Сдвиг результирующий

Частотные характеристики получаются из уравнения (6-2) путем замены s на /со и представляют собой зависимости модуля и угла сдвига результирующего вектора от частоты (рис. 6г1) [c.154]

Штриховым и точечным пунктиром показаны кривые, соответствующие первой и второй интерференционным картинам сплошная кривая соответствует результирующей картине а — сдвиг на /4 полосы, отчетливые максимумы й минимумы еще наблюдаются б — сдвиг на полосы, равномерная освещенность. [c.82]

Выражение (22.4) отличается от (13.3), полученного для интенсивности результирующего колебания при полностью когерентных пучках, дополнительным множителем у (х) в интерференционном члене и дополнительным сдвигом фазы ф (х). Вполне очевидно. [c.95]

С другой стороны, в точках, к которым обе волны придут со сдвигом фаз в нечетное число л, т. е. в противоположных фазах, обе волны ослабляют друг друга и амплитуда результирующей волны будет минимальной. Это будет иметь место в точках, для которых расстояние от обоих источников отличается на нечетное число полуволн. Следовательно, точки, в которых амплитуда результирующей волны падает до минимума, также лежат на гиперболах, расположенных между гиперболами максимумов (на рис. 456 изображены тонкими линиями). В результате получится интерференционная картина, содержащая ряд максимумов и минимумов, чередующихся между собой. Эта картина может быть получена на поверхности воды в результате интерференции двух круговых волн, возбуждаемых двумя шариками, укрепленными на одном вибраторе (рис. 457). [c.710]

На плоское напряженное состояние, заданное площадками чистого сдвига с напряжениями т = 10 МПа, накладывается двухосное сжатие с напряжениями 10 МПа. Каково будет результирующее напряженное состояние [c.48]

Рассмотрим приближенно, как будет развиваться процесс колебаний в таких системах. Известно, что в автоколебательной системе с определенной фазочастотной характеристикой будут нарастать амплитуды тех колебаний, для которых выполняются условия баланса фаз в системе. Если принять, что усилитель изменяет фазу колебаний на я, то удовлетворяют условию фазового баланса компоненты, у которых результирующий сдвиг фаз равен 6 = (2л-Р + 1)я. На рис. 5.48 приведена типичная дисперсионная кривая, т. е. нелинейная фазо-частотная характеристика системы. [c.234]

Процесс двойникования представляет собой кооперативное движение атомов, в котором отдельные атомы перемещаются одни относительно других лишь на часть межатомного расстояния. Полный (результирующий) сдвиг является макроскопическим и может наблюдаться невооруженным глазом. В противоположность скольже- [c.132]

Выход был найден в создании сдвига фаз между токами азимутального и меридионального направлений. В этом случае в каждой точке пространства мгновенное значение результирующего вектора индукции непрерывно меняет свое направление и за цикл колебаний переменного тока обегает угол 2-п. [c.35]

Таким образом, двухчастотные машины должны удовлетворять дополнительному требованию, которое заключается в обеспечении возможности в широком диапазоне варьировать все параметры одной или обеих гармонических составляющих процесса нагружения. Этим достигается возможность варьирования и формы цикла нагружения, та к как если отношение частот составляющих равно двум или трем, то результирующая кривая может характеризоваться в пределах каждого цикла дополнительными экстремумами, величина которых выбирается в соответствии с требованиями опыта. В этом случае форма кривой цикла нагружения существенно зависит от сдвига фаз гармонических составляющих, который должен быть зафиксирован. При увеличении отношения частот гармонических составляющих фазовые соотношения постепенно перестают влиять на результаты испытаний, и, если это отношение становится больше десяти, то сдвиг фаз практически можно не учитывать. В этом нетрудно убедиться аналитически исследовав результирующую амплитуду в зависимости от фазовых соотношений. Более подробно этот вопрос рассмотрен в гл. VI. [c.58]

В этих схемах расщепленные световые пучки направляются в исследуемую область движущейся среды. Результирующее световое поле можно представить как суперпозицию двух ортогонально-поляризованных и пространственно совмещенных интерференционных полей, полосы в которых параллельны и имеют фазовый сдвиг б, определяемый фазосдвигающим элементом Q, [c.291]

Наиболее эффективно для дефектоскопического контроля намагничивание детали электромагнитом с пропусканием через нее тока— комбинированное намагничивание (рис. 5.60), создающее условие для уверенного выявления дефектов любого направления с одного намагничивания. В этом способе намагничивания сочетается продольное намагничивание, осуществляемое полем электромагнита, с поперечным — циркулярным намагничиванием, осуществляемым пропусканием тока через деталь или через вспомогательный стержень, если деталь полая. При таком намагничивании в каждой точке поверхности детали действует результирующий вектор спирального магнитного поля с поперечной и продольной составляющими. Для уверенного выявления трещин любых направлений результирующий вектор должен быть направлен ко шву под углом не менее 45°, чего добиваются соответствующим сдвигом фаз тока продольного и поперечного намагничивания. [c.557]

Исходя из ЭТИХ предположений и учитывая, что результирующий поток есть сумма потока сдвига и теплового потока, можем написать следующее уравнение суммарной эпюры скоростей [c.318]

Сущность этого нового метода измерения [58, 59] заключается в следующем. Частота света гелин-неонового лазера, рассеянного движущимися частицами исследуемого объекта, смещается из-за допплеровского эффекта. Допплеровский сдвиг частоты детектируется посредством оптического смешивания рассеянного излучения с опорным лучом того же лазера. Результирующая гетеродинная частота, или частота биений, равна разности частот опорного и рассеянного излучений. Определение этой частоты и геометрии оптической схемы позволяет непосредственно получить значение скорости. [c.270]

Щ( тками. Последовательно с главной, расположенной по оси щеток частью обмотки статора А включаются здесь дополнительные обмотки и В , которые сдвигают результирующую ось обмотки статора в ту или другую сторону от положения короткого замыкания, благодаря чему получается то или иное направление вращения двигателя. [c.318]

Установлено, что нормальные напряжения почти не оказывают влияния на пластическое течение кристаллов. Таким образом, пластическая деформация происходит под действием касательных напряжений. При этом, как показано экспериментально, напря-н< ение, соответствующее пределу текучести, сильно меняется в зависимости от ориентации кристалла, однако если согласно (4.38) это напряжение преобразовать в приведенное напряжение, то результирующее напряжение сдвига является константой данного материала (типичные значения этого напряжения обычно находятся в пределах (/ " - —Ю- ) G. Другими словами, пластическая деформация начинается в том случае, когда скалывающее напряжение -X превышает некоторое критическое значение, характерное для данного материала и данной системы скольжения. Этот закон постоянства критического скалывающего напряжения впервые на основании экспериментальных данных был сформулирован Е. Шмидом и В. Боасом. В соответствии с этим законом, если образец находится под действием постепенно возрастающей нагрузки, то скольжение мало до тех пор, пока скалывающие напряжения не превзойдут определенного предельного значения, которое, например, при комнатной температуре для Си (плоскости скольжения 111 , направления скольжения <1Ю>) равно 0,49-10 Па, а для А1 (системы скольжения 111 , <1Ю>) и Zn (системы скольжения 0001 , <1120>)—соответственно 0,78-10 и 0,18-10 Па. [c.132]

Картина интерференции от двух точечных источников изменяется при изменении расстояния между источниками Oi и 0 (рис. 456). Так как для любых двух соседних максимумов или минимумов разность хода от двух источников должна различаться на X, то расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами), отсчитанное вдоль прямой OlOa, должно быть равно к/2. Значит, по мере уменьшения число максимумов (и минимумов) в интерференционной картине уменьшается. Когда OiOj станет меньше но больше А,/2, вся интерференционная картина будет содержать только один максимум — прямую, на которой разность хода равна нулю (так как нигде в пространстве сдвиг фаз не может быть равен 2kn, где целое число k 0), и два минимума, расположенных на гиперболах. Наконец, когда расстояние О Оа станет меньше к/2, исчезнут и эти два минимума (так как нигде в пространстве сдвиг фаз между волнами не может достичь я). При дальнейшем уменьшении OiO амплитуды результирующей волны все мецьше и меньше будут изменяться от точки к точке [c.712]

Чрезвычайно простые уравнения (16.1.2) записаны в главных напряжениях. Если направления главных осей заранее неизвестны, уравнения нужно записать в произвольных осях. При этом вся простота исчезает, результирующие уравнения становятся сложнымп до чрезвычайности. Более того, если главные оси известны, мы должны знать заранее, по какой оси будет действовать наибольшее напряжение Oi, по какой — наименьшее Сз. Но может случиться, что в процессе нагружения соответствующее неравенство нарушается, следовательно, меняется та плоскость, в которой происходит сдвиг. Таким образом, изложенная теория имеет лишь ограниченную область применения. [c.533]

Рассмотрим консоль, имеющую узкое прямоугольное поперечное сечение единичной толщины и изгибаемую силой Р, приложенной на конце (рис. 26), Верхняя и нижняя грани консоли свободны от нагрузки, на торце х = 0 распределены касатель-ные усилия, имеющие результирующую Р. Этим условиям нагружения можно удовлетворить, выбрав надлежащую комбинацию напряжений чистого сдвига с напряжениями, давае- [c.59]

К таким средствам относятся подвижные отражатели (диссекторы) и подвод СВЧ-энергин через несколько элементов связи. Если д гя возбуждения резонатора использовать два ввода СВЧ-энергни со сдвигом поляризации интаюнщх волн па 90 , то число типов колебаний почти удваивается и равномерность результирующего поля оказывается достаточно высокой [28]. Недостатки такого способа повышения равномерности поля заключаются в необходимости использования двух магнетронов, в сложности согласования и выравнивания наг1)узки магнетронов. [c.310]

Для обоснования того, что эта интерпретация является законной в некотором вполне определенном смысле, а также для получения оценок толщин слоев концентрации напряжений Эверстайн и Пипкин [12] проанализировали некоторые точные решения теории упругих трансверсально изотропных материалов. Предполагалось, что модуль Юнга Е вдоль волокон много больше модуля сдвига G. Коэффициент Пуассона v, определяющий уменьшение поперечных размеров в направлении, перпендикулярном волокнам, при приложении растягивающей нагрузки, также перпендикулярной волокнам, выбирался близким к единице. Оказалось, что теория упругости действительно предсказывает существование тонких слоев с высокой концентрацией напряжений там, где они должны быть согласно идеализированной теории. Было найдено, что толщина слоев концентрации напряжений вдоль волокон имеет порядок (G/ ) / L, где L — характерная длина слоя. Было установлено также, что толщина слоев концентрации напряжений вдоль нормальных линий, существование которых обусловлено малой сжимаемостью материала, имеет порядок (1—v) i L. В обоих случаях было показано, что максимум растягивающих напряжений с удовлетворительной точностью определяется делением результирующей силы, найденной по идеализированной теории, на, приближенное значение толщины. [c.298]

Разрыв давления в угле уравновешивается сосредоточенной силой, с которой плпта действует на пластину в угловой точке. Пусть Rv — вертикальная компонента этой силы в точке х = L, у = 0. Сила, действующая в угловой точке х = QqD, у = D противоположна Rv. Следовательно, ее можно легко определить из условий равновесия части пластины, находящейся справа от любой вертикальной нормальной линии, проходящей через область чистого сдвига. Так как результирующая касательных напряжений на этой линии, направленная вниз, равна DS(0o), имеем [c.324]

Деформация описывается формулой (127), причем расширение отсутствует, г. е. г = R, а перемещение и (г) вдоль оси отлично от нуля. Величина сдвига составляет k = (/"). Касательные напряжения 5( ,1) постоянны на поверхностях г = = onst, а их результирующая по всей поверхности г = onst равна приложенному извне усилию F (L — длина трубы) [c.344]

У многоцилиндровых рядных двигателей моменты результирующих касательных сил на кривошипах выражаются подобными кривыми, но сдвинутыми по фазе. Этот сдвиг фаз определяется у моментов сил инерции взаимным поворотом кривошипов на валу, а у моментов сил давления газа на поршень, помимо того, — еще принятой последовательностью зажигания. Взаимный поворот кривошипов коленчатого вала v четырехтакт- [c.363]

Металлографически установлено [144], что в начальной стадии циклического нагружения железа и ряда других металлов с четко выраженной зернистостью в объеме зерна возникают грубые полосы скольжения. В большинстве случаев в отличие от статического нагружения они не пересекают всего зерна это приводит к большей локализации пластической деформации в начале усталостного разрушения, чем при соответствующем статическом нагружении. Число зерен, в которых протекает процесс скольжения, в первом случае значитёльно меньше, внутри широких полос скольжения при усталости наблюдается более сильное разрыхление металла, чем в полосах скольжения при статическом нагружении [145]. При циклическом нагружении величина результирующего сдвига в разных направлениях неодинакова, что обусловливает возникновение большей макрорельефности поверхности, чем при статическом деформировании при определенных одинаковых нагрузках в связи с этим возможна и большая электрохимическая неоднородность поверхности. [c.77]

Pi) = А <7 р + р -г) = = С.Тем самым нами доказана известная теорема. Л. Пуансо о том, что винтовую систему или соосный бивектор всегда можно заменить другой ей эквивалентной, а также двумя непересе-кающимися в пространстве векторами (крестом). На фиг. 100 указано преобразование нескольких крестов sin 01 и РзР 2 sin 02 в эквивалентные бивекторы PiMi и Р2М2 и сложение последних в результирующий бивектор РМ. Складывая в плоскости приведения xOz заданные векторы Р , Р . Рз и Р4, по тензорам сдвига получим амплитуду бивектора [c.188]

Для определения положения оси бивектора i на диаметре Д складываем с помощью весовой линии 1-2 тензоры сдвига р , затем тензоры р и р , получая р = pia + Рз- Вычитая из Р13 тензор Р4, находим положение оси бивектора i (РМ). Найденный бивектор разложен нами на результирующий крест РаРь sin 0 = ЯаьР диаметром Д = АВ. [c.188]

Переходим к узЛам первого яруса. Ё узле В сходятсй три стержня 1", 5 и 6, три усилия Si, S, и Sg и ветровая нагрузка Рь = Нь- Так как аппликаты Z5 и Ze равны нулю, то аппликата в стержне I" будет равна сумме найденных выше аппликат i = = Z + Zj + Zg. По направлению равнодействующей фокалей Н [ Н-+ Н ь находим сдвиг Г аппликаты Z[ вдоль оси Нь- Пересечение плоскостей / -5 - и Г-6 определяет центр аппликат Разлагая результирующую фокаль Ну + Нь + Я, + Яд по направлениям стержня 5 и диагонали я О, получаем фокали Я5 и Ив Н [. [c.218]

В следующем узле С, сходятся три стержня 2", 4 и 7, три усилия S2, 5б и S9 и ветровая нагрузка Р с = Н с. Аппликаты Z4 и Ze равны нулю, а потому суммарную аппликату Z2 + Z<, мы должны разложить на две аппликаты Zo и Z7. Складывая фокали Яб и Нъ находим направление равнодействующей Яге, по которой определяем сдвиг (2, ( ) аппликаты Zj вдоль оси Яе. Присоединяя фокаль Яс, получаем направление результирующей Яд и соответствующий сдвиг 2 6 С) аппликаты Z2 по направлению Не- Наконец, после прибавления фокали Яд, получаем суммарную фокаль Яд и ее направление, по которому находим положение 2 суммарной аппликаты Z29 = Z2 + Zg. Точка пересечения плоскостей 2 -7 и 2"-9 определяет центр аппликат для данного узла. Проектируя аппликату Zjg на направление вертикали и проводя весовую линию Z -dj, получаем аппликаты Z7 = и Z2 = 2 k . Разложением суммарной фокали Яо по направлениям стержня 7 и диагонали п О, находим фокали 7 и Я4 + Н1. В последнем узле Di сходятся три стержня 3", 8 и 5, три усилия S3, S4 и S5 и ветровая нагрузка Pd == Я . Аппликаты Z4 и Z5 равны нулю, следовательно, аппликату Z3 мы должны разложить на три Z a, Zs и Zg. Для этого складываем фокали Яз + Я4 и по направлению равнодействующей находим сдвиг аппликаты Z3 вдоль оси Я4. Затем по направлению результирующей фокали Яз + Я4 + На находим сдвиг той же аппликаты вдоль оси Hd- Присоединяя фокаль Яз, получим величину и направление суммарной фокали Яо, по которой находим сдвиг 3 аппликаты Z3 по оси Я5. Точка я, пересечения плоскостей 3 -8 и 3"-9 определяет центр аппликат для узла D,. Проектируя аппликату Z3 на направление вертикали я, и проводя весовую линию 8-k , находим аппликату Zs = =- = —n,d, и аппликату Z39 = 3 d . [c.218]

По направлению равнодействующей фокалей и находим сдвиг (6) аппликаты Zg вдоль оси 14. Присоединяя фокаль Яд, получим величину и направление результирующей фокали Яд,-. Соответственно этому определяем положение (36) результирующей аппликаты Zgg. [c.221]

Здесь рх и Ру — проекции квааиимпульса электрона, J — интеграл перекрытия электронных волновых ф-ций. Ферми-поверхность для таких электронов является шестиугольником. Из-за наличия плоских граней электрон-фоновное взаимодействие даёт аномально большой сдвиг частоты нормального колебания с волновым вектором уц = 2рр рр — импульс Ферми). Если при нек-ром сдвиге частоты результирующая частота (u (2pf) = О, то поверхность кристалла неустойчива относительно такого колебания и произойдёт Р. п. Устойчивое состояние соответствует волне статич. смещений с длиной волны % = 2n/gii = nipp, соизмеримой с постоянной решётки тк = па, где тип — целые числа. Период новой структуры определяется числом и. Для поверхности (111) Si число л = 7, что соответствует структуре (7 X 7). [c.325]

В противоположном предельном случае очень медленных столкновений можно считать, что в каждый момент имеют место сдвиг и расщепление спектральной линии, соответствующие текущему значению внеш. возмущения. Результирующий контур линии определяется усреднением по всем возможным конфигурациям возмущающих частиц. Такой квазистатич. механизм определяет распределение интенсивности /(м) при болыпих отстройках от центральной частоты, т. е. в крыле линии. Если потенциал взаимодействия V R) атома с возмущающей частицей убывает с расстоянием R между ними по степенному закону ЬС R", то в крыле линии [c.262]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...