуске сопла, который реализуется в результате прорыва мембраны или импульсного подвода энергии в камере 6] в момент < = О. Струя считается установившейся (стационарной), если в ресивере параметры торможения поддерживаются постоянными. Квазистационарные струи формируются при плавном запуске сопла [7], когда происходит постепенное повышение давления торможения в ресивере, а параметры окружающего газа не изменяются. Критерием, позволяющим различать квазистационарные и импульсные струи, служит число Струхаля 5Ь. [c.14]

Вследствие термического расширения газа в канале генератора и интенсивной эрозии электродов формируется плазменная струя, насыщенная металлической компонентой, состоящей из смеси пара и частиц жидкой фазы. Соотношение между ними регулировали электрическими параметрами разряда. Средний размер частиц при импульсном распылении составлял 30—500 мкм и менее. [c.175]

В ряде работ (например, [90]) сделана попытка измерить давление соударения, развиваемое струей жидкости, с помощью пьезокерамических датчиков (см. гл. 2). На рис. 8.9, а показано изменение импульсного давления во времени. Время возрастания кривой нагрузки при ударе имеет длительность в пределах нескольких микросекунд. Время снижения р составило 15—20 мкс. Предполагается, что падение пика давления связано с началом растекания жидкости. Однако распределение давления по площади пятна контакта капли с поверхностью экспериментально получить пока не удалось. Многие исследователи отмечают, что скорость радиального растекания капли при ударе в несколько раз больше, чем скорость соударения (более чем в 5 раз). [c.280]

Руление. Рулить на самолете разрешается только летчику. Скорость руления устанавливается инструкцией, а при рулении с сопровождением не должна превышать 4—5 км ч. Во время руления летчик обязан следить за тем, чтобы самолет не попал в зону действия газовой (воздушной) струи от других самолетов и чтобы другие самолеты не попадали в зону струи от его самолета. При рулении запреш аются резкие, импульсные торможения и крутые развороты. [c.16]

Разрушение пружин наблюдалось у импульсных клапанов после каждого их открытия. Это происходило в результате больших динамических усилий от струи выходящего пара в момент открытия клапана, имеющего диаметр проходного сечения седла 70 мм. [c.65]

Можно ожидать, однако, что решение, соответствующее набору высоты, окажется применимым и при малых скоростях снижения, при которых течение, по крайней мере вблизи винта, всюду направлено вниз. Следовательно, область применимости импульсной теории должна охватывать режим висения. Предполагается, что при снижении поток воздуха всюду направлен вверх (все три величины V, V + v и V + 2у отрицательны). Но решение, получаемое для снижения, имеет и верхнюю ветвь, которой соответствует V + 2о > О, т. е. в дальнем следе течение направлено вниз, а вблизи винта и вне спутной струи — вверх. Такое течение опять-таки физически невозможно. Таким [c.106]

Итак, импульсная теория основана на схеме следа с четко выраженными спутной струей и дальним следом, причем всюду внутри струи и вне ее воздух движется в одном и том же направлении. Эта схема хорошо отражает обтекание несущего винта при наборе высоты или при снижении с большой скоростью. Поэтому на нормальных рабочих режимах и на режимах вет- [c.106]

Висение (1/ = 0) является предельным случаем нормального рабочего режима. По закону сохранения массы площадь струи далеко перед винтом бесконечна. Однако вблизи винта схема обтекания, предполагаемая в импульсной теории, остается [c.108]

При условиях V = —2vb, v = Ов, определяющих границу режима ветряка, скорость V + 2v в дальнем следе над винтом теоретически равна нулю. Площадь спутной струи далеко над диском стремится к бесконечности, так как воздух в струе затормаживается. Однако вне спутной струи течение по-прежнему направлено вверх. Следовательно, в противоположность режиму висения течение при этих предельных условиях неустойчиво. На границе режимов ветряка и турбулентного следа происходит резкое изменение картины течения когда номинальная скорость в дальнем следе меняет направление, картина с четкой спутной струей превращается в картину с возвратным течением и возмущениями потока. Таким образом, на границе режима ветряка решение, которое дает импульсная теория, сразу становится непригодным. [c.111]

На рис. 3.28 представлены результаты исследования более сложной системы — неоднородно уширенной колебательно-враш,ательной Q-полосы молекулярного азота [62]. Импульсный отклик в этом случае имеет характер квантовых биений отдельных спектральных компонент Q-полосы. Эксперименты [62] выполнены с применением техники сверхзвуковой газовой струи, которая позволяет значительно упростить структуру спектра (за счет глубокого охлаждения газа) [c.155]

Предварительное нанесение легирующих компонентов может осуществляться газотермическим напылением, гальваническим и химическим осаждением, накаткой, диффузионным методом, электроискровым легированием, нанесением паст, насыпкой и др. Подача компонентов во время лазерного воздействия осуществляется с помощью газовой, газопорошковой или жидкой струи, под действием силы тяжести порошка, при механической подаче ленты и т.д. Подача легирующих составов во время лазерного воздействия применяется при обработке непрерывными лазерами, так как при импульсном воздействии необходимы сложные устройства, синхронизирующие подачу присадки и воздействие импульса. Средняя глубина образующихся легированных объемов в большинстве случаев составляет [c.570]

Резка непрерывным лазерным излучением связана с постоянным существованием канала, перемещающегося вдоль направления движения источника. Рез образуется путем удаления расплава с передней стенки (обычно струей газа, направленной в канал). В случае импульсной обработки материал из канала удаляется силами реакции паров с образованием отверстия. При резке тонких материалов каждый очередной импульс пробивает отверстие, а перекрытие этих отверстий с определенным шагом приводит к образованию реза. В случае резки толстых материалов, когда один импульс не в состоянии пробить отверстие, формирование реза осуществляется в виде ступенчатой поверхности в результате многократного последовательного воздействия импульсов при перемещении с определенным шагом. [c.578]

I — импульсная лампа с отражателем 2 — темный непроницаемый экран 3 — прозрачная стенка модели 4 — непрозрачная стенка 5—факел струи воды 6 — форсунка 7 — фотокамера 8 — шарнирный кронштейн [c.109]

Для импульсной работы стержневого газоструйного излучателя метод механического прерывания струи, предложенный в работе [62], неприменим, но модуляции звука в стержневых конструкциях можно легко добиться, периодически удаляя донышко от резонатора с помощью центрального стержня и кулачкового механизма [80]. Когда донышко прижато к резонатору, наблюдается генерация звука, а когда оно отодвинуто от корпуса резонатора и воздух вытекает через образовавшуюся щель,— происходит срыв генерации. Используя дополнительную электромагнитную систему, можно обеспечить работу излучателя в телеграфном режиме. [c.101]

Импульсные дождевальные струи. Для некоторых видов растений целесообразно подавать воду с помощью дождевальных аппаратов импульсного действия или дождевальных пушек . При этом дождевальная струя выстреливается через определенные промежутки времени. Гидравлические расчеты импульсных дождевальных аппаратов в основном разработаны И. И. Агроскиным. [c.252]

Используя в импульсных установках стволы с большим диаметром на выходе, чем в обычных аппаратах, при тех же напорах можно получить большую дальность полета струи (так как L обратно пропорциональна Я/й о). [c.253]

ПОЛУЧЕНИЕ И ИССЛЕДОВАНИЕ ИМПУЛЬСНЫХ СВЕРХЗВУКОВЫХ ПЛАЗМЕННЫХ СТРУЙ В УСЛОВИЯХ ИСТЕЧЕНИЯ С НЕДОРАСШИРЕНИЕМ [c.262]

Особенность импульсного плазменного генератора с лазерным поджигом заключается в том, что формирование плазменной струи происходит в объеме, заполненном плазмой, созданной излучением лазера. Это оказывает влияние на ускорение как плазменной струи, созданной непосредственно импульсным разрядом, так и плазменной струи, образующейся за счет лазерного излучения. При прохождении тока разряда через плазму, образующуюся в результате лазерного воздействия, происходит дополнительный разогрев плазмы, что приводит к увеличению скорости истечения плазменной струи. При этом следует учитывать эффект дополнительного ускорения плазменной струи вследствие воздействия электродинамических сил. Образующаяся плазменная струя в целом подогревается лазерным излучением, так как длительность излучения перекрывает длительность разряда. [c.269]

В результате исследования импульсного разряда и лазерного воздействия на металлы установлена аналогия в физических процессах разрушения металлической поверхности, а также в процессах образования и истечения плазменной струи. Процессы разрушения в одном и другом случае имеют тепловую природу [И, 13]. Как в импульсном разряде, так и при воздействии концентрированного лазерного излучения разрушение сопровождается образованием плазменных струй, распространяющихся перпендикулярно разрушаемой поверхности. Струйное истечение носит дискретный характер, т. е. плазменная струя состоит из отдельных струек. Дискретность связана с пространственно-временной неоднородностью выделения энергии. Плазменные струйки по характеру истечения имеют гидродинамическое происхождение, т. е. каждая отдельная струйка представляет в миниатюре струю, истекающую из сопла с избыточным давлением. [c.270]

Таким образом, проведенные исследования показали, что, используя импульсный разряд и лазерное излучение как в отдельности, так и совместно, можно получать сверхзвуковые плазменные струи в условиях истечения с недорасширением. Плазма образуется в результате эрозии электродов и стенок разрядной камеры при импульсном разряде и лазерном воздействии и является так называе- [c.270]

Сверхзвуковая плазменная струя обладает в принципе такой же волновой структурой, как и струя, создаваемая плазменным генератором с обычным поджигом. Однако вследствие различия в условиях образования плазменной струи при одних и тех же параметрах разряда структура ее различна. Так, при напряжении 1—1,5 кв в ней обнаруживается периодическая структура, при 2 К8 —скачок уплотнения, в то время как в плазменной струе импульсного генератора с обычным поджигом скачок уплотнения в струе ясно выражен при 3 кв, а при 2 кв образуется лищь периодическая структура. Различие в картине течения свидетельствует о том, что скорость распространения плазменной струи при одних и тех же параметрах разряда различна. Результаты измерения показали, что скорость истечения плазменной струи импульсного генератора с лазерным поджигом Vt = V- = 10 км/сек) в отличие от скорости истечения струи плазменного генератора с обычным поджигом ]/-= км/сек, Уг=9 км/сек) не зависит от полярности и несколько выше. По сравнению со скоростью истечения плазменной струи, создаваемой излучением лазера, она возрастает примерно в пять раз. [c.269]

Источником рабочего (струйного) газа является ресивер, в котором газ хранится или образуется (в результате химических реакций, дугового разряда и т.п.). В зависимости от характера изменения во времени параметров торможения Fo t) газа в ресивере различают следующие виды источника струи импульсный (резкое изменение Fo t)) установившийся (стационарный, Fo t) = onst) квазистационарный (плавное измение функции Fo t)) пульсирующий (периодическое изменение Fo t)). [c.12]

В. стадии разработки находится способ импульсного гидро-наклепа струей высокого давления. Перспективными являются э л е к т-рогидравл и веский наклеп, основанный на эффекте Юткина, а также упрочнение в з р ы в о. м. Этими способами можно упрочнять детали самой сложной формы с одновременным уплотнение.м всех наружных и внутренних поверхностей. [c.324]

Эффективным способом снижения теплового и силового воздействия плазменной струи на волокна является метод импульсного напыления, разработанный Н. Н. Рыкалииым и др. Плазмотрон был собран по коаксиальной схеме с внутренним электродом диаметром 1—3 мм, непрерывно подаваемым в канал массивного внешнего охлаждаемого электрода. Источник питания состоял из конденсаторной батареи емкостью 2000 мкФ, зарядного выпрямителя и генератора инициирующих импульсов. Разрядный импульс имел амплитуду до 13 кА и длительность 10 - —10 с, распыление производилось в герметичной камере, заполняемой инертным газом. [c.175]

К методам упрочнения поверхностного слоя пластической деформацией относятся дробеструйная обработка, накатывание роликами, покрытие твердыми сплавами — для внешних поверхностей для отверстий— раскатка роликами, калибрование шариками, прошивание выглаживающими протяжками (дорнова-ние). К числу эффективных методов относятся также электрогидравлический удар, струйно-абразивное полирование, импульсный гидронаклеп струей высокого давления (10—20тыс. ат.). [c.36]

Равенство аддитивных зарядов адрона и его импульса сумме зарядов и продольных составляющих импульсов П. и аналогичное равенство для адронов партоппой струи приводит для ф-ций распределения и фрагментации к зарядовым и импульсным правилам сумм [c.548]

Схема эрозионного импульсного плазменного двигателя спутника ЬЕ8-6 1 — брусок тефлона г — катод з — анод 4 — струя плазмы з — устройство для поджига разряда в — буртик 7 — конденсатор 8 — пруншна подачи. [c.609]

Принцип работы П. заключается в следующем. Холодный газ непрерывным потоком продувают через область, где горит стационарный разряд газ нагревается, ионизуется, превращается в плазму, к-рая вытекает из области разряда в виде плазменной струи чаще всего прямо в атмосферу (тогда и давление в плазме атмосферное). На практике обычно применяются П., работающие на дуговом, разряде, Пеннинга разряде, ВЧ- И СВЧ-раз-рядах. Импульсные источники плазмы, работающие, напр., на искровом разряде, к П. не относятся. Кроме ионизации газа в электрич. разряде значительно реже используется ионизация газа электронным пучком. Принципиально можно нагревать и ионизировать газ мощным лазерным излучением для создания оптич. П. [c.616]

Для того чтобы устранить это несоответствие между данными лабораторных испытаний и действительной стойкостью материалов, были предприняты попытки усовершенствования методики испытаний. Для этих целей было лредложено проводить испытания на МСВ с чередованием кавитационного воздействия (5 мин) и <корро-зиоиного (24 ч] с одновременным снижением амплитуды колебания вибратора до 30 мкм [Л. 36], а также применять импульсный метод получения кавитационных воздействий [Л. 30J. Применение сочетания механических нагружений с коррозионными процессами позволило получить близкое к реальному соотношение между износостойкостью углеродистых и нержавеющих сталей. С той же целью для УЭС было рекомендовано снизить скорость соударения образца со струей воды. [c.12]

Дженни, Олсон и Лендгриб [J.10] сравнили несколько методов расчета аэродинамических характеристик на режиме висения а) простые формулы с равномерной скоростью протекания и постоянным коэффициентом сопротивления, б) элементно-импульсную теорию, в) вихревую теорию Голдстейна — Локка, г) численное решение с неравномерной скоростью протекания без учета и с учетом поджатия следа (в последнем случае структура следа была заранее задана по экспериментальным данным). Обнаружилось, что классические методы и численное решение без учета поджатия следа завышают величину потребной мощности на висении, причем ошибка возрастает с увеличением нагрузки лопасти Сг/а (а также с увеличением концевого числа Маха и коэффициента заполнения и уменьшением крутки). Ошибки были объяснены тем, что не учтено под-жатие спутной струи или, другими словами, не принята во внимание действительная форма концевых вихрей. На нагрузку лопасти сильное влияние оказывает концевой вихрь, сходящий с предыдущей лопасти, т. е. нагрузка в значительной степени зависит от положения этого вихря по радиусу и вертикали относительно лопасти. Влияние вихря заключается в увеличении углов атаки внешних (для вихря) сечений лопасти и уменьшении углов атаки внутренных сечений. При умеренных (0,06 Ст/о 0,08) и больших нагрузках лопасти вихрь может вызвать срыв в концевой части, а значит, ограничить достижимую нагрузку концевой части и увеличить ее сопротивление, снизив тем самым эффективность несущего винта. Так как в концевой части лопасти нагрузка максимальна, аэродинамические характеристики винта в сильной степени зависят от характера обтекания концевых частей, а следовательно, от небольших изменений положения вихря (а также изменений профиля и формы лопасти в плане). Эффекты сжимаемости тоже играют важную роль, так как число Маха на конце лопасти максимально. Если бы сжимаемость воздуха и срыв не сказывались, влияние концевых вихрей на распределение нагрузки было бы еще сильнее, но эти факторы действуют взаимно исключающим образом. Если поджатием следа пренебречь, то все сечения лопасти становятся внутренними для вихря и он нигде не увеличивает углов атаки. При использовании схемы распределенной по следу завихренности или даже более простых схем влияние концевых вихрей вообще нельзя оценить. Таким образом, уточнение формы следа является решающим моментом в усовершенствовании методов расчета амодинами-ческих характеристик винта на режиме висения. Положение концевого вихря по радиусу и вертикали относительно следующей лопасти, к которой он подходит очень близко, имеет [c.99]

На рис. 3.2 представлены графики решений уравнения импульсной теории для режимов вертикального полета. Штриховыми линиями изображены те ветви решений, которые не согласуются с принятой схемой течения. Прямая V + о = О соответствует режиму обтекания винта, на котором поток через диск меняет направление, а полная мощность Р = T V v) — знак. На прямой V+2v = 0 изменяет знак скорость в дальнем следе. Прямые У = 0, У + у= 0 и У + 2у = 0 разделяют область существования решения на четыре области. Участки кривой, находящиеся в этих областях, соответствуют 1) нормальному рабочему режиму (набор высоты и висение), 2) режиму вихревого кольца, 3) режиму турбулентного следа и 4) режиму ветряка (рис. 3.2). Предполагается, что при наборе высоты поток воздуха всюду направлен вниз (все три величи-ны V, VV и V2v положительны). Но имеется ветвь решения, для которой скорость V отрицательна, а V + v и V 2v положительны, т. е. течение в следе направлено вниз, а вне спутной струи—вверх. Такое течение физически невозможно. [c.105]

Получение активных атомов это их ионизация. Чем выше температура, тем легче атом отдает свои электроны другим (лучше электропроводность). Поэтому основным фактором, стимулирующим ионизацию, является увеличение температуры при ХТО. Однако хорошо известны и другие приемы, например, использование постоянного тлеющего разряда между деталью (катод) и специальным анодом в пространстве насыщающей среды, обдув детали электрически ионизированной струей насыщающего газа, обработка импульсными электрическими разрядами, обработка в поле излучения и т. д. Такие электрофизические приемы высокоэффективны, но достаточно сложны и дорогостоящи. Существуют также химические катализаторы процесса активации. Так, при цементации деталей в твердом карбюризаторе для активации процесса получения ионизированного углерода к углю добавляют 10—30 % углекислых солей (карбонатов) ВаСОз, N32003, К2СО3. Интенсификация цементации из газовой среды достигается путем добавки аммиака к технологическим газам. Ионизация атомарного вещества необходима в первую очередь для их адсорбции — осаждения на поверхность обрабатываемой детали. [c.198]

При помощи метода импульсной рентгеновской фотографии зафиксирован процесс соударения пластин из свинца в режиме, когда образуются волны длиной 4—8 мм и амплитудой 2/3 мм фаг. 2). На фигуре видно некоторое выпучивание поверхности вблизи точки ко-нтакта и отсутствие кумулягиВ Ной струи. [c.26]

Импульсный плазменный генератор, работающий при атмосферном давлении. Для получения сверхзвуковых плазменных струй в условиях истечения с недорасщирением использовано свойствс импульсного разряда давать резкое увеличение давления в ограни ченном объеме при выделении огромного количества энергии [1, 2] Была выбрана конструкция плазменного генератора как наиболее удобная для получения осесимметричных плазменных струй. Им пульсный плазменный генератор конструктивно представляет собо устройство, аналогичное дуговому плазменному генератору (см рис. 1). Он состоит из центрального и кольцевого электродов с от верстием диаметром й, которые заключены в разрядную камеру из изоляционного материала (органическое стекло, фторопласт) [c.262]

Импульсный плазменный генератор, регулируя параметры и ус-звия разряда, позволяет изменять картину течения в струе. При хтебательном характере разряда можно обеспечивать непрерыв-зш переход от струи с ударной волной к струе с почти периодиче-юй структурой [4]. На рис. 1, а приведена типичная фоторазвертка 1К0Й плазменной струи. Наблюдаемая картина объясняется на ос-)вании представлений о характере течения в сверхзвуковой струе условиях недорасширения [3]. [c.263]

Спектроскопические исследования показали, что образующаяс плазма обусловлена разрушением электродов и стенок камеры плаг менного генератора в результате разряда и является плазмой эре зионного типа. Были проведены подробные спектроскопически исследования плазменной струи однополярного импульсного генера тора [5]. Они позволили установить соответствие волновой струк туры основным параметрам плазменной струи (температуре, кон центрации заряженных частиц). Температура (- 500010000° К и концентрация заряженных частиц (5 10 - -5 10 см ) обнару живают своеобразный ход вдоль струи, который сообразуется с ха [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...